Диаграмма параболическая

Выбирая для отдельных участков диаграммы перемещений ведомого звена различные кривые, можно получить движение по самым разнообразным законам. Например, можно начать движение ведомого звена по параболическому закону, затем перейти плавно на синусоидальный закон и т. п. Рассмотренные законы движения показывают, что спокойный и безударный ход толкателя можно обеспечить только при условии, если кривая касательных ускорений а (ф) — непрерывная функция. В этом случае первый и второй интегралы движения (кривые скорости и(ф) и перемещений 8(ф) будут также непрерывными функциями. Поэтому при проектировании кулачкового механизма с динамической точки зрения целесообразно исходить из графика ускорений. Например, можно задаться диаграммой ускорений в виде двух равных равнобочных трапеций. Эта диаграмма, отличаясь простотой построения, дает плавное изменение ускорения. Диаграмму скоростей можно получить графическим или аналитическим интегрированием диаграммы ускорений. Интегрирование диаграммы скоростей дает график перемещений. [c.128]

Поскольку в ОЦК-металлах деформация происходит с активным участием винтовых дислокаций, совершающих сравнительно легкую смену плоскостей скольжения, то в ОЦК-монокристаллах трудно ожидать все три стадии упрочнения, выявленные в ГЦК-монокристаллах. Действительно, диаграммы растяжения монокристаллов с ОЦК-ре-шеткой являются в большинстве случаев параболическими [256]. [c.110]

Приведенные на рис. 140—178 параметрические диаграммы жаростойкости основаны на использовании параболической зависимости удельной потери массы металла (стали, сплава) g от времени окисления 1 [c.288]

Ранее было сказано, что повышение разрешающей способности радиотелескопов в длинноволновой части радиоастрономического диапазона может быть достигнуто путем создания так называемых крестообразных антенн. Подобный радиотелескоп (рис. 79) сооружен на Серпуховской радиоастрономической обсерватории ФИАН. Это крупнейший в мире радиотелескоп с крестообразной антенной системой геометрической площадью 80 ООО м . Он состоит из двух взаимно перпендикулярных антенн типа горизонтально расположенных параболических цилиндров с фокусным расстоянием 14,5 м-и размерами по образующей 1008 м, по стягивающей хорде—40л. Расчетная ширина диаграммы направленности радиотелескопа на волне 3,7 м равна 13°. Радиотелескоп предназначен для работы в диапазоне метровых волн, в дальнейшем предполагается его использование также и в диапазоне дециметровых волн (рис. 79). [c.408]

Параболический переход Р график перемещений составлен из прямых и кубических парабол. Диаграмма ускорений составлена из участков прямых (рис. 2, б и а, сплошная линия). [c.96]

На фиг. 103, в показана диаграмма, построенная по параболическому закону. Под произвольным углом а к оси ординат проводится прямая АВ и на ней от точки А откладываются отрезки, изменяющиеся в пропорции 1 4 9 16 и т. д. На фиг. 103, в отложено четыре отрезка. Точку D, соответствующую делению 16, соединяют с точкой С на оси ординат величина АС-- и проводят через [c.33]

Рис. 3. Графики скорости жидкости в канале распределителя и скорости поршия и открытия окна распределителя а — при Z < 2х 6 — при Zi > 2х в — при параболическом законе перемещения поршня г — при трапецеидальной диаграмме скорости

Для параболического закона перемещения поршня с симметричной диаграммой скорости (линия 1 на рис. 3, в) [c.228]

Для параболического закона движения поршня с несимметричной диаграммой скорости (линия 2 на рис. 3, в) [c.229]

Ei заключение необходимо отметить, что по приведенной выше методике рассчитываются потери в распределителе гидромотора с параболическим законом движения поршня или с трапецеидальной диаграммой скорости. При испытаниях гидромоторов с указанным законом движения поршня получены хорошие результаты как при высоких, так и при низких оборотах. Поэтому нами и [c.233]

На рис. 354 показано окисление чистого железа во времени, но при построении диаграммы по оси ординат величины привеса отложены в квадратах. Исходя из параболического закона окисления кривые окисления должны быть прямыми линиями, что подтверждается приведенными данными. [c.647]

В реальных образцах происходит переход от линейной упругости при низких нагрузках к полной пластичности при нагрузках, вызывающих общую текучесть (превышающих предельную нагрузку Pgy)- На рис. 93, а представлены диаграммы нагрузка — смещение для трещин длиной а и а - - ба, а на рис. 93, б показано изменение /-интеграла, рассчитанное для этих образцов, в зависимости от и. Вначале зависимость параболическая, а затем линейная. [c.160]

Отметим наиболее примечательный результат численного анализа при увеличении и от нуля до бесконечности (что соответствует переходу от диаграммы Гука к диаграмме Прандтля) происходит притупление конца трещины от упругой параболической формы до прямоугольной, с конечным скачком смещения 2vo в конце трещины, что отвечает идеальному упруго-пластическому телу. [c.114]

То, что ступенчатая диаграмма о — е Савара — Массона накладывалась на график моей теоретической параболической зависимости о — 8 при III стадии работы материала и индексе формы г=6, было показано в моем эксперименте (результаты изображены на рис. 4.194, а) по сжатию монокристалла алюминия с чистотой 99,99%, проводившемся в условиях (мягкого) нагружения [c.291]

Исследования различных режимов работы излучателя для определения оптимальных параметров его настройки проводились путем снятия частотных характеристик и диаграмм направленности в свободном поле ось излучения была направлена вертикально вверх при установке свистка в параболическом отражателе на площадке, находящейся на высоте 25 м над землей. [c.76]

Для формирования узкой диаграммы направленности (рис. 5.26) применяются параболические антенны (рефлекторы). [c.408]

При кратковременном приложении возрастающей нагрузки предел пропорциональности у винипласта составляет 0,55—0,60 предела прочности. Криволинейный участок диаграммы механических испытаний винипласта при сжатии имеет такой же параболический вид, как у древесных пластиков. Применяя для получения коэффициента продольного изгиба те же приемы, что и для ДСП—Б ( 16), получаем график, приведенный на рис. 57 (сплошная линия). [c.135]

Задача определения физически-х зависимостей, описывающих действительное поведение материала, в процессе знакопеременной пластичности, которая возникает вследствие термоциклического нагружения, является весьма сложной. Это объясняется, с одной стороны, криволинейным характером зависимости между напряжениями и деформациями, а с другой — большим числом явлений, возникающих только после того, как данный материал перейдет в пластическое состояние. Зависимость между деформациями и напряжениями при любом цикле теплового нагружения (при отсутствии временных факторов и в условиях термоустойчивого состояния) носит параболический характер [150, 286, 287]. Кроме того, диаграммы деформирования на определенном этапе разомкнуты. При этом нисходящая и восходящая ветви петли гистерезиса (рис, Л06, а) при Л -м цикле описываются соответственно следующими уравнениями [c.254]

Из этой диаграммы видно, что при небольших значениях отношения Ь с это распределение не похоже на распределение напряжений по параболическому закону, получающееся по элементарной Ъ теории, и что в рассматриваемом N случае появляются очень большие напряжения вверху и внизу балки, тогда как средняя часть ее практически свободна от касательных напряжений. [c.61]

Из диаграммы можно заключить, что распределение касательных напряжений приближается к параболическому, когда высота поперечного сечения мала. Для соотношений размеров, применяемых обыкновенно в арках и сводах, можно считать распределение касательных напряжений следующим параболическому закону, как в прямых прямоугольных стержнях, и это допущение дает достаточную точность. [c.86]

Если введение растворенного вещества приводит к образованию новой фазы, что соответствующим образом отражается на диаграмме состояния системы, то следует ожидать существенного от лоиения концентрационной зависимости сопротивления от обычного параболического вида. Этот вывод, иллюстрируется данными фиг. 8, где пока.гана зависимость сопрот14влепия [c.168]

Преобразователи с электрическим сканированием (фазированные решетки) состоят из мозаики пьезоэлемен-тов, на которые раздельно, падают (снимают) электрические сигналы,Преобразователи выполняют в виде одномерной (линейной) или двумерной решетки с шагом не более длины волны используют для последовательного контроля участков изделия малой толщины, изменения угла ввода (качания) луча в дальней зоне (путем создания регулируемого линейного сдвига фаз сигналов на элементах), фокусировки ультразвукового поля (путем создания параболического закона сдвига фаз), перемещения фокальной области, подавления бокозых лепестков при некотором расширении основного луча диаграммы направленности (путем симметричного изменения амплитуд сигналов от центральных к периферийным элементам). Изготавливают из отдельных идентичных пьезоэлементов или путем выполнения пазов в пьезоэлементе большой площади. [c.219]

Важным следствием обработки кривых нагружения в координатах 5 — является возможность экспрессного построения диаграмм структурных состояний материала [328]. Как показано на рис. 3.29 на примере сплава МТА, для этого необходимо на перестроенных кривых упрочнения 5 — соединить точки перегибов, соответствующих критическим деформациям вх и щ, при которых происходит изменение коэффициентов параболического деформационного упрочнения в процессе развития и перестройки дислокационной структуры. Таким образо.м, мы фактически получаем диаграмму структурных состояний сплава МТА (рис. 3.29). На рнс. 3.30 представлены в координатах деформация — температура диаграммы структурных состояний сплава МТА, а также однофазного сплава МЧВП с размером зерна 40 и 100 мкм. Диаграммы ограничены (из условий получения [328]) кривой температурной зависимости однородной деформации и включают три области / — относительно однородного распределения дислокаций // — сплетений, клубков дислокаций и /// — ячеистой дислокационной структуры. Области на диаграмме разделены линиями температурной зависимости критических деформаций и ба, которые являются верхней границей равномерного распределения дислокаций и соответственно нижней границей образования ячеистой структуры. Температурный ход этих кривых может быть объяснен [345] исходя [c.148]

Противоречивость приведенных данных частично можно объяснить чисто методическими упущениями, связанными, например, с определением параметров деформационного упрочнения из условных диаграмм нагрузка —деформация, недопустимость чего отмечается в работе [351]. Кроме того, под коэффициентом деформационного упрочнения часто понимают скорость деформационного упрочнения й 1с1е, которая является постоянной величиной только при наличии стадии линейного упрочнения, а при переходе к параболическому упрочнению эта величина определяет скорость упрочнения при определенной степени деформации, т. е. только в одной точке кривой нагружения. Неучет последнего при анализе величины й81йе может привести к искажению результатов эксперимента. С другой стороны, изучаются разные параметры упрочнения [331, 351, 352] — показатель деформационного упрочнения п, коэффициент параболического упрочнения К, скорость упрочнения й31йе, сопоставление которых также может приводить к противоречивым результатам. Часто сравниваются интенсивности упрочнения различных металлов и сплавов исходя только из сравнения их диаграмм нагружения [252, 350]. [c.151]

Основной разделительной линией диаграммы ИДТ является кривая 6 температурной зависимости величины равномерной деформации 0 материала (рис. 5.18). При деформациях, превышающих во, в образце формируется шейка, и диаграмма ИДТ отражает соответственно уже локальный характер пластической деформации, предшествующей разрушению. Наблюдаемая температурная зависимость равномерной дефюрмации описывается [3321 выражением, полученным на основе представлений о параболическом деформационном упрочнении в три стадии [330, 332] [c.215]

Рис. 95. Диаграмма приспособляемости пластинки, защемленной по краю, при теплосменах (параболический закон измепеиия температуры по тол-пщне)

До сих пор мы рассматривали фермы с параллельными поясами. Решим теперь задачу определения усилий для параболической фермы, представленной на фиг. 46. Анализ силовых диаграмм, построенных на касательных к нижнему поясу этой фермы, показывает, что решение поставленной задачи в случае параболической формы пояса ничем существенным не отличается от рассмотренных нами выше. Суммируя силы Р , Р , Рз и Pi находим равнодействующую Рц = для половины фермы АВ. Положение равнодействующей внутренних сил Qj = —Pi определяется прямой ttiKi. Из построения находим [c.84]

Полученную кривую лагая, что она отвечает состояниям перед диффузором при давлении переносят снова на диаграмму i-g и получают кривую —2р . Затем рассчитывают и строят параболическую кривую, называемую gj-ли-нией [2]. Точка М пересечения кривой Ур2—2р<2, с g -линией дает искомое решение проводя вертикаль до пересечения с прямой смешения [c.86]

Кривая восстановления напора находится рядом последовательных приближений. Для этого всю площадь диаграммы до ординаты разбивают рядом ординат (фиг. 90). В качестве первого приближения за кривую восстановления напора принимают прямую а а пли, еще лучше, кривую параболического вида типа а Ьа , которая без перелома переходит в прямую а — 2- Подсчитав в этом предположении площади Aiij, iiOo, каждого участка между двумя соседними [c.233]

Исследование диаграмм фазового состояния [13]. В первом приближении зависимость электросопротивления от состава в области твердых растворов описывается параболическим законом, а в двухфазной области — линейным. Исследуя изменение сопротивления в зависимости от состава сплавов при различных температурах, можно установить положение границ однофазных и двухфазных областей на диаграмме состояния. Для иллюстрации сказанного на рис. 17.40 приведена наряду с диаграммой состояния Аи—Сй зависимость электрической проводимости и температурного коэффициента сопротивления от состава сплавов при различных температурах. В области существования граничных растворов а и 6 электропроводность изменяется по кривым, близким к параболе. Промежуточные фазы 01, 02, Р и V максимально упорядочены при стехиометрических составах АизСй, АиСй и АизСё соответственно, поэтому имеют высокую электрическую проводимость и высокий температурный коэффициент сопротивления. По мере повышения температуры проводимость этих сплавов приближается к значениям проводимости сплавов нестехиометрического состава из-за уменьшения степени дальнего порядка, В двухфазных областях а+р, Р+у и [c.302]

Полученные выше аналитические формулы позволяют скорректировать результаты определения параметров D и L при использовании неидеального ИФП, имеющего клин между зеркалами и круглую выходную диафрагму. Из сопоставления формулы (4.3) с результатами расчета АК для других видов дефектов реального ИФП (см. гл. 1 и 2) видно, что можно легко использовать формулы (4.4) — (4.6) и для случая, когда зеркала ИФП имеют, например, синусоидальный дефект (см. п. Д.4), а центральное пятно интерференционной картины выделяется круглой выходной диафрагмой. В этом случае вместо параметра а2 в наши формулы надо подставить параметр аз. Если зеркала ИФП обладают одновременно параболическим дефектом и клином, то параметр а4 надо заменить на ai (см. п. 1.2), и т. д. Таким образом, мы можем получить поправку на неидеальность для ИФП с различными дефектами зеркал и с учетом этой поправки использовать диаграмму Е. Баллика. Полученные вьшге формулы могут быть легко обобщены на любое число дефектов. [c.110]

Рис. 2.1. Эффективная ширина диаграммы направленности лазерного пучка в среде с тепловой нелинейностью, вида (2.11) при расчете в безаберрацион-ном приближении (/) и при численных расчетах на основе параболического уравнения для значений г/Ld, равных 0,05 (2), 0,11 ( ), 0,15 (4) и 0,2 (5).

Помимо опытных вариантов свистков мы сконструировали излучатель, предназначенный специально для исследовательских работ, в котором изменение расстояния сопло—резонатор, а также глубины резонатора производилось дистанционно (рис. 51). Для получения требуемых значений параметров I я к снаружи параболического рефлектора располагались малогабаритные двигатели, связанные с резонатором и его отражающим донышком с помощью осей с карданными подвесами. Потенциометрические датчики позволяли контролировать значения параметров по градуированным шкалам на пульте управления. Набор сменных сопел, стержней и резонаторов давал возможность в широких пределах изменять конструктивные параметры излучателя d , ст и dp. Дистанционная нас1 ройка излучателя существенно ускорила и автоматизировала процесс снятия частотных характеристик и диаграмм направленности, что позволило [c.75]

Впервые A.B. Степановым в 1935 г. было обнаружено, что диаграмма напряжение-деформация кристаллов Na l начинается с линейного участка с малым углом наклона, затем наблюдается другой линейный участок с большим наклоном, и наконец, наступает третья стадия, когда коэффициент упрочнения снова уменьшается [4]. Впоследствии было обнаружено, что аналогичные трехстадийные кривые упрочненения наблюдаются у монокристаллов ГЦК-металлов (рис. 2.1). На этой кривой выделяют стадию легкого скольжения, линейного упрочнения и стадию параболического упрочнения [5] (в ряде работ на этой диаграмме выделяют также нулевую стадию). В работе [6] за нулевую стадию принята стадия прохождения фронта Людерса-Чернова. подобные стадии хорошо выражены в гексагональных кристаллах и иногда проявляются при деформации ОЦК-металлов. Детальный анализ процессов стадийности пластической деформации монокристаллов дан в работах [5, 7, 8]. [c.37]

В наиболее простом варианте оптическая схема фары может быть основана на параболическом отражателе и ДОЭ, формирующем требуемую диаграмму направленности (рис. 9.6). Сложность расчета ДОЭ в оптических схемах такого рода заключается в большом количестве разнонаправленных лучей, приходяш их в каждую точку дифракционного элемента от протяженного источника и параболического отражателя. В результате использование то.пько одного оптического апемента, пускай и с широкими функциональными возможностями, не всегда позволяет сформировать требуемую диаграмму направленности с достаточной эффективностью. [c.587]

Распределение напряжений представлено диаграммой на фиг, ПЬ, Чтобы получйть напряжения вблизи концов пластинки, следует найти так, как изложено в параграфе 43, напряжения, возникающие от растягивающих усилий, распределенных по концам пластинки по параболическому закону, и найденные напряжения подставить вместо простого растяжения [/] в вышеприведенные формулы. [c.234]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...