Формула Кенига

Используя формулу Кенига, запишем кинетическую энергию катка O l, аР- [c.323]

Кинетическая энергия обруча (по формуле Кенига) и теореме Штейнера [c.518]

Для вычисления кинетической энергии абсолютно твердого тела используют формулу Кенига [c.50]

Применим теорему Кенига. Если твердое тело движется поступательно, то скорости всех его точек равны скорости его центра инерции. По отношению к осям, движущимся поступательно вместе с центром инерции, тело никакого движения не совершает относительные скорости м его точек по отношению к этим осям равны нулю. В данном случае второй член в формуле Кенига обращается в нуль, и мы получаем для кинетической энергии твердого тела выражение [c.201]

ФОРМУЛЫ КЕНИГА ДЛЯ МЕР ДВИЖЕНИЯ СИСТЕМЫ [c.149]

Формулы Кенига для мер движения системы [c.149]

Карно формула 136 Кванты световые— см. Фотоны Кенига формула 69 Кеплера закон второй 149 [c.342]

Здесь Т — кинетическая энергия волчка, которая, согласно теореме Кенига (п. 83), вычисляется по формуле [c.225]

Кинетическая энергия твердого тела, движущегося произвольным образом. Пусть твердое тело движется произвольным образом относительно инерциальных осей. Введем поступательно перемещающуюся систему координат Сх у г , начало которой совместим с центром масс С тела, и воспользуемся теоремой Кенига (формула (10.5)) [c.229]

Каток К участвует в плоском движении. Кинетическую энергию катка найдем по теореме Кенига (см. формулу (10.11)) [c.231]

Кинетическую энергию стержня найдем, пользуясь теоремой Кенига для плоского движения твердого тела (см. формулу (10.11)) [c.247]

Рассмотрению теоремы о движении центра масс материальной истемы предшествует изложение понятия о центре параллельных сил, вытекающего из введенного ранее понятия о центре масс (центре инерции) и понятия о центре тяжести. Понятие о центре масс вводится при доказательстве теоремы Кенига на основании требования упрощения формулы, определяющей кинетическую энергию, а не на основании предварительного определения. [c.71]

Эта формула и выражает теорему Кенига кинетическая энергия системы равна сумме кинетической энергии системы в ее переносном поступательном) движении вместе с центром инерции и кинетической энергии системы в ее относительном движении по отношению к центру инерции. [c.200]

Формула кинетической энергии твердого тела. Найдем формулу кинетической энергии твердого тела. Будем исходить из теоремы Кенига для системы материальных точек, выражающейся формулой (13.11) [c.162]

Закономерность, выражаемая формулой (55), была подтверждена экспериментом Кенига [48], который нашел, что в довольно широком интервале яркостей в = 0,02. В действительности е отнюдь не постоянная величина, она зависит, в частности, от яркости фона и от размера тест-объекта. Более подробно о пороговом контрасте мы будем говорить позже. Сейчас формула (бб) нужна нам для самой общей оценки зависимости между [c.62]

Общий случай движения твердого тела. Движение свободного твердого тела в общем случае mojkfio разложить на два составляющих движения на переносное поступательное движение вместе с центром масс и относительное сферическое движение относительно центра масс (рис. 156). Тогда кинетическая энергия тела определится по формуле Кенига [c.181]

Сейчас уже опубликовано много работ, в которых подробно изучены различные факторы, влияющие на вращающий момент [101—106]. В работе Расмуссена [106 подробно обсуждаются поправки к формуле Кенига (129), учитывающие дифракцию волны на диске и движение диска. Если представить вращающий момент в виде [c.78]

Р е щ е н и е. Как и в предыдущем примере, применим равенство (1,110b). При вычислении кинетической энергии колесных скатов необходимо использовать формулу (1. 108), вытекающую из теоремы Кенига. При вычислении работы сил, приложенных к вагону, можно положить, что работа нормальных реакций рельсов и сил трения скольжения равна нулю. Работа сил трепня скольжения равна нулю, гак как по условию задачи колеса катятся без скольжения. Работа сил трения второго рода входит в состав работы сил сопротивления, зависящей от коэффициента общего сопротивления /. [c.104]

Кенига теорема 59 Клосса формула упрощенная 26 Колебание инвариантное относительно возмущений 285 Колебания малые вблизи программного движения 63 [c.346]

Эга формула строго верна только при условии, что выходным зрачком служит действительная диафрагма. На последнее обстоятельство не было обращено достаточного внимания многочислен-ньшн авторами (Pop, Смит, Эппенпггенн, Кениг и др.), приводившими эту -или аналогичную ей формулу в своих статьях и учебниках. [c.432]

Изложенные факты позволяют приступить к выводу уравнений движения ОТМ в форме уравнений Лагранжа 2-го рода. Ио теореме Кенига с учетом статической уравновешенности ОТМ (m ir = mil) его кинетическая энергия равна кинетической энергии его центра инерции Т в предположении, что в нем сосредоточена вся масса системы, плюс кинетическая энергия врагцения манипулятора, т. е. определяется формулой [c.133]

Кениг в своих изысканиях исходит именно из таких соединений —например солей оснований оОщей формулы К. /К, [c.204]

Укажем на некоторые неточности, лежащие в основе метода. Ошибки получаются за счет собственных резонансов диска, как свободной круглой пластинки. Резонансы выявляются при некоторых звуковых частотах, со )т-ветственно раз.мерам диска. Ошибки за счет указанной причины порядка Дальше, приведенная формула относится к бесконечно тонкому диску. Кениг же вывел формулу с учетом влияния конечной толщины диска [c.95]

Согласно определению математического ротора усилие Р является приведенной силой физического ротора согласно уравнению (64). Точкой приведения силы Р является точка Шток 5 имеет массу Шц,, которая также является приведенной для данного физического ротора. Вал ротора служит звеном приведения момента сил М . В плоскости перемещения грузов имеются две системы координат с началами в точках О и От. Точка О может быть выбрана произвольно на оси вращения (оси Оу), точка 0 является точкой приведения силы Р, лежит на оси Оу и является одновременно вершиной профиля 3. Согласно схеме рис. 42 на рис. 43 ордината точки приведения силы Р в системе хОу обозначена Ь и изменяется от до Следовательно, координаты точки Ох в начальном положении в координатной системе хОу (О Ьх) оси х обеих систем параллельны. Обе системы вращаются вместе с ротором. Ротор имеет приведенный момент инерции, определяемый форл улой (62). Под моментом инерции У понимается некоторая постоянная величина, равная моменту инерции покоя изучаемого физического ротора. МомеНт инерции Д/ из формулы (62) может быть найден из анализа рис. 43. Любой элементарный механизм ротора имеет общий центр масс активных подвижных звеньев, перемещение которого, а также перемещение активных подвижных звеньев относительно этого центра определяет величину ДУ. В математическом роторе (см. рис. 43) активные звенья каждого элементарного механизма заменены одним центробежным грузом 1 (следовательно, число грузов в математическом роторе равно числу элементарных механизмов в роторе данного физического толкателя). Для такой замены необходимо, чтобы кинетическая энергия груза 1 в каждый момент времени равнялась кинетической энергии этих звеньев. Согласно теореме Кенига кинетическая энергия последних равна кинетической энергии массы, сосредоточенной в центре масс элементарного механизма, и сумме кинетических энергий всех материальных точек активных подвижных звеньев в движении относительно центра масс. Кинетическая энергия каждого центробежного груза (см. рис. 43) в его движении относительно корпуса 7 [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...