Интенсивность линий, значения

Интенсивность линий, значения e 2/п с 329 [c.860]

В 1916 г. в связи с анализом проблемы равновесного теплового излучения Эйнштейн дополнил квантовую теорию Бора количественным описанием процессов поглощения и испускания света. Новые понятия и представления, введенные Эйнштейном, полностью сохранили свое значение до наших дней и служат основой теоретического анализа большинства вопросов, касающихся интенсивности линий испускания и поглощения. [c.730]

Правильные значения R получаются лишь в отсутствие заметного фона в спектре. Фон, интенсивность которого накладывается на интенсивности линий, осложняет расчет. В подобных случаях фон следует исключать. По измеренным 5]+ф и 5г+ф с помощью характеристической кривой измеряются суммарные интенсивности / +Ф и /2+ф. Затем справа и слева от линии измеряется почернение фона (если он сплошной) и находится среднее значение 5ф, соответствующее интенсивности фона под линией. По характеристической кривой определяется /ф. [c.44]

Контур комбинационной линии ф(v), в свою очередь, зависит от контура возбуждающей линии (3.61). Совокупность различных искажающих факторов приводит к тому, что интенсивность в максимуме узких и широких линий в спектре изменяется неодинаково. Это необходимо учитывать при проведении количественного-анализа с использованием табличных значений интенсивностей линий индивидуальных веществ. [c.124]

Концентрацию искомого вещества определяют по двум-трем наиболее интенсивным линиям, которые не перекрываются линиями других веществ смеси. Интенсивность каждой линии измеряется несколько раз. Окончательный результат берется как среднее значение из всех измерений. [c.139]

Табличные значения интенсивностей линий выражают распределение интенсивности в СКР индивидуального вещества, близкое к истинному. При составлении табличных данных было учтено искажающее влияние установки на распределение интенсивности по спектру и, в частности, спектральная чувствительность фотопластинок. При определении интенсивности линий смеси /1см, Ьсм, /зсм, находящихся в различных спектральных областях, также следует учитывать влияние установки и фотопластинок. Для этого необходимо иметь источник света с известным распределением энергии по спектру, например лампу накаливания или флуоресцирующее вещество. [c.141]

Если измерены интенсивности линий /1 см. набл, Ь см. набл и зсм. набл, принадлежащие трем компонентам смеси и расположенные в различных спектральных областях с частотами VI, V2 и vз, то истинные значения интенсивностей линий комбинационного рассеяния смеси определяют выражениями [c.144]

Используя найденные значения интенсивностей линий смеси hem hem И /зем И табличные значения интенсивностей тех же линий индивидуальных веществ h, h и /3 (табл. 4 приложения), можно по формулам (3.80) и (3.82) определить искомые концентрации компонентов смеси. [c.144]

Используя измеренные интенсивности линий смеси и интенсивности тех же линий индивидуальных веществ (табличные значения), определите их объемные концентрации. [c.145]

Получив радиальное распределение интенсивностей линий, можно рассчитать радиальное распределение температуры. Однако погрешность в этом случае может быть очень велика. Для нахождения радиального распределения температуры рекомендуется несколько иной путь. В первую очередь по каким-либо линиям с высокими потенциалами возбуждения, например ионным линиям, находят температуру в центре дуги. Ионные линии в дуге обычно слабы, но их свечение с уверенностью можно отнести к центральной части разряда. Затем, используя какую-либо из атомных линий, получают распределение ее интенсивности по радиусу. Далее, пользуясь соотношением (5.12), находят распределение температуры по радиусу, приравняв значение Т в центре температуре, найденной по ионным линиям. [c.237]

Прямые измерения, проведенные по методу аномальной дисперсии, показывают. что прибавление аргона не меняет значений чисел Таким образом, изменение интенсивностей линий при добавлении аргона происходит из-за изменения заселенности уровней и которое вызывается либо [c.435]

Однако при больших значениях в формуле (1) нельзя считать постоянным, так как существенную роль начинает играть ионизация атомов (ср. 77), Однако в обычной газоразрядной плазме при относительно небольших плотностях разрядного тока и. следовательно, величина т порядка или меньше единицы. Именно такие случаи мы будем рассматривать в дальнейшем. При этом Nq приблизительно постоянно и в соответствии с формулой (6> зависимость интенсивности линии /jg от электронной температуры определяется видом функции Ф (tJ, [c.440]

Наличие, как правило, у оптических функций возбуждения одного максимума и их плавный ход объяснялись тем, что в условиях проведенных опытов отсутствовали каскадные переходы. В самом деле, возбуждение какого-либо более высокого уровня (7 > А) и спонтанный переход с него на /г-й уровень должны были бы повести к возрастанию интенсивности линии 7 , -, для которой k-Vi уровень является исходным. В результате, на кривой, изображающей оптическую функцию возбуждения линии должен был бы появиться добавочный максимум или, по крайней мере, излом. Из отсут- ствия таких вторичных максимумов был сделан вывод, что вид оптической функции возбуждения спектральной линии непосредственно воспроизводит вид функции возбуждения энергетического уровня атома, являющегося исходным при излучении данной спектральной линии. Другими словами, считалось, что по измерениям интенсивностей спектральной линии, возбуждаемой пучком электронов, можно непосредственно определить относительные значения [c.444]

Рис. 16. Экспериментальные (то ) и расчетные (линии) значения коэффициента интенсивности напряжений для двух типов волокнистых композитов бор— алюминий [32].

Существенное значение имеет правильная форма заточки постоянного электрода, его материал и величина дугового промежутка. Форма заточки сказывается на устойчивости разряда и на его направленном действии. Наибольший разброс измеряемых величин толщин покрытий наблюдается при работе с закругленными электродами, заточенными на усеченный конус. При величине дугового промежутка в пределах 0,8—1,0 мм. следы воздействия разряда на покрытие оказываются незначительными и имеют вид кружков диаметром 0,4—0,5 мм с правильным контуром. Также необходимо учитывать, что скорость изменения интенсивностей линий покрытия сильно зависит от летучести элемента покрытия. Например, кадмий выгорает много скорее, чем хром, никель или медь. [c.110]

Решение вопроса о присутствии той или иной фазы зависит от совпадения или несовпадения найденных значений din не менее, чем для трех (в крайнем случае для двух наиболее интенсивных) линий с табличными или теоретически рассчитанными значениями. [c.28]

Сравнение значений межплоскостных расстояний, полученных экспериментально, с приведенными в табл. 9, а также анализ интенсивности линий позволяют заключить, что азотированный слой состоит из е- и v -фаз. [c.32]

Энергии связи электронов атомов функциональных групп практически не зависят от типа хим. соединения, в к-ром находится данная функциональная группа. В табл, приведены значения для яек-рых функциональных групп и лигандов. Относит, интенсивность максимумов, соответствующих разл. функциональным группам (или лигандам), пропорциональна числу таких групп в соединении. Напр., в Кя2[Ре(СК)5НО] интенсивность линии N1 групп СН в 5 раз выше, чем линии N1 группы N0, что может быть использовано [c.380]

Результаты испытаний, представленные кинетическими зависимостями глубины термоусталостной трещины от числа тепло-смен (экспериментальные точки были усреднены по четырем-восьми измерениям), хорошо аппроксимируются прямыми линиями. Значения углов наклона прямых к оси абсцисс, характеризующие интенсивность К и скорость развития трещин, приведены в табл. 19. [c.146]

Здесь I[ и I2 — измеренные значения интегральной интенсивности линии с малыми индек-са.чй (HKL)i и линии с большими индексами (HK,L)2, ih nqi)[nqi — поправочный множитель для интенсивности линии с малыми индексами HKL)i п — число плоскостей в пределах блока или, точнее, в пределах области когерентного рассеяния (ОКГ). [c.140]

Экспериментальные значения параметра асимметрии [47] меньше тех, которые следуют из формулы (9.3.51). Связано это, по-видимому, с рядом причин. В частности, из-за большой длины пробега флуктуационных звуковых мод существенное влияние на интенсивность линий Бриллюэна могут оказывать условия на границе системы. Отметим также, что величина е уменьшается, если в уравнении (9.3.46) учесть зависимость скорости звука от координат [29]. [c.250]

В отличие от других молекул диазины и тетразины относятся к сплюснутым волчкам. Хотя у них параметр асимметрии весьма большой, эти молекулы все же можно рассматривать в разделе, посвященном слегка асимметричным волчкам, поскольку для наиболее интенсивных линий значения К до-во.пьно велики и асимметрическое расщепление очень мало. Кроме того, [c.251]

Линии серии Бальмера принято обозначать На, Нр, Ну, Нб,.,. Наиболее длинноволновая линия На (Я=656,3 нм) называется головной линией серии. Она является самой интенсивной. Далее следуют линии Не (Я = 486,1 нм). Ну (Х = 434,0 нм). Не ( =410,2 нм) и т. д. С увеличением п интенсивность линий быстро уменьшается. При п->оо частоты линий стремятся к пределу, называемому пределом серии V . Из (2.10) видно, что предел серии численно равен значению нижнего терма Voo= н/2 [c.53]

Получение в спектре достаточно интенсивной линии Яр облегчается, если использовать резкое изображение дуги на входной щели спектрографа. Расстояние между электродами нужно выбирать небольщим, например 1 мм. В этом случае свечение дуги определяется в основном приэлектродными областями, где концентрации заряженных частиц выще и, следовательно, линия ярче. Больщое значение имеет и правильный выбор фотоматериалов. Для проведения данной работы подходят фотопластинки типа спектральные № 2 . Их длинноволновая граница чувствительности находится вблизи 495 нм. Линия (,> = 486,1 нм) попадает в. область еще достаточно хорошей их чувствительности. Менее подходят фотопластинки панхром , так как они обладают провалом чувствительности в сине-зеленой области спектра. Можно пользоваться также фотопленкой, например, типа РФ-3. [c.275]

Интенсивность линий рентгеновского излучения определяется силой осциллятора и частотой соответствующего перехода, а также статистическим весом уровня атома. Вычисление сил осцилляторов представляет собой трудоемкую задачу. По данным экспериментальных исследований для излучения К-серии иененсивность определяется уравнением / = xi (L/—где Ukp — порог возбуждения серии i — ток, проходящий через трубку и — подаваемое напряжение показатель / =l,6-f-2 и — эмпирический параметр. Относительная интенсивность линий nei Tpa определяется вероятностью перехода между уровнями. Для наиболее часто используемой К-серии отношения ha. I, 2- 1л = = 10 5 2, а отношение Хгг X i =1,09. Значения относительной интенсивности линий К и /.-серий приведены и табл. 35.5 [2, 3]. [c.966]

Отношение интенсивностей линий вдоль бальмеровской серии / (HJ / (Нр) / (Н ). .. в испускании зависит от степени заселенности уровней и, следовательно, будет принимать разные значения в зависимости от способа возбуждения атомов [ ]. В случае линий других атомов с нормальной [L, 5]-связью задачу можно рассматривать с точки зрения векторной модели, в результате чего получаются формулы интенсивностей, приведенные в 74. [c.426]

Необходимо отметить некоторые недоразумения, которые встречались по поводу этого случая возбуждения в более старых литературных источниках, а именно иногда считалось, что термический характер возбуждения специфически связан с возбуждением при столкновениях нейтральных атомов и молекул, совершающих тепловое движение. Наличие в светящемся объеме свободных электронов или других заряженных частиц, как предполагалось, нарушает тепловой характер возбуждения. В действительности он обусловливается лишь наличием термодинамического равновесия независимо от того, при столкновении с какими частицами происходит возбуждение атомов. При этом обычно рассматриваются случаи неполного равновесия, в том смысле, что в источнике света отсутствует равновесие с излучением. Равновесие считается выполненным лишь по отношению к движению частиц всех сортов и их распределению по энергетическим уровням. Другими словами, считается, что частицы всех сортов движутся со скоростями, распределенными по закону Максвелла с одним и тем же значением температуры Г, и что они распределены по энергетическим уровням по закону Больцмана с той же температурой Т. Тогда, при одновременном отсутствии равновесия с излучением, интенсивность линий, для которых самопоглощение не играет заметной роли, выражается формулой (2). Излучатель, удовлетворяющий формуле (2), называется больцмановским излучателем. При возрастании оптической плотности, когда сказывается самопоглощение света, больцманов-ский излучатель начинает переходить в планковский излучатель. ) [c.428]

Благодаря различным статистическим весам состояний интенсивности линий во вращательной структуре полосы чередуются. Отношение интенсивностей двух последующих линий вращательной структуры равно отношению статистических весов gjgp. Таким образом, по чередованию интенсивностей можно по формуле (1) определить значение момента ядра /. При этом, если более интенсивны четные состояния, то ядра подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна, если нечетные — статистике Ферми — Дирака. [c.579]

Рентгенографирование образцов производилось на дифрактометре УРС-50ММ с ионизационной регистрацией и автоматической записью кривых отражения на потенциометре типа ЭПП 09МЗ. Съем,ки велись на Ее-излучении. Диаграммы записывались при следующих режимах скорость вращения счетчика — 0,5 град/мин сила тока — 7 мА напряжение— 35 кВ щелевидные диафрагмы — 0,5X0,5X0.25 мм скорость вращения барабана с диаграммной лентой — 1600 мм/ч. Записывались линии от двух порядков отражения от плоскостей 110 —Ее на Fe - -излучении. Углы отражения составляли 57° и 146° в углах 2 0, т. е. значения sin 0/Я сильно отличались друг от друга, что давало возможность с большей точностью судить об изменении ширины и интенсивности линий. Использование отражений от двух [c.159]

Чувствительность метода РСМА (предел обнаружения элемента) изменяется в зависимости от типа прибора, исследуемых элементов, интенсивностей линий спектра и фона, а также условий эксперимента. В табл. 4 представлены значения пределов обнаружения, достигнутые в современных рентгеновских микроанализа- [c.496]

В четвертом столбце приведены относительные интенсивности для тех же линий по стобалльной шкале или буквенные обозначения (в порядке убывания интенсивности о. о. с., о. с., с., ср.). Фазовый анализ проводится путем сравнения собственных экспериментальных значений межплоскостных расстояний и интенсивностей линий с табличными. При проведении анализа следует иметь в виду, что небольшие отклонения в составе могут привести к некоторому изменению межплоскостных расстояний, а съемка рентгенограмм на различных излучениях может несколько изменить относительные интенсивности линий. [c.39]

По мере приближения о) к полосе электронного поглощения молекулы (на расстояниях 20 ООО—30 ООО см от максимума поглощения и ближе) согласно (6) происходит быстрый рост вероятности К. р. с. с частотой, причём этот рост том более значителен, чем ближе частота возбуждающего света подходит к полосе поглощения и чем интенсивнее эта полоса. Соответственно интенсивность К. р. с. возрастает бы ст-рве, чем это следует из (8). В нек-рых случаях удаётся наблюдать К. р. с. и при возбуждении светом, частота к-рого попадает в область полосы поглощения вещества (резонансное К. р. с.). Возникающий при атом спектр, сохраняя типичные особенности К. р. с., отличается необычайно высокими значениями молярной интенсивности линий К. р. с. В нек-рых случаях наблюдается также несколько обертонов [5]. [c.421]

Один из наиб, распространённых методов Р. а.— метод внутр. стандарта состоит в том, что в пробу добавляют известное кол-во элемента В, соседнего (по пе-риодич. системе элементов) с анализируемым элементом А. Интенсивность аналитич, линий элементов А и В, расположенных в спектре близко один от другого, с изменением состава матрицы изменяется почти одинаково. Затем строят зависимость отношений интенсивностей линий А и В от отношения их концентраций. Существует также метод, основанный на введении в пробу веек. разл. добавок АСд анализируемого элемента А, построении графика зависимости интенсивности /д (за вычетом фона) от ДСд и экстраполяции его до абсциссы, т. е. до значения /д = О, для отсчитывания значения —(ДСд)о. Искомое значение Сд = (ДСд)°. [c.379]

Результаты вычислений по этим формулам представлены на рис. 2, й и б сплош ными линиями, а штриховыми линиями — значения для гармонического деформирования с интенсивностью Г. Зависимости I (Й) определяют демпфирующую способность материала. В той части спектра, где заключена основная энергия случайного процесса, демпфирующие свойства материала не слищком сильно зависят от частоты и близки к их значениям для гармонического деформирования той же интенсивности, хотя и несколько меньще последних по величине. [c.158]

Первый этап идентификации фазы проводят по трем интенсивным линиям, располагающимся в таблице поиска в порядке убывания интенсивности. При этом для каждой фазы указывают номер соответствующей карточки (или таблицы), которая содержит полную характеристику фазы. В основе поиска могут быть сами рентгеноструктурные данные. Для этого используют таблицы, в которых указанные выше данные о din для наиболее интенсивных линий расположены по группам с убывающим значением d/n для первой (самой интенсивной) линии и далее (внутри групп) по подгруппам с убывающим значением din второй линии. Этот принцип составления поисковых таблиц был предложен в 1938 г. В. И. Михеевым [35] и независимо от него Ханевальтом [36]. В настоящее время наиболее широко для -идентификации фаз используют Рентгенометрический определитель минералов В, И. Михеева [35], картотеку Американского общества испытания материалов (ASTM) [37] или продолжающееся издание Объединенного Комитета по порошковым дифракционным стандартам (I PDS) [38] (издаются материалы в виде картотек, книг, включающих карточки и указатели (ключи), а также в виде микрофишей и магнитной записи). [c.124]

Эпюра распределения напряжений Оу на линии у — Q и область пластического деформирования (отмечена штриховкой) при достижении интенсивностью нагрузки значения F = 0,5o показаны на рис. 10.14. При быстром циклическом нагружении в пределах —с F < 0,5стд эпюры напряжений, отвечаюш,их моментам достижения экстремальных нагрузок, практически не отличаются от показанных на рис. 10.14. Максимальный размах пластической деформации (в точке I) при принятых конкретных данных получился равным 0,34 % соответствующее значение по приближенной формуле Нейбера — 0,38 %. [c.248]

Вилно, что Й[ для асимметричного волчка имеет отличные от нуля матричные элементы только между состояниями с одинаковыми / и /п и между состояниями с одинаковыми значениями k или значениями k, отличающимися на 2. В результате матрица гамильтониана распадается на блоки, по одному для каждого значения У, и каждый из этих блоков содержит 2/ + 1 одинаковых блоков, по одному для каждого значения т. В отсутствие внешних полей это вырождение по т влияет только на интенсивности линий пренебрежем им и рассмотрим только состояние с /п = 0. Каждый блок J (для /п = 0) может быть путем диа-гонализации приведен к четырем блокам (посредством составления сумм (+) и разностей (—) функций /, К, 0) и /, —К, 0), где К — 1 1). Это связано с тем, что Яг не имеет матричных элементов между функциями с четными k и нечетными k или между + и — функциями. Четыре блока обозначаются символами Е+, Е-, 0+ и 0 в зависимости от того, является ли k четным или нечетным, и от того, являются ли они + или — функциями. Этот момент будет продемонстрирован при решении задачи 8.3. Общий вывод, касающийся матрицы гамильтониана асимметричного волчка с заданным /, состоит в том, что при четном / блок + имеет размерность (/ + 2)/2, а другие три блока имеют размерность 7/2, в то время как при нечетном ) блок Е имеет размерность (/ — 1)/2, а три других блока — размерность (/ + 1)/2. [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...