Волна сферически симметричная

Из формулы (69. 39) видно, что скорость убывания фазового сдвига б при уменьшении энергии тем больше, чем больше I. В связи с этим уменьшение энергии приводит к постепенному сокращению числа парциальных волн, участвующих в процессе рассеяния, пока не останется одна s-волна (случай сферически симметричного рассеяния). [c.496]

Чтобы получить интересующие нас зависимости от ш, рассмотрим аналогично 7, исходя из уравнений 4, сферически-симметричную задачу о теплообмене капли (частицы) с газом в монохроматической звуковой волне, где реализуются установившиеся вынужденные колебания тина (2.7.11). При этом следует положить 2 = W, = О, г,ь = О внутри капли (г < а) и = = во внешнем газе. Тогда аналогично (2.7.13) можно получить следующие комплексные выражения, определяющие распределения по г амплитуд и фаз колебаний температур во внешней [c.229]

Рис. 6.4.6. Изменение длины осцил-ляционных волн Z, и их амплитуды Др1 в стационарной ударной волне с интенсивностью ре = 3,3 (остальные параметры см. рис. 6.4.4) нри различных значениях коэффициентов межфазного трения йГц и теплообмена Nu . Пунктирные кривые без указателей соответствуют расчету с учетом нестационарного сферически-симметричного раснределения температур внутри пузырька (см. 5)

СФЕРИЧЕСКАЯ ВОЛНА — волна, радиально расходящаяся от нек-рой точки (источника) или сходящаяся к ней (к стоку) и имеющая сферич. волновые фронты (поверхности равных фаз). Простейшим примером является сферически симметричная скалярная волна вида [c.37]

Подробно рассмотрен случай сферически симметричного движения, для которого изучено распространение слабых сферических ударных волн и асимптотический закон затухания их интенсивности на больших расстояниях от места образования. Приведены результаты численных расчетов. [c.302]

Рассмотрим теперь вопрос о времени и месте образования ударной волны в случае первоначального гладкого сферически симметричного движения газа, порожденного движением поршня (4.1). В этом случае для модуля вектора R из (1.7) имеем выражение [c.310]

Рассмотрим задачу о распространении сферически симметричных волн расширения, обусловленных скачкообразно изменяющимся во времени давлением, приложенным к поверхности сферической полости в бесконечной упругой среде. Для однородной изотропной среды такая задача рассмотрена, например, в [83]. Приведем решение более общей задачи [56], считая среду сферически анизотропной (центр анизотропии совпадает с центром полости) и неоднородной модули упругости изменяются в зависимости от радиальной координаты по степенному закону с одним и тем же показателем степени. [c.283]

Мы будем сначала предполагать, что силы, действующие между нейтроном и протоном, центральны, но могут, однако, зависеть от взаимной ориентации спинов обеих частиц. Из этого предположения следует, чго рассеяние медленных нейтронов протонами, когда длина волны, отвечающая относительному движению частиц, значительно больше радиуса действия ядерных сил, должно быть сферически симметричным (в системе отсчёта, где покоится центр инерции частиц, см. 3). [c.9]

Между тем, опыт показывает, что дейтрон обладает квадрупольным моментом И. Отсюда следует, что основное состояние дейтрона не может описываться чистой 5-волной. Оно должно представлять собой суперпозицию 5-волны и волн, отвечающих отличным от нуля моментам количества движения, которые и создают отклонение в распределении заряда от сферически симметричного. [c.33]

Из приведённой таблицы в таком случае следует, что основным состоянием является суперпозиция состояний и Наличие О -волны приводит к отклонению распределения заряда в дейтроне от сферически симметричного, иными словами, благодаря присутствию /)-волны дейтрон обладает квадрупольным электрическим моментом. [c.39]

ЧИСТО сферически симметричной. В синглетном состоянии нет примеси D-волны, поэтому в этом состоянии система нейтрон- -протон не может обладать квадрупольным моментом. Поскольку дейтрон заведомо обладает квадрупольным моментом, это обстоятельство лишний раз подтверждает отсутствие связанного состояния у дейтрона. [c.42]

Заметим, что благодаря присутствию в основном состоянии дейтрона D-волны угловое распределение вылетающих частиц наряду с членом, пропорциональным sin S, содержит малый сферически симметричный член. [c.117]

В заключение этого параграфа сделаем несколько замечаний о рассеянии медленных нейтронов ядрами под словом медленные мы понимаем такие нейтроны, длина волны которых X значительно больше радиуса ядра R. В этом случае все pj, за исключением ро, равны единице, и суммы в (17.13), (17.14), (17.15) и (17.16) сводятся к одному слагаемому с / = 0. Отсюда следует, что рассеяние медленных нейтронов в системе координат, где покоится центр инерции ядра и сталкивающейся с ним частицы, является сферически симметричным. [c.169]

Рассмотрим сначала задачу об упругом резонансном рассеянии частиц, отличающуюся особенной простотой математической трактовки. Предположим, что длина волны частицы значительно больше радиуса действия ядерных сил, так что главную роль играет орбитальный момент относительного движения частиц, равный нулю. В этих условиях рассеяние будет сферически симметричным. [c.227]

В интересующем нас случае, когда энергия нейтрона меньше энергии первого возбуждённого уровня ядер замедлителя, длина волны нейтрона % значительно больше, чем радиус этих ядер Rq. Поэтому упругое рассеяние нейтронов ядрами замедлителя в системе центра инерции будет сферически симметричным. Мы не будем учитывать химической связи атомов замедлителя и будем считать ядра последнего свободными (см. 41). Так как X Rq, то взаимодействие между нейтроном и ядром может быть описано, так же как это было сделано в б, потенциальной энергией К, имеющей вид [c.282]

Для медленных нейтронов длина волны нейтрона Я, много больше радиуса ядра а, и преобладает рассеяние нейтронов с орбитальным квантовым числом 1 = 0 (S-рассеяние), сферически-симметричное в системе центра масс. Для более высоких энергий нейтронов становится возможным рассеяние с I = I (Р-рассеяние). [c.904]

Чтобы проиллюстрировать действие бокового обтекания газа вокруг поверхности сферы от полушария, движущегося в данный момент наружу, к полушарию, движущемуся внутрь, на ослабление интенсивности волн с расстоянием, можно вычислить величину энергии, которая была бы излучена в отсутствие бокового обтекания. Для этой цели мы предположим (по Стоксу) наличие большого количества неподвижных перегородок, идущих от поверхности сферы по радиусу. В каждой из образованных таким образом узких конических трубок движение будет носить такой же характер, как и. в случае сферически симметричных колебаний. Постоянная радиальная скорость С С08 М на поверхности сферы будет эквивалентна простому источнику с производительностью соз Ш, [c.302]

Если источник с известным уровнем звуковой мощности излучает звук в виде сферически-симметричной волны с одинаковой интенсивностью во всех направ- [c.128]

Независимо от происхождения, попадая в область с более высоким давлением, пузырек или полость схлопывается , что приводит к распространению в окружающей жидкости импульса давления в виде ударной волны. Экспериментально доказано, что схлопывание пузырька вблизи поверхности твердого тела не является сферически симметричным он спирально закручивается с образованием струи жидкости, которая ударяет о поверхность твердого тела. [c.21]

Отметим, что поле излучения дипольного осциллятора, хотя и представляет собой сферическую волну, сферической симметрией не обладает. В волновой зоне поверхности постоянной фазы действительно сферические, но модули векторов Е и В в разных точках такой сферы различны, ибо они, как видно из (1.67), зависят от полярного угла 0. Поле поперечной сферической волны не может быть сферически симметричным. [c.40]

Мы говорили о том, что рассеянные атомом волны сферически симметричны и амплитуда их спадает обратно пропорционально расстоянию от об-ьекта г. Кроме того, нужно учесть, что амплитуды вторичных волн пропорциональны амплитуде начальной, а значит и рассеянная интенсивность пропорциональна начальной [c.18]

Рассеяние рентгеновских лучей атомом. Атомный фактор. Ясно, что интенсивность рентгеновских отражений должна быть про-лорциональна рассеивающей способности атома в кристаллической решетке. Рентгеновские лучи — электромагнитные волны — рассеиваются электронными оболочками атомов. Падающая на атом плоская монохроматическая волна возбуждает в каждом его элементе объема dv элементарную вторичную волну. Амплитуда этой рассеянной волны, естественно, пропорциональна рассеивающей способности данного элемента объема, которая, в свою очередь, пропорциональна /(r)dv, где U г) —выражаемая в электронах на функция распределения электронов вдоль радиуса г, от- считываемого от центра покоящегося атома со сферически симметричным распределением в нем электронной плотности, простирающимся от О до оо. Расчеты, проведенные в предположении о сферической симметрии атома, т. е. о сферической симметрии функции и (г), приводят к выражению для амплитуды суммарной волны, рассеиваемой атомом [c.42]

Для более последовательного учета эффектов нестационарного теплообмена внутри деформирующегося газового пузырька в ударной волне и проверки двухтемпературной модели рассмотрим модель теплообмена в пузырьковой смеси, использующую сферически-симметричное распреде.гение температуры и плотности Рз газа внутри пузырьков (ом. 6 гл. 1). Применительно к стационарной волне Т и зависят от продольной координаты X, определяющей положение центра пузырька, Условие стационарности соответствует том , что в фиксированной точке [х, г) все параметры, в том числе и микропараметры и рз, от времени не зависят, но для каж дого пузырька процесс является нестационарным. [c.85]

ЛИ фокусируется сферически-симметрично на поверхность мишени. При плотности потока Вт/см за времена, много меньшие длительности лазерного импульса (Тл ,а 10 с), вещество аблятора испаряется, диссоциирует, ионизуется и превращается в плазму (т. н. корону) с характерными те.мп-роп К=з кэВ и плотностью —10-- см , разлетающуюся навстречу лазерным лучам со скоростью 3004-- -1000 км/с. Далее ЛИ распространяется по плазме вплоть до слоя с критич. плотностью связанной с длиной волны ЛИ А соотношением [c.562]

Специфич. особенности П. р. обусловлены 4 причинами длина волны Х излучения, радиус атома и параметр решётки кристалла а связаны соотношениенг X < Гл в частота излучения ш обычно того же порядка, что и частота атомного К- или Ь-уровня (для элементов с ат. номером 2 й 25) все уровни энергии атома, лежащие выше К- и -оболочек, заняты, и переходы на них невозможны внутр, электронные оболочки атомов, с к-рыми наиб, сильно взаимодействует рентг. излучение, целиком заполнены, сферически симметричны и имеют высокие значения энергий связи. Хим. связь или внеш, воздействия оказывают на внутр. электронные оболочки слабое влияние, поэтому можно считать, что они незначительно отличаются от таких же оболочек свободных атомов. [c.74]

Аккреция на нейтронную звезду с сильным магнитным полем. В тесных двойных звёздных системах возможны два осн, типа аккреции дисковая и сфериче-ски-симметричная. Бели перетекание вещества идёт преим. через внутр. точку Лагранжа (см. в ст. Полость Роша), то перетекающее вещество обладает значит, уд. моментом кол-ва движения и вокруг нейтронной звезды образуется аккреционный диск. Если нормальная звезда теряет вещество посредством звёздного ветра, то возможны формирование ударной волны и близкая к сферически-симметричной аккреция за ней. [c.358]

Значительно удобнее метод присоединенных плоских волн, идея которого основана на том, что внутриостовная часть плотности валентных электронов обладает сферической симметрией. Поэтому целесообразно разделить потенциал на две части вну-триостовную атомную — сферически симметричную, для которой известно точное решение уравнения Шредингера, и между-остовную, для которой можно использовать приближение плоских волн. Затем следует надлежащим образом непрерывно сшить оба решения. Этот метод понижает порядок соответствующего векового уравнения с 10 до 20. Известен ряд других способов нахождения псевдопотенциала (метод ортогонали-зованных плоских волн, метод ячеек, метод рассеяния и др.), позволяющих определить псевдопотенциал примерно с одинаковой степенью. [c.58]

Нелинейная динамика пузырька. Прежде чем изучать распространение звука в такой среде, рассмотрим вкратце колебания одиночного пузырька во внешнем поле давлений. При зтом мы ограничимся пока монопольными, сферически-симметричными колебаниями, которые играют главную роль пузьфьков, размеры которых малы в сравнении с длиной волны (впрочем, позже мы увидим, что и движения пузырька как целого могут играть весьма существенную роль). [c.16]

Однако на практике обычно не все так просто, потому что источники звука редко создают столь удобное для расчетов сферически-симметричное излучение. Забудем о пульсирующем баллоне и рассмотрим более сложный источник звука — колеблющуюся стальную пластинку. Здесь вьпцеонисаииый сложный метод построения волны становится полезным. Из рис. 31 видно, что вторичные сферические волны, излучаемые отдельными точками, взаимно уничтожаются по краям пластинки, так как волны на одной стороне пластинки отличны по фазе точно на 180° от волн на другой ее стороне. В середине пластипы огибающая вторичных волн представляет собой не шаровую поверхность, а плоскость, то есть излучаемая волна — плоская. [c.129]

Зависимость от поляризации излучения. Соотношение (9) написано для линейно поляризованного поля. При циркулярной поляризации действие по.тя аналогично действию постоянного поля в системе координат, связанной с вектором Е. Это существенно упрощает теоретическое описанпе, так как решение уравнения Шредингера для переменного поля сводится к решению стационарной задачи, в которой нет проблемы разделения временных и пространственных переменных. Такое решение принято называть решением для вращающейся волны. Отметим, что это упрощение справедливо для систем со сферически симметричным потенциалом. [c.67]

При прохождении волны-предвестника через пузырек за волной будет область, охваченная разгрузкой на пузырьке. Поэтому среднее давление на фронте Р х + Ь) при подходе его к соседнему пузырьку будет меньше, чем Р/(х). Примем сферически-симметричное распределение давлепия р в ячейке, описываемое уравнением (6.2.43). Тогда, пптегрируя это распределепио согласно (6.2.48), пренебрегая и аг по сравнению с единицей и полагая [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...