Квантовое число магнитное орбитальное

Запомним, что состояние электрона в атоме задается четырьмя квантовыми числами главным квантовым числом п, орбитальным числом I, магнитным числом т и спиновым числом S. Обозначим Л =п —п, Д/==/ —/, Ат=т —т, As=s —s. Условимся квантовое число без штриха связывать с начальным, а число со штрихом — с конечным состоянием электрона. Правила отбора для дипольных переходов имеют следующий вид [c.268]

Квантовое число / называют орбитальным квантовым числом, а квантовое число т-магнитным. Поэтому четность волновой функции частицы, движущейся в центрально-симметрич-ном, поле совпадает с четностью орбитального квантового числа, или, короче, с четностью момента импульса частицы. [c.177]

Поэтому если, например, два электрона имеют одинаковые главное квантовое число п, орбитальное число / и магнитное т,, то они должны иметь противоположно ориентированные спины, т. е. различные квантовые числа (m = If2, = — 1/2). Спрашивается какие следствия можно извлечь из этого принципа при построении волновых функций [c.275]

Л. или v=l—нуклон-]—фотон в состоянии магнитного типа с g=l (четность состояния задаем квантовым числом I орбитального момента системы мезон — нуклон). [c.190]

Атом углерода имеет два электронных слоя, в которых находятся щесть электронов. Два электрона находятся в слое, расположенном ближе к ядру (К-слое), и четыре электрона во втором электронном слое (Ь-слое). В соответствии с принципами квантовой механики состояние электрона определяется четырьмя квантовыми числами п — главным квантовым числом, I — орбитальным квантовым числом, характеризующим момент количества движения электрона, а также т — магнитным и [c.8]

Сравнение с теорией Бора — Зоммерфельда показывает, что п эквивалентно главному квантовому числу Бора I (которое называется орбитальным квантовым числом) выполняет функции азимутального числа (I = k—1) и, следовательно, определяет величину вектора момента количества движения электрона на орбите, а т совпадает с магнитным квантовым числом, определяющим величину проекции этого вектора. [c.61]

Как отмечалось выще (см. 33.1), отдельные электроны в атоме характеризуются главным ( ), орбитальным (/), магнитным (т) и спиновым (х) квантовыми числами, а состояние электронной оболочки атома в целом— суммарными орбитальным и спиновым квантовыми числами. Электронная оболочка двухатомной молекулы имеет, в отличие от атома, не сферическую, а аксиальную симметрию, поэто.му физический смысл имеет не просто значение суммарного орбитального момента молекулы, а его проекция на ось молекулы, которая задается величиной орбитального квантового числа Л. Электронные состояния молекулы, которым отвечают значения Л = 0, 1, 2,..., обозначаются соответственно греческими буквами Е, П, А,.. . . [c.242]

Здесь I, т, s — соответственно орбитальное, магнитное и спиновое квантовые числа. [c.92]

Они означают, что дипольные переходы разрешены лишь между такими состояниями электрона в атоме, которые отличаются друг от друга на единицу по орбитальному числу, отличаются на единицу или вообще не отличаются по магнитному числу, не отличаются по спиновому числу., Что касается главного квантового числа, то по нему состояния могут не отличаться или отличаться как угодно. [c.268]

Чтобы получить правила отбора по орбитальному и магнитному квантовым числам, надо рассмотреть зависимость волновой функции электрона в атоме 0, ф) только от угловых координат 0 и ф. Эта зависимость имеет для всех атомов универсальный характер [c.268]

Итак, правила отбора по орбитальному и магнитному квантовым числам имеют для квадрупольных переходов [c.272]

При анализе спектров щелочных металлов с помощью спектроскопических приборов высокой разрешающей способности обнаруживается дублетный характер линий излучения. Это показывает, что энергия уровней атома зависит не только от главного квантового числа п и орбитального числа /, но и от некоторой дополнительной величины. Этой величиной является спин и связанный с ним собственный магнитный момент электрона. [c.204]

Чему равен орбитальный момент импульса протона (квантовое число /) с энергией 5 эВ, движущегося в плоскости, перпендикулярной индукции однородного магнитного поля 6,3 мТл [c.230]

Отметим, что наличие смещения квантовых уровней, пропорциональное первой степени напряженности электрического поля, связано с тем, что в атоме водорода происходит /-вырождение, т. е. энергия атома не зависит от орбитального квантового числа /. В общем случае вырождения по / нет, а при заданных квантовых числах (п, [) наблюдается вырождение по магнитному числу m(m = о, 1, 2,, [) всего 21 -Ь 1 состояний. Однако в этом случае различные волновые функции, принадлежащие вырожденному состоянию ( ,/), обладают одинаковой четностью и матричные элементы энергии возмущения равны нулю. Следовательно, первая поправка, ш-нейная относительно напряженности поля, равна нулю. Смещение квантовых уровней пропорционально Этот эффект называется квадратичным эффектом Штарка. Величины смещений уровней энергии находятся в результате решения (42.16). [c.256]

Для атомов с одним валентным электроном правила отбора по орбитальному ( ) и магнитному (М) квантовым числам имеют вид [c.166]

Здесь S, I, ] — целые или полуцелые спиновое, орбитальное и результирующее квантовые числа соответственно. Фактор g принимает значение 2 для чисто спинового момента и значение 1 для чисто орбитального движения. Если электроны движутся в силовых полях, то происходит изменение ( сдвиг ) g-фактора, обусловленное взаимодействием спинового и орбитального моментов количества движения (спин-орбитальная связь). В кристаллах g-фактор является анизотропной величиной, зависящей от зонной структуры и дефектов решетки. По аналогии с (10) ядерный магнитный момент Цк связывает с механическим моментом ядра J соотношением [c.33]

Орбитальное квантовое число определяет механический Mi и магнитный Мт орбитальные моменты [c.9]

Решения удовлетворяющие условиям конечности непрерывности и однозначности получаются только при определенном дискретном ряде значений энергии (входящей в уравнение в качестве параметра). Такие значения энергии называются собственными значениями. Все решение определяется квантовыми числами п, /, т, где /г —принимает целые значения и эквивалентно главному квантовому числу Бора. Оно характеризует энергию состояния. Число / при данном п может равняться О, 1,. .., п—1) и называется орбитальным квантовым числом оно определяет величину момента количества движения электрона на орбите. Число гп1 совпадает с магнитным квантовым числом, определяющим величину проекции этого вектора на выбранное направление. [c.18]

Полный момент количества движения ядра—квантовое число /—есть векторная сумма орбитального момента количества движения I и спина 5 каждого протона и нейтрона в ядре. Способ, кото-рьш складываются значения 1из, зависит от предполагаемого типа взаимодействия или связи между частицами. При этом I есть всегда положительная величина или нуль. Полный ядерный момент количества движения есть й ]//(/-)-1), а максимальное возможное значение его компоненты в любом направлении, например вдоль внешнего магнитного поля, есть /г/. [c.8]

В (2 Л1) величина представляет собой дипольный матричный элемент между состояниями с квантовыми числами / и ш. Дипольный матричный элемент отличен от нуля, когда орбитальные квантовые числа состояний рассматриваемого перехода отличаются друг от друга на единицу, а магнитные квантовые числа совпадают (последнее имеет место для поля линейной поляризации). [c.30]

В работе [4.45] можно найти выражения для динамической поляризу-емости ридберговских состояний атома водорода, усредненной по орбитальному и магнитному квантовому числу (фактически это скалярная часть поляризуемости, усредненная по орбитальному квантовому числу при заданном главном квантовом числе). [c.102]

Так как расщепление мало по сравнению со сдвигом (разность штарковского сдвига и колебательной энергии согласно первой из формул (4.39) убывает как то на рис. 4.8 показана только указанная разность, характеризующая лишь расщепление. Видно, что оно сильно и неравномерно зависит от орбитального квантового числа. Аналогичная картина имеет место и для состояний с ненулевым значением магнитного квантового числа. [c.103]

Абсолютная величина расщепления является в данном случае весьма важным параметром когда эта величина больше ширины спектра лазерного излучения, то никакого перемешивания состояний с различными орбитальными и магнитными квантовыми числами не происходит. [c.104]

Простая квазиклассическая формула (2.22) дает правильный порядок величины сечений многофотонной ионизации атома водорода, щелочных атомов и атомов со многими валентными электронами. На практике не требуется усреднения по орбитальным и магнитным квантовым числам, так как для основного состояния мы имеем г I 1. Эта формула может быть также использована для довольно часто требуемых обобщенных мно- [c.119]

Это явление может быть достаточно просто объяснено, учитывая, что по полумодельным представлениям электрон, находящийся в атоме в состоянии, характеризуемом квантовым числом /, создает орбитальный магнитный момент [c.331]

В многоэлектроршых атомах орбитальный и спиновый магнитные моменты определяются квантовыми числами суммарного орбитального и спинового моментов L и 1 . Сложение этих моментов производится ио законам пространственного квантования (см. Моментов атома сложение), результирующий момент определяется полным угловым квантовым числом / (7 = L +б-, L-f — 1,. .. L — S, если Л > Л и jr = L -f i, L -f S — 1,. .., 5 — L, если L < S) и равен ij — gj y J J + — фактор сиект- [c.38]

Третье (магнитное) квантовое число т определяет пространственное расположение орбиты и связано с орбитальным магнитным моментом электрона, возникающим вследствие его движения вокруг ядра /П принимает все значения целых чисел в интервале от —I до +/ или до величины 2/-Ы. Важным является взаимоортогональное расположение плоскостей орбит электронов р-подоболочки. [c.7]

Вследствие квантования механических моментов Ps и Рь квантованными оказываются и магнитные моменты. Квант магнитного момента равен магнетону Бора-, лв = ей/(2т)=9,27-10 А-м . Полному механическому моменту атома, определяемому как векторная сумма Pj=Pi,4-Ps, соответствует полный магнитный момент атома Mj, проекции которого на направление поля Н определяются выражением MjH = —wijg UB. Здесь т,- — магнитное квантовое число g — фактор расщепления Ланде, называемый также g-фактором. Для чисто спинового магнетизма g = 2, для чисто орбитального =1- У всех атомов и ионов, имеющих полностью заполненные электронные оболочки, результирующие спиновые и орбитальные магнитные моменты равны нулю. Вследствие этого равен нулю и полный магнитный момент. Атомы или ионы, обладающие недостроенньгаи внутренними оболочками (переходные и редкоземельные элементы), а также содержащие нечетное число электронов в валентной оболочке, имеют отличный от нуля резуль-21—221 321 [c.321]

Таким образом, состояние электрона в водородоподобном атоме определяется тремя квантовыми числами главным п, характеризующим энергию орбитальным /, определяющим орбитальный момент количестза движения электрона Xi, магнитным mi, характеризующим ориентацию Xi относительно избранного направления. 108 [c.108]

Если у какой-нибудь системы реализуется несколько различных состояний, в которых она имеет одну и ту же энергию, то о таких состояниях говорят, что они вырождены. Число состояний, отвечающее данному значению энергии, называется кратностыо вырождения. Так, состояние электрона в-водородонодобном атоме описывается 4 квантовыми числами главным я, орбитальным I, магнитным nil и спиновым S. Энергия же электрона зависит лишь от главного квантового числа п. Поэтому имеет место вырождение по I, nil, S- Кратность этого вырождения, как легко подсчитать, [c.111]

ЧАСТОТА (биений циклическая — частота негармонических колебаний, получающихся в результате наложения двух одинаково направленных гармонических колебаний с близкими частотами волны — частота гармоническая (синусоидальная), соответствующая упругой волне колебаний частиц среды вращения — величина, равная отношению числа оборотов, совершенных телом, ко времени вращения линейная— частота гармонических колебаний обращения—частота периодического движения точки по замкнутой траектории несущая — частота модулируемой волны резонансная — частота колебаний, при которой наступает явление резонанса собственная—частота гармонических колебаний системы, не подвергающейся действию внешних сил характеристическая—частота колебаний определенной группы атомов в молекулах, соответствующая определенной химической связи щжлическая — частота гармонических колебаний, умноженная на два пи циклотронная — частота обращения заряженных частиц в постоянном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности этого поля) ЧИСЛО [Авогадро — число молекул (или атомов) в одном моле вещества (6,022136 10 моль ) волновое — отношение циклической частоты к скорости волны вращательное квантовое определяет энергию ротатора квантовое (главное—целое число, определяющее энергетические уровни водородного атома в стационарном состоянии магнитное— целое число, определяющее проекцию вектора орбитального момента импульса электрона на направление внешнего магнитного поля орбитальное — целое число, определяющее орбитальный момент импульса электрона в атоме спиновое определяет спиновой момент импульса электрона в атоме) координационное — число ближайших к данному атому соседних атомов в кристаллической решетке] [c.296]

ЭПР основан на резонансном поглощении радиочастотного поля веществом, содерлсащим парамагнитные частицы (молекулы, атомы, ионы, слабо связанные с атомом электроны, обладающие постоянным магнитным моментом), при наложении статического поля Н . Квантовое, число спина электронов принимает значения т — 1/2. Переходы между этими уровнями возбуждаются переменным полем с частотой v согласно резонансному условию hv — ХвЯ , где g определяет вклады орбитального момента и спина Б магнитный момент. Для свободного электрона, не имеющего орбитального момента, g = 2,002322, а для свободного парамагнитного атома его величина определяется фактором Ланде. В общем случае g зависит от ориентации иона (или молекулы), содержащего неспаренный электрон, относительно Яц. Однако в случае идеал >ной кубической структуры (например, о. ц. к.) g не зависит от ориентации кристалла. [c.187]

В общем случае для атома с Z электронами уровни энергии характеризуются набором квантовых чисел отдельных электронов главных квантовых чисел П , орбитальных (или азимутальных) квантовых чисел If орбитальных магнитных квантовых чисел Шц и спиновых магнитных квантовмх чисел mg. (t = 1, 2,. .., 2). Набор главных квантовых чисел rti принимает только целочисленные значения 1, 2, 3 и т. д. квантовое число li может принимать целочисленные значения от О до rti—1 гпц при заданном принимает 2/j -(- 1значение [c.648]

Атомарная мигиенъ. Мишень в виде пучка атомов, возбужденных в так называемые циркулярные состояния, т.е. состояния с главным квантовым числом п и максимальным орбитальным квантовым числом I = п — 1 имеет то преимущество, что такое состояние во внешнем поле остается изолированным, не расщепляясь на штарковские компоненты. Возбуждение атомов в циркулярные состояния можно осуществлять двумя методами — путем многофотонного возбуждения циркулярном поляризованным излучением 3.36] и путем совместного воздействия на атом электрического и магнитного полей [3.37 [c.76]

Аксиальная поляризуемость меняет знак при обращении знака времени (в соответствии с (4.37) как аксиальная поляризуемость, так и магнитное квантовое число меняет знак при обращении времени, а их произведение, конечно не меняет знака, приводя к реальному сдвигу уровня, который не должен зависеть от направления времени). Следовательно, в статическом пределе О аксиальная поляризуемость всегда обращается в нуль для любых атомных состояний. В высокочастотном пределе аксиальная поля-ризуемость убывает как причем величина к > 2 зависит от квантовых чисел рассматриваемого состояния, в отличие от тензорной части (см. ни-же). Таким образом, и в этом пределе она мала по сравнению с асимптотн-ческой скалярной частью поляризуемости (4.36) (например, для состояний атома водорода с орбитальным моментом больше 2 величина к = 7 [4.42], подробнее см. следующий раздел). [c.100]

Если же в эксперименте возбуждается ридберговское состояние с фик-сированным орбитальным квантовым числом I, то согласно второй из фор-мул (4.40) расстояние между его крайними компонентами мультиплета по магнитному квантовому числу (ш = I, ш = 0) равно [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...