Течение через круглое отверстие

Рис. 112. Схема течения через круглое отверстие в трубе.

Течение через круглое отверстие [c.178]

Решение задачи о течении через круглое отверстие в плоской стенке получается, если положить О в результатах преды- [c.178]

Рис. 4.29.1. Течение через круглое отверстие.

Заметим, что при истечении через отверстие с тонкой кромкой становится существенным неодномерный характер течения, поэтому наблюдается так называемый второй критический режим течения. Например, для круглого отверстия в тонкой стенке при истечении воздуха критическое отношение давления имеет порядок е -0.1. [c.124]

Очень важным в акустике является вычисление проводимости эллиптического или круглого отверстия в бесконечно тонкой и бесконечно протяженной перегородке, разделяющей два полупространства. Эта задача решена Рэлеем . Не воспроизводя этого вывода, поясним лишь физический смысл проводимости в данном случае. При течении несжимаемой жидкости через отверстие в перегородке под действием разности давлений (постоянных или переменных) в среде создаются определенные линии тока и возникают скорости, различные в каждой точке среды. В бесконечности мы вправе считать скорости равными нулю, а на перегородке равны нулю нормальные компоненты скорости. В плоскости отверстия наибольшие скорости возникают у краев. В случае бесконечно тонкой перегородки скорость у края бесконечна. Для определения проводимости необходимо вычислить кинетическую энергию во всем бесконечном поле по формуле [c.151]

Другое многообещающее приспособление основано на создании принудительного подсоса либо через щели, либо через равномерно размещенные круглые отверстия на тех участках, где иначе произошел бы отрыв пограничного слоя. В этом случае пограничный слой отжимается к стенке, и мы опять получаем лучшее приближение к течению Жуковского. Если используются щели, то, исходя из теории Жуковского, нужно создать повышенное давление как раз впереди щелей ). Можно также попытаться использовать подсос для того, чтобы сохранить пограничный слой ламинарным, тем самым опять-таки уменьшая лобовое сопротивление. К сожалению, очень трудно, по-видимому, получить такое ламинарное течение. Даже летящие в воздухе насекомые могут вызвать турбулентность при обтекании самой гладкой поверхности крыла. [c.65]

Задача 3-30. Насос подает воду в резервуар в количестве СЗо = 6 л/сек. Высота резервуара /г= 1,4 м, площадь поперечного сечения 0=1,25 м . В дне имеется круглое отверстие й=А см, через которое вода вытекает в атмосферу (рис. 3-25). Определить, в течение какого времени I насос должен подавать воду в резервуар, чтобы наполнить его до краев, если в начальный момент времени глубина воды в резервуаре Я, = 30 см. [c.140]

Остаточные напряжения в холоднотянутых круглых брусках возникают из-за неоднородного течения при протягивании брусков через конические отверстия, когда под действием высоких давлений, создаваемых в этих отверстиях, происходит уменьшение диаметров брусков. Ли и Бетей ) показали. [c.526]

Заключение. Найдены распределения скоростей, а также выражение для функции тока осесимметричного винтового (по Жуковскому) течения в полубесконечном круговом цилиндре при наличии круглого отверстия в дне. Закрутка потока оказывает существенное влияние на характер течения в цилиндре. В рассматриваемой постановке отпадет необходимость в дополнительном ограничении, накладываемом на параметр напряженности винтового течения к, = 2.405 [1]. Последний удается также выразить через физические и геометрические параметры угловую скорость вращения жидкости вдали от дна, расход и радиус цилиндра. Получены предельные случаи винтовой сток в центре основания цилиндра и винтовое течение жидкости в верхнем полупространстве при наличии на его границе кругового отверстия или осесимметричного винтового источника (стока). Проведено сравнение с потенциальным истечением. Показано, что доля расхода в подпитке стока от различных трубок тока (за исключением поверхности самого цилиндра) в закрученном потоке выше, чем в потенциальном. Поэтому если желательно сливать больше жидкости из приосевой зоны, то поток целесообразно сильнее закручивать. [c.96]

Альтшуля, показали, что коэффициенты расхода отверстий меняются в зависимости от числа Рейнольдса, параметра кине-тичиости и критерия Вебера (поверхностное натяжение). А. Д. Альтшуль провел опыты с ис- ю течением через круглые отверстия зоды, нефти, различных масел, сахарного раствора и т. д., результаты которых хорошо иллюстрируются графиком на рис. УП. 6. [c.151]

При проливке через круглые отверстия жидкости АМГ-10 и керосина, очищаемых десятимикронными бумажными фильтрами, устойчивый характер течения в диапазоне давлений 10—600 кПсм был получен у образцов с отверстиями диаметром, превышающим [c.129]

Рассмотрим установившееся истечение воды в воздушную среду через круглое отверстие диаметра do в вертикальной стенке резервуара (рис. 8.6), заполненного жидкостью таким образом, что расстояние от оси отверстия до свободной поверхности равно Я. Отверстие считается малым, если do < 0,1Н. В этом случае давление жидкости во всех точках площади отверстия можно считать примерно одинаковым, равным давлению в центре отверстия. Причем, если площадь свободной поверхности жидкости Sn неизмеримо больше площади отверстия So (Sn So) можно считать, что обьем жидкости в резервуаре в результате ее истечения не изменяется, а потому Я - onst. Это условие и определяет установившийся характер течения. [c.138]

Нормальная диафрагма — это круглое отверстие с достаточно острой кромкой, но без заусенцев (рис. 132). Стыль-ной стороны отверстие имеет расточку под углом 45 . Перепад давления, возникающий при течении жидкости через диафрагму, измеряется дифференциальным манометром (рис. 133). Напишем уравнение энергии (270) в форме давлений для сечения 1—1 перед диафрагмой и сжатого сече ния С—С после диафрагмы [c.233]

Полное отсутствие системы в экспериментальных результатах для больших пластических деформаций обескураживало как экспериментаторов, так и теоретиков. Однако, в 1864 г. некоторый порядок был наведен благодаря удивительно оригинальной работе одного лишь человека, Анри Эдуарда Треска (Tres a [1864, 1]). В предыдущем, 1863, году Треска начал дело, которому в последующие восемь лет предстояло воплотиться в необычайно большом числе экспериментов по пластическому деформированию множества твердых тел,— от свинца и меди до льда, парафина и керамической пасты. Он продемонстрировал, что существуют измеримые и воспроизводимые коэффициенты течения, которые могли создать основу для теории больших пластических деформаций в твердых телах. Большую часть опытов он выполнил со свинцом. Был проведен ряд экспериментов различного типа, результаты которых он сравнил, чтобы узнать, существуют ли закономерности для коэффициентов течения. Он выбивал из листов цилиндрические элементы при помощи закаленного стального стержня (пуансона) меньшего диаметра он выдавливал цилиндрические образцы через круглые, треугольные и прямоугольные сквозные отверстия и тупиковые углубления он сжимал круглые цилиндрические образцы, помещенные между закаленными плитами он исследовал обратную экструзию сплошных цилиндров различной толщины при наличии и отсутствии бокового стеснения и т. п. Для того чтобы наблюдать течение, он создал образцы в виде пакета отдельных пластин. [c.15]

Исследовано установившееся осесимметричное винтовое течение несжимаемой идеальной жидкости в полубесконечном цилиндре, обусловленное наличием в его дне круглого отверстия. В отличие от аналогичной задачи H.A. Слезкина на бесконечном удалении от дна поддерживаются постоянными осевая и угловая компоненты скорости квазитвердого вращения, а течение, индуцированное отверстием, однородно-винтовое по Жуковскому (вектор-вихрь абсолютного движения коллинеарен относительной скорости). Во вращающейся вместе с жидкостью системе координат это течение представлено в виде суперпозиции прямолинейно-поступательного потока в направлении дна и однородно-винтового течения Громеки - Бельтрами. Для решения задачи использовано понятие обобщенной функции тока. В качестве предельных случаев рассмотрены винтовой сток в дне полубесконечного цилиндра и винтовое истечение жидкости из полупространства через круговое отверстие на границе. Проведено сравнение с потенциальным течением. [c.90]

Какой вид в действительности имеют рабочие колеса современных турбин, показывают рис. 189, 191 и 192. На рис. 189 изображена современная конструкция так называемого колеса Пельтона, применяемого в качестве рабочего колеса в турбинах равного давления. Одна или несколько струй воды с круглым поперечным сечением направляются на острые выступы в середине лонаток, хорошо заметные на рис. 189 слева внизу. Попав на такой выступ, поток воды разделяется и попадает в правую и левую впадины лопатки, из которых он затем выходит, отклонившись почти на 180°. Наивыгоднейший эффект получается при скорости движения колеса, равной приблизительно половине скорости струи воды, падающей на колесо. На рис. 190 показана упрощенная схема установки колеса Пельтона и направляющего аппарата в виде двух сопел. На рис. 191 изображена обычная форма так называемого колеса Фрэнсиса, применяемого в качестве рабочего колеса в турбинах избыточного давления. Вода из направляющего аппарата, охватывающего рабочее колесо, поступает в отверстия, заметные на рисунке слева, и выходит через другие концы каналов, заметные на рисунке справа. Движение частиц воды внутри колеса происходит по траекториям, изогнутым в пространстве (на рис. 188 эти траектории изображены для случая плоского течения). Третьим видом рабочего колеса является колесо Каплана (рис. 192), позволяющее получить большую скорость вращения турбины при сравнительно небольшом напоре. Направляющий аппарат в турбине Каплана такой же, как и у турбины [c.329]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...