Уравнение эталонное

Эталонным прибором, используемым в диапазоне температур от 630,74 до 1064,43 °С, является термоэлектрический термометр с платина-платинородиевыми (10% родия) электродами, соотношение между электродвижущей силой и температурой которого выражается уравнением второй степени. [c.415]

По данным опыта, используя уравнение (32-6), определяют темп охлаждения эталонного калориметра т . Затем определяют полную теплоемкость и поверхность эталонного калориметра [c.526]

Установив противоречие между уравнениями преобразования Галилея и экспериментальными постулатами, Эйнштейн проанализировал представление о способах измерения пространства и времени. По отношению к измерению пространства классическая механика пользовалась вполне реальными приемами сравнения измеряемых величин с образцовым эталоном (например, сравнение с эталонным метром или с длиной световой волны), причем возможность однозначных измерений обеспечивалась существованием жестких тел (не изменяемых при определенных условиях температуры и т. д.). [c.455]

Рещая эту систему уравнений, можно получить коэффициенты отражения и пропускания эталона (см. упражнение 47). Если положить Л = 0, то система уравнений (I) определяет собственные решения задачи. При Л = О система (1) однородна, и ненулевые решения возможны только в том случае, когда ее детерминант равен нулю. Это условие дает уравнение относительно k [c.908]

Изучая влияние размеров живого сечения на расход (уравнение расхода), необходимо для установления взаимосвязей сравнивать расход через данное живое сечение с расходом через какое-либо определенное живое сечение, взятое в качестве эталона. [c.164]

В методе трех эталонов, когда проба и эталоны фотографируются одновременно и градуировочный график строят для каждой фотопластинки, определение ошибки анализа удобно проводить с помощью того же графика. Работая в области нормальных почернений фотопластинки, можно использовать уравнение градуировочного графика [c.48]

Приведенная характеристика представляет собой зависимость коэффициентов мощности и момента от передаточного отношения или к. п. д. (рис. 14.6, в). Обычно она строится путем пересчета по уравнениям (14.22), (14.23) и эталонным величинам (D = 1 м, [c.236]

Рассмотренный выше пограничный слой на плоской пластине развивается при отсутствии возмущающих факторов, к числу которых относятся неизотермичность, вдув, продольный градиент давления, сжимаемость потока и т. д. В связи с этим такой пограничный слой называют иногда эталонным, а соответствующие ему законы трения и теплообмена — стандартными законами. Стандартные законы трения и теплообмена всегда обозначаются нулевым индексом [см. уравнения (1.62)]. [c.31]

Точность этих уравнений оценивается сопоставлением с эталонными термодинамическими величинами (табл. 2). [c.78]

По результатам измерения сигналов обоих элементов e , перепада температур на двух эталонных образцах Ate, их толщин h можно составить систему уравнений. [c.120]

Уравнение (5.10) можно упростить, применяя два эталона одинаковой толщины либо эталоны из одного материала с разной толщиной. [c.120]

При экспериментальном определении е на установке рис. 4.5 используются две методики. По первой предусмотрена компенсация перепада температур между поверхностями образца и эталона, возникающего за счет того, что у этих поверхностей в общем случае тепловая нагрузка разная. Эта компенсация производится с помощью электронагревателя 5. При нулевом перепаде справедлива простая система уравнений [c.131]

Расчеты показывают, что коэффициент г (11.70) очень мало зависит от числа Маха и температуры невозмущенного потока. Эта оставшаяся зависимость хорошо аппроксимируется уравнением (11.6), если в него ввести число Прандтля, найденное для эталонной температуры Т [c.215]

Сравнение результатов точного решения уравнений пограничного слоя для параметра ,/(2St ) и приближенного, полученного по формуле (11.74), когда величина Рг з/ определяется по эталонной температуре (11.69), показывает удовлетворительное совпадение. [c.216]

Исследования Э. Р. Эккерта показали, что разработанная им приближенная методика определения коэффициента трения су, энтальпии восстановления Л, и числа Стантона St,j дает наилучшее совпадение с аналогичными величинами, подсчитанными на основании точных решений уравнений пограничного слоя, если физические константы газа определять не по эталонной температуре 7 , а по эталонной энтальпии, выражение для которой имеет вид [c.216]

Представим эти уравнения в безразмерном виде. Для этого введем в рассмотрение некоторые постоянные физические величины, своего рода эталоны, связанные с величинами, входящими в исходные уравнения следующими соотношениями [c.385]

В этих соотношениях чертой отмечены безразмерные величины проекций линейного перемещения жидкой частицы, ее скорость, величины гидродинамического давления и проекций единичных массовых сил индексом ноль — введенные в рассмотрение эталоны длин, скорости и т. д. Плотность и вязкость — величины, постоянные для несжимаемой жидкости постоянной температуры, сами по себе являются характерными физическими величинами. Тогда уравнения движения и неразрывно- [c.385]

В уравнении (10.31) все слагаемые безразмерны, безразмерны и комплексы, составленные из характерных физических величин, эталонов. [c.386]

Несмотря на то, что общий план решения задач теории упругости в перемещениях или напряжениях достаточно ясен, реализация этого плана представляет весьма большие трудности, и в общем виде решить эти уравнения пока не представляется возможным. Лишь для простейших случаев удается получить решение задачи теории упругости, однако эти решения задач в самой общей постановке представляют очень большую ценность. Точные решения задач теории упругости являются своеобразным эталоном, с которым можно сравнивать приближенные решения, полученные в результате введения определенных дополнительных деформационных гипотез. [c.56]

В уравнении (3-98) неизвестная величина а определяется на эталонном калориметре, изготовленном из материала с известным коэффициентом теплопроводности. [c.106]

Использование предложенной методики позволяет вычислять остаточные напряжения, не прибегая к разрушению образца. Уравнение (10.4) дает возможность определять величину макронапряжений при образовании твердого раствора, не обращаясь к эталонному (табличному) значению параметра решетки материала покрытия, найти который обычно довольно сложно. [c.189]

Из уравнения (3) следует, что дифференциальная термоэдс эталон — исследуемый образец при заданных Ti и Tq определяется как плотностью дефектов эталона рго, так и изменением плотности дефектов в исследуемом образце рд по сравнению с эталоном. Если АТ = Тг—Ti мало и можно пренебречь взаимным влиянием дефектов друг на друга, то (3) можно записать следующим образом [c.170]

При промышленной радиографии основной показатель качества выполненного снимка —это относительная чувствительность, определяемая по изображению эталонов чувствительности. В практике радиографии и радиоскопии применяют несколько типов стандартизованных эталонов чувствительности (табл. 15). Зависимость относительной чувствительности от основных параметров просвечивания определяется уравнением [c.36]

Приведенное уравнение справедливо при отсутствии размытия краев изображения дефекта. В реальных промышленных условиях радиографии изображение дефекта всегда бывает размытым и характеризуется общей нерезкостью изображения и. Влияние нерезкости приводит к тому, что чувствительность ухудшается для канавочного эталона [c.38]

Параметр Ад из уравнений (5) и (6) можно исключить обычным образом путем сравнения прочности детали и эталонного образца [c.99]

Решаем это уравнение для получения зависимости к от I. Имея такую зависимость, подставляем в нее значения с и q , выбранные произвольно, и для каждой пары таких значений определяем величины к по заданным I. Вычерчиваем кривые зависимости к от отвечающие заданным значениям с и qt . Для практического применения была вычерчена серия кривых, названных эталонными, при разных значениях с п q ,, соответствующих ожидаемым на практике. Полученная из эксперимента кривая зависимости износа к от времени i испытания, вычерченная на прозрачной бумаге в таком же масштабе, как эталонные кривые, накладывается на них последовательно до получения совпадения с какой-либо из них. Коэффициент с и давление q , отвечающие последней, и являются искомыми для экспериментальной кривой. [c.39]

Таким образом, по графику зависимости к от полученному из эксперимента, совмещая кривую на нем с эталонной кривой, можно определить значения коэффициента с и давления гд в тех случаях, если износ протекает согласно уравнению (27 ) или (33). 1о знание этих двух показателей не всегда достаточно. Может возникнуть вопрос о времени, требующемся для достижения режима гидродинамической смазки. [c.42]

Подчеркнем, что все три метода эталонных уравнений, эталонных интегралов и эталонных функций — тесно связаны между собой. Решая одномерное волновое уравнение методом Лапласа [131, ч. 1, 19], исследование го высокочастотной асимптотики можно свести к анализу интеграла вида (11.1). Свяэь первых двух методов с третьим была проиллюстрирована выше. Метод эталонных функций является довольно универсальным, но мало наглядным. Во многих задачах ои позволяет сравнительно просто вычислить коэффициенты асимптотического раэложения интегралов и решений дифференциальных уравнений, однако анализ условий применимости полученного результата оказывается более с ложным, чем в других методах. Кроме того, заранее должна быть известна исходная форма решения. [c.374]

Диалоговое моделирование. Наличие в методике макромоделирования эвристических и формальных операций обусловливает целесообразность разработки моделей элементов в диалоговом режиме работы с ЭВМ. Язык взаимодействия человека с ЭВМ должен позволять оперативный ввод исходной информации о структуре модели, об известных характеристиках и параметрах объекта, о плане экспериментов. Диалоговое моделирование должно иметь программное обеспечение, в котором реализованы алгоритмы статистической обработки результатов экспериментов, расчета выходных параметров эталонных моделей и создаваемых макромоделей, в том числе расчета параметров по методам планирования экспериментов и регрессионного анализа, алгоритмы методов поиска экстремума, расчета областей адекватности и др. Пользователь, разрабатывающий модель, может менять уравнения модели, задавать их в аналитической, схемной или табличной форме, обращаться к нужным подпрограммам и тем самым оценивать результаты предпринимаемых действий, приближаясь к получению модели с требуемыми свойствами. [c.154]

Со времени зарождения квантовой теории излучения черного тела вопрос о том, насколько хорощо уравнения Планка и Стефана — Больцмана описывают плотность энергии внутри реальных, конечных полостей, имеющих полуотражающие стенки, был предметом неоднократных обсуждений. Больщин-ство из них имели место в первые два десятилетия нащего века, однако вопрос закрыт полностью не был, и в последние годы интерес к этой и некоторым другим родственным проблемам возродился. Среди причин возрождения интереса к этому старейшему предмету современной физики можно назвать развитие квантовой оптики, теории частичной когерентности и ее применение к изучению статистических свойств излучения недостаточное понимание процессов теплообмена излучением между близкорасположенными телами при низких температурах и проблему эталонов далекого инфракрасного излучения, для которого длина волны не может считаться малой, а также ряд теоретических проблем, относящихся к статистической механике конечных систем. Хорошим введением к современному обзору в этой области являются работы [2, 3, 5]. Еще в 1911 г. Вейль показал, что требованием о том, чтобы полость являлась прямоугольным параллелепипедом, можно пренебречь при условии, что (У /с)- оо. Он показал также, что в пределе больших объемов или высоких температур число Джинса справедливо для полости любой формы. Позднее на основании результатов работы Вейля были получены асимптотические приближения, где Do(v) являлся просто первым членом ряда, полная сумма которого 0 ) представляла собой среднюю плотность мод. Современные вычисления величины 0 ) [2, 4] с использованием численных методов суммирования первых 10 стоячих волн в полостях простой формы показали, что прежние асим- [c.315]

В некоторых случаях многофазная смесь может быть описана в рамках одной из известных классических моделей, в которых неоднородность отражается в значениях модулей, коэффициентов сжимаемости, теплоемкостей и т. д. (заранее определяемых через физические свойства фаз), т. е. только в уравнениях состояния смеси (см. 5 гл. 1). Например, жидкость с пузырями может иногда описываться в рамках идеальной сжимаемой жидкости, а грунт — в рамках упругой или упруго-пластической модели. Но при более интенсивных нагрузках, скоростях движения или в ударных процессах эти классические модели обычно перестают работать и требуется введение новых моделей и новых параметров, в частности, последовательно учитывающих неоднофазность, а именно существенно различное поведение фаз (различие плотностей, скоростей, давлений, температур, деформаций и т. д.) и взаимодействие фаз между собой. При этом проблема математического моделирования без привлечения дополнительных эмпирических или феноменологических соотношений и коэффициентов достаточно строго и обоснованно (например, методом осреднения более элементарных уравнений) может быть решена только для очень частных классов гетерогенных смесей и процессов. Эти случаи тем не менее представляют большое методическое значение, так как соответствующие им уравнения могут рассматриваться в качестве предельных или эталонов, дающих опорные пункты при менее строгом моделировании сложных реальных смесей, с привлечением дополнительных гипотез и феноменологических соотношений. Два таких предельных случая подробно рассмотрены в 5, 6 гл. 3. [c.6]

Золотой пропорции закон - заложен в качестве эталона, действует при построении формы объектов. Служит для взаимной стыковки объектов различных иерархических уровней, а также для создания гармоничных форм в пределах одного иерархического уровня. Если 01рез0к разделить на две неравные части, и,большая часть будет так относиться к меньшей, как целый отрезок относится к большей части, то деление отрезка произошло в соответствии с законом золотой пропорции. Фактически, золотая пропорция является корнем квадратного уравнения х =х+. Кроме того, имеется бесконечное число Золот ых пропорций обоби енных. [c.363]

Указание. Представить в комплексном виде падающую волну А exp(ifeja), волну внутри эталона В ехр (ikz) -Ь С ехр (—ikz) и волну, прошедщую через него, D ехр (ikiz). Если обозначить через ij, ij и Pi, Pj амплитудные коэффициенты пропускания и отражения зеркал эталона, то система уравнений для нахождения амплитуд В, С, D имеет вид [c.908]

К недостаткам этих и им подобных уравнений относятся прежде всего их громоздкость, неявность выражения удельного объема через параметры, непосредственно измеряемые на газопроводах (давление, температура), необходимость применения ЭВМ даже для решения простых задач. Вместе с тем уравнения только этой группы применимы для построения подробных (базовых) таблиц, необходимых для расчета термодинамических величин. Обоснование возможности применения любого другого подхода должно быть осуществлено лишь сопоставлением конечных результатов с базовыми (эталонными). [c.77]

Присвоим I — 1 образцу, I = 2 эталону, вторая цифра в индексе означает I — тепломассообменная секция, 2 — — сухая секция каждого тепломассомера. Используя уравнение Ньютона = П ( П — о) <7i 2 = 2 ( 2 — о) и выводы из п. 4.1 о том, что л = 2. получаем формулу для расчета массообменного компонента тепловой нагрузк [c.131]

Если в группе термодинамически подобных веществ имеется хотя бы одно хорошо изученное в экспериментальном отношении (эталонное вещество), то, составляя для него уравнение состояния в виде (7-1), можно определить термические свойства (р, v, Г-данные) остальных веществ. Для этого необходимо знать координаты опорной точки каждого вещества. Отметим, что если вещества являются термодинамически подобными, то в опорной точке у них должны совпадать значения коэффициентов 2о. Это непасредственно следует из уравнения (7-1), которое показывает, что для всех рассматриваемых веществ в опорной точке, т. е. при ш=1 и х=1, должно быть [c.125]

Здесь I — толщина образца — толщина эталона Р — пЪпе-речное сечение пластинок Рт — удельное тепловое сопротивление образца р,. з,. — удельное тепловое сопротивление эталона. Приравниваем правые части уравнений (9-4) и получаем выражение для удельной теплопроводности в Вт/(м-К) [c.167]

Важнейшим практическим следствием совпадения термодинамической шкалы температур с идеально-газовой является возможность использования последней при создании эталонного измерительного прибора для температуры. В таком приборе — газовом термометре в качестве термометрического вещества используется газ, состояние которого позволяет считать его идеальным индикатором температуры служит давление, объем сохраняется постоянным. Идеальный газ представляет собой физическую моде.зь, а на практике всегда приходится иметь дело с реа.зьными газами, поэтому для повышения точности измерений вводятся поправки, определяемые по уравнению (3.78). [c.88]

В качестве примера рассмотрим предельный относительный закон трения, при этом в качестве эталона , по отношению к которому вьшолняется сравнительный анализ, будем использовать квазиизотермическое безградиентное течение на плоской пластине [ 25]. Закрученный поток будем анализировать только в области пристенного течения, где вьшолняется логарифмический закон скорости (гл. 2). Первое уравнение (5.28). представим в следующем виде [c.118]

Уравнения подобия (2) и (3) применимы и для круглых деталей, подвергающихся симметричному растяжению — сжатию или изгибу [1]. Для практического использования уравнений подобия необходимо определить их параметры, которых в общем случае четыре Ра, Va, 5о и и. Некоторые из них могут быть исключены. Так, параметр Ра исключается, если прочность детали относить к некоторому эталону. Параметр и принимается в виде постоянной величины, равной половине предельного напряжения эталона. Однако такое допущение следует считать весьма приближенным, поскольку безопасная граница л1аксималыюго напряжения не может оставаться одинаковой, а должна зависеть от абсолютной величины последнего. Характер этой зависимости пока неизвестен, но даже подчинение ее простейшим [c.98]

Уравнение Кирхгоффа—Клебша в тех случаях, когда интегрирование их может быть выполнено в замкнутой форме, позволяют получить решения, являющиеся эталонными для результатов, отыскиваемых при помощи дискретной матричной формы метода начальных параметров. Именно поэтому указанные уравнения и приведены в настоящем параграфе. [c.369]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...