Нагрев среда

Теплота, приносимая свободной струей при входе в аппарат, расходуется на нагрев среды, заполняющей аппарат, стенок аппарата и расположенных в нем устройств, а также передается через стенки атмосферному воздуху часть теплоты уходит из аппарата с отходящим потоком. [c.331]

Распространение мощного пучка лазерного излучения сопровождается различными явлениями в среде происходит электрострикция, вызванная действием сильного светового поля, возникает нелинейная электронная поляризация, происходит нагрев среды за счет [c.67]

Баланс расхода тепловой энергии учитывает отопление и горячее водоснабжение административных и производственных зданий, расход тепла на технологические нужды (нагрев сред и материалов, сушку и др.) и тепловые потери в сетях. [c.84]

Отметим, что возмущения некоторых типов практически неустранимы. К ним относится, в частности, наличие неоднородностей активной среды уже сам процесс ее возбуждения всегда сопровождается рассеянием в ней значительного количества энергии, которая расходуется на нагрев среды, образование в ней ударных волн и т.д. [c.131]

Второй член в фигурных скобках под интегралом в (2.20) ответствен за нагрев среды флуктуирующим световым полем. Причем параметр (см. вывод формулы (2.19)) принимает значение [c.52]

В экспериментах установлено, что степень просветления возрастает с увеличением интенсивности пучка, уменьшается с ростом расходимости силового источника и увеличения скорости ветра на трассе. С уменьшением температуры среды происходит падение степени просветления аэрозоля при прочих равных условиях эксперимента, что связано с большими потерями энергии лазерного излучения на нагрев среды для данного случая. [c.104]

Нагрев среды и образование высокотемпературного парогазового ореола в окрестности частицы также способствует процессу развития электронной лавины за счет уменьшения потерь электронов на диссоциативное прилипание к молекулам воздуха и затрат энергии на столкновительное возбуждение низкорасположенных уровней колебательно-вращательных переходов молекул. [c.154]

Количество теплоты и массы вещества котла называется аккумулирующей емкостью. Влияние аккумулирующей емкости проявляется различно. При повышении давления часть теплоты расходуется на нагрев среды и металла до новой температуры насыщения. При понижении давления происходит отдача аккумулируемой теплоты, которая идет на парообразование, причем выделяющийся нз воды пар идет на приращение паропроизводительности котла в данный момент. [c.497]

Ярко выраженный поверхностный нагрев среды с постоянными параметрами. Этот тип нагрева возможен при весьма больших значениях Д (х и у. Решение уравнения теплопроводности для этого случая при постоянной удельной мош ности имеет вид 16] [c.21]

Глубинный нагрев среды с постоянными параметрами. Известно решение дифференциального уравнения теплопроводности при экспоненциальном распределении источников тока [6]. Температур а Tf точки, лежащей на расстоянии х от поверхности среды, через время 1, прошедшее с начала нагрева, при экспоненциальном распределении источников тепла будет [c.21]

Согласно (2.9.48), нестационарный нагрев среды, например, с помощью лазерного излучения должен вызывать генерацию волн давления. При этом изменение температуры Т в области оптического воздействия определяется уравнением теплопроводности (2.9.5), которое в плоской геометрии задачи дополнительно упрощается Д Э /Э7 . Мы по-прежнему будем использовать модель (2.9.6) - (2.9.7) ддя описания распределенных тепловых источников, инициируемых поглощением лазерного излучения. Тогда, если длительность оптического импульса Тр существенно меньше характерного времени теплопроводности 1/а х> то влиянием теплопроводности на оптико-акустический эффект можно пренебречь. Действительно, в силу [c.177]

Для того чтобы определить джоулев нагрев среды, в общем случае необходимо к приведенным выше уравнениям добавить известные уравнения электродинамики (уравнения Максвелла) [1]. Эти уравнения не будут здесь выписаны, так как в дальнейшем они не используются Qd = 0). [c.10]

При (/ > О, Г > О, у,. > О и устойчивой температурной стратификации (Ут- > 0) правая часть (3.5) отрицательна. Это означает, что эффект охлаждения среды восходящей конвективной струей в данном случае сильнее, чем непосредственный нагрев среды за счет теплопроводности от стенки. В итоге заданный поток тепла от стенки, как и выше в п. 3, приводит не к повышению, а к понижению температуры среды. [c.96]

Будем рассматривать дисперсную среду как систему, в которой твердые частицы и газ способны взаимодействовать с внешним излучением в различных частях спектра. Это означает, что компоненты сквозного потока могут поглощать, рассеивать или пропускать тепловые лучи, а также могут обладать собственным излучением. Подчеркнем, что такого рода возможности имеются лишь в системах частицы — газ . В случаях, когда дисперсионная среда — капельная жидкость, никакого радиационного переноса быть не может (A Qt.h = AiQ =0), так как твердые тела и жидкость для тепловых лучей практически не прозрачны. В псевдоожиженных жидкостью системах в отличие от проточных все же может иметь место радиационный нагрев через свободную поверхность кипящего слоя, отсутствующую в сквозных потоках. Для газодисперсных систем изменение лучистой энергии в рассматриваемом конечном объеме элементарной ячейки дисперсного потока А п за время At определится разностью энергии поглощенного ячейкой падающего извне излучения и энергии собственного излучения этого элемента [c.42]

Высота камеры, обеспечивающая необходимое охлаждение (нагрев) газа, зависит главным образом от времени пребывания дисперсной среды в камере [c.363]

Нагрев обычно проводят в газовой среде (воздух, продукты сгорания топлива), в расплавленных солях и расплавленных металлах. Соотношение времен Тн в этих средах примерно таково в газовых средах I, расплавленных солях 0,5 и расплавленных металлах 0,25. [c.287]

Кроме газовых нейтральных сред, нагрев без окисления и обезуглероживания стали осуществляется в расплавленных солях. [c.289]

В результате теплоотдачи в окружающую среду. Часть мощности дуги, расходуемая на нагрев заготовки, называется эффективной тепловой мощностью сварочной дуги, Дж/с [c.186]

Температурные погрешности, т. е. изменения размеров и формы деталей под действием температуры. Причинами возникновения температурных деформаций являются метеорологические условия (температура воздушной среды на производстве), нагрев обрабатываемой детали вследствие выделения теплоты при резании. [c.59]

Рассматривая теорию удара, вызывающего изгиб, будем полагать, что, как и ранее, в процессе удара во всех его фазах движение конструкции происходит без потерь энергии на нагрев за счет трения о среду, на местные пластические деформации и т. п. Поэтому, определяя деформации и напряжения при изгибающем ударе, придем к формулам, аналогичным выражениям для ударного растяжения или сжатия. Применительно к случаю динамического изгиба указанные формулы соответственно примут вид [c.642]

Дополнительные данные — сталь азотируется по двухступенчатому режиму-нагрев до 650 °С, выдержка в среде 35 ч + нагрев до 700 С, выдержка 35 ч. [c.506]

Для осуществления химического смачивания при пайке необходим нагрев деталей и припоя, а также активация в специальных средах при обработке поверхности флюсом. [c.15]

Нагрев полихроматическим светом применяют в промышленности в различных печах для сушки, нагрева и термообработки изделий, пайки, а иногда и сварки легкоплавких материалов. Если процесс идет в вакууме или другой газовой защитной среде, свет вводят в камеру через специальный (обычно кварцевый) иллюминатор. Основными достоинствами такого вида нагрева считаются отсутствие силового контакта с изделием и возможность плавного регулирования температуры. [c.117]

С увелиюнием интенсивности ударной волны сверхадиабатич. нагрев растёт непропорционально давлению, и на него приходится всё большая доля полной энергии волны. Этим определяется предельное сжатие вещества, к-рое может быть достигнуто ударным сжатием при бесконечном возрастании давления вся анергия волны расходуется на нагрев среды, и сжатие её прек-ран ается. Для увеличения сжимаемости вещества в ударной волне уменьшают его нач. темп-ру или применяют ступенчатое сжатие, когда конечное давление достигается не одной ударной волной, а серией следую- [c.552]

Энергия, мощность и интенсивность К. л. определяются энергией и мощностью накачки, а также типом К. л. и его конструкцией (рис. 3) [1]. Практически энергия К. л. ограничивается энергией накачки, т. к. лишь незначит. её часть, равная A-V /Vj,, идёт на нагрев среды. Наиб, часто нелинейными средами в К. л. являются сжатые газы (водород, дейтерии, метап), [c.423]

Имеется много других, хотя и более инерционных, механизмов, приводянщх к существенно более сильной нелинейности показателя преломления. К ним относятся резонансные нелинейности в полупроводниках (экситонные резонансы в двумерных структурах), фото рефр активный эффект в неорганич. кристаллах, ориентация анизотропных молекул в световом поле и оптич. нагрев среды. Диапазон значений нелинейного параметра превышает десять порядков (рис. 3), Несмотря на существ, различие физ. механизмов нелинейности, многочисл. данные неплохо укладываются на прямые % Тнл возрастание величины сопровождается увеличением инерционности отклика. [c.296]

Как известно, критерием возможности использования приближения Буссинеска является величина /ЗАТ, накладывающая ограничение на нагрев среды /ЗАТ 1. Быражая этот критерий через безразмерные параметры, используемые в расчете и эксперименте, получим [c.710]

Плотность потока теплоотдачи рассчитывается, иохо1Щ из неизменной температуры внешней охлаждающей среды, равной исходной температуре тела. Нагрев среды за счет поглощения падавде-го, отраженного я пропущенного телом излучения, а также собственного теплового излучения тела не учитывается. [c.560]

Для интенсификации процесса нагрева металла применяются ЭПС с жидкой средой нагрева — электронагревательные ванны. В зависимости от химического состава применяемой среды различают щелочные (до 540 °С), селитровые (до 600 °С) и соляные (до 1600 °С) ванны. Низкотемпературные ванны (до 600 °С) обогреваются косвенным путем, посредством нагревателей, расположенных внутри или снаружи ванны. Для достижения темпсрагуры 850—1300 С применяют прямой нагрев среды путем пропускания через нее электрического тока, подводимого с помощью погруженных в расплав электродов (см. рис. 3.1, в). [c.141]

Электроосмотический эффект достигался введением двух пористых электродов, как это показано на рис. 5-4 и приложением к ним разности потенциалов. Абу-Ромия проводил опыты при разности потенциалов 20 В. Он предполагает, что передающая способность трубы будет возрастать с увеличением разности потенциалов Е, хотя при очень высоких напряжениях на передающую способность трубы будет влиять электрический нагрев среды. [c.166]

Особый интерес представляют установки, позволяюшие изучать химическое сопротивление и проницаемость при напоре среды в сочетании с температурой. Одна из таких установок изображена на рис. 4.16 [53]. Образец подвергается односторон нему действию среды, заливаемой в стальной резервуар 2. Нагрев среды осуществляется при помощи нагревателя 3, перемещивание-мещалкой 5, обратный холодильник 4 служит для конденсации паров среды при испытаниях при повышенной температуре. В образец в процессе его формования на разном расстоянии от поверхности заделывают серебряные датчики 8 для определения глубины проникновения электролита. Температура контролируется термометром 6. Разность потенциалов между электролитом и электродами в 40 В создается батареей 10. Гальванометр 7 служит для определения электропроводности. Пары воды, проходящие через образец, поглощаются поглотителем 9, по изменению массы которого судят о. проницаемости стеклопластика. Недостатком метода является периодическое определение проницаемости. [c.90]

Под действием мощного лазерного изл) ения может измениться температура материала, а с нею и его оптические характеристики. Если лазерно-индуцированный нагрев среды достаточно велик, чтобы произошел фазовый переход твердое тело — расплав, то, естественно, оптические характеристики среды могут испытать при этом кардинальные изменения. Например, кремний, германий, полупроводники гр)оты А3В5 в расплавленном состоянии демонстрируют металлические свойства. [c.140]

Молекулярные лазеры работают на газообразных средах, и нагрев среды усилителя, который трудно ограничить в твердом теле, может быть сведен к допустимой величине за счет использования циркуляции газа. Пределы, возникающие за счет возможности пробоя, сохраняются и в этом случае, но последствия таких пробоев не в такой мере серьезны, как в твердом теле. Более того, молекулярные лазеры имеют кпд частб значительно выше в силу того, что они допускают методы накачки более эффективные, чем лазеры других типов. Все эти соображения позволяют понять, почему наибольший прогресс в области лазеров получен именно благодаря молекулярным лазерам, к рассмотрению которых мы переходим. [c.36]

Как уже отмечалось, квантовый кпд достигает 40%, т. е. не менее 60% подводимой энергии теряется на нагрев среды. Для того чтобы не допустить ее перегрева, используется циркуляция газа с околозвуковой скоростью или по замкнутому циклу, или с потерей газа. Фирма Юнай-тед Эркрафт недавно объявила о создании лазера такого типа с мощностью 27 киловатт в непрерывном режиме, а модели в 10 и 15 киловатт должны уже скоро поступить в продажу для промышленной сварки. Эти модели используют циркуляцию газа по замкнутому циклу. Во Франции лазеры непрерывного действия высокой мощности, использующие технику, близкую к предложенной Б. Лаварини, разработаны в лабораториях в Маркуссисе. Полученные мощности позволяют получать после фокусировки пучка вполне впечатляющие результаты. [c.38]

Продукты сгорания, охлаждаясь в изобарном процессе 1-2 (рис. 6.1), отдают теплоту <Зг = /Иг (/iir —Л 2г), которая затрачивается на нагрев воды (линия 3-4), ее испарение (линия 4-5) и перегрев пара до нужной тем[1ературы (линия 5-в). Если не учитывать теплопотери в окружающую среду, то количество теплоты, отданной газами, будет равно количеству теплоты Q = D h(, — йз), воспринятой водой и паром Q,-=Q или т, [h v — h2,) = D (йб —/i.i). [c.57]

Теплообмен с пучком труб наиболее детально изучен в [Л. 119]. Нагрев слоя песка при Осл = 0,12- 2,2 Mj eK производился с помощью 18 электрокалориметров D=18 мм, которые набирались в шахматные (продольный и поперечный шаги 4 и 3 1 и 0,75) и коридорные пучки (5j/D = S2/D = 2 и 1,5). Температура стенки электрокалориметров измерялась только для центрального ряда. Обнаружено, что в отличие от однородных сред теплоотдача первых двух рядов значительно выше, что объяснимо завершением тепловой стабилизации теплообмен с последующими рядами идентичен. Интенсивность теплообмена возрастает с уменьшением шагов, что объясняется возможным перемешиванием слоя. Теплоотдача шахматного пучка при Si/D = 4 и Sвлияние скорости оказалось тем же, что и для одиночной трубки. Обработка данных произведена для каждого пучка отдельно по зависимости (10-41). Однако в этом случае А и В — функции не только от d /D, но Si/D, S2/D и номера ряда труб. Погрешность определения Ми сл 19,9%. Отметим, что безразмерные [c.352]

Как видно из рис. 30-2, при прямотоке конечная температура холодного теплоносителя всегда ниже конечной температуры горячего теплоносителя. При противотоке (см. рис. 30-3) конечная температура холодной жидкости может быть значительно выше конечной температуры горячей жидкости. Следовательно, в аппаратах с протирртпк нагреть холодную среду, при одинаковых" [c.487]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...