ИФП с круглой выходной диафрагмой

ИФП с круглой выходной диафрагмой [c.49]

Зарегистрированная через диафрагму конечных размеров интерференционная картина смещена относительно ее истинного положения на величину Ау = — 4. Это утверждение можно легко проверить, продифференцировав по у формулу (2.1) и определив затем положение максимума интерференционной картины. АК ИФП с круглой выходной диафрагмой остается симметричным, но уже относительно точек, отстоящих от максимума интерференционной картины идеального ИФП на 4. Последнее становится очевидным, если выбрать в качестве новой переменной y = + Тогда формула (2.1) принимает вид [c.50]

Если сравнить АК ИФП с круглой выходной диафрагмой, заданный выражением (2.2), с АК реального ИФП с параболическим дефектом зеркал [формула (1.22) п. 1.2], а также с АК реального ИФП с прямоугольными зеркалами, наклоненными под малым углом друг к другу [формула (1.57)], то можно заметить, что все они описываются математически одинаковыми выражениями, которые при стремлении размеров диафрагмы к нулю (а4—> 0), амплитуды параболического дефекта ti->0 йЛИ [c.50]

Для того чтобы увидеть, как выглядит АК ИФП с круглой выходной диафрагмой, можно воспользоваться рис. 3 (кривой для г = 4). При фокусном расстоянии объектива, локализующего интерференционную картину в плоскости диафрагмы Рл = 50 см, значениях рд — 0,15 см, t = 2 см, к = 500 нм мы получим, что параметр имеет величину —=0,09. Как [c.52]

Аналогия между АК идеального ИФП с круглой выходной диафрагмой и АК реального ИФП с параболическим дефектом позволяет использовать таблицу для последнего, приведенную в приложении. Для расчета АК идеального ИФП с круглой диафрагмой в качестве параметра ас следует использовать [c.52]

При i = 1 мы имеем случай использования ИФП при параболическом дефекте зеркал, а когда i = 4 — имеем случай применения идеального ИФП с круглой выходной диафрагмой. При р — О получаем для максимального значения НК [c.75]

Рис. 3. АК ИФП при параболическом дефекте круглых зеркал, а также при взаимном наклоне зеркал прямоугольной формы или АК установки с идеальным ИФП и круглой выходной диафрагмой / — =0,9 aj=0,02 2—Л=0,8 а 0,02 3—Л=0,9 а.=0,1 4— =0,8 а =0,1 5—функция Эри при Л=0.9

Пропускание в максимуме АК установки с идеальным ИФП и круглой выходной диафрагмой может быть получено из формулы (2.2) при Y = О в виде [c.51]

Таким образом, контрастность интерференционной картины, наблюдаемой на установке с ИФП и круглой выходной диафрагмой, определяется по формуле [c.51]

Суммарное влияние нескольких факторов приводит к значительному изменению формы АК и увеличению его полуширины. Для зеркал с / = 0,9 при их взаимном наклоне с параметром аг = 0,05 полуширина АК То == 0,045, при наличии дополнительно синусоидального дефекта аз = 0,05 и круглой выходной диафрагмы 4 = 0,025 величина уо достигает уже 0,06. Табл. П1 й П2 дают возможность получить АК установки с реальным ИФП при параболическом дефекте его зеркал или при наличии клина между зеркалами, когда центральное пятно интерференционной картины вырезается круглой диафрагмой конечных размеров. [c.71]

При 1=1 и k = 4 эта формула описывает АК реального ИФП с параболическим дефектом круглых зеркал и круглой выходной диафрагмой. Однако, положив 1 = 7, k — 4, по этой же формуле можно рассчитать АК установки с реальным ИФП при прямоугольной входной апертуре, взаимном наклоне зеркал и круглой выходной диафрагме. Для максимальной величины АК установки из формулы (2.57) при = О следует [c.72]

При 1 = 4, k = 2 формулы (2.61) — (2.63) описывают параметры АК установки с реальным ИФП, между зеркалами которого имеется клин и круглая выходная диафрагма при i == 4, k — Ъ — параметры АК с синусоидальным дефектом зеркал (подробно об этом дефекте см. п. 1.4) и круглой выходной диафрагмой. При 1=1, k — 2 мы получим параметры АК, на формирование которого оказывает влияние параболический дефект зеркал и взаимный их наклон при 1=1, /г = 3 получим характеристики АК ИФП, зеркала которого имеют одновременно синусоидальный и параболический дефекты, [c.73]

Эта формула дает возможность рассчитать влияние параболического дефекта зеркал (при /=1) или круглой выходной диафрагмы (при 1 = 4) для определения, например, температуры Та по измеренной с ИФП полуширине (уо) эксп спектральной линии. [c.76]

Пример 2. Построить АК установки с реальным ИФП, зеркала которого имеют параболический дефект с максимальным отклонением от плоскости Я/20 (т. е. tti = 0,05). Центральное пятно интерференционной картины выделяется круглой выходной диафрагмой с радиусом рд = 5-10-2 см, которая помещена в фокусе объектива с фокусным расстоянием F — 50 см. Толщина ИФП t = I см, длина световой волны Я = 500 нм, коэффициент отражения зеркал ИФП R = 0,9. [c.147]

Рис. 50. Построение АК установки с реальным ИФП При параболическом дефекте зеркал (ai = 0,05) и круглой выходной диафрагме (04 = 0,4)

Таблица П1. Аппаратный контур установки с неидеальным ИФП в случаях ИФП с круглыми зеркалами, имеющими параболический дефект, и круглой выходной диафрагмой (i = l, к = 4)

ИФП с прямоугольными зеркалами, наклоненными по отношению друг к другу, и круглой выходной диафрагмой (i = 7, к = 4) [c.154]

Рис. 5. Обобщенные кривые для пропускания в максимуме интерференционной картины (в единицах максимального пропускания идеального ИФП) i = l —ИФП с круглыми зеркалами, имеющими параболический дефект 1=2—ИФП с круглыми зеркалами, иа-клоиеииыми друг относительно друга г=3 —ИФП с круглыми зеркалами, обладающими синусоидальным дефектом 1=4—интерференционная установка с идеальным ИФП н круглой выходной диафрагмой г=5 —ИФП с зеркалами, имеющими случайные дефекты /=В -иитерференциоиная установка с ИФП г=7—ИФП с прямоугольными зеркалами, наклоненными друг относительно друга

Круглая диафрагма, помещенная в фокусе объектива с фокусным расстоянием Рл, локализующего интерференционную картиру в плоскости выходной диафрагмы, будет пропускать часть интерференционной картины. Для описания пропускания установки, состоящей из идеального ИФП и круглой выходной диафрагмы, можно, аналогично тому, как это сделано в работе [15], ввести средний по диафрагме коэффициент пропускания. Для этого достаточно проинтегрировать функцию Эри (1.5) по у в пределах от / ДО у -f 2 4 и разделить результат на 2а4. [c.49]

Таким образом, если мы определим по экспериментально найденным полуширине интерференционных полос и контрастности интерференционной картины с помощью диаграммы Е. Баллика (рис. 33) значения параметров Db и Lb, то они будут связаны с истинными значениями D и L (при наличии клина между зеркалами ИФП и круглой выходной диафрагмы) формулами [c.109]

Вывод общей формулы, описывающей одновременное действие на АК установки и НК линии многих факторов, основывается на вычислении свертки (1.15) АК дефекта Л (у) с функцией Эри в виде (1.17). Как видно из формулы (1.17), свертка каждого члена ряда с АК осуществляет фурье-преобразование. Если формирование АК обусловлено двумя или несколькими факторами, то он сам является сверткой АК соответствующих дефектов. Согласно теореме Бореля, фурье-преобразование от свертки нескольких функций равно произведению фурье-образов Этих функций. Следствием этой теоремы является то обстоятельство, что в формулах типа (1.18) (АК при параболическом дефекте) или типа (1.77) (случайный дефект изготовления зеркал), в которых соответствующий АК ИФП представлен в виде ряда Фурье, при добавлении новой причины, формирующей АК, под знаком суммы появляется новый сомножитель. Этот сомножитель есть коэффициент Фурье в разложении в ряд Фурье АК, обусловленный добавляемым нами фактором. Так, например, при расчете влияния на АК конечного размера круглой выходной диафрагмы под знаком суммы в формулах (1.18) или в (1.77) появляется сомножитель Aj (23xna4). Такой подход [c.69]

Общая формула для расчета АК установки с реальным ИФП при наличии у зеркал интерферометра параболического, синусоидального и случайного дефектов, клина между зеркалами, круглой выходной диафрагмы и инерционного фоторегистрирую- [c.69]

Полученные выше аналитические формулы позволяют скорректировать результаты определения параметров D и L при использовании неидеального ИФП, имеющего клин между зеркалами и круглую выходную диафрагму. Из сопоставления формулы (4.3) с результатами расчета АК для других видов дефектов реального ИФП (см. гл. 1 и 2) видно, что можно легко использовать формулы (4.4) — (4.6) и для случая, когда зеркала ИФП имеют, например, синусоидальный дефект (см. п. Д.4), а центральное пятно интерференционной картины выделяется круглой выходной диафрагмой. В этом случае вместо параметра а2 в наши формулы надо подставить параметр аз. Если зеркала ИФП обладают одновременно параболическим дефектом и клином, то параметр а4 надо заменить на ai (см. п. 1.2), и т. д. Таким образом, мы можем получить поправку на неидеальность для ИФП с различными дефектами зеркал и с учетом этой поправки использовать диаграмму Е. Баллика. Полученные вьшге формулы могут быть легко обобщены на любое число дефектов. [c.110]

Рассмотрим интерференционную установку, состоящую из монохроматора и ИФП, предназначенную для исследования многолинейчатых спектров. В этом случае входную щель спектрального прибора, скрещенного с ИФП, приходится делать малой, а спектральные линии становятся узкими. Пусть для определенности ИФП расположен за монохроматором. Если ширина изображения выходной щели монохроматора в плоскости выходной диафрагмы оказывается меньше диаметра последней, то световой поток проходит только через часть выходной диафрагмы (рис. 20). Принято считать, что в этом случае вместо круглой действует прямоугольная диафрагма. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...