Волны захваченные

Введение во внутренние волпы, подобное настоящей главе, не должно создавать впечатление, что все интересные гравитационные волны в стратифицированных жидкостях имеют длины волн,измеряемые в метрах (или даже миллиметрах), а не в километрах. Конечно, большая часть этой главы посвящена теории лучей и поэтому тем сравнительно коротким волнам, к которым можно применить эту теорию. Даже волны, захваченные в океаническом термо клине (разд. 4.3), имеют только немного большие длины. Однако в этом разделе будут описаны и волны с длинами во много десятков километров, которые благодаря совместному действию акустических и гравитационных волн могут горизонтально переносить на большие расстояния изменения давления в стратифицированной атмосфере Земли. [c.502]

Это равенство означает, что в любой момент времени полная энергия возмущенного движения равна сумме энергии взрыва и внутренней энергии первоначально покоившегося газа в области, захваченной ударной волной. [c.68]

Колебания могут распространяться в виде волн в определ. областях (сферич. слоях) внутри Солнца. Если эти слои снизу и сверху ограничены зонами, где волновое распространение невозможно, то волны отражаются от границ областей распространения и будут там захвачены. В результате многократного отражения от границ и интерференции захваченных волн образуются стоячие волны, к-рые часто называют собств. колебаниями или модами. Каждая мода имеет свою частоту (зависит от условий в области захвата) и определённую пространственную картину смещений сферич. поверхности разбиваются на отдельные колеблющиеся участки, разделённые вдоль меридианов и параллелей узловыми линиями, на к-рых газ неподвижен вдоль радиуса внутри области захвата колебания имеют пучности и узлы, а вне её — экспоненциально затухают. Знав частоту и общую картину колебаний на поверхности, можно восстановить радиальную структуру моды и определить условия в области захвата. [c.581]

Инерционные волны представляют собой почти горизонтальные Вихревые движения газа с большими периодами, сравнимыми с периодом вращения Солнца (я 25 сут). На распространение этих волн вдоль радиуса Солнца влияет сила плавучести. В зависимости от частоты они могут распространяться либо в центр, зоне лучистого переноса энергии, где > 0, либо в конвективной зоне (Л < 0). В последнем случае областью захвата является узкий слой в верх, части конвективной зоны, характеризующийся глубоким минимумом N . (область неэффективной конвекции). Захваченные здесь волны могут наблюдаться на иоверхности Солнца. Стоячие инерционные волны ваз. г-модами пока их наблюдать не удалось. [c.581]

Для применения метода Г.Г. Черного нужно, чтобы при 7 1 почти весь газ собирался в узкий слой за волной. Это в действительности имеет место, пока В > В . Так как слой, в котором собрана почти вся масса газа, тонкий, то скорость в нем почти не меняется и равна скорости газа сразу за волной и . Запишем законы сохранения массы, импульса и энергии для этого слоя, предполагая его бесконечно тонким с массой, равной массе газа М, захваченной волной [c.412]

Крайние значения отрицательного давления и степени перегрева, которые выдерживает вода, не образуя пузырей, противопоставляются легкости образования пузырей при вибрациях или турбулентном течении жидкости. Кратко рассматривается проблема зарождения пузыря показывается, что зародыши обычно активируются благодаря наличию сорбированного или захваченного воздуха, при удалении которого зародышеобразование исчезает. Излагаются методика, позволяющая устранять посторонние зародыши, и данные ряда опытов, связанных с образованием пузырей в условиях механического воздействия. Отмечается, что свободные вихри в жидкостях создают значительные напряжения, разрывающие жидкость. Высказываются предположения о том, что механические возмущения производят пузыри только на таких вихрях, а не из-за понижения общего давления звуковых волн. [c.13]

Частицы среды, захваченные волновым процессом, колеблются, как маятники в рассмотренной выше модели, с одинаковой частотой. Каждая из них совершает колебания около своего среднего положения, т. е. волна не переносит частицы среды в направлении своего распространения. [c.358]

Надводное судно можно рассматривать как стойку, пересекающую поверхность раздела. Течение в этом случае, конечно, значительно сложнее, поскольку сечение изменяется с глубиной. Обычно скорости слишком малы для создания каверн большого размера, а изменения формы поверхности раздела, обусловленные волнами всевозможных размеров, еще больше усложняют картину течения. Тем не менее известно, что у носовой части судна захватывается значительное количество воздуха, который часто перемещается с потоком вдоль борта. Захваченный воздух, вероятно, может отрицательно влиять на кавитационные характеристики винтов и рулей как дополнительный источник газа, приводящий к более высокому эффективному давлению в каверне, чем давление насыщенного пара [c.654]

Отражение импульса сжатия от свободного конца хронометра приводит к распределениям напряжений, подобным тем, которые показаны на фигуре, но если хронометр" короче длины импульса, то он отделится от стержня прежде, чем отражение закончится. Когда хронометр отделится от стержня, количество движения, захваченное им, соответствует части импульса, имеющей длину, равную удвоенной длине хронометра , и, как видно из фиг. 21, д, хронометр длиной, равной половине длины импульса, захватывает все количество движения, оставляя стержень в покое. Это дает метод измерения продолжительности импульса ее можно вычислить,если известны наименьшая длина хронометра , оставляющего стержень в невозмущенном состоянии, и скорость продольных волн в материале стержня. [c.87]

Для полноты картины заметим, что тот же результат можно получить, если рассматривать отраженные и прошедшие пучки как суммы бесконечного числа вкладов от захваченной в ловушку барьера затухающей волны, отражающейся между плоскостями иг (рис. 3.5). [c.164]

Последняя стадия увеличения огненного шара начинается тогда, когда давление ударной волны становится слишком малым, чтобы нагреть воздух, захваченный фронтом до свечения. С этого момента огненный шар перестает присоединять к себе атмосферу. Последующее увеличение размеров огненного шара, показанное на кривых фиг. 4, происходит за счет адиабатического расширения огненного шара, который в момент отрыва фронта ударной волны имеет давление около 200 атм. Сжатый воздух, находящийся между огненным шаром и удаляющимся от него фронтом ударной волны, прозрачен для испускаемого огненным шаром излучения, так что при прозрачной атмосфере огненный шар можно наблюдать без искажений. Кажущаяся и истинная температуры поверхности огненного шара при этом почти совпадают. [c.382]

Увеличение коэффициента группировки улучшает характеристики пучка на выходе ускорителя. Фазовая протяженность сгустка зависит как от коэффициента группировки, так и от размера области начальных фаз электронов, захваченных в режим ускорения. Следовательно, нужно стремиться к уменьшению фазовой протяженности сгустка, что приводит к малому энергетическому разбросу при условии совмещения центра сгустка с вершиной ускоряющей волны. Воспользуемся сведениями из теории клистронов для оценки возможностей группировки с помощью резонатора. Обозначая длину пролетного пространства между резонатором и ускорителем [c.32]

В работах такого рода предполагается существование токового слоя, отделяющего ударную волну от ускоряющего магнитного поля. Сложность процесса формирований фронта на первых стадиях разряда, отмеченная в работе [1], указывает на то, что этот вопрос значительно сложнее, чем он описывается идеальной схемой. Доказанное там сверхзвуковое истечение (по переносу захваченного плазмой магнитного поля) плазмы дает основание предполагать наличие механизма, аналогичного существующему при движении поршня. Вопрос о токовом слое, распределении магнитного поля за фронтом ударной волны и обусловленной этим дополнительной диссипации энергии пока не выяснен. В настоящее время проводится работа в этом направлении. [c.52]

Если образуется группа захваченных частиц, то за время о происходит размешивание распределения по скоростям v , так что выделенное направление в системе отсчета, связанной с волной, теряется. Если бы рассеяние отсутствовало, то распределение в этой системе отсчета стало бы равновесным и поглощение энергии прекратилось бы. При наличии рассеяния коэффициент поглощения отличен от нуля н пропорционален [c.221]

Следуя Лонге-Хиггинсу [361], Саммерфилд записывает решение для волн, захваченных на шельфе, как действительную часть выражения [c.126]

Если а<С1, существует только одна волна, захваченная на шельфе отрицательная фундаментальная мода с волновым числом т. При а->-0 она переходит в волну Кельвина, при х = 0 бегущую вдоль стенки в воде глубиной /12. Болл [66] показал, что в этом случае она единственная полностью захваченная мода. Когда же а- оо, предельная отрицательная, полностью захваченная волна есть снова волна Кельвина, бегущая в воде [c.133]

Ограниченная область, захваченная волновым процессом, может возникнуть лишь при наложении большого числа волн друг на друга. При соответствующем подборе амплитуд и начальных фаз, эти волны в той или иной мере взаимно погасятся во всех областях пространства вне заданной области и взаимно усилятся внутри нее. [c.95]

Рис. 2. Усргоренис медленной волной пучке 1 — электронный пучок 2 — медленная волна S — 1 оны, захваченные волной.

В открытых волновых каналах поперечная локализация Н. в. происходит в результате полного внутреннего отражения либо на резких границах раздела сред (диэлектрич. волноводы, световоды), либо на плавных неоднородностях среды (звуковые каналы в океане и атмосфере, ионосферные радиоканалы, каналы внутр. волн в океане и др.). Совокупность локализованных (или захваченных) мод дискретна, но (в отличие от экранир. систем) не является полной. В волновых каналах существует сплошное множество т. н. не-захваченных мод, не спадающих при Г1 с/ . [c.361]

Рекомбинационные волны. Кроме свободных электронов и дырок, полупроводник содержит носители, захваченные глубокими примесными центрами, причём времена жизни электронов Тд и дырок Тд относительно их захвата различны. В результате, начиная с нек-рого, порогового значения д электрич. поля, в образце О04 возникают волны концентраций свободных и связан- [c.604]

В приближении Лэмба-Дике, когда пространственный размер волновой функции основного колебательного уровня ловушки мал по сравнению с периодом световой волны, этот гамильтониан переходит в гамильтониан модели Джейнса-Каммингса-Пауля. В этом случае система, представляюш,ая собой ион, захваченный в ловушку Пауля и взаимодействуюш,ий с классической волной, является механическим аналогом КЭД резонатора. Роль кванта возбуждения поля играет теперь колебательный квант, то есть фотоны заменяются фононами. Снова имеет место периодический обмен возбуждениями между колебательными и внутренними состояниями. Этот обмен зависит от колебательного квантового состояния. [c.45]

Общие сведения. Волна, подходя к стенке, наклоненной к гори-зонту под углом а < 45°, разрушается. При этом из переносимой массы воды формируется плоская сильно аэрированная струя. Падая на откос, эта струя производит на него местный удар, динамическое давление от которого интенсивно затухает при удалении из зоны максимальной нагрузки. Между струей, устремляющейся от гребня волны к стенке и поверхностью откоса образуется воздушная полость (рис. XXVI. 10). Реактивное давление захваченного и с большой скоростью сжимаемого в полости воздуха усиливает динамический характер волновой нагрузки на откос. [c.524]

Если в начале ускорителя инжектированные электроны равномерно распределены по фазам и обладают одинаковыми импульсами, то при дальнейшем движении лишь часть электронов захватится в режим ускорения. Захваченные электроны занимают широкую область фаз, вследствие чего они находятся под действием неодинаковой по величине напряженности ускоряющей волны. В результате, пройдя одно и то же расстояние вдоль волновода, разные электроны получат различную энергию. Это приведет к большой ширине энергетического спектра ускоренных электронов, что нежелательно. [c.31]

Особо рассмотрим группировку и ускорение частиц в секции волновода с постоянной фазовой скоростью волны, равной скорости света. Для оценки эффективности группирующих свойств рассмотрим рис. 12, на котором построены фазовые траектории для Рз = 1 и Л = 2. Известно, что фазовые колебания при Р яг 1 прекращаются и частицы, достигая больших скоростей, могут лишь незначительно скользить относительно волны. Это скольжение тем медленнее, чем меньше разница между скоростью частицы и скоростью волны. Таким образом, у всех захваченных электронов фаза медленно убывает с ростом энергии и постепенно приближается к асимптотическому значению. Захват электронов начинается со значений Рнач>Ргран, согласно формуле (2.19а). [c.43]

Испытание пыли обычно производится в больших железных штольнях сечением до 2 и выше (иногда в экспериментальных рудниках) или лабораторным путем в небольших приборах. Источниками воспламенения пыли при испытании в железных штольнях и экспериментальных шахтах обычно служат ВВ. Если каменноугольная пыль воспламенится в каком-либо одном месте, то взрыв ее часто с увеличивающейся скоростью и давлением распространяется по выработкам шахты, в к-рых имеется способная к воспламенению пыль. Всякое препятствие, к-рое взрывная волна встречает на своем пути в виде суживающегося сечения, резко сказывается на повышении скорости взрыва и на развиваемом давлении. В этом последнем случае скорость волны может достичь многих сотен м[ск и давление порядка 30—40 at и выше. В. п. зарождает передовую волну взрыва, к-рая, двигаясь с громадной скоростью по выработкам, поднимает имеющуюся в них пыль и создает т. о. пыльное облако, способное воспламеняться с приходом пламени взрыва, которое следует за передовой волной. Люди, захваченные этой последней, часто гибнут прежде, чем их настигнут пламя взрыва и удушливые газы. При своем движении по выработкам взрывная волна претерпевает многочисленные изменения и в зависимости от целого ряда факторов (концентрация пыльного облака, содержание в нем золы и влаги и пр.) может затухать или усиливаться. После прохода пламени взрыва происходит охлаждение продуктов горения, вследствие чего позади пламени зарождается волна разрежения (обратная волна). Как прямая, так и обратная волны производят большие разрушения в шахтах. Эти волны, двигаясь по выработкам, могут интерферировать друг с другом, что в большой степени осложняет изучение впороса о распространении взрыва. Исследования показывают, что только часть пыли при взрыве сгорает целиком. Остальная часть подвергается в той или иной мере лишь частичному коксованию. В выработках, по которым прошла взрывная волна, можно наблюдать характерные корки скоксовавшегося угля, толщина к-рых иногда достигает нескольких см. Лучше всего такие корки бывают видны на крепи. [c.376]

Рассмотрим влияние волны на движение резонансных частиц. За счет дес рмационного взаимодействия звуковая волна создает эффективное поле, действующее на электроны, с потенциальной энергией и = Аф1 . В этом поле электроны разделяются на две группы пролетные, которые совершают инфинитное движение, и захваченные, траектории которых локализованы в потенциальных ямах эффективного поля волны. Последние совершают коле- [c.220]

При выводе квазилинейного уравнения авторы работы [91] использовали условие отсутствия захваченных частиц, которое, по существу, совпадает с условием перекрытия резонансов. Действительно, только в этом случае частицы, находяпщеся в потенциальных ямах одной какой-либо из волн, не смогут находиться в ней существенно дольше, чем в течение времени пролета частицы в яме [c.122]

Смотреть страницы где упоминается термин Волны захваченные : [c.403] [c.120] [c.168] [c.110] [c.110] [c.58] [c.140] [c.627] [c.411] [c.317] [c.359] [c.581] [c.597] [c.162] [c.161] [c.302] [c.44] [c.467] [c.380] [c.156] [c.528] [c.170] [c.376] [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...