Интенсивность линий формулы

Величина (56г -+- З г ) в формулах (3.48) и (3.49) называется абсолютной интенсивностью линии комбинационного рассеяния. Ее измерение сопряжено с большими трудностями. Обычно на опыте определяют не абсолютные интенсивности, а так называемые стандартные интенсивности S, которые представляют собой отношения абсолютных интенсивностей исследуемых линий к абсолютной интенсивности линии стандартного вещества. В качестве [c.114]

Метод с использованием эталонного вещества. В этом методе, при одних и тех же условиях, записывают спектры комбинационного рассеяния смеси неизвестной концентрации и одного из индивидуальных веществ (эталона), входящего в смесь. Спектры удобно регистрировать при ширине входной и выходной щели, равной 0,04 мм. Для аналитических целей можно использовать интенсивности в максимуме линий. Измерив интенсивность какой-либо линии в спектре смеси и в спектре индивидуального вещества, можно определить его объемную концентрацию по формуле (3.77). Для определения концентрации веществ, входящих в двухкомпонентную смесь, требуется минимум один эталон, а для исследования трехкомпонентной смеси — минимум два. Концентрацию каждого вещества следует определить по двум или трем наиболее интенсивным линиям. [c.143]

Используя найденные значения интенсивностей линий смеси hem hem И /зем И табличные значения интенсивностей тех же линий индивидуальных веществ h, h и /3 (табл. 4 приложения), можно по формулам (3.80) и (3.82) определить искомые концентрации компонентов смеси. [c.144]

Под интенсивностью линии / мы будем подразумевать величину, пропорциональную мощности излучения S единицы объема, считая, что явления самопоглощения и диффузии излучения в пределах излучающего объема отсутствуют. На роль этих эффектов будет указано ниже. При этом для линии конечной ширины мы будем рассматривать интегральную мощность излучения, приходящуюся на всю ширину линии. Тогда, пренебрегая индуцированными переходами, по формуле (5) 71 получим [c.406]

Отступления от правил интенсивностей, выражаемых формулами (8) и (9), имеют место каждый раз, когда наблюдаются отступления от [L, 5]-связи. Например, в спектре Ne 1 для трех линий 2р Зр S, 2р 3s 2 мерениям Орнштейна и Бюргера интенсивности относятся как 1 20 20, в то время как по правилам интенсивностей это отношение должно равняться [c.412]

В начале 74 мы условились подразумевать под интенсивностью спектральной линии / величину, пропорциональную мощности излучения единицы объема di>. Теперь введем еще другое определение интенсивности линии /, подразумевая под/ величину, пропорциональную потоку ДФ(v)(iv, выходящему за пределы источника света. Воспользовавшись формулой (4), найдем следующее соотношение между Г и / [c.413]

До сих пор мы считали излучение строго монохроматичным, однако в действительности спектральные линии имеют конечную ширину. Поэтому под интенсивностью линии следует рассматривать интегральную интенсивность, распространенную на всю ширину линии. Ограничимся случаем допплеровского контура линии причем будем считать, что как линия испускания, так и линия поглощения имеют одинаковый контур. Тогда по формуле (12) 70 коэффициент поглощения можно представить в виде [c.415]

На основании формулы (4) для интегральной интенсивности линии V можем написать [c.416]

Формулу (15) можно использовать и для определения -. 1 по измерению интенсивности линии при разных длинах светящегося столба. В самом деле, пусть для данной спектральной линии измеряются интенсивности Ii и для двух длин светящегося столба /j и /2 прочих одинаковых условиях). [c.417]

Из формулы (16) следует, что интенсивность линии не зависит от вероятности соответствующего ей перехода I —> 0. Это происходит оттого, что в рассматриваемых условиях разряда число актов испускания линии равно числу актов возбуждения ее исходного уровня. Однако следует иметь в виду, что в действительности на интенсивность резонансных линий сильно влияет явление самопоглощения, на котором мы здесь не останавливаемся. [c.436]

Однако при больших значениях в формуле (1) нельзя считать постоянным, так как существенную роль начинает играть ионизация атомов (ср. 77), Однако в обычной газоразрядной плазме при относительно небольших плотностях разрядного тока и. следовательно, величина т порядка или меньше единицы. Именно такие случаи мы будем рассматривать в дальнейшем. При этом Nq приблизительно постоянно и в соответствии с формулой (6> зависимость интенсивности линии /jg от электронной температуры определяется видом функции Ф (tJ, [c.440]

По формуле (6) при прямых возбуждениях интенсивность резонансной линии пропорциональна концентрации электронов и зависит от электронной температуры Т . В газоразрядной плазме в положительном столбе при возрастании плотности разрядного тока i обычно происходит возрастание Л/ и спад Т . При этом концентрация электронов растет либо линейно с разрядным током, либо несколько быстрее. Спад же электронной температуры происходит медленно, так что в определенном интервале плотностей разрядного тока можно приближенно считать ее постоянной. Тогда интенсивность линии должна расти линейно с концентрацией электронов [c.441]

Как видно из формулы (3), для определения Qq нужно не только измерить интенсивность линии в сенсибилизированной флуоресценции, но и знать все коэффициенты Эйнштейна и и концентрации атомов 7Vj(Na ). [c.461]

Я не л огу здесь обойти молчанием то обстоятельство, что сейчас делаются попытки устранения трудностей квантовой теории со стороны Гейзенберга, Борна, Иордана и некоторых других выдающихся ученых ), причем благодаря значительности достигнутых успехов нельзя сомневаться в том, что полученные результаты содержат по крайней мере известную долю истины Как мы уже отмечали, особенно близок по тенденции к данной работе метод Гейзенберга. Однако по применяемым методам предлагаемая попытка рещения проблемы настолько отлична от подхода Гейзенберга, что мне пока не удалось найти звено, связующее эти два способа. Я совершенно уверен в том, что обе эти попытки не только не будут противоречить друг другу, но даже, наоборот, вследствие полного различия исходных положения и методов окажутся взаимно дополняющими. Сила гейзенберговской программы заключается в том, что она обещает вычислить интенсивности линий, в то время как мы к этому вопросу пока совершенно не подходили. Сила же предложенного в данной работе метода заключается, как я могу судить, в использовании руководящего физического представления, согласно которому микроскопические и макроскопические явления связаны друг с другом, причем разъясняется, почему при истолковании каждого случая требуются внешне различные приемы. Мне лично особенно нравится приведенное в конце предыдущей статьи истолкование излучаемых частот как биений , причем я думаю, что таким образом будет получено также наглядное истолкование формул для интенсивности. [c.694]

Для иллюстрации предложенного экспресс-метода рассмотрим оценку статистических характеристик случайных напряжений по приведенной в рассматриваемом примере записи пульсаций температур. Как следует из рис. 4.6 , размах колебаний температуры составляет Л Т= 30 К. Тогда предельная интенсивность пульсаций температур, оцененная по формуле (4.10), составит = sr/О А (можно выполнить оценку интенсивности по формуле К, что ближе соответствует результатам статистической обработки, но при практических расчетах лучше пользоваться первой оценкой, обеспечивающей гарантированный запас при оценке долговечности). Для оценки эффективного периода подсчитаем число нулей (количество пересечений случайным процессом линии математического ожидания) в единицу времени. На рис. 4.6/7 пунктиром проведена (ориентировочно) линия математического ожидания. Как следует из рисунка, кривая температуры пересекает эту линию за 6,5 с приблизительно 30 раз. Тогда число нулей п в единицу временил. =4,62 1/с, и эффективный период, оцененный по формуле (2.82), составит Q 113 с [c.57]

Интегральную интенсивность линии (HKL) фазы, занимающей х % облучаемого объема, определяют по формуле [c.132]

Некоторую неопределенность при интегральных измерениях вносит распределение частиц по размерам в образце, не позволяющее строго сопоставить наблюдаемую по исчезновению структурных линий температуру плавления с определенным размером частиц. Чтобы преодолеть эту трудность, Вронский [618] предположил, что резкое ослабление интенсивности структурных линий вблизи точки плавления целиком обусловлено последовательным плавлением сначала самых мелких, а затем более крупных частиц в заданном распределении их по размерам. Зная заранее это распределение, можно по наблюдаемому ослаблению интенсивности линий найти температуру плавления частиц определенного размера. Он применил эту методику при электронографическом изучении частиц Sn диаметром 80 — 800 А. Результаты измерений представлены на рис. 90. Видно сильное отклонение экспериментальных данных от линейной зависимости Тг 1/г, ожидаемой согласно формуле Томсона (296). Вронский [618] аппроксимировал свои результаты следующим выражением [c.210]

Экспериментальные значения параметра асимметрии [47] меньше тех, которые следуют из формулы (9.3.51). Связано это, по-видимому, с рядом причин. В частности, из-за большой длины пробега флуктуационных звуковых мод существенное влияние на интенсивность линий Бриллюэна могут оказывать условия на границе системы. Отметим также, что величина е уменьшается, если в уравнении (9.3.46) учесть зависимость скорости звука от координат [29]. [c.250]

Определение стандартных интенсивностей линий в спектре комбинационного рассеяния жидкого тетрахлорэтилена производилось по формуле [ " ] [c.296]

При достаточно малом поглощении полная интенсивность ) линии испускания 2) дается следующей формулой [20, 21] [c.344]

При дальнейшем развитии классической теории дисперсии была учтена различная интенсивность спектральных линий, в окрестности которых измерялся показатель преломления. Для этого была введена fik — сила осциллятора, пропорциональная интенсивности линии на данном переходе. Условие нормировки было "Lfik = 1 и исходная формула ( 4.12) приобретала вид [c.144]

Некоторую неопределенность в расчеты вносит температурный фактор 1—ехр —hvijkT). Опыт показывает, что температурная зависимость интенсивности стоксовых и антистоксовых сателлитов в жидком состоянии вещества не подчиняется формулам (3.48) и. (3.49). Поэтому использование температурного фактора 1—ехр(—hvilkT) для теоретических расчетов по формуле (3.55) не имеет смысла. Обычно интенсивность линий исследуемого и стандартного веществ измеряют при одной и той же температуре. [c.115]

При работе на спектрографе ИСП-51 с фотоэлектрической приставкой ФЭП-1 ширину входной и выходной щели устанавливают равной 0,04 мм. При этом разрешение линий в спектре и соотношение наблюдаемых интенсивностей в максимуме линий будет приблизительно таким же, как и при съемке спектров, представленных в приложении 4. Правда, соотношение интенсивностей линий, далеко отстоящих друг от друга по спектру, может искажаться за счет различной спектральной чувствительности установки. Но при проведении качественного анализа это не столь существенно. Выбор скорости записи спектра и постоянной вре- мени установки следует проводить с учетом формулы (3.59). [c.131]

Обследование сосуда после разрушения показало наличие исходного дефекта в виде трещины на внешней поверхности, ориентированной перпендикулярно направлению прокатки листа. Эта трещина и послужила причиной снижеппя прочности бака. Поскольку длина трещины более чем в 10 раз превышала ее глубину Z, то для коэффициента интенсивности воспользуемся формулой для пластины с боковым надрезом isT = 1,12 ОеУл (см. табл. 15.2, п. 2). В этой формуле стоит окружное напряжение, так как бак сварен по винтовой линии под углом 79° к образующей цилиндра, и иоперечное направление трещины на листе является осевым для бака. Обнаруженная глубзпш трещины составляла и = 0,76 мм. [c.290]

Отношение интенсивностей линий вдоль бальмеровской серии / (HJ / (Нр) / (Н ). .. в испускании зависит от степени заселенности уровней и, следовательно, будет принимать разные значения в зависимости от способа возбуждения атомов [ ]. В случае линий других атомов с нормальной [L, 5]-связью задачу можно рассматривать с точки зрения векторной модели, в результате чего получаются формулы интенсивностей, приведенные в 74. [c.426]

Необходимо отметить некоторые недоразумения, которые встречались по поводу этого случая возбуждения в более старых литературных источниках, а именно иногда считалось, что термический характер возбуждения специфически связан с возбуждением при столкновениях нейтральных атомов и молекул, совершающих тепловое движение. Наличие в светящемся объеме свободных электронов или других заряженных частиц, как предполагалось, нарушает тепловой характер возбуждения. В действительности он обусловливается лишь наличием термодинамического равновесия независимо от того, при столкновении с какими частицами происходит возбуждение атомов. При этом обычно рассматриваются случаи неполного равновесия, в том смысле, что в источнике света отсутствует равновесие с излучением. Равновесие считается выполненным лишь по отношению к движению частиц всех сортов и их распределению по энергетическим уровням. Другими словами, считается, что частицы всех сортов движутся со скоростями, распределенными по закону Максвелла с одним и тем же значением температуры Г, и что они распределены по энергетическим уровням по закону Больцмана с той же температурой Т. Тогда, при одновременном отсутствии равновесия с излучением, интенсивность линий, для которых самопоглощение не играет заметной роли, выражается формулой (2). Излучатель, удовлетворяющий формуле (2), называется больцмановским излучателем. При возрастании оптической плотности, когда сказывается самопоглощение света, больцманов-ский излучатель начинает переходить в планковский излучатель. ) [c.428]

Условия, при которых формула (14) применима, могут быть с достаточной степенью приближения осуш,ествлены. Они реализуются в положительном столбе тлеюш,его разряда в одноатомном газе при малом давлении и малой плотности разрядного тока. Как видно, в этих условиях интенсивность линии определяется суммой двух членов, из которых первый, зависящий от эффективного сечения Qqa учитывает роль прямых возбуждений электронными ударами, а второй — роль каскадных переходов. Последние, в свою очередь, определяются эффективными сечениями Qq 1 = , xd). [c.433]

В опытах Ганле и других авторов одноатомный газ низкого давления при невысокой температуре пронизывался электронным пучком, причем число электронов, пролетающих через единицу поперечного сечения в единицу времени, было не очень велико. В таком случае из всех процессов, ведущих к возбуждению k ro уровня, остаются 1) возбуждения электронным ударом с нормального уровня 2) каскадные переходы. Из всех процессов, ведущих к опустошению k-vo уровня, остаются лишь спонтанные переходы на более низкие уровни. Поэтому интенсивность линии может быть выражена формулой (14) 77, в которой только под знаком интеграла следует исключить скорость v, а заменить через где —число электронов, пролетающих через единицу поперечного сечения пучка в единицу времени F (v) будет тогда функцией распределения по скоростям электронов в пучке. Таким образом, получаем [c.445]

Благодаря различным статистическим весам состояний интенсивности линий во вращательной структуре полосы чередуются. Отношение интенсивностей двух последующих линий вращательной структуры равно отношению статистических весов gjgp. Таким образом, по чередованию интенсивностей можно по формуле (1) определить значение момента ядра /. При этом, если более интенсивны четные состояния, то ядра подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна, если нечетные — статистике Ферми — Дирака. [c.579]

В табл. 14 приведены данные для фазового рентгеноструктурного анализа упрочняющих фаз внедрения (боридов, карбидов, нитридов) и окислов ряда металлов [И]. Химические формулы соединений (в алфавитном порядке химических символов металлов) даны в следующей последовательности бориды, карбиды, нитриды, окислы. Обозначения см. табл. 13. Для каждого вещества указаны мвжплоскостные расстояния и интенсивности линий на рентгенограммах для трех-четырех наиболее интенсивных линий. Для некоторых из перечисленных соединений более подробные таблицы межплоскостных расстояний и интенсивностей, а также структуры содержатся в работах [3], об индексах линий на рентгенограммах см. [3]. [c.76]

В отличие от метода абсолютной интенсивности, применимого а условиях достаточной для насыщения линии концентрации излучающих атомов, метод относительных иктсксизностен может быть использован только в условиях малых концентраций. Причина такого ограничения заключается в том, что абсолютные интенсивности разных спектральных линий различны, и, следовательно, степень приближения их к состоянию насыщения будет разной. Поэтому отншпение интенсивностей г, определяемое формулой (12.5), не является однозначной мерой только температуры пламени, а определяется также степенью, в какой одна и другая спектральные линии далеки от состояния насыщения, т. е. от той области, в которой нарушается прямая пропорциональность интенсивности линии и концентрации излучающего элемента. Логарифмируя (12.5), получаем [c.420]

II непрерывного спектра от параметров спектрального прибора различна, то измененнем некоторых нз них можно изменять относительную интенсивность линий на фоне непрерывного спектра. Пз формул (1.62) н (1.78) для и Е легко найтп. что [c.67]

На рнс. 1.23 видно распределение интенсивностей линий вращательной структуры в колебательно-вращательных спектрах. Оно характерно тем, что с увеличением вращательного квантового числа I интенсивность линий вращательной структуры в Р-и Р-ветвях сначала возрастает, а потом постепенно падает. Такое распределение интенсивностей связано главным образол с заселенностью вращательных состояний (см. 8 и рис. 1.13, в). При увеличении температуры газа заселенность состояний с большими ] увеличивается и соответственно максимумы интенсивностей в Р- и Р-ветвях смещаются в разные стороны от центра полосы. При этом число наблюдаемых линий вращательной структуры увеличивается, а интенсивность линий в максимуме падает. Квантовое число максимума интенсивности оценивается но той же формуле (11.11), что и для чисто вращательного спектра. На [c.66]

Для транс-КНС=СНН для линии 1671 см средние значения 00=31.45 и /д=0.385, для цис-КНС=СНК для пинии ---1657 см среднее значение Оо=32 иЛ=0.403 и для Н1К2С=СКзК4 для линии 1672 см средние значения Оо=48.65 и /л=0.557. С помощью указанных значений Оц и Га можно определить значения стандартных интенсивностей 5 в шкале интенсивностей линии 459 см" СС14 по формулам [c.312]

Рассмотрим далее молекулу воды. Водяные пары имеют очень сильные полосы ноглощеиия при частотах 1595,3651,7 и 3755,8 сж , С другой стороны, в комбинационном спектре паров воды наблюдается поляризованная и интенсивная линия с частотой V, =3654сж , которая, очевидно, соответствует симметричному колебанию молекулы Н О. Тот факт, что эта частота наблюдается и в чисто колебательных переходах (частота v,= 3651,7 см ), свидетельствует о нарушении альтернативного запрета и, таким образом, об изогнутости молекулы Н—О—Н. Легко установить, что антисимметричное колебание имеет частоту Уд =3755,8 (в спектре комбинационного рассеяния не проявляется) и деформационное 6 =1595 см . На основании ранее приведенных формул и наблюдаемых частот можно вычислить угол д между связями О—Н, который оказался равным 120°. Наши нредпололхения в отношении структуры Н О можно проверить следующим способом, который довольно часго применяется в молекулярно спектроскопии. [c.781]

Рис. 6.10.4. Диаграмма усиления отраженной от твердой стенки волны в пароводяной (линии 1, Г, Г, 1" ) смеси (ро = ОД МПа, Го = 373 К) и в смеси БОДЫ с газовыми (линии 2, 2, 2", 2" ) пузырьками постоянной массы (ро — = 0,1 МПа) в зависимости от интенсивности падающей волны и исходного объемного содержания пара или газа а . Числовые указатели на кривых 0,01, 0,05, 0,2 соответствуют значениям Кго- Прямая 3 соответствует формуле (6.10.13), штриховые линии — формуле (6.10.12), штрихпунктирпая соответствует акустической среде, каковой является жидкость без пузырьков (аго = = 0), по формуле (6.10.14). Отклонение при малых р - 1ро (вид А) линии 1 от штриховой, соответствующей формуле (6.10.12), связано с тем, что очень слабые волны не вызывают полной конденсации пара, а отклонение при больших р - Уро линий 1, 1", 1" от штриховых связано с влиянием сжимаемости несущей жидкости в падающей волне (конечность величины бс). Отклонение линий 2, 2", 2" от прямой 3 при больших р Уро также связано с влиянием сжимаемости несущей жидкости, которая не учитывалась при выводе формулы (6.10.13)

Совсем недавно Кросс, Хейнер и Кинг [249а] опубликовали обширные таблицы интенсивностей линий, полученных по строгим формулам, вплоть до значений вращательного квантового числа У=12. Из этих таблиц видно, что приближенные оценки, рассмотренные выше, должны применяться с осторожностью. [c.71]

Нумерация ветвей Q в наблюденной перпендикулярной полосе не является очевидной, так как в данном случае отсутствует нулевой промежуток. Если мы при этом не наблюдаем чередования интенсивностей (см. ниже), то можно только утверждать, что нулевая линия должна находиться между двумя самыми интенсивными линиями в центре полосы. Вследствие неопределенности в выборе наиболее интенсивных линий возможны две нумерации линий полосы Х= 1,1(j- HgBr, согласующиеся с чередованием интенсивности, данным в табл. 131. В зависимости от выбора нумерации для линий полосы мы имеем две формулы [c.459]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...