Векторы присоединенные

В случае, когда эллипсоид кинетической энергии трехосный (т. е. когда движущееся в среде тело имеет меньше, нежели две плоскости симметрии), одно из главных направлений движения таково, что кинетическая энергия при движении вдоль этого направления будет максимальной или минимальной лишь относительно. Вектор присоединенной массы для этого направления является малой полуосью для эллипса, который получаете я [c.327]

Вектор присоединенной массы 325 Вентури водомер 81 [c.617]

Координаты начала В и конца D базового вектора для каждой структурной группы известны, если заданы движение начального звена и координаты точки D или определены параметры движения ранее присоединенных структурных групп. С начальным зве- [c.101]

Пусть заданы равномерный набегающий поток газа с вектором скорости параллельным оси х и две точки а и Ь, которые должны быть соединены искомым контуром аЬ. (Случай неравномерного набегающего потока здесь рассматриваться не будет.) Тот случай, когда уь Уа, был рассмотрен в предыдущих главах. Если же уь > Уа, то контур аЬ вызывает появление в потоке ударной волны, которая называется обычно головной. Будем изучать только случай присоединенной ударной волны, выходящей из точки а. На рис. 3.41 ударная волна изображена линией ас. [c.148]

Сила / гл, равная геометрической сумме заданных сил, называется главным вектором системы, а момент равный алгебраической сумме моментов присоединенных пар, или алгебраической сумме моментов заданных сил относительно данного центра, называется главным моментом системы. [c.36]

Вектор dj направлен от оси вращения перпендикулярно к ней. Сила инерции присоединенной массы параллельна dj и по величине равна [c.395]

Рассмотрим применение аналитического метода замкнутых векторных контуров к задачам определения траекторий точек, скоростей и ускорений звеньев и точек звеньев плоских механизмов с низшими парами. Всю схему механизма можно рассматривать как состоящую из ряда замкнутых векторных контуров, каждый из которых характеризует присоединенную структурную группу совместно с исходным механизмом. Для каждого контура составляют векторные уравнения замкнутости. Проектируя векторы на оси координат, получают уравнения в скалярном виде. [c.43]

Присоединение или исключение множества из двух скользящих векторов с общим основанием и результирующим нулевым скользящим вектором. [c.30]

Присоединенная пара. Приведение скользящих векторов [c.122]

Момент, равнодействующая, ориентация, линии действия, плоскость действия, плечо, главный вектор, перенос, присоединение, замена (моментом). .. пары сил. Под действием. .. пары сил. Теория, эквивалентность, сложение, количество, равновесие, условия равновесия. .. пар сил. [c.58]

Теорема 1. Произвольный скользящий вектор А с основанием КЬ (рис. 74) эквивалентен системе, состоящей из скользящего вектора с основанием МП, параллельным KL, и пары скользящих векторов к, —А). Эту пару называют присоединенной. Момент присоединенной пары равен моменту вектора А с основанием /С/, относительно произвольной точки на прямой МП. [c.169]

Систему присоединенных пар, согласно теореме 6 93, можно привести к равнодействующей паре. Момент равнодействующей пары, согласно теореме 1 этого параграфа, равен векторной сумме моментов векторов А,, приложенных в точках йг, относительно центра приведения О [c.170]

Перенося вектор <а параллельно его начальному положению в произвольную точку тела, согласно теореме 1 94, надо ввести присоединенную пару вращений. Пара вращений сообщает телу мгновенную поступательную скорость ( 91). [c.171]

Предположим, что система скользящих векторов приведена к главному вектору А и главному моменту Мо- Центр приведения сначала находится в точке О (рис. 77). Изменим центр приведения — перенесем его в точку О. Главный момент Мд, как свободный вектор, можно перенести в точку О непосредственно. При приведении вектора А к центру О появится присоединенная пара с моментом Мо (А). Следовательно, новый главный момент Мо- определится так [c.174]

Совершенно очевидно, что главный вектор не зависит от выбора центра приведения, так как векторная сумма сил, приложенных к абсолютно твердому телу, не зависит от положения центра приведения. При переносе центра приведения из точки О в точку О изменение главного момента равно моменту присоединенной пары, возникающей при переносе главного вектора К из точки О в точку О. Но ( 163) момент присоединенной пары равен моменту главного вектора относительно центра приведения О [c.289]

Присоединение или отделение материальных частиц связано с переносом количества движения на материальную точку переменной массы. Это количество движения можно выразить вектором К [c.413]

Напоминаем, что моменты присоединенных пар — векторные величины складывая геометрически соответствующие векторы, получаем момент равнодействующей пары М, называемый главным моментом системы сил. [c.69]

Решение. Перенесем силы Р и Р параллельно самим себе в точку О. В результате такого переноса получим (рис. 62) силы Р Р и Р =Р , приложенные в точке О, и присоединенные пары (р1, Р1") и р2, Р1"), лежащие в одной плоскости с моментами т Рх /г и / 2= =/ 2 Л (силы, образующие эти пары, отмечены на рис. 62 черточками). От геометрического сложения сил Р и Р , приложенных в точке О, получим главный вектор данной системы сил [c.85]

Чтобы сложить все полученные присоединенные пары, надо геометрически сложить векторы-моменты этих пар. В результате система пар заменится одной парой, вектор-момент которой равен геометрической сумме векторов-моментов присоединенных пар [c.175]

Приведение системы сил инерции твердого тела, совершающего любое движение, к главному вектору / <")и к главному моменту Л1о осуществляется теми же приемами, которые изучались в статике, т. е. выбирают в этом теле произвольный центр приведения и мысленно переносят в этот центр все силы инерции параллельно самим себе, добавляя при этом каждый раз присоединенную пару. [c.727]

Суммируя все силы инерции, находят главный вектор сил инерции тела, приложенный в выбранном центре приведения суммируя присоединенные пары, находят главный момент сил инерции тела относительно выбранного центра приведения. Главный вектор сил инерции не меняется с изменением центра приведения (первый инвариант), а главный момент сил инерции зависит от выбора центра приведения. [c.727]

Вектор-момент присоединенной пары сил равен вектору-моменту переносимой силы ( рис. 1.11 ) относительно центра приведения. [c.20]

Сложив все векторы-моменты присоединенных пар, получим один вектор-момент Мо результирующей пары Р, — Р — главный момент данной системы сил, равный геометрической сумме векторов-моментов присоединенных нар [c.104]

К—объеи присоединенной массы при движении тела в направленни I). Условимся, краткости ради, называть такой вектор вектором прпсоедипенной массы для данного направления. Равенство (35) показывает, что координаты конца вектора присоединенной массы не мнут быть произвольными каково бы ни было направление движения, онп должны удовлетворять следующему соотношению, которое по.лучается пз (35), если воспользоваться обозначениями (36) [c.325]

Это есть уравнение поверхности второго порядка и, таким образом, мы установили, что геометрпческим местом концов вектора присоединенной массы является некоторая поверхность второго порядка. [c.325]

В, С, и являются поэтому объемами присоединеиной массы при движении тела вдоль осей симметрии эллипсоида. Этот эллипсоид, поверхность которого является геометрическим местом концов вектора присоединенной массы, называется эллипсоидом кинетическо энергии для данного тела. Он вполне аналогичен эллипсоиду инерции, который рассматривается в общей механике. [c.325]

Главные направления движения, кроме того, обладают еще весьма интересными механическими свойствами. Вспомним, что главные нанравления движения суть оси симметрии (главные оси) эллипсоида кинетической энергии поэтому вектор присоединенной массы для каждого из этих направлений имеет значение максимальное или минимальное но сравнению с ею значениями для иных направлений (фиг. 131). Следовательно, нри движении тела вдоль этих направлений величина присоединенной массы, а вместе с ней и величина кинетической энергии будут также иметь соответственно минимальное пли максимальное значения. Поэтому для главных нанравлепий [c.326]

Требуемая последовательность работы РО в МА с такой СУ обеспечивается закреплением кулачков и рычагов на распределительном валу под определенными углами. Угол установки (закрепления) 6, кулачка или рычага — это угол между начальной прямой ведущей детали основного 1-го циклового механизма и начальной прямой ведущей детали i-ro исполнительного механизма. За начальную прямую для рычага принимают прямую, соединяюн ую центр вращения РВ с шарниром присоединения следующего звена, т. е. линию кривошипа, а для кулачка — прямую начального радиуса-вектора кулачка в момент начала рабочего хода (подъема) толкателя или коромысла. Определение углов производится в такой последовательности. [c.171]

Рассуждая аналогично, можно последовательно привести к точке силы пространственной системы. Но теперь главный вектор есть замыкающий вектор пространственного (а не плоского) силового многоугольника главный момент уже нельзя получить а.дгебраиче-ским сложением моментов данных сил относительно точки приведения. При приведении к точке пространственной системы сил присоединенные пары действуют в различных плоскостях и их моменты целесообразно представлять в виде векторов и складывать геоме-трнческн. Поэтому полученные в результате приведения пространственной системы сил главный вектор (геометрическая сумма сил системы) и главный момент (геометрическая сумма моментов сил относительно точки приведения), вообще говоря, не перпендикулярны друг другу. [c.63]

Пример 2.3. Система с демпфирующей пружиной (рис. 14). Рассмотрим систему, состоящую из твердого тела (спутника) и присоединенной к нему с помощью вязкоупругого подвеса точечной маесы т , расположенной в точке О2 Центр масс системы движется по круговой орбите (у -скорость движения, II — радиус-вектор, Ь - бинормаль к орбите). [c.92]

Для плоской системы сил главный вектор П лежит в плоскости действия сил,если за центр приведения выбрать точку в плоскости действия сил. Все присоединенные пары сил тоже лежат в этой плоскости, а следовательно, векторные моменты этих пар перпендикулярны к ней и взаимно параллельны. Главный момент о. характеризующий векторный момент пары сил, эквивалентный присоединенным парам, перпендикулярен к главному вектору. Он является векторной суммой параллельных векторов. [c.40]

Итак, вместо силы Р, приложенной в точке А, получены сита Р, равная ей по модулю и направлению, но приложенная в точке В, и присоединенная пара сил (Р, Р"), векторый момент которой [c.39]

Не изменяя механического состояния абсолютно твердого тела, вектор силы можно переносить параллельно его начальному направлению в произвольную точку тела центр приведения), прилагая при этом К телу пару сил (присоединенную пару). Момент присоединенной пары равен моменту си.т относшпельно центра приведения. [c.287]

Если при сложении сил окажется, что R =0, т. е. главный вектор равен нулю, то силы Р,, Рг, Рд, Р , приложенные в точке О, взаимно уравновешиваются. Если одновременно будет равен нулю и главный момент, то и присоединенные пары (Р1Р1"), (Р2Р2"). (Р3Р3"). . (Р Р ") взаимно уравновешиваются. [c.70]

В случае несходящейся совокупности сил, как это станет ясным из последующего, само представление о равнодействующей несходящейся совокупности сил будет лишено смысла и заменится более общим понятием главного вектора. Для дальнейшего полезно подчеркнуть, что присоединение к заданной [c.39]

Решение. Перенесем силы и р2 параллельно самим себе в точку С. В результате такого переноса получим силы р1=р1, Р =р2 и Ра, приложенные к точке С, и лежащие в одной плоскости присоединенные пары (/ 1, /), р2, Р2) с моментами т Р к и т =р2к. Построив на силах , Р2 и Р3 силовой треугольник, убеждаемся, что он будет замкнут, а поэтому главный вектор R рассматриваемой системы сил равен нулю. Стедовательно, эта система сил приводится только к одной паре сил, момент которой равен главному моменту Мс данной системы сил относительно точки С [c.93]

СИЛУ НАЗЫВАЮТ ГЛАВНЫМ ВЕКТОРОМ СИСТЕМЫ СИЛ, А МОМЕНТ ПАРЫ СИЛ НАЗЫВАЮТ ГЛАВНЫМ МОМЕНТОМ СИСТЕМЫ СИЛ ОТНОСИТЕЛЬНО ЦЕНТРА ПРИВЕДЕНИЯ Доказательство теоремы производится секретарем-леммой для любого желающего и в любой момент времени. Все силы системы из точек их приложения секретарь аккуратно "перетаскивает" параллельно их начальному положению в любую указанную ей точку, не забывая при переносе добавить к кавдой силе присоединенную пару, а затем предъявляет результат своей работы - систему сходящихся в заданной точке ( центре приведения ) сил и систему присоединенных пар. Дальше Вам предлагается действовать самостоятельно. Упрощать ССС и систему пар все, обращающиеся к секретарю, должны были уже научиться. При упрощении ССС получается одна сила, приложенная в центре приведения и равная векторной сумме сил систеш. [c.20]

II точке О, называется главным вектором задаппоп системы сил. Складывая присоединенные пары по правилу н. 2.4 гл. II, получим результирующую пару Р, — Р с моментом [c.59]

Из описания метода следует, что главный вектор не зависит от выбора центра приведения, а главный момент, вообще говоря, зависит, так как при перемене цеитра приведения изменяются плечи присоединенных пар и знаки их мометов. Формула, связывающая главный момент отиосител1.но нового центра приведения с главным моментом относительно прежнего, будет дана в п. 2.2 гл. V. В этой главе мы обойдемся без такой формулы, не нарушая строгости изложения. [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...