Ускорение точки тангенциальное

Ускорение точки тангенциальное 144 [c.458]

Аналогично по графику V == V (t) может быть найдено среднее за рассматриваемый интервал времени тангенциальное ускорение точки [c.42]

Точка А движется вместе со вторым колесом, описывая окружность радиуса г. При постоянной скорости движения локомотива угловая скорость вращения колеса со постоянна. Следовательно, тангенциальное ускорение точки А равно нулю, а центростремительное ускорение направленное от точки А к точке О , равно (oV. [c.308]

Тангенциальная и нормальная силы инерции направлены соответственно противоположно тангенциальному и нормальному ускорениям точки. [c.319]

Иногда под тангенциальным и нормальным ускорениями точки понимают не составляющие, а проекции ускорения, т. е. не векторные, а скалярные величины. Их обозначают буквой а с теми же индексами, но без стрелки. Величину полного ускорения определяют по формуле [c.34]

Определение касательного (тангенциального) и нормального ускорений точки при координатном способе задания движения [c.42]

Тангенциальное ускорение Ускорение точек вращаю- [c.63]

Тангенциальное ускорение точки вращающегося тела равно произведению углового ускорения тела на расстояние точки от оси вращения. [c.63]

Проекция Wx называется касательным, или тангенциальным, ускорением точки. Проекция называется центростремительным, или нормальным, ускорением. [c.88]

Возвратимся к уравнению (IV.200). Вновь включим силы трения в состав активных сил. Обозначим единичный вектор главной нормали к траектории через V. Тогда, раскладывая ускорение точки М. на тангенциальную и нормальную составляющие, представим уравнение (IV.200) в таком виде [c.426]

Нормальное и тангенциальное ускорения каждой точки тела определяются выражениями (2.22), где для каждой точки должен быть подставлен радиус описываемой ею окружности г,. Следовательно, нормальное ускорение точек тела [c.52]

Вектор ах = х называется тангенциальным (касательным) ускорением точки. Вектор направлен по касательной и, -как видно из (7.16), по абсолютной величине равен модулю производной от алгебраической величины скорости [c.97]

Получите формулы для скорости, нормального и тангенциального ускорений точки вращающегося тела. [c.116]

Так как спутник движется равномерно, то тангенциальное ускорение его равно нулю и, следовательно, [c.26]

Точка А движется вместе со вторым колесом, описывая окружность радиуса г. При постоянной скорости движения локомотива угловая скорость вращения колеса со постоянна. Следовательно, тангенциальное ускорение точки А равно нулю, а центростремительное ускорение Wn, направленное от точки А к точке Ог, равно Любой элемент спарника испытывает такое же ускорение, направленное параллельно ОгЛ. [c.328]

Ускорение йсв можно геометрически разложить на два ускорения (рис. 3.2, а) Дев = св + св> где — нормальное ускорение —тангенциальное ускорение точки С во вращательном движении звена СВ вокруг точки В. [c.34]

Для нахождения ускорения точки О пользуются теоремой подобия для ускорений. Положение точки д на прямой ef g, подобной звену ЕЕ О, определяется из равенства (3.34). Вектор я изображает ускорение точки С звена 5 аа = 1 лд. Отрезки п е и Пзд изображают нормальную и тангенциальную составляющие ся и а аЕ относительного ускорения точки С относительно точки Е. [c.92]

При движении плоской фигуры в ее плоскости ускорение любой точки фигуры равно геометрической, сумме трех отдельных ускорений I ускорения точки фигуры., совпадающей с мгновенным центром 2 нормального ускорения и 3 тангенциального ускорения причем оба последние ускорения рассматриваются во вращательном движении вокруг мгновенного центра (предполагаемого неподвижным) с переменной угловой скоростью ш. [c.96]

Полное ускорение точки Ж получается сложением ее ускорения при круговом движении вокруг С с ускорением f. Нормальная и тангенциальная составляющие полного ускорения параллельны аналогичным составляющим в круговом движении (исключение представляет лишь точка С), так как СМ есть нормаль к траектории. Поэтому чтобы получить составляющие полного ускорения, нужно прибавить соответственно к и составляющие Tf по тем же направлениям. Выполним эти вычисления. [c.98]

Точка С движущейся фигуры была исключена из предыдущих рассуждений. В этой точке скорость равна нулю, поэтому ее ускорение параллельно ее скорости в момент t- -dt и, следовательно, направлено по касательной к траектории точки С фигуры. Таким образом, есть тангенциальное ускорение, нормальное же ускорение точки фигуры, совпадающей с С, равно нулю. [c.100]

Отметим, что вращательное ускорение точки Р в случае вращения тела вокруг неподвижной оси является ее касательным (тангенциальным) ускорением (см. п. 6), а осестремительное ускорение является нормальным ускорением точки Р. Модуль полного ускорения точки Р вычисляется по формуле w = dVs + Угол /3 между направлениями осестремительного и полного ускорений вычисляется по формуле tg/9 = [c.61]

Здесь вектор ймф, имеющий размерность длины, может быть назван вектором аналога ускорения точки М. Он представляет собой геометрическую сумму аналогов нормального, тангенциального, относительного и поворотного ускорений. [c.46]

Пересечение направлений тангенциальных ускорений и определяет конец вектора ускорения точки В [c.19]

Если известно ускорение Wa точки А, можно определить ускорение точки В. Для этого вектор wа следует разложить на составляющие нормальное ускорение и тангенциальное [c.41]

Скорость и тангенциальное ускорение точки В (центр ролика 3) [c.157]

Тангенциальное ускорение точки I (2-я)—4 Тангенциальные головки резьбонарезные — см. [c.293]

Зтот мсмент по направлению противоположен угловому ускорению звена ВС (рис. 47, а). Угловое ускорение звена ВС в нашем случае направлено против хода стрелки часов, в соответствии с направлением вектора тангенциального ускорения точки С во вращении звена ВС относительно точки В. [c.81]

Выбираем в качестве полюса плана ускорений точку я (рис. 4.18, б) и откладываем отрезки (пЪ) и (кф, представляющие в масштабе Лд ускорения точек S и D. Далее, пользуясь уравнениями (4.32), вычисляем величины ускорений а св и Лсо и откладываем из точек Ь п d отрезки Ьп ) и (diis), представляющие в масштабе fio эти ускорения. Из полученных точек 2 и з проводим прямые в направлениях векторов тангенциальных ускорений агв и a D перпендикулярно к направлениям ВС и D. Точка пересечения этих прямых и даст конец вектора ас полного ускорения точки С, т. е. [c.85]

От точек d и Sj плана ускорений откладываем отрезки d/14 II Sirta, представляющие в масштабе ра ускорения аоо и oos,-Далее через точки Пз и Пц просодим прямые в направлениях тангенциальных ускорений aas, и Пао, перпендикулярные к отрезкам GSi и GD. Точка g пересечения этих прямых и дает конец полного ускорения 3 точки С. Зная ускорение Oq точки О, легко определить ускорения остальных точек группы. Например, ускорение точки Е определится из уравнений [c.99]

Если материальная точка движется по некоторой кривой с постоянной по модулю скоростью (и = onst), то тангенциальное ускорение точки равно г = = 0, поэтому сила инерции состоит из одной только нормальной составляющей, т. е. [c.320]

Проекцию ускорения точки на касательную к ее траектории называют касательным ускорением, или тангенциальным ускорением (от латинского слова tangens — касающийся), и обозначают %. [c.144]

Так как вектор ускорения асв в относительном вращательном движении J oжнo разложить на нормальное и тангенциальное ускорение, то ускорение асв любой точки С плоской фигуры можно выразить так [c.72]

Для определения ускорений точек звена 2 воспользуемся ура-/внением (4.30). Из нротволъной точки — полюса плана ускорений (рис. i02, в) откладьтааем вектор (рЖ), представляющий собой в некотором масштабе Ца вектор ав заданного ускорения точки затем, пользу-ясь уравнением (4.31), вычисляем величину нормального ускорения й"д в относительном движении и в том же масштабе откладываем его от точки Ь" в виде отрезка Ь п параллельно СВ в направлении от тонки С к точке В. В соответствии с уравнением (4.36) из найденной точки п перпендикулярно к оси звена ВС проводим прямую в направлении вектора йсв—тангенциального ускорения в относительном движении. Лересенетие этой прямой с прямой, проведенной из полюса ра в направлении вектора ас ускорения точ-кн С, определяет конечную точку с вектора раС абсолютного ускорения точки С его величина [c.75]

Определение нормального и тангенциального ускорений точки фигуры. Окружность и подюс перегибов.— Выберем для простоты оси координат специальным образом (фиг. 17). Поместим начало в мгновенном центре вращения С и проведем ось Сх по направлению ускорения [ д точки С движущейся фигуры. Проекции на оси Сх и Су равны тогда (п" 83) [c.97]

На плоскости в качестве начала плана ускорений выбирают произвольную точку л (фиг. 67, б) и откладывают от неё отрезки (п6) и (Trrf), представляющие в выбранном масштабе р.д заданные полные ускорения точек В и D. Далее, пользуясь уравнениями (36), подсчитывают величины ускорений а д и а д, и откладывают от точек Ь и d отрезки (6л,) и (йлг). изображающие в масштабе эти ускорения. Из полученных точек и, и Яо проводят направления векторов тангенциальных ускорений и а д, перпендикулярные к [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...