Диссипация энергии мгновенная скорость

В стоксовом]течении, когда изменение со временем кинетической энергии частицы и жидкости пренебрежимо мало и нет влияния потенциальной энергии, мгновенная скорость диссипации механической энергии Е равна мгновенной скорости, с которой напряжения, действующие на поверхностях, ограничивающих жидкость, совершают работу над ней. Отсюда [c.204]

Мгновенная скорость Е диссипации механической энергии при поступательном движении падающей частицы равна —U -F ). Это выражение имеет в данном приближении вид jiU-K-U. Тогда, если t/i, и<1, Uq — компоненты вектора U, параллельные главным осям, то [c.193]

Отсутствие любого из членов, включающих вязкость, в уравнении энергии для безвихревого установившегося или неустановившегося потока в действительности означает, что в любой области мгновенная скорость диссипации энергии, вызванной вязкостью, точно компенсируется мгновенной скоростью совершения работы вязких сил на границе этой области. В частности, если скорость обтекания безвихревым потоком твердого тела (поверхность которого движется в соответствии с теорией потенциального течения) постоянна, диссипация энергии во всей области потока в точности равна скорости, с которой совершается работа вязкого сдвига по движущейся поверхности твердого тела. Примерами безвихревого движения вязкой жидкости могут служить движение жидкости в неограниченном пространстве, вызванное вращением цилиндра бесконечной длины, и движение между концентрическими цилиндрами, вращающимися с угловыми скоростями, обратно пропорциональными квадратам их радиусов. Это простые вращательные движения, которые могут быть воспроизведены на практике, поскольку скорость, налагаемая твердой границей, постоянна. [c.200]

Границами областей диссипации энергии в приводах звеньев манипулятора является множество точек обслуживаемой зоны, в которых мгновенная мощность привода при выполнении рабочей операции равна нулю. При этом из уравнения видно, что эти границы можно определить, приравняв к нулю поочередно величину момента и скорости. При заданной скорости подъема груза и заданных размерах звеньев их угловые скорости определяются однозначно и, следовательно, границы областей диссипации энергии, полученные из условия со,- = О, постоянны и не зависят от режима работы. [c.141]

Пусть Х ОУ новая система координат, направление оси X которой совпадает с направлением мгновенной скорости V. Для определения границ области диссипации энергии в приводе плеча необходимо найти множество точек, в которой мгновенная мощность равна нулю, т. е. = О и = 0. В системе координат Х ОУ угол между плечом и осью X равен [c.142]

Эпюра скорости и соответственно напряжение трения на стенке при нестационарном течении жидкости заметно отличаются от соответствующих характеристик стационарного течения (см. подразд. 2.7, а также работы [6, 7, 26, 35]). Следствием этого отличия является зависимость у и от частоты колебаний или градиента измерений параметров потока и предыстории развития его во времени. В некоторых случаях при низких частотах колебаний или незначительном градиенте параметров потока эпюры скорости мало отличаются от стационарных и можно использовать квазистационарное приближение, т. е. в уравнение нестационарного движения (2.121) можно подставить значения у и для стационарного течения со средней скоростью, равной ее мгновенному значению. Однако при достаточно высоких значениях частот колебаний или при большом градиенте параметров во времени квазистационарное приближение, как будет показано далее, не позволяет получить достоверных данных о значении напряжения, а значит и диссипации энергии в потоке жидкости. Для получения достаточно точных моделей нестационарного течения необходимо учитывать зависимость напряжения трения или других эквивалентных характеристик от частоты и градиента параметров во времени. [c.67]

Равновесное и замороженное течения. Очевидно, что в зависимости от величины числа Стокса имеют место различные режимы течения. При 31, = О течение является равновесным, поскольку инерционный пробег равен нулю, и частица мгновенно приобретает скорость и температуру газа. При 81, = течение является замороженным, а при промежуточных значениях числа Стокса — неравновесным с диссипацией и ростом энтропии в процессе конечного по времени обмена импульсом и энергией между фазами. [c.295]

Поскольку градиенты мгновенной иульсационной скорости турбулентного движения гораздо больше градиентов средней скорости (за исключением области течения в непосредственной близости к твердым граничным поверхностям), диссипация энергии пульсационного движения обычно значительно больше диссипации энергии среднего движения. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...