Интенсивность пространственный спектр

На ррс. 158 показано, как при этом изменяется интенсивность. Пространственный спектр интенсивности образован [c.152]

Майкельсон обратил внимание, что это выражение имеет в точности такую же форму, как и выражение для видности, относящейся к пространственно протяженному источнику. Уравнение (6.13) относится к распределению яркости В(ф), в то время как здесь мы имеем распределение интенсивности в спектре/(ст ). Именно в связи с уравнением (6.21) Рэлей [50] указал на присутствие соотношения Фурье. Одновременно он обратил внимание на трудность его использования при нахождении спектрального распределения из измерений видности ввиду отсутствия информации о фазах гармоник распределения ...сама по себе кривая видности дает не С и S, а Только + S из этого мы должны заключить, что в общем случае с кривой видности согласуется бесконечное множество структур... [c.136]

Теперь элегантность и симметрия двух пар фурье-преобразований стала для нас поразительно очевидной. Кривая видности в спектроскопии определена во временном пространстве, т. е. она является функцией временной задержки, внесенной в два оптических пути спектрального интерферометра, в котором волновой пакет сопоставляется сам с собой (автокорреляция) здесь преобразование представляет собой интенсивность (мощность) спектра источника. В звездном (пространственном) интерферометре кривая видности является функцией расстояния между двумя точками поля освещенности, которые сравниваются (кросс-корреляция) ее преобразование представляет собой пространственное угловое распределение яркости источника. [c.143]

Аргумент комплексного коэффициента прохождения arg bo как функция 0 изменяется от значения — п/2 до нуля (рис. 13). При 0 -> 1 (щель становится широкой) arg bo стремится к нулю, так как структура становится все более прозрачной. Однако характер стремления arg bf, к нулю с увеличением 0 существенно зависит от величины и, при этом на кривых появляются осцилляции, тем интенсивнее, чем больше в пространственном спектре распространяющихся гармоник. Фаза первой прошедшей гармоники варьируется в более широких пределах, чем фаза основной волны (я/2 < arg b-i < Зя/2), а диапазон, в котором изменяется arg Ь , еще шире — от — п/2 до Зп/2. В целом исследованные зависимости позволяют [c.44]

Можно показать, что в плоскости изображения линзы формируется поле, образованное тремя перекрывающимися волнами. При зтом две из них - обусловленные наличием в пространственном спектре (5.29) первых двух слагаемых - играют роль интенсивного шума и практически полностью подавляют позитивное изображение, формируемое спекл-струк-турой. [c.89]

Случай регистрации распределения (5.37) в некогерентном излучении рассмотрим для одной монохроматической составляющей некоторого полихроматического поля, возведя в квадрат по модулю каждую компоненту пространственного спектра и суммируя по интенсивности [c.91]

Из (7.118) следует, что пространственный спектр поверхности, не принадлежащей области G, промодулирован периодической функцией, являющейся типичным интерференционным сомножителем. Действительно, если область G равна О или просто в этой области не произошло никаких и> менений, т.е. >р(х, у) = у), то интенсивность объектного светового поля в плоскости (In) будет равна [c.183]

Как пример интересного применения метода оконтуривания изображений можно рассматривать и методику выявления дефектов фотолитографических масок, предложенную в [9.154]. Она основана на том простом факте, что собственный пространственный спектр идеальной маски (благодаря ее периодичности по обеим координатам) представляет собой набор ярких дискретных пиков. В то же время пространственный спектр дефекта из-за нерегулярности последнего слаб по интенсивности и более или менее равномерно размазан по фурье-плоскости. При выполнении соответствующих условий в процессе нелинейной записи фурье-голограммы тестируемой маски имеется возможность эффективного подавления участков голограммы, отвечающих ее периодическим элементам. В результате считывания такой голограммы произойдет как бы относительное усиление нерегулярного изображения дефектов. Укажем, что эксперименты подобного типа в [9.154] были выполнены в кристаллах BSO во внешнем постоянном поле на длине волны аргонового лазера (X = 514 нм). [c.264]

Пример 7.10. На рис. 7.16 приведены примеры фазовых ДОЭ (рис. 7.16а), формирующих многомодовые пучки ГЛ в плоскости пространственного спектра (рис. 7.16е). Верхняя строка рисунка относится к группе из 5 мод (1,1), (3,1), (4,-3), (5,1), (5,-5), имеющих собственные числа, равные 4.. Квадраты модулей коэффициентов разложения пучков представлены на рис. 7.166 в полутонах. Нижняя строка рисунка относится к группе из 6 мод (2,0), (3, —2), (3,2), (4, —4), (4,0), (4,4), имеющих собственные числа, равные 1. Оба пучка являются собственными функциями преобразования Фурье. Для сравнения на рис. 7.16г показаны эталонные распределения интенсивности указанных композиций мод. [c.502]

Рис. 10.23. Фаза оптического элемента, вычисляющего 3-й и 4-й коэффициенты одномерного разложения Адамара (а) ж нормированная интенсивность в плоскости пространственного спектра (б) (плоскость формирования квадратов модулей коэффициентов)

Вектор называется вектором рассеяния. Из (14), (15) видно, что рассеяние носит резонансный (селективный) характер. Пространственный спектр флуктуаций д содержит набор различных пространственных гармоник с волновыми векторами , а интенсивность каждой гармоники пропорциональна 0 (1 ). Переписывая (15) в виде к = к .+ ) , видим, что компоненты появляются в результате "взаимодействия" падающей волны (волновой вектор к.) с пространственной гармоникой . [c.252]

При характеристике активной зоны как источника излучения следует рассматривать не только энергетические спектры излучения, но и пространственное распределение интенсивности излучения в ней как объемном (протяженном) источнике. [c.35]

Высокая спектральная плотность лазерного излучения характеризуется не только большим количеством энергии, передаваемой посредством пространственно узкого луча, но также очень узкой полосой частот, в пределах которой концентрируется излучение. В спектроскопии, основанной на анализе спектров флуоресценции, интенсивность последней зависит от спектральной плотности поглощенного излучения. В табл. 30 приведены характеристики излучения некоторых типов лазеров и обычных источников света. Маломощный Не—Ме-лазер имеет спектральную плотность излучения почти на четыре порядка выше, чем наиболее интенсивные некогерентные источники света. [c.217]

Оптич. передаточной ф-ции можно придать следующий физ. смысл. Известно, что любая ф-ция, описывающая картину интенсивности [действительная, положительно определённая ф-ция 1 х,у)], может быть представлена в виде амплитудных синусоидальных решёток—синусоидальных распределений интенсивности. Из (3) следует, что ОПФ определяет контраст, с к-рым оптич, система передаёт изображение синусоидальных решёток разл. пространств, частот. В частности, оптич. система, ОПФ к-рой имеет вид, как на рис. 2, передаёт с макс. контрастом НЧ-компоненты спектра (низкочастотные синусоидальные решётки, составляющие картину интенсивности объекта, изображаются с тем же контрастом, какой они имеют во входной плоскости). По мере роста пространственной частоты решётки её контраст в плоскости изображения по отношению к контрасту в плоскости предмета становится всё меньше и, наконец, решётки, частоты к-рых превышают граничную частоту не передаются в плоскость изображения, т. е. имеют в плоскости изображения нулевой контраст. [c.448]

Сверхзвуковая неизобарическая турбулентная струя представляет собой сложный газодинамический объект и характеризуется сильной пространственной неоднородностью полей скоростей и давлений, которая обусловлена наличием системы скачков уплотнения и сдвиговых слоев с большими градиентами скорости. Сильная пространственная неоднородность способствует развитию неустойчивости, приводящей к интенсивным пульсациям скорости и давления, а формирование цепи обратной связи - к развитию автоколебаний, в результате которых в спектрах пульсаций появляются интенсивные дискретные составляющие. [c.178]

В физике плазмы рентгеновская спектроскопия применяется для диагностики источников двух типов с большим размером плазменного объема 0,1—1,0 м (например, токамаков) и источников малого размера 0,1—1,0 мм (лазерной плазмы, плазменного фокуса, вакуумной искры). Температура этих источников одного порядка — от единиц до нескольких десятков миллионов градусов, и основная часть линейчатого и непрерывного излучения приходится на мягкий рентгеновский диапазон от нескольких сотен электронвольт до нескольких килоэлектронвольт. В термоядерных установках проводятся исследования Н, Не, Ы, Ве — подобных ионов легких (О, С, Н) и тяжелых (Т1, N1, Ре) элементов, по которым определяются электронная и ионная температуры, ионный состав и состояние равновесия, а также исследуются макроскопические процессы и кинетика плазмы. Исследуемые линии принадлежат ионам примесей, поступающих в плазменный объем из стенок или остаточного газа, поэтому их интенсивность по сравнению с континуумом относительно невелика. Для разделения линий ионов различных элементов и кратностей необходимо разрешение порядка (1 — 3). 10 в отдельных, относительно узких, участках спектра. По изменению интенсивностей линий ионов различных кратностей можно судить об изменениях температуры, плотности и ионного состава плазмы по объему. Для таких измерений спектральная аппаратура должна иметь пространственное разрешение порядка 1 см для токамаков и 1 мкм для лазерной плазмы. Горячая плазма существует непродолжительное время (характерное время изменения параметров плазмы токамаков порядка 1 мс, лазерной плазмы — 10 нс), поэтому приборы должны обладать достаточно большой апертурой и многоканальной системой детектирования. Поскольку большинство координатно-чувствительных детекторов высокого разрешения имеют плоскую чувствительную поверхность, фокальная поверхность спектрометра тоже должна быть плоской, и угол падения излучения к ней должен по возможности быть небольшим. [c.286]

Временные и пространственные самовоздействия аналогии и различия. Физика самовоздействия волнового пакета проиллюстрирована на рис. 2.2, на котором качественно показано, как изменяются фаза импульса, его форма и частотный спектр s((o) по мере распространения в нелинейной диспергирующей среде с пС>0 при 2<0. Много общего с рассмотренным процессом имеет самовоздействие волнового пучка. Начальный этап самовоздействия пучка, как и волнового пакета, связан с фазовой самомодуляцией. Однако теперь это пространственная самомодуляция, при которой неоднородное распределение интенсивности за счет нелинейности показателя преломления деформирует волновой фронт. В среде с пС>0 при мощности пучка, превышающей так называемую критическую наведенная пространственная самомодуляция приводит к сжатию пучка с колоколообразным распределением интенсивности — возникает эффект самофокусировки [1]. [c.71]

Восстановление фазы светового поля — одна из основных задач обработки сигналов. Не имея возможности прямым способом измерять фазу нужно определять ее косвенно, через измерения интенсивности света. Например, волновой фронт может быть восстановлен но интерферограмме [50], по измерениям распределения интенсивности пространственного спектра [51[. Датчик волнового фронта Гартмана-Шаке, состояпщй из массива одинаковых узких отверстий или матрицы микролинз [52], также служит для восстановления фазы. Восстановить фазу также можно с использованием амплитудно-фазовых фильтров, формирующих порядки с ортогональным базисом [53, 54, 44, 48]. [c.629]

Высокая степень несимметрии поля объясняется следующим образом. Каждый элемент решетки в силу наличия наклонных плоских граней отражает падающее поле преимущественно по закону зеркального отражения, поэтому существуют определенные направления, при распространении вдоль которых дифракционные гармоники достигают максимальной интенсивности. Именно благодаря наличию таких направлений подавляющая доля энергии переи злучается в один из боковых каналов. Следует отметить, что явление несимметрии пространственного спектра может найти применение в измерительной и антенной технике миллиметрового и оптического диапазонов волн, в частности для создания ответвителей энергии в открытых линиях передачи и радионевидимых экранов, [c.162]

Здесь интерференционные полосы, создаваемые двумя волнами, как это показано на рис. 158, заменяются более тонкими интерференционными линиями, образованными в результате интерференции многих волн. Во всех случаях пространственный спектр интенсивности оказывается модулированным функцией вида sin (2nv oA) и, следовательно, величина X должна быть достаточно малой по сравнению с Т, чтобы огибающая кривая, которую и представляет эта функция (она показана на рис. 158), не падала слишком быстро. Вместо того чтобы наблюдать спектр, как это только что говорилось, можно диафрагму с малым. отверстием помещать не перед негативом, а в частотную плоскость. В этом случае используют схему рис. 94 и наблюдают изображение негатива. В изображении на выходе мы увидим интерференционные полосы, которые отображают составляющие скорости вдоль направления, параллельного азимуту отверстия в частотной плоскости. Изменяя азимут отверстия в частотной плоскости, можно исследовать составляющие скорости вдоль различных направлений. [c.153]

Эта интерферограмма имеет такой же вид, что и в предыдущем случае. Отличие заключается лишь в том, что спектральные компоненты закодированы теперь не временными, а пространственными частотами o = 4n0sin . Выделив составляющую с какой-либо фиксированной пространственной частотой и измерив ее интенсивность, определяем интенсивность в спектре соответствующей спектральной компоненты. Последовательно перебирая различные пространственные частоты, можно построить полный спектр. Выделение составляющих с заданными пространственными частотами можно реализовать следующим образом. Заметим, что рассматриваемое периодическое распределение интенсивности в зависимости от координаты х представляет собой интерференционную картину полос равной толщины, образовавшуюся в результате взаимодействия двух волновых фронтов с углом 2а между ними (рис. 7.4.3, а). [c.475]

В ряде работ Фиенаиом [5, 7, 8] разработан метод входа-выхода, в котором рассматривается проблема восстановления фазы по измерению одной интенсивности в области пространственного спектра. Рассмотрим этот алгоритм. [c.52]

Итак, уравнения (2.70) и (2.71) описывают итеративный двухпараметрический алгоритм расчета ДОЭ, формирующего заданное распределение интенсивности (изображение) в ограниченной области О. в пространственного спектра. Назовем его адаптивно-регуляризационным (АР) алгоритмом. [c.65]

Рис. 10.24. Фаза ДОЭ, обеспечивающего вычисление первых 25 коэффициентов двумерного разложения Адамара (а), распределение интенсивности в плоскости пространственного спектра при освещении ДОЭ световым пучком с амплитудой Ао х,у) = Ьа(1о,о(ж, 2/) и (е) с амплитудой Ао х,у) = 11ас1з,2(ж, /) (б )

В эксперименте у фильтра, изображенного на рис. 10.34в, менялся период дифракционных решеток с каждым из этих фильтров вычислялось поле направлений от 10 тестовых изображений. На рис. 10.38 изображен график зависимости ошибки вычисления поля направлетш от отношения периода дифракционной решетки пространственного фильтра й к ширине пространственного спектра Т контурного изображения. Под шириной пространственного спектра, в данном случае, понимается минимальный диаметр круга, с центром на оптической оси системы, который полностью покрывает области в частотной плоскости, где интенсивность отлична от нуля. Так как в эксперименте использовалось изображение, квантованное по 256 уровням, то условие отличия интенсивности от нуля заменялось на условие превышения интенсивности 1/256 от максимальной интенсивности в спектре. [c.644]

Пространственный спектр дифракционной решетки формируется в полном соответствии с уже упомянутыми принципами фурье-преобразования. Функция пропускания прозрачной щели 1(х) представляет собой прямоугольный импульс единичной высоты и ширины Ь, Его фурье-спектр Р (и) известен (см. рис. 8.3 и формулу 8.4). Поскольку прибавления следующих щелей на равных расстояниях d могут рассматриваться как смещения исходной функции на б/, 2d, Зd и т. д., то результирующий спектр будет состоять из суммы спектров всех щелей, домноженных на соответствующие фазовые множители. По теореме о сдвиге, смещение функции на d приводит к домножению спектра на значение exp(2niud). Для N щелей результат такого суммирования спектров совпадает с выражением (9.3), если учесть, что наблюдаемое распределение интенсивности пропорционально квадрату фурье-спектра функции пропускания объекта. [c.153]

Диагностика места расположения усталостной трещины основана на принципе пространственно временной селекции регистрируемых сигналов АЭ [127, 128]. На объект устанавливается множество датчиков в виде ат1тенной решетки. Ячейки решетки выбирают по геометрии различной формы в зависимости от алгоритма обработки информации. При визуализации результатов анализа по накоплению повреждений в наиболее повреждающейся зоне их представляют в виде кластера сигналов АЭ наибольшей интенсивности. Достоверность диагностирования зоны появления и развития трещины существенно зависит от спектра шумов и метода их фильтрации. [c.72]

Эффекты акустооптич, взаимодействия используются как при физ. исследованиях, так и в технике. Дифракция света на УЗ даёт возможность измерять локальные характеристики У 3-полей. По угловым зависимостям дифрагированного света определяются ди-аграмма направленности и спектральный состав акустич. излучения. Анализ эффективности дифракции в разл. точках образца позволяет восстановить картину пространственного распределения интенсивности звука, В частности, на основе акустооптич. эффектов осуществляется визуализация звуковых полей. С помощью брэгговской дифракции удаётся получить информацию о спектральном, угловом и пространственном распределении акустич, фояонов в ДВ-области фононного спектра. Этот метод представляет ценность для изучения неравновесных акустич. фононов, иапр. в условиях фононной (акустоэлектрической) неустойчивости в полупроводниках, обусловленной усилением [c.46]

В среде с кубичной нелинейностью наиб, интерес представляют эффекты самовоздействия световых пакетов и пучков, обусловленные четырёхволновыми взаимодействиями раал. компонент их частотного и угл. спектров. Разнообразие механизмов нелинейности показателя преломления и возможность эфф. управления пространственными масштабами продольных и поперечных Li взаимодействий (варьируя пшрину спектра, интенсивность светового поля, удаётся, в отличие от квадратичных сред, изменять соотношение между нелинейностью и дисперсией) позволяют реализовать в кубичной среде разнообразнейшие эффекты нелинейной волновой динамики. В основе их лежит сравнительно небольшое число фундаментальных нелинейных эффектов. Анализ их проводят в терминах преобразования пространственяо-вре.менных огибающих при физ. интерпретации используют и спектральные представления. [c.301]

На голограммах диффузных объектов ограничение диапазона значений голограммы сказывается в появлении шума диффузности. Характер искажений изображений зеркальных объектов можно оценить по рис. 5.1, на котором представлено изображение, восстановленное с синтезированной голограммы в оптической системе,-Он показывает, что в результате ограничения отсчетов голограммы восстановленное изображение оказывается контурным. Этот факт имеет простое объяснение. Динамический диапазон Фурье-голо-грамм зеркальных объектов очень велик, ибо очень велика разница между интенсивностями низких и высоких пространственных частот их спектра Фурье. В результате ограничения, а также квантования значений голограммы соотношение между низкими и высокими пространственными частотами нарушается в пользу последних, что и приводит к передаче в основном только контурной информации [81]. Правильным выбором функции, корректи-руюш ей нелинейность регистратора, можно частично уменьшить искажения восстановленного изображения. [c.107]

Рис. 4.12. Стабилизация параметров сжаты.х импульсов а — соответствие между спектром, временным распределением частоты и интенсивности б — практическая реализация пространственной фильтрации спектральных компонент в двухпроходнол решеточном компрессоре (фильтр расположен в плоскости возвращающего зеркала)

Вторая важная проблема — это источники УФ-излучения. Источником жесткого УФ-излучения большой интенсивности являются различные виды электрических разрядов коронный, открытый, искровой, капиллярный и разряд по поверхности твердого диэлектрика. Сравнение этих и иных возможных источников УФ-излучения для предыонизации рабочей среды лазеров может проводиться 1) по спектру и спектральной интенсивности излучения 2) по пространственной и временной однородностям излучения 3) по газодинамическим возмущениям, вносимым ими в рабочую среду лазера. Поскольку интенсивность излучения определяется скоростью ввода энергии в канал разряда, т. е. мощностью разряда и плотностью разрядного потока, то наибольшую интенсивность УФ-излучения обеспечат источники, имеющие прежде всего малую собственную индуктивность, что же касается плотности тока, то при прочих равных условиях большая плотность обеспечивает разряды, ограниченные стенками. Однако особых перспектив на этом пути ожидать не приходится, поскольку отсутствуют стойкие, прозрачные в области жесткого ультрафиолета материалы (за исключением, может быть LiF, имеющего прозрачность до = 1,1 10 м). С другой стороны, нет необходимости полностью пространственно ограничивать разряд в случае использования плазмы разряда не только в качестве источника УФ, но и как плазменного катода . [c.54]

Смотреть страницы где упоминается термин Интенсивность пространственный спектр : [c.657] [c.166] [c.43] [c.45] [c.6] [c.153] [c.504] [c.621] [c.648] [c.120] [c.149] [c.606] [c.420] [c.267] [c.664] [c.86] [c.292] [c.292] [c.296]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...