Скорость расширения относительного

У паровых турбин в ступенях, где протекает влажный пар, возникают потери, обусловленные тем, что в процессе расширения степень влажности пара возрастает и частицы влаги укрупняются, образуя капли. Поскольку абсолютная скорость движения капель воды при выходе из сопла меньше, чем скорость пара, относительная скорость капель во- [c.336]

Все приведенные выше формулы могут быть применены и при рассмотрении расширения потока в косом срезе рабочих лопаток с соответствуюш,ей заменой абсолютных скоростей на относительные и угла 13 на [c.104]

Схема проточной части турбины показана на фиг. 2. Расширение пара происходит в соплах 1, после которых поток со скоростью Сх поступает в межлопаточные каналы 2 рабочего колеса, движущиеся со скоростью а. Относительная скорость И х при входе пара в рабочее колесо определяется из входного треугольника скоростей (фиг. 3). [c.135]

Недостатком рассматриваемой турбины является значительно большая скорость расширения ротора, чем статора, что заставляет искусственно снижать скорость прогрева. Облегчает положение то, что длина турбины мала (расстояние между подшипниками 2730 мм) потому относительные осевые расширения ротора и статора не получаются особенно большими. [c.280]

Уменьшение скорости вращения срывных зон приводит к тому, что поток перед срывной зоной успевает затормозиться на большом расстоянии от колеса. Таким образом увеличивается относительная длина участка, на котором происходит растекание потока около срывной зоны, и оказывается возможным расширение относительной площади, занимаемой одной срывной зоной. Это, в свою очередь, приводит к большему изменению направления потока на уча- [c.145]

Теоретические результаты для несжимаемой жидкости в большинстве получены с использованием теории погружения Г. Вагнера, в основу которой положены следуюш ие допуш ения относительное движение жидкости при очень быстром погружении тела совпадает с ее движением при обтекании непрерывно расширяющегося плоского диска (пластины) скорость расширения диска (пластины) равна скорости увеличения смоченной поверхности тела скорость обтекания равна скорости погружения. Эти гипотезы, справедливые для тел тупой формы, позволяют определить как силу удара, так и распределение давления по смоченной поверхности тела. Теория Г. Вагнера позволяет учитывать эффект встречного движения вытесняемой погружающимся телом жидкости, которое увеличивает смоченную поверхность и изменяет скорость изменения поверхности удара. [c.401]

При движении потока пара в каналах между рабочими лопатками скорость его может увеличиваться за счет частичного расширения (степень реакции больше нуля). В этом случае, если не учитывать потери (т. е. при адиабатном расширении), относительная скорость пара при выходе будет определяться из формулы [c.441]

Сначала скорости ионизации и рекомбинации, пропорциональные слагаемым в правой части уравнения (8.29), велики по сравнению со скоростями расширения и охлаждения. (Для сопоставления скоростей различных процессов рассматриваем относительные скорости, измеренные [c.447]

Если же газовое облако расширяется сравнительно медленно (большая масса, малая скорость разлета) и ионизационное равновесие нарушается поздно, при малой степени ионизации, когда запас потенциальной энергии меньше, чем тепловая энергия, выделение небольшого количества тепла при рекомбинации не в состоянии задержать быстрое охлаждение таза, связанное с его расширением, и скорость рекомбинации оказывается достаточно большой. Рекомбинация при этом продолжается все время, и степень ионизации непрерывно уменьшается, стремясь к нулю. Так продолжается до тех пор, пока не нарушается обмен энергией между электронным и ионным газами. Последнее происходит, когда характерное время обмена (см. 21 гл. VI) становится больше времени I от начала разлета, которое характеризует относительные скорости расширения [c.452]

На основании приведенного выше описания поведения слоя представляется довольно обоснованным использование подхода двухфазной теории к определению степени расширения для псевдоожиженного слоя под давлением, т. е. логично полагать, что избыточное, сверх необходимого для минимального псевдоожижения, количество газа проходит в фонтанирующих ядрах, доля которых в слое зависит в основном от свойств системы (размера и плотности частиц, плотности и вязкости газа) остальной газ фильтруется через плотную фазу со скоростью щ, как и требует двухфазная модель. При выводе формулы для расширения псевдоожиженного слоя под давлением как функции скорости фильтрации газа, очевидно, логичней применить понятие об относительной порозности слоя [c.53]

Коэффициент 0 называют также относительной скоростью объемного расширения. Для h имеем [c.571]

Очевидно, сложное поведение зависимостей ti, = /(л ) и ti, = = /(/, ) на докритических режимах связано с ростом скорости истечения на входе в сопло, а следовательно, с увеличением уровня относительных сдвиговых скоростей в камере энергоразделения и плотности потока кинетической энергии масс газа. Действительно, с ростом степени расширения в вихревой трубе О < < л < л р происходит рост скорости истечения, а следовательно, и рост снижения термодинамической температуры. Несмотря на рост абсолютных эффектов охлаждения при изоэнтропном расширении в соответствии с зависимостью (2.18) температурная эффективность возрастает в результате более интенсивного роста эффектов охлаждения, обусловленного ростом падения термодинамической темпе >атуры потока на выходе из сопла закручивающего устройства [c.53]

Рис. 4.10. Зависимость профиля окружной скорости приосевого вихря от степени расширения и относительной площади соплового ввода а 1 — и.= Ъ,1, /1 = 5 2— i= 3я = 4 я,= 4,4, л = 3 4— it,= 5,5, /1 = 2 5- 1г,= и, /1=1 Р = 0,5 МПа F= 0,1 б I - я,= 2,0, / = 5 2- л,= 2,1 л = 4 5-я,= 2,3, п = 3 4- it,= 2,7, л = 2 5-it,= 5,0, л= 1 Л = 0,3 МПа / =0,1 в 1 - it,= 2,8, п = 5 2- л,= 2,9, л = 4 J- it,= 3,2, я = 3 4- п.= 3,9, л = 2 5-it.= 8, я= 1 р =0,4 МПа f,= 0,l г Г = 293 К f =0,02 (/), 0,04 (2), 0,1 (J), 0,б4 (4), 0,08 (ji, 0,1 (б) Р = 0,3 (/, 2, jJ 0,5 (4, J, б) МПа

Деля обе части на <11, найдем аналогичное выражение для скорости относительного объемного расширения Ь [c.345]

Нашли применение сопла, названные ирисовыми (рис. 8.25). Регулируемые створки ирисового сопла перемещаются в продольных направляющих, расположенных в конце форсажной камеры двигателя. В крайнем выдвинутом положении (рис. 8.25, а) створки создают сужающийся канал плавной формы. В убранном положении рис. 8.25, б они образуют сопло Лаваля с относительно небольшим расширением на выходе (fa/f р 1,3—1,4). При дозвуковых режимах полета потери тяги в ирисовом сопле вдвое меньше, чем в эжекторном, а на максимальной сверхзвуковой скорости полета (при включенной форсажной камере) вдвое больше (из-за недостаточного расширения сверхзвуковой части сопла). [c.452]

Расширение Вселенной приводит к изменению со временем расстояний г между внегалактическими объектами в пространстве, и относительная скорость v удаления двух объектов тем больше, чем они дальше друг от друга [c.161]

Предположения относительно механического поведения среды сводятся к тому, что вблизи поверхности полости вынужденное движение среды вызывает большие пластические деформации, развивающиеся в относительно короткое время. На достаточно большом расстоянии это движение вызывает лишь упругие или вязкие возмущения малой амплитуды, средние значения скоростей деформаций во всех областях деформации за время образования полости, вплоть до конца первой стадии расширения, оказываются небольшими, влияние упрочнения и скорости деформаций учитывается динамической диаграммой Ог-Эе/ или диаграммой Тг у , полученной пересчетом с помощью зависимостей [c.88]

Определите значение скорости относительного кубического расширения в [c.41]

Скорость относительного кубического расширения частицы жидкости с элементарным объемом х — д.х йу dz определяется дивергенцией скорости [c.49]

Впервые обратил внимание на эту силу из-за расширения трубки тока фазы X. А. Рахматулин (1956). В общем случае из-за мелкомасштабных пульсаций давления Ар в силе Rj имеются дополнительные составляющие, зависящие от структуры смеси, такие, как сила присоединенных масс при ускоренном движении второй фазы относительно первой, сила Магнуса при вращении частиц в жидкости и др., сумму которых обозначим через Эту величину следует выражать через средние кинематические параметры (через средние скорости, ускорения фаз и их производные) [c.57]

В случае землетрясения в толще земли со скоростями q и Сз распространяются оба вида волн волны расширения и волны искажения. Их можно зарегистрировать с помощью сейсмографа, и интервал времени между прибытием этих двух видов волн позволяет получить некоторую информацию относительно расстояния регистрирующей станции от центра возмущения. [c.495]

В основу профилирования положены опытные данные (см. гл. 3) с последующим поверочным расчетом в рамках двухмерной модели спонтанно конденсирующегося (см. 4.2) и влажного пара капельной структуры (см. 4.3). Сопловые решетки для слабО перегретого или сухого насыщенного пара на входе (по параметрам торможения) и решетки с первичной влагой на входе имеют некоторые отличия. Однако профили и межлопаточные каналы тех и других решеток имеют общие особенности, отличающие их от решеток, работающих в перегретом паре. К числу общих особенностей дозвуковых влажнопаровых решеток относятся 1) малые радиусы скругления входных кромок 2) плоско срезанные выходные кромки 3) увеличенные хорды 4) уменьшенные кривизны спинки и вогнутой поверхности 5) уменьшенные относительные шаги 6) относительно малые скорости расширения в межлопаточ-ных каналах. Дозвуковые решетки для полидисперсной структуры влажнопарового потока выполняются с увеличенными геометрическими углами входных кромок. [c.145]

Здесь u = u(r, t) — скорость жидкости относительно полости в точке г = (ж, у, z) в момент времени t, Т — Т г, t) и р — р г, t) — аналогичные значения температуры и давления, р, и, а vi 3 — плотность и коэффициенты кинематической вязкости, температуропроводности и теплового расширения жидкости. Параметры жидкости полагаем постоянными, а векторы Ьо микроускорения в точке О и со угловой скорости спутника — заданными функциями времени. [c.608]

Если при анализе в предьщугцих главах аэрогазодинамических характеристик реактивных сопел летательных аппаратов с умеренными сверхзвуковыми скоростями полета (где можно было не рассматривать физико-химические процессы) процесс расширения газа в соплах происходит при постоянстве коэффициентов расхода скорости и относительно импульса, то для высокотемпературных и химически реагируюгцих потоков величины этих коэффициентов уже зависят от вида горючего, давления, температуры, коэффициента избытка окислителя, от абсолютных размеров сопла и т. д. [c.347]

Можно представить себе следующую схему движения газа в какой-либо элементарной шаровой ячейке, т. е. в элементарном объеме, ограниченном сферическими поверхностями элементов. Максимальная скорость Vq жидкости в струйке возникает в наиболее узком сечении ячейки (просвете), относительная площадь минимального сечения обозначается п. Распространяясь в пространстве между щарами, струя расширяется, отрывается от сферических стенок и подмешивает к себе частицы относительно неподвижного газа, находящиеся в застойной зоне у поверхности шаров. Расширение основной струи происходит до встречи с последующим рядом шаров, отстоящим от предыдущего на величину высоты ячейки /г, после чего начинается сужение сечения и разгон струи. Присоединенные массы могут при этом частично отслаиваться от ядра струи и совершать возвратное движение к устью струи. Конечно, при своем движении через шаровые твэлы отдельные струи могут сливаться или, наоборот, дробиться на несколько отдельных струек, на можно себе всегда представить такую элементарную шаровую ячейку, где происходит именно такой процесс разгона и торможения элементарной струйки. [c.40]

Штампованная решетка с козырьками при достаточно большом коэффициенте сопротивления (в данном случае при / = 0,16 и 100) резко улучшает распределение скоростей по высоте рабочей камеры. Вместе с тем наблюдается определенная неустойчииоеть потока. По случайным обстоятельствам, как показали, опыты, он перебрасывается сверху вниз (рис. 9.9, а) и обратно (рис. 9.9, б), аналогично тому, как это происходит на участке с внезапным расширением сечения. По тем или иным причинам вихревые образования в мертвых зонах канала подсасывают основную струю то в одну, то в другую сторону. С уменьшением относительной кинетической энергии струек, вытекающих из отверстий решетки (что достигается увеличением ее коэффициента живого сечения), весь поток становится более устойчивым. Этот результат был получен при установке другой ппампо-ванной решетки / с козырьками 2 при I = 0,19 ( р 50 (табл. 9.7). В этом случае распределение скоростей более равномерное и поток более устойчив (рис. 9.9, а). Большая устойчивость потока достигается также и в случае установки на штампованной решетке с /=0,16 удлиненных направляющих пластин (а=0,13Вц. табл. 9.7). [c.239]

При гаком определении давления вязкие свойства жидкости характеризуются одним коэффитгиентом ц. Для некоторых жидкостей этого недостаточно. Тогда предгюлагают, что давление зависит еще линейно и от относительной скорости объемного расширения 0, т. е. [c.572]

Этот факт имеет достаточно прозрачное физическое объяснение. При неизменных геометрии трубы и степени расширения в ней увеличение ц достигается прикрьггием дросселя, т. е. уменьшением площади проходного сечения для периферийных масс газа, покидающих камеру энергоразделения в виде подогретого потока. Это равносильно увеличению гидравлического сопротивления у квазипотенциального вихря, сопровождающегося ростом степени его раскрутки, увеличением осевого градиента давления, вызывающего рост скорости приосевых масс газа и увеличение расхода охлажденного потока. Наибольшее значение осевая составляющая скорости имеет в сечениях, примыкающих к диафрагме, что соответствует опытным данным [116, 184, 269] и положениям усовершенствованной модели гипотезы взаимодействия вихрей. На критических режимах работы вихревой трубы при сравнительно больших относительных долях охлажденного потока 0,6 < р < 0,8 течение в узком сечении канала отвода охлажденных в трубе масс имеет критическое значение. Осевая составляющая вектора полной скорости (см. рис. 3.2,а), хотя и меньше окружной, но все же соизмерима с ней, поэтому пренебрегать ею, как это принималось в физических гипотезах на ранних этапах развития теоретического объяснения эффекта Ранка, недопустимо. Сопоставление профилей осевой составляющей скорости в различных сечениях камеры энергоразделения (см. рис. 3.2,6) показывает, что их уровень для классической разделительной противоточной вихревой трубы несколько выше для приосевых масс газа. Максимальное превышение по модулю осевой составляющей скорости составляет примерно четырехкратную величину. [c.105]

Численный эксперимент по определению запаса кинетической энергии, затраченного на реализацию микрохолодильных циклов (рис. 4.10), показал, что распределение окружной скорости практически во всем диапазоне отличается от закона вращения твердого тела. Причем с ростом относительного расхода охлажденного потока д, которому соответствует снижение степени расширения газа в вихревой трубе л,, отклонение от закона вращения твердого тела у вынужденного вихря увеличивается. При одном и том же давлении на входе /, величина л, характеризующая сте- [c.204]

Классический инвар — сплав железа и 36% N1 имеет относительный температурный коэффициент линейного расширения, почти равный нулю при температуре до 120° С. Суперинвар, дополнительно легированный 5% Со, —это однофазный, пластичный, прочный и коррозионноустойчивый сплав. Некоторые свойства сплавов инварного класса приведены в табл. 39. Эти сплавы склонны к мартенситному превращению, что нарушает их аномальные свойства. Для предотвращения мартенситного превращения (получения устойчивой у-фазы) сплавы подвергают глубокому охлаждению (до 80° С) и затем последующему нагреву до 600° С, скорость нагрева и охлаждения должна быть медленной. [c.272]

Вследствие этого удельная работа б/ =-р dv, затрачиваемая окружающей средой, по абсолютному значению больше работы б/ = р dv равновесного (обратимого) процесса, т. е. Ы > Ы. В обратном процессе, когда происходит расширение с конечной скоростью движения поршня, происходит обратное явление (рис. 8.4, б) уменьшается относительная скорость молекул и плотность прилегающих к поршню слоев газа. В результате давление газа р" иа поршень становится меньше, чем давление р в равновесном процессе, и работа Ы — p dv, совершаемая газом, меньше работы б/ газа в рав1ювес-ном процессе расширения, т. е. б/"<б/. [c.106]

W — относительная скорость пара (газа) в рабочем колесе турбомашины, м/с скорость среды в теплообменном аппарате, м/с. д — координата, см, м степень сухости У — скоростная характеристика турбины у — координата прогиб, м степень влажности Z — число лопаток, ступеней, камер сгорания, ходов а — угол потока в абсолютном движении,. . . коэффициент линейного расширения, I/К .коэффициент теплоотдачи, Вт/(м -К) коэффициент избытка ноздуха Р — угол потока в относительном движении,. . . степень -пв и-жения давления в решетке различные коэффициенты у — угол,. . . ° [c.5]

Фотоумножители, применяющиеся в томографии, имеют темновой ток не свыше 10 А, обеспечивают линейность фототока до десятков и сотен микроампер, отличаются повышенной стабильностью и сохранением чувствительности с погрешностью не свыше 0,2 % в течение нескольких секунд. Они имеют относительно большие габариты, что приводит к повышению размеров и массы матрицы. Сцинтил-ляциоиные детекторы с ФЭУ используются в томографах I и И-го поколений, когда количество каналов небольшое (8—32) или в томографах IV-ro поколения, когда матрица неподвижна или процессирует с медленной скоростью. С целью существенного сокращения габаритов, расширения (в 100 и более раз) динамического диапазона линейности и повышения стабильности применяют вместо ФЭУ полупроводниковые фотоприемники (ФП). В качестве последнего используют кремниевые фотоэлементы с диффузионным или поверхностно барьерным р—п переходом. [c.468]

По длине конического канала происходит возрастание осевой, вращательной и суммарной скоростей потока. Это приводит к дальнейшему уменьшению е , при этом на относительно коротком участке интенсивность продольных пульсаций в периферийной области уменьшается в 3...4 раза, а в приосетой — в 2... раза (см. рис. 4.12, б, в, г), Возрастание пульсаций в области г < 0,25 (ЗГ = 1,025) обусловлено образованием зоны обратных течений у выхода из конического канала вследствие расширения закрученной струи. [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...