ФАЗА ОСЦИЛЛЯЦИЙ И СПИНОВОЕ РАСЩЕПЛЕНИЕ

Фаза осцилляций и спиновое расщепление [c.505]

Фаза осцилляции и спиновое расщепление 525 [c.525]

В этой главе мы сначала обсудим неоднозначность определения -фактора и важность знания фазы осцилляций для снижения степени неоднозначности. Далее описываются экспериментальные методы и результаты экспериментов по определению фазы. Затем мы переходим к рассмотрению основного вопроса данной главы — определению -фактора. В заключение кратко рассмотрены некоторые особые случаи, когда требуется усовершенствование обычной теории в связи с тем, что величина спинового расщепления оказывается не пропорциональной полю и не выражается простой формулой (9.1), или в связи с тем, что амплитуды осцилляций для спинов по полю и против ПОЛЯ по тем или иным причинам оказываются неравными. Подобные явления наблюдаются, например, для сплавов с малой добавкой переходных металлов и в своей предельной форме в ферромагнетиках. [c.506]

Различие между случаями четного и нечетного г в (9.4) фактически отражает различие фазы на тг между случаями а, г, д и б, в на рис. 9.1, и это различие сохраняется, когда значение -фактора определяется путем измерения множителя со8/7тг5 для основной гармоники и последующих составляющих осцилляций, если спиновое расщепление не проявляется непосредственно. [c.509]

Здесь уместно также упомянуть еще об одном важном достижении теории со времени вывода формулы Ландау, а именно учете расщепления уровней Ландау из-за спина электрона. Впервые это было сделано Ахиезером [3] (1939 г.) для свободных электронов, а впоследствии — более общим образом Зондхаймером и Вильсоном [410] (1951 г.) и Р. Динглом [118] (1952 г.) Эффект спинового расщепления сводится к тому, что возникает разность фаз между осцилляциями, вызванными электронами с противоположным направлением спина, так что результирующая амплитуда должна быть умножена на коэффициент со8(7гАе/0Я), где Ае — разность энергий между уровнями с разным направлением спина, а Щ — расстояние по энергии между последовательными уровнями Ландау (оба на поверхности Ферми). Именно спиновый фактор и объясняет разность фаз в 180° между экспериментально наблюдавшимися осцилляциями и предсказанием формулы Ландау. Это стало несомненным, когда Коэн и Блаунт [80] (1960 г.) показали, что сильное спин-орбитальное взаимодействие действительно должно делать величину Ае почти равной 0// для висмута, а значит, и спиновый фактор — близким к — 1, как для свободных электронов в теории Ахиезера. Лишь значительно позже были получены другие свидетельства важной роли спинового фактора. [c.33]

Сведения о размытии фаз при еще ббльших пол51х можно получить, исследуя форму линии последней из осцилляций (рис. 8.9). В этом случае оказывается более удобным, не проводя гармонический анализ, прямо проследить, как сглаживается идеальная линия при Г = О вследствие влияния конечной температуры и размытия фаз (обусловленного либо рассеянием электронов, либо неоднородностью образца). Экспериментальная кривая имеет сложную форму за счет присутствия осцилляций более высокой частоты (обязанных дыркам и третьему электронному эллипсоиду), а также за счет спинового расщепления. Некоторое представление об идеальной форме [c.485]

Следующий пример — Bi, для которого прямое спиновое расщепление осцилляций наблюдалось многими способами. Некоторые примеры уже упоминались (см. рис. 4.1, 4.4 и 8.9). Влияние ориентации на спиновое расщепление в Bi описано в обзоре Эдельмана [131]. Здесь мы рассмотрим лишь частный случай, когда поле Я направлено вдоль бинарной оси. При этом расщепление осцилляций можно проследить вплоть до квантового предела. Измеренные в различных экспериментах значения расщепления согласуются друг с другом и близки к == 0,1 (Смит и др. [405] получили 0,07 Эдельман [131] получил 0,09 0,01). А поскольку, как уже упоминалось, измеренная абсолютная фаза осцилляций соответствует то- [c.522]

Если вернуться к выводу формулы, описывающей влияние спинового расщепления на амплитуду осцилляций (см. п. 2.3.7.4), но при этом предположить, что разность фаз ф = 2тг5 между осцилляциями для электронов со спином по полю и против поля зависит от его напряженности и что, кроме того, их амплитуды могут быть различными, скажем равными( /2>4 (1 Н- uf) и (У2)Л( — а), то суперпозиция осцилляций приведет к намагниченности [c.549]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...