Волна расходящаяся

В этом случае для получения двух систем волн используют законы отражения и преломления. Обычно наблюдается интерференция между волнами, исходящими из действительного и мнимого изображений источника, или между волнами, расходящимися из двух мнимых изображений. Такое различие несущественно — волна, исходящая из реального источника, с помощью оптического устройства разделяется на две световые волны, интерферирующие в некоторой области. Использование мнимых изображений служит лишь удобным способом определения области перекрывания волн, где можно наблюдать интерференцию. [c.194]

К задаче о разрыве в начальных условиях сводятся, в частности, задачи о различных столкновениях плоских поверхностей разрывов. В момент столкновения обе плоскости совпадают и представляют собой некоторый начальный разрыв , в дальнейшем распадающийся одним из описанных выше способов. Так, в результате столкновения двух ударных волн снова возникают две ударные же волны, расходящиеся от остающегося между ними тангенциального разрыва [c.524]

Помимо самого факта необходимости возникновения ударных волн, можно еще утверждать, что при сверхзвуковом обтекании конечного тела на больших расстояниях от него во всяком случае должны иметься две следующие друг за другом ударные волны (Л. Ландау, 1945). Действительно, на больших расстояниях от тела вызываемые им возмущения слабы и поэтому их можно рассматривать как цилиндрическую звуковую волну, расходящуюся от оси X, проходящей через тело параллельно направлению обтекания рассматривая, как это мы везде делаем, движение в той системе координат, в которой тело покоится, мы будем иметь волну, в которой роль времени играет x/vu а роль [c.640]

Если просвечивающая волна расходящаяся, то оба изображения мнимые, и для их регистрации необходима дополнительная оптическая система, в качестве которой может выступать и глаз. Просвечивание сходящейся волной (г , > 0) позволяет получать действительные изображения на экране без применения линз (так называемое безлинзовое изображение). [c.256]

Дополнительное изображение — увеличенное, если просвечивающая волна — расходящаяся. [c.915]

В дальнейшем была использована теневая установка с подсветкой исследуемой зоны ответвленной и преобразованной во вторую гармонику частью излучения второго лазера. Длительность подсветки, таким образом, составляла 15 не. Оптический пробой однозначно локализовался на фронте ударной волны, расходящейся от очага оптиче- [c.154]

Первое слагаемое (10.10) представляет волну, расходящуюся от центра, а второе — волну, сходящуюся к центру. [c.251]

Рассмотрим волну, расходящуюся от центра. Поскольку продольный потенциал ф зависит лишь от г и то в сферических координатах (г, гр, ф) отличной от нуля проекцией вектора а будет [c.252]

При исследовании коэффициентов отражения и прохождения ультразвука используют сферические волны, расходящиеся в пределах некоторого телесного угла. Поэтому значения коэффициентов отражения и прелом- [c.198]

Зарождение трещины в диске произошло с наружной поверхности галтельного перехода ступичной части диска в полотно, где начинались эксплуатационные усталостные разрушения дисков двигателя Д-30. Очаг трещины представлял собой зону хрупкого разрушения материала с характерными расходящимися от зоны зарождения трещины "лучами", которые позволяют судить о направлении роста трещины от поверхности детали вглубь материала. Место расположения очага подтверждалось также ориентировкой усталостных бороздок на последующих этапах роста трещины, которые внешне выглядят как "волны", расходящиеся от зоны зарождения трещины. [c.489]

Другой важный тип симметрич. В.— цилиндрическая волна, расходящаяся, напр., от точечного источника на плоскости (поверхность воды, мембрана, плоский волновод) или источников, равномерно распределённых вдоль оси в однородном трёхмерном пространстве. Структура цилиндрич. В. сложнее, чем сферической,— даже в среде без дисперсии её форма не повторяет временного поведения ф-ции источника, как в случае (21а),— В. тянет за собой длинный шлейф и только на больших (по сравнению с X.) расстояниях этим шлейфом можно пренебречь, представив В. в виде, сходном с (21а) [c.321]

Следует отметить интересный факт равного деления мощности падающей -поляризованной волны между всеми расходящимися от структуры волнами в случае i ) = О (рис. 30, а). Это явление имеет место при 2и sin ф = 1, (1 + sin ф)" - < X < 1, т. е. когда совпадают постоянные распространения единственной незатухающей волноводной волны и волн, расходящихся от решетки ( oi =Гц =r i). Его легко обнаружить при вычислении flo . l oi> Явление равного деления мощности [c.77]

Проявление эффекта незеркального отражения плоских волн периодическими дифракционными решетками связано с возможностью концентрации значительной части рассеянной энергии в одной из высших гармоник пространственного спектра. Энергоемкие гармоники представляют собой плоские волны, расходящиеся от решетки под углами [c.170]

Падающая волна определяется волновой функцией, которая имелась бы при отсутствии рассеивающей поверхности, а волна рассеяния представляет собой волну, расходящуюся от рассеивающей области. Очевидно, необходимо, чтобы U удовлетворяла условиям излучения на бесконечности (это гарантирует отсутствие волн, идущих из бесконечности). Эти ограничения равным образом относятся к нестационарной задаче, обсуждавшейся в предыдущих разделах. Например, когда уравнение Кирхгофа с запаздывающим временем применяется во внешней задаче рассеяния, оно должно быть выражено через переменные волны рассеяния, которая обращается в нуль на больших расстояниях от области, вызывающей рассеяние. При этом условия излучения удовлетворяются полем рассеяния (т. е. полным полем за вычетом падающей волны). Поэтому граничные условия могут быть выражены через поле рассеяния, хотя существуют другие возможности, обсуждавшиеся в обзоре Шоу [5]. [c.298]

Поэтому для анализа свойств поверхности синхронизма достаточно рассмотреть область изменения ф в пределах я. Удобно считать, что — о < ф < я — е. Область ф > О соответствует рассматриваемому случаю (обе волны расходящиеся) случай одной сходящейся, а другой расходящейся волн соответствует ф < 0. [c.89]

Действительно, пользуясь тем, что при условии у. < 1 движение среды вблизи открытого конца должно быть приблизительно таким же, как течение несжимаемой жидкости (ср. [17], стр. 197—199), можно связать амплитуду колебаний внутри трубы с амплитудой сферической волны, расходящейся от конца, вычислить излучение и вызываемое им затухание. Если цилиндрический резонатор [c.113]

В силу формул (10.05) выражения для Е и Е"х суть цилиндрические волны, расходящиеся соответственно от края верхней и нижней пластины волновода. Эти цилиндрические волны отличаются от цилиндрических волн (33.04), рассеиваемых изолированной полуплоскостью, только наличием множителя [c.167]

Как показывают формулы (10.16) и (10.22), поле излучения в переднем полупространстве т. е. во втором и третьем квадрантах, где получается в виде суммы цилиндрических волн, расходящихся от верхнего и нижнего края волновода а именно, результирующее поле равно [c.168]

Первое слагаемое в правой части (38.17) дает цилиндрическую волну (Л.32), расходящуюся от края =0, z = l, второе слагаемое— такую же волну, расходящуюся -от края у=0, z=— l (см. рис. 60). [c.188]

Формулы, определяющие поле излучения, не только дают возможность вычислить характеристики излучения открытого конца волновода, но и позволяют создать наглядную картину формирования диффракционного поля с выявлением особенностей, остававшихся ранее незамеченными образование волн, расходящихся от краев, влияние внешней поверхности волновода на излучение и т. д. (см. гл. V). [c.195]

Эта запись соответствует физическому представлению о том, что диффракционное поле, за вычетом падающей волны (59.01), имеет вид цилиндрических волн, расходящихся от границы раздела — оси х такое представление подтверждается формулами (58.07) и (59.11). Для функции W получаем уравнение [c.337]

Аберрации. Электронным линзам присуща как сферическая, так и хроматическая аберрации. Последняя означает, что лучи с различной длиной волны, расходящиеся от образца, образуют изображения на различных расстояниях от линзы. Для ее устранения необходим осветительный пучок, в котором электроны имеют одинаковые, насколько это возможно, скорости [c.380]

Рис. 6.6. Волны, расходящиеся от тела, движущегося по поверхности волн если V < V, волны обгоняют тело и слегка сжимаются в направлении движения если V = и, то гребни волн в направлении движения в одной точке совпадают если V > V, то тело обгоняет волны и появляются усы

Первый член этого решения описывает расходящуюся волну, распространяющуюся со скоростью Со во все стороны из некоторого центра при г = О, а второй член — сходящуюся к этому центру волну. Мы будем рассматривать одну из этих волн — расходящуюся, в которой потенциал скоростей есть [c.203]

Исследуем при помощи этого уравнения сначала собственные колебания плавающего тела, т. е. предположим, что набегающая волна отсутствует, f=0, а есть только волны, расходящиеся от плавающего тела в обе стороны, вызываемые его колебательным движением. Интегрирование уравнения приводится к решению характеристического уравнения [c.747]

Последний член в этом равенстве представляет волны, расходящиеся от начала [c.675]

В частности, в случае волн, расходящихся по поверхности сферы радиуса г=а, когда на самой поверхности поддерживается заданная радиальная скорость имеем [c.824]

В случае волн, расходящихся от начала координат, мы можем написать [c.417]

При исследовании коэффициентов отражения и прохождения ультразвука используют сферические волны, расходящиеся в пределах некоторого телесного угла. Поэтому значения коэффициентов отражения и преломления усредняются в некотором интервале углов падения. В результате приведенные выше [c.174]

В области углов ввода а 60° волна падает уже на отражатель вблизи 3-го критического угла. В этом случае происходит трансформация поперечных волн в объемную продольную волну и образование двух краевых волн, расходящихся от ребер (действительного и мнимого) отражателя. Поверхность отражателя в рассеянии фактически не участвует. Все это приводит к резкому уменьшению амплитуды отраженной поперечной волны. Поэтому для сопоставления размеров равносигнальных отражателей различного типа (плоскодонных отверстий и зарубок и т. п.) нельзя использовать приближенные расчетные методы, а, учитывая сложность выполнения строгих расчетов, целесообразно использовать экспериментальные данные (рис. 5.4). Если ширина Ьз и высота Нз зарубки больше длины поперечной ультразвуковой волны, а отношение 4>Лз/Ьз 0,5, то, как и плоскодонное отверстие, зарубка обладает крутой и линейной зависимостью амплитуды эхо-сигнала от ее площади. При меньших размерах зарубки эхо-сигнал от нее осциллирует по амплитуде. Для перерасчета предельной чувствительности от плоскодонного отверстия к зарубке можно применить экспериментально найденное соотношение 5з=5п/Л . Коэффициент N определяют по графику Ы=(р 1) (рис. 5.5). Как видно, он практически не зависит от материала. [c.146]

Рассмотрим отраи енпе волн от плоской поверхности. Основываясь па принципе Гюйгенса, плоскую волну можно считать образованной из очень большого числа сферических волн, расходящихся из точек, распололгенных на плоскости, параллельной фронту волны (рис. 173). Пусть в момент волна, исходящая из точки 1, достигла преграды в точке А, тогда эта точка становится источником и начинает излучать вторичные волны. В момент 2 волна от точки 2 достигнет преграды в точке В, которая также начнет излучать вторичные волны, и т. д. Ког.да в момент /з до преграды (точка С) дойдет волна от точки 3, вторичные [c.217]

В результате интерференции двух взаимно когерентных волн, расходящихся под углом ф =iplц, образуется периодическая картина полос, локализованная в плоскости (дг, у) и наложенная на увеличенное изображение объекта [c.68]

Подставляя [при условии (34.08)] асимптотическое выражение функции /o(xsinia) в формулу (34.15), приходим к выводу, что поле излучения в переднем полупространстве может быть почти для всех направлений формально сведено к суперпозиции двух сферических волн. Действительно, первое слагаемое в асимптотической формуле (34.16) для функции /о дает сферическую волну (34.09), а второе слагаемое — аналогичную волну, расходящуюся от противоположного края стенки. [c.175]

Эти допущения ведут к достаточно точным результатам при расчете поля излучения из отверстий, поперечные размеры которых велики по сравнению с длиной волны. Объяснение заключается, очевидно, в том, что диффракционное поле имеет характер волн, расходящихся от края, и потому на расстояниях от края, намного превышающих длину волны, оно значительно слабее поля набегающей волны, и им можно пренебречь. Поэтому площадь той части поверхности 5, где диффракционное поле существенно, по порядку величины равна произведению периметра отверстия на длину волны и, следовательно, мала по сравнению с площадью отверстия. Пренебречь же диффракцион-зиым полем на этой части поверхности S можно с тем большим правом, чем более направлено излучение, т. е, чем больший эффект дает сложение полей, посылаемых по принципу Гюйгенса различными элементарными площадками излучающего отверстия. Таким образом, мы приходим к выводу, что принцип Гюйгенса хорошо передает, как правило, только излучение, в основном направленное вперед. Этот вывод подтверждается сравнением с результатами строгой теории для излучения из волноводов. [c.184]

Формулу (38.17) можно уточнить так, что она станет удовлетворять и условию (38.12). Для этого нужно учесть (ср. 33), что волна, расходящаяся от края левой полуплоскости, диффра-гирует на правой полуплоскости, и наоборот. Учитывая вторичную диффракцию, Уфимцев с помощью простых физических соображений получил формулу, уточняющую формулу (38.17). В наших обозначениях ее можно записать в следующем виде [c.189]

Соотношения (3.38), (3.42) относятся к плоским пилообразным волнам. В [18] получено (см. также [19]) более общее соотношение для изменения амплитуды пилообразной волны, расходящейся по закону р г) = ро го/2г)°- а = onst). Изменение амплитуды волны конечной амплитуды в этом случае происходит по закону [c.120]

Когда мы подходим к рассмотрению свободных колебаний воздуха, заключенного в трубе конечной длины, то неизбежно возникает вопрос об условиях, которые должны быть удовлетворены на открытом конце. Здесь происходит более или менее быстрый переход от плоских волн в трубе к расходящимся сферическим волнам вне трубы этот процесс плохо поддается расчету. В обычной элементарной теории, разработанной еще Д. Бернулли, Эйлером и Лагранжем, делается предположение, что изменением давления в трубе у открытого конца можно пренебречь. Как уже отмечалось, такая картина наблюдалась бы в том случае, если бы воздух снаружи трубы был заменен средой, способной оказывать давление (ра), но лишенной инерции. В таком случае не было бы потерь энергии при отражении от открытого конца ( 61) и однажды возбужденные в трубе колебания продолжались бы неограниченно. Ясно, что такое предположение является несовершенным отображением действительности условие 5=0 может быть выполнено лишь приблизительно, а энергпя должна непрерывно расходоваться на создание волн, расходящихся от отверстия трубы наружу, так что колебания, будучи предоставленными самим себе, останутся заметными только в течение очень непродолжительного времени. Это время, однако, может составлять сотни периодов. К этим вопросам мы еще вернемся позже (гл. IX) сейчас же ограничимся тем, что проследим, к каким результатам приводит эта приближенная теория. [c.219]

Как и раньше, временной множителть подразумевается. Два члена в (10) отвечают волне, расходящейся от начала координат и сходящейся к нему соответственно. В частности, волны, расходящиеся от источника , расположенного в начале координат, можно представить в виде [c.284]

В изложенной теории учитывалась инерция внешней среды, но не ее упругость в результате мы получили незатухающие колебания, определяемые выражением (8). Иначе говоря, мы пренебрегали кажущимися ) потерями энергии в резонаторе, вызванными излучением волн, расходящихся наружу от устья. Вооби1,е, они не будут. чаметно влиять на период, но будут проявляться в постепенном ослаблении амплитуды колебания. [c.330]

При падении УЗ-волны на провисание возникают как волны, отраженные в точке, удовлетворяющей условию нормального падения луча на поверхность провисания, так и волны, расходящиеся от изломов поверхности. Это обусловливает появление на экране дефектоскопа ложных эхо-сигналов от этих дефектов при контроле прямым лучом, совпадающим по времени с эхо-сигналами, отраженными от надкорневых дефектов, обнаруженных однократно отраженным лучом. Так как эффективный диаметр УЗ-луча соизмерим с толщиной стенки, то отражатель не удается идентифицировать по местоположению ПЭП относительно валика усиления шва. [c.253]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...