Вязкость, определение 303 аналогия

Высота, граница слышимости 417 оценка ухом 418, 435 Вязкая жидкость, нити ее 363 поперечные колебания в ней 307 распространение плоских волн 312 Вязкость, определение 303 аналогия с упругим натяжением 304 [c.474]

Аналогичные принципы используются при аппроксимации уравнения для турбулентной вязкости. При этом величины, необходимые для определения конвективных потоков через грань ячейки, получаются из решения задачи Римана в соответствии со взаимным расположением контактного разрыва и границы ячейки. Диффузионные члены аппроксимируются по аналогии с вязкими напряжениями для газодинамических уравнений. [c.393]

Другой метод измерения вязкости тела, содержащего трещину, вне линейно-упругой области основан на определении энергетического параметра, выражающего изменение потенциальной энергии при росте трещины на величину da, по аналогии с величиной высвобождающейся энергии деформации G в условиях линейной упругости. В работе [171 развита теория нелинейно-упругого тела, для которого однозначную функцию плотности энергии деформации [как в уравнении (18)] можно выразить как [c.154]

Определение толщины пограничного слоя. В соответствии с первым допущением полное давление рУ /2 + р + у2 вне пограничного слоя постоянно, но внутри него уменьшается под влиянием вязкости. Следовательно, толщина слоя б по аналогии с определением ее по дефициту скорости может быть представлена как расстояние от стенки, на котором разность значений полного давления вне пограничного слоя и в нем уменьшается до 2% значения полного давления в свободном потоке. Очевидно, что этого недостатка точности в определении б невозможно избежать, так как между зонами, в которой можно и в которой нельзя пренебречь влиянием вязкости, нет отчетливой границы. [c.286]

Для стыков по аналогии с коэффициентами внутренней вязкости введем коэффициенты нормальной и тангенциальной вязкости (контактной вязкости) и Коэффициент вязкости стыка представляет собой удельное демпфирование, приходящееся на единицу площади. В этом его отличие от коэффициентов нормальной и тангенциальной вязкости материалов, что отражено и в обозначениях. На основании определения коэффициентов вязкости при нормальных смещениях в стыке площадью Р затухание будет равно [c.23]

Во многих процессах деформации и обработки металл ведет себя как вязкая среда, картина течения которой аналогична течению вязкой жидкости. Особенно отчетливо такую аналогию можно проследить на мягких металлах, например на свинце, при их продавливании через очко. Если цилиндрический образец из олова или свинца разрезать вдоль оси и на полученные плоские поверхности нанести квадратную сетку, а затем сложить эти две половинки и продавить сквозь очко на меньший диаметр, то картина распределения скоростей и деформаций в металле, о которой можно судить по деформации сетки после продавливания, ничем принципиально не будет отличаться от такой же картины при течении вязкой жидкости [40]. Отсюда, казалось бы, можно заключить, что в определенных условиях деформирования механические свойства металлов могут быть охарактеризованы уравнением Ньютона Р = т] . Однако многочисленные попытки определить величину вязкости т] для разных металлов неизменно приводят к огромному разбросу значений вязкости для одного и того же металла (на 5 —6 порядков) в зависимости от условий опыта. [c.58]

Теория Прандтля. Прандтль [Л. 1-17] сделал попытку связать величины и а с характеристиками турбулентности. Согласно кинетической теории газов коэффициент кинематической вязкости пропорционален произведению средней квадратичной скорости теплового движения на среднюю длину свободного пробега. По аналогии можно рассматривать в качестве транспортабельной (сохраняющей свои свойства на определенном расстоянии) субстанции турбулентный импульс моля жидкости. [c.70]

Таким образом, для нового теплоносителя достаточно знать его критическую тем.пературу и температуру илавления и хотя бы одну экспериментальную точку ПО вязкости для вычисления Лдэ. Отнесение этого теплоносителя к какой-либо группе можно сделать на основе его хи.ми-ческого строения по аналогии с описанным распределением веществ. Известную помощь в этом деле может оказать сравнение множителя Лдэ с величиной Л дипо уравнению (8). Если разница между ними невелика, то это косвенно подтверждает правильность произведенного выбора группы. В крайнем случае уравнение (8) может вообще заменить опытнее определение, например для очень токсичных, взрывоопасных или нестойких веществ. В заключение необходимо отметить, что предполагаемая точность порядка 10% недостаточна для физического определения вязкости и не может конкурировать с экспериментом, но ома вполне достаточна для предварительных расчетов по теплообмену, поскольку вязкость входит в соответствующие уравнения обычно в дробной степени. Кроме того, во многих случаях экспериментальные определения физ-параметров при высоких температурах вообще невозможны вследствие термического разложения изучаемой жидкости, особенно при тех достаточно длительных промежутках времени, которые необходимы для осуществления опыта. В то же время в процессе теплообмена текущая жидкость находится в контакте с нагретой стенкой часто столь малый промежуток времени, что не успевает разложиться, и в этом случае теплообмен определяется свойствами такого неизменного теплоносителя. При этом определение нужных физпараметров возможно только расчетным путем. [c.106]

Всю энергию, необходимую для разрушения образцов с U, V-образным надрезом и надрезом в виде замочной скважины, а также других (ненадрезанных) образцов, т. е. для создания и распространения трещины, относят к поверхности разрушения образца. Таким образом, эта единица измерения совпадает с размерностью измерения вязкости при разрушении, т. е. Дж/см , но с физической точки зрения такая аналогия неправомерна, так как энергия возникновения, трещины может быть отнесена не к поверхности, а только к тому объему, в котором возникла пластическая деформация перед распространением трещины. Определение этого объема, однако, на практике сталкивается с очень серьезными трудностями, поэтому от него отказываются и для простоты затраченную энергию произвольно относят ко всему поперечному сечению образца [c.41]

Застекловывание салола представляет характерное явление для веществ со сложными молекулами. Таммап [143] экспериментально изучал зависимость от переохлаждения Те — Т = АТ линейной скорости кристаллизации (а) и числа центров кристаллизации (р), образующихся за определенное время в известном объеме прозрачной жидкости. Он получил кривые с максимумом, сдвинутые по температуре друг относительно друга. Увеличение вязкости расплава по мере переохлаждения приводит к торможению не только роста готового кристалла, но и процесса зародышеобразования. В таммановских кривых (Р) не отделены гетерогенное и гомогенное зародышеобразование. Возможность полной остановки кристаллизации при больших переохлаждениях представляет эффект, не имеющий аналогии в превращениях жидкость газ. В отсутствие готовых центров и активных примесей кристаллизация начинается на спонтанных зародышах гомогенного происхождения. Однако реализовать чистые условия долго не удавалось. По данным [12] максимальное переохлаждение для висмута и олова не превышало 30°, а для натрия и калия — 3,5°. Если воспользоваться последним значением, то для поверхностного натяжения на границе кристалл — расплав получим явно заниженную величину а [c.160]

В этом параграфе мы рассмотрим возникновение конвекции в жидкости, равномерно вращающейся вокруг вертикальной оси. Влияние такого вращения на устойчивость во многих чертах оказывается сходным с обсуждавшимся в предыдущих параграфах влиянием магнитного поля. Причина этого сходства заключается в следующем. Прежде всего, возникающая во вращающейся жидкости кориолисова сила по своей структуое близка к магнитной силе, действующей на движущуюся в поле проводящую среду. Далее, имеется хорошо известная аналогия между поведением вихря скорости и магнитного поля в проводящей среде. Если отсутствуют диссипативные процессы (бесконечная электропроводность в магнитном случае или невязкая жидкость — в случае вращения), то имеет место полная вмо-роженность силовых линий магнитного поля или, соответственно, вихревых линий. Если проводимость конечна или вязкость отлична от нуля, то имеет место лишь частичная вморожен-ность в этом случае происходит диффузия магнитного поля (вихря). Указанное сходство ситуаций находит свое отражение в том, что по математической постановке задачи об устойчивости равновесия в магнитном поле и при вращении оказываются весьма близкими. Во многом сходны также и результаты и в том и в другом случае имеет место повышение устойчивости, и при определенных условиях появляется неустойчивость колебательного типа. [c.208]

Разработка заменителей пораженной костной ткани также требует соблюдения принципа реологической совместимости костной ткани и ее аналога. Большая жесткость эндопротеза приводит не только к нарушению этой совместимости, но и к слишком большой разгрузке окружающих мышц, приводящей к определенной их атрофии. Необходимо добиться такого положения, чтобы биомеханическая система, например голень, не почувствовала эндопротез как чужое, инородное тело с точки зрения механики материалов. Соблюдение этих требований обеспечит повышение надежности и долговечности реконструированной системы без увеличения размеров и массы эндопротеза, снижение концентраций напряжений на месте контакта эндопротеза с костью, повышение ударной вязкости имплантата и эффективность работы восстановленной биомеханической системы при любом физиологическом виде нагружения. [c.485]

Рейнольдса Тг = —рщи], являющихся лишними неизвестными в уравнениях Рейнольдса (1.3). Вид этих неизвестных (т. е. их зависимость от пространственных координат и времени), по-видимому, должен в значительной мере определяться крупномасштабными особенностями течения, т. е. в первую очередь полем средней скорости и. При определении общего характера зависимости от и можно опереться на внешнюю аналогию между беспорядочными турбулентными пульсациями и молекулярным хаосом и попытаться использовать методы кинетической теории газов. Поскольку в кинетической теории газов очень большую роль играет понятие средней длины свободного пробега молекул 1т, в теории турбулентности при таком подходе прежде всего вводится понятие пути перемешивания I (независимо друг от друга предложенное двумя создателями полу-эмпирического подхода к исследованию турбулентности Дж. Тейлором и Л. Прандтлем), определяемого как среднее расстояние, проходимое отдельным турбулентным образованием ( молем жидкости), прежде чем оно окончательно перемешается с окружающей средой и потеряет свою индивидуальность. Другим важным понятием кинетической теории газов является понятие средней скорости движения молекул в полуэмпирической теории турбулентности ему соответствует понятие интенсивности турбулентности — средней кинетической энергии турбулентного движения единицы массы жидкости. Наконец, ньютоновой гипотезе о линейности зависимости между вязким тензором напряжений (Тц и тензором скоростей деформации ди дх] + дщ1дх1 (причем коэффициентом пропорциональности в этой зависимости является коэффициент вязкости р1тЬт) в полуэмпирической теории турбулентности Прандтля отвечает гипотеза о линейности зависимости между напряжениями Рейнольдса и скоростями деформации осредненного течения. [c.469]

Определение показателя яеныотоновского поведения состава и предельного нацряжения сдвига проводилось с помощью графика (pi . 4) - аналога пластической вязкости - исходя из реологи -ческого уравнения. [c.43]

Для определения расхода наносов и скорости их передвижения рассмотрим механизм воздействия потока на твердые частицы, лежащие на дне. По предложению М. А. Великанова, воздействие потока на донные наносы принимается по аналогии с воздействием его на обтекаемые твердые тела. Следовательно, частицы наносое подвергаются лобовому воздействию потока и воздействию подъемной силы. Предполагается, что под действием лобовой силы отдельные частицы наносов перемещаются в горизонтальном нанращлении, а под действием подъемной силы и турбулентной составляющей скорости —в вертикальном направлении. Для нахождения этих сил М. А. Великанов пользуется методом размерности, считая, что лобовая и подъемная силы зависят от относительной скорости, которая для покоящихся частиц равна продольной скорости в придонных слоях, от размеров частиц, выражаемых через средний диаметр й, от плотности р и вязкости ц жидкости. [c.230]

При отношении давлений иа скачке порядка десяти схема Рихтмайера (5.79) дает толшпну скачка около ЗДл и максимальный всплеск за скачком около 20% модифищ-фованная схема Мак-Кормака (5.90) дает толщину скачка около бДл при определении ее по выходу на почти равномерный поток или около ЗДх при определении ее по иоложс нию фронта максимального всплеска при этом максимальный всплеск составляет около 8%. В упомянутой выше статье можно найти и сравнения других схем, но самое важное в ней состоит в том, что Тайлер показал, каких замечательных результатов можно добиться добавлением в уравнения количества движения и энергии членов с явной искусственной вязкостью (объемной) типа фон Неймана— Рихтмайера по аналогии со схемой Лонгли (разд. 5.4.2). Тайлер добавляет член с искусственной вязкостью вида [c.379]

Опыты показывают, что свободная турбулентность имеет двоякую структуру. Основная часть пульсаций имеет сравнительно малый масштаб и высокие частоты от нескольких килогерц до 200 Гц и содержат основную часть турбулентной энергии. На эту структуру налагается система больших вихрей с частотой пульсаций порядка 20.... 30 Гц. Расширение свободных турбулентных струй определяется движением этих вихрей, для которых справедлива зависимость (17.6). Большие вихри искривляют границы пограничного слоя с ядром постоянной скорости и с окружающей средой и осуществляют захват нетурбулентной жидкости. Эта модель предполагает наличие сравнительно резкой границы между турбулентной и нетурбулентной жидкостью, что подтверждается опытом. В тонком слое, в месте соприкосновения турбулентной и нетурбулентной жидкостей, должна проявляться вязкость, так как передача завихренности может происходить только за счет сил сдвига. Этот тонкий слой называется ламинарным надслоем, по аналогии с ламинарным подслоем в турбулентном пограничном слое на твердой поверхности. Очевидно, что в области границ струйного пограничного слоя течение имеет перемежающийся характер, так как через данную точку пространства хаотически во времени проходят моли жидкости различной степени турбулентности. На рис. 17.1 сопоставляются поле скорости и коэффициент перемежаемости у (см. п. 6.1) в сечении основного участка струи. Вблизи оси струи коэффициент перемежаемости равен единице, а в области границы он резко падает до нуля. Характерно, что ширина струи, определенная по пульсациям скорости, т. е. по у, всегда превышает ширину, определенную по осредненной скорости. График распределения степени турбулентности ги = ы Ыт по сечению основного участка струи показывает неравномерность этого распределения. Максимум интен- сивности примерно соответствует максимуму йи (1у. [c.333]

Для каналов с некруглым поперечным сечением, и особенно для каналов неправильной геометрической формы, зависимость др/дг = = / (С) определить теоретически не представляется возможным. Имеюш,иеся экспериментальные данные относятся только к отдельным видам сечений каналов и не могут быть обобщены. В связи с этим можно воспользоваться методом определения рабочей характеристики канала произвольного поперечного сечения, основанной на аналогии мелоду кручением призмы и ламинарным течением вязкой ньютоновской жидкости через призму. На основании данной аналогии получают зависимость расхода от периода давления в виде < = [5 /(160р/ )] ( р/ г), где — коэффициент динамической вязкости среды / — полярный момент инерции поперечного [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...