Тангенциальный слабый разрыв

В ударной волне, возникающей при обтекании вогнутого профиля, мы имеем пример волны, начинающейся от некоторой точки, расположенной в самом потоке вдали от твёрдых стенок. Такая точка начала ударной волны обладает некоторыми общими свойствами, которые мы здесь отметим. В самой точке начала интенсивность ударной волны обращается в нуль, а вблизи неё мала. Но в ударной волне слабой интенсивности скачок энтропии и ротора скорости — величины третьего порядка малости, и потому изменение течения при прохождении через волну отличается от непрерывного потенциального изэнтропического изменения лишь в величинах третьего порядка. Отсюда следует, что в отходящих от точки начала ударной волны слабых разрывах должны испытывать скачок лишь производные третьего порядка от различных величин. Таких разрывов будет, вообще говоря, два слабый разрыв, совпадающий с характеристикой, и тангенциальный слабый разрыв, совпадающий с линией тока (см. конец 89). [c.523]

Наряду с поверхностями разрывов, на которых испытывают скачок величины р, р, v и т. п., могут существовать также и такие поверхности, на которых эти величины как функции координат обладают какими-либо особенностями, оставаясь сами непрерывными. Эти особенности могут быть самого разнообразного характера. Так, на поверхности разрыва могут испытывать скачок первые производные по координатам от величин р, р, V,. .. или же эти производные могут обращаться в бесконечность, Наконец, то же самое может иметь место для производных не первого, а более высоких порядков. Все такие поверхности мы будем называть поверхностями слабого разрыва в противоположность сильным разрывам (ударным волнам и тангенциальным разрывам), в которых испытывают скачок сами указанные величины. Отметим, что ввиду непрерывности самих этих величин на поверхности слабого разрыва, непрерывны также и их тангенциальные производные разрыв непрерывности испытывают лишь нормальные к поверхности производные. [c.500]

В заключение этого параграфа необходимо сделать замечание, аналогичное замечанию в конце 82. Там было отмечено, что среди различных возмущений состояния движущегося газа исключительными по своим свойствам являются возмущения энтропии (при постоянном давлении) и ротора скорости. Эти возмущения покоятся относительно газа, а не распространяются со скоростью звука. Поэтому поверхности, на которых испытывают какой-либо слабый разрыв непрерывности энтропия и ротор скорости ), покоятся относительно газа, а относительно неподвижной системы координат переносятся вместе с самим газом. Такие разрывы мы будем называть тангенциальными слабыми разрывами-, они проходят через линии тока и в этом отношении вполне аналогичны сильным тангенциальным разрывам. [c.502]

Для полноты упомянем, что при столкновении ударной волны ео слабым разрывом (эта задача не относится к рассматриваемому здесь автомодельному типу) ударная волна продолжает распространяться в прежнем направлении, а в пространстве позади нее остается один слабый разрыв первоначального типа и один тангенциальный (см конец 96) слабый разрыв. [c.524]

Если же позади ударной волны течение становится дозвуковым, то слабый разрыв не может проникнуть в эту область и оканчивается в точке пересечения (рис. 86, б). Последняя является в этом случае особой точкой (можно показать, что распределение скоростей позади ударной волны имеет в этой точке особенность логарифмического типа). Кроме того, как и в предыдущем случае, позади ударной волны возникает слабый тангенциальный разрыв энтропии, [c.500]

Граница раздела диэлектриков. Во всех точках пространства, в которых 8 и л непрерывны, поля Е и Н тоже непрерывны— это следует из уравнений Максвелла (1.7). Поверхность, на которой 8 и ц терпят разрыв, можно рассматривать как предельный образ тонкого слоя, в котором градиенты 8 и fi очень велики. На этой поверхности Я и Я не удовлетворяют уравнениям Максвелла и, вообще говоря, будут терпеть разрыв. Условия для тангенциальных и для нормальных компонент Е и Я на границе раздела диэлектриков оказываются различными. Условия эти получаем из рассмотрения тех связей между компонентами по обе стороны тонкого слоя, которые слабо меняются при предельном переходе от тонкого слоя к границе раздела. Утверждение о существовании таких условий означает, что предельная форма этих связей не зависит от того, как именно совершается этот предельный переход. [c.19]

Если пересекаются скачки одного семейства, то возникает Л -образный скачок и тангенциальный разрыв (в слабо сверхзвуковом потоке тангенциальный разрыв не принимается во внимание). [c.255]

Слабый разрыв ротора скорости означает слабый разрыв касательной к поверхности компоненты скорости. Например, могут испы ывать скачок взятые по направлению к нормали к поверхности производные от тангенциальной скорости. [c.502]

Существенно, что скачки различных величи[ в разрывах начальных условий (или, как мы будем говорить, в начальных разрывах) могут быть соверщенно произвольными между ними не должно существовать никаких соотношений. Между тем, мы знаем, что на поверхности разрывов, которые могут существовать в газе в качестве устойчивых образований, должны соблюдаться определенные условия так, скачки плотности и давления в ударной волне связаны друг с другом ударной адиабатой. Поэтому ясно, что если в начальном разрыве эти необходимые условия не соблюдаются, то з дальнейшем он во всяком случае не сможет продолжать существовать как таковой. Вместо этого начальный разрыв, вообще говоря, распадается на несколько разрывов, каждый из которых является каким-нибудь из возможных типов разрывов (ударная волна, тангенциальный разрыв, слабый разрыв) с течением времени эти возникшие разрывы будут отходить друг от друга ). [c.519]

Если же позади ударной волны течение стан-овится дозвуковым, то слабый разрыв не может проникнуть в эту область и оканчивается в точке пересечения (рис. 104,6). Последняя является в этом случае особой точкой (так, если падающий разрыв представляет собой разрыв первых производных гидродинамических величин, уходящий слабый тангенциальный разрыв, форма ударной волны и распределение давления в окрестности точки пересечения обладают, как можно показать. [c.584]

Наконец, упомянем еще о взаимодействии слабых разрывов с тангенциальными. Если течение по обе стороны тангенциального разрыва сверхзвуковое, наряду с падающим возникают от-раженный и преломленный слабые разрывы. Если же течение по другую сторону тангенциального разрыва дозвуковое, слабый разрыв в него не проникает, происходит полное внутреннее отражение слабого разрыва. [c.584]

Сказанное относигелыю взаимодействия ударных волн со слабым разрывом справедливо и для взаимодействия со слабыми тангенциальными разрывами. Если течение в области за ударной волной сверхзвуковое, в ней возникают слабый и слабый тангенциальный разрывы. Если же течение за ударной волной дозвуковое, то в нем возникает лишь преломленный слабый же тангенциальный разрыв. [c.584]

В задачах интерференции в зависимости от направлений скачков уплотнения выделяют [23] догоняю1Щ1е (I и 2) и встречные (1 и 5) скачки уплотнения, отраженный разрыв (3) и результирующий скачок (4) (рис. 1.6). Взаимодействие скачка с тангенциальным разрывом называется рефракцией скачка. Особенностью интерференционных УВС является возможность возникновения различного типа исходящих от точки пересечения разрывов. Отраженный разрыв может быть скачком уплотнения, центрированной волной разрежения или слабым разрывом. Тип разрыва и его интенсивность зависят от направлений и интенсив- [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...