Беспорядок парамагнитный

Примерами фазовых переходов первого рода могут служить агрегатные и аллотропические превращения, примерами переходов второго рода — превращения порядок — беспорядок в сплавах типа р-латуни, переход из ферромагнитного в парамагнитное состояние (магнитное превращение), переход в сверхпроводящее состояние и др. [c.148]

Это физическое явление, будучи важным и само по себе, представляет особый интерес в теории кооперативных эффектов (см. гл, 5). При исследовании магнитных систем пренебрегать энергией взаимодействия между соседями можно лишь в редких случаях. Истинный парамагнитный беспорядок без корреляций на малых или больших расстояниях удается наблюдать только при высоких температурах, когда выполняется закон Кюри (см. 1.5). Легкость, с которой могут поворачиваться отдельные спины, не позволяет заморозить этот тип магнитного беспорядка приходится довольствоваться тепловым равновесным распределением, соответствую-ш им температуре наблюдения. Желая понизить температуру, при которой появляются упомянутые выше корреляционные эффекты, мы должны работать с магнитно разбавленным кристаллом — или даже с магнитными моментами ядер при этом влияние магнитного беспорядка на другие физические характеристики системы будет невелико. [c.20]

Парамагнитный беспорядок можно также рассматривать как Тип ячеистого беспорядка, который влияет и на другие возбуждения решетки (гл. 9). Так, например, перемещающийся по кристаллу электрон проводимости с поляризованным спином будет чувствовать влияние вариаций спинов, локализованных на атомах. Этот эффект может играть существенную роль в теории электропроводности переходных металлов, а также при рассмотрении переходов металл — изолятор в некоторых окислах переходных металлов. [c.20]

При первом взгляде на задачу возникает искушение рассматривать тепловые флуктуации локальной намагниченности, скажем, в ферромагнитном кристалле как форму ячеистого беспорядка, т. е. как нечто вроде разреженного газа перевернутых спинов. В этом случае, однако, модель Изинга может вызвать особенно сильную путаницу при попытке разобраться в сути дела (рис. 1.4,в). Векторный характер спиновой переменной 8 дает себя знать вместо полных переворотов спина в некоторых узлах мы имеем локально коррелированные изменения ориентации спина в довольно больших областях пространства (рис. 1.4, б). Возбуждение почти независимых спиновых волн приводит, следовательно, к появлению совершенно иного типа беспорядка, который будет рассмотрен в 1.8. При увеличении температуры этот беспорядок усиливается, причем возбуждаются все более и более короткие волны. Задача о математическом описании перехода из этой фазы в фазу парамагнитного беспорядка (см., например, рис. 1.4, а) через режим критических флуктуаций ( 5.11) представляет собой пробный камень статистической механики кооперативных явлений. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...