Сила действующая на поверхность со стороны

Все известные методы экспериментального определения величины Xw можно разделить на две группы. К первой относятся прямые методы, в которых сила, действующая на поверхность со стороны потока, определяется непосредственным измерением. Ко второй группе относятся косвенные методы, в которых поверхностное трение вычисляется на основе измерений каких-либо других параметров. [c.205]

Разложим силу, действующую на брусок со стороны пружины, на две составляющие нормальную и тангенциальную F . Изменяя состояние соприкасающихся поверхностей, например степень их шероховатости и т. п., мы обнаружим, что нормальная составляющая не зависит от свойств гюверхностей, а лишь от величины деформации пружины. Это уже известный нам тип сил — упругие силы. Между тем тангенциальная составляющая существенно зависит не только от Fn, но и от свойств поверхностей и при изменении их изменяется в широких пределах. В случае, если соприкасающиеся твердые тела движутся друг относительно друга (например, одно тело скользит по другому), также возникают такие тангенциальные силы, величина которых существенно зависит от состояния соприкасающихся поверхностей. Эти тангенциальные силы, возникающие между соприкасающимися [c.192]

Рассмотрим тело, например брусок, лежащий на земной поверхности. Чтобы не учитывать влияния вращения Земли, предположим, что брусок помещен на полюсе. В неподвижной системе отсчета брусок и Земля образуют замкнутую систему тел, между которыми действуют следующие силы Р —сила гравитационного притяжения бруска к Земле Рг — сила гравитационного притяжения Земли к бруску Рп—упругая сила, действующая на брусок со стороны деформированной земной поверхности, т. е. сила реакции опоры Р — упругая сила, действующая на поверхность Земли со стороны деформированного бруска, т. е. вес. [c.94]

В недеформированном теле расположение частиц соответствует состоянию его теплового равновесия. Если выделить из этого тела какой-нибудь объем, то все силы, действующие на него со стороны других частей, будут уравновешенными. Под действием же внешних сил расположение частиц в теле меняется, т. е. тело деформируется, в результате чего возникают внутренние силы. Для определения последних применяется так называемый метод сечений. Пусть имеем деформируемое тело, находящееся в равновесии под действием внешних сил. Мысленно рассечем его некоторой поверхностью тт на две части. Отбросив одну часть, заменим ее действие на оставленную распределенными по поверхности сечения внутренними силами связи между частицами тела, лежащими по обе стороны сечения (рис. 3). Теперь силы, действующие в точках поверхности сечения, могут быть отнесены к внешним поверхностным силам. Для равновесия оставшейся части эти силы должны быть выбраны так, чтобы с заданными силами, действующими на рассматриваемую часть тела, они составляли уравновешенную систему сил. Обозначим через А AL соответственно главный вектор и главный момент сил, распределенных по элементу поверхности Ам сечения тт с нормалью я в точке М. Направление нормали п к элементу поверхности Асо будем считать положительным, если она направлена от оставшейся части к отброшенной. [c.33]

Опыт показывает, что жидкость стремится уменьшить свою свободную поверхность. Это вызывается тем, что молекулы жидкости, расположенные на границе жидкости и газа, почти не притягиваются молекулами газа и, следовательно, силы, действующие на них со стороны молекул, расположенных внутри жидкости, притягивают их внутрь. Такая поверхностная капиллярная сила отсутствует на горизонтальной поверхности (рис. 1.12, а). На [c.34]

Очевидно, что — И представляет собой главный вектор поверхностных сил, действующих на жидкость со стороны внутренних тел на границах 1,2,. .. и со стороны границ трубки тока 2 о- Вектор И представляет собой соответствующую суммарную силу противодействия, т. е. силу, с которой жидкость действует на внутренние тела и на поверхность 2д. Аналогичное толкование применимо к векторам суммарных моментов относительно некоторой неподвижной точки, —Ж и Ж. [c.64]

В ГЛ. 5 было показано, что при сближении атомов и образовании из них. кристаллов потенциальные барьеры для электронов, отделяющие соседние атомы, понижаются и сужаются (рис. 5.1, б). Потенциальный же барьер у поверхности кристалла (у внешней его границы) остается практически столь же высоким, как и у изолированных атомов (рис. 8.1, а). Поэтому электроны в кристалле находятся как бы в потенциальной яме, выход из которой требует затраты работы по преодолению силы, действующей на них со стороны кристалла. В случае металлов выражение для этой силы легка определить из следующих соображений. [c.209]

Рис. 45. Составляющие осевых сил, действующих на рабочие колеса гидромуфты у4 , — осевые силы, действующие на насос гидромуфты со стороны кожуха-, -4т.к — осевые силы, действующие на турбину гидромуфты со стороны кожуха Ан.т—осевые силы, действующие на насос гидромуфты со стороны турбины Лт.н — осевые силы, действующие на турбину со стороны насоса — осевые силы, действующие на внутреннюю поверхность насоса Лвн.т—осевые силы, действующие на внутреннюю поверхность турбины)

Силу Р в данном случае следует рассматривать как равнодействующую газодинамических сил, действующих на всю струйку тока 1—2 (или 1 —2, так как при А ->-0 эти силы одинаковы). В общем случае этими составляющими силами являются поверхностные и массовые силы. Поверхностные силы, действующие на струйку со стороны отброшенных соседних масс газа или твердых границ обтекаемых потоком тел, состоят из сил давления и сил трения. Они действуют на боковую поверхность струйки и на ее торцы. К мас-говым силам относится сила тяжести, которой в газовом потоке обычно пренебрегают ввиду ее малости. [c.29]

Так как контрольная поверхность F согласно условию является произвольной, ее рациональным выбором может быть обеспечена возможность несложного вычисления газодинамических сил, действующих на эту поверхность, и количеств движения втекающего и вытекающего через нее газа. Следовательно, уравнение (1.22) дает возможность сравнительно просто определить силы, действующие на газ со стороны помещенных в нем тел, или наоборот, силы действия газового потока на расположенные в нем тела. [c.31]

Вследствие симметрии течения интегральное действие напряжений на всю поверхность тела выражается только через один динамический параметр — силу, действующую параллельно оси вращения. В соответствии с предыдущими допущениями сила, действующая на тело со стороны жидкости, направлена в положительном направлении оси z и равна [c.135]

При обтекании тела жидкостью возникают сила лобового сопротивления и подъемная сила, которые являются двумя составляющими результирующей динамической силы, действующей на тело со стороны жидкости. Силой лобового сопротивления (или сопротивлением движению) называют составляющую результирующей силы в направлении относительного движения жидкости перед телом, а подъемной силой — составляющую, перпендикулярную этому направлению. Различные аспекты теории сопротивления движению тел в жидкости уже были рассмотрены в предыдущих главах, где основное внимание уделялось таким задачам, которые могут быть исследованы аналитически. Основная цель этой главы состоит в том, чтобы пополнить приведенные выше сведения о сопротивлении при движении тел в жидкости, в частности, для ряда важных случаев, не поддающихся аналитическому рещению. Читатель получит также некоторое представление об обширной экспериментальной информации по аэродинамическим и гидродинамическим силам, действующим на симметричные и несимметричные тела. Будут рассмотрены некоторые эффекты, связанные с наличием поверхностей раздела и со сжимаемостью, а также нестационарные задачи. [c.391]

Значит, сила, действующая на шар со стороны жидкости, является силой внутреннего трения, точнее, результирующей сил трения xdS, приложенных к каждому элементу поверхности шара. Напряжение т зависит от градиента скорости, а последняя от толщины пограничного слоя. Пограничный слой имеет наименьшую толщину в точках С и D (рис. 10.32) и наибольшую — в точках А и В. Поэтому градиент скорости, а следовательно, и напряжения т будут иметь наибольшие значения в точках С и D и наименьшее — в точках Л и 5 (рис. 10.32). Очевидно, что результирующая Ftp всех сил ввиду симметрии обтекания направлена по потоку. Сила трения тр зависит только от вязкости Т1, относительной скорости Vq (скорость невозмущенного потока) и радиуса шара R. [c.299]

Если бы было возможно точно подсчитать все силы, действующие на резец со стороны срезаемого слоя и обработанной поверхности, то, проектируя их на горизонтальную и вертикальную оси, легко можно было бы определить силу Р (минимальную силу, которая должна быть приложена к резцу в направлении скорости резания) и силу Ру. [c.80]

Механизм действия этой компенсации заключается в том, что путем изменения конфигурации плунжера золотника можно добиться соответствующего изменения сил, действующих на него со стороны потока жидкости (рис. 200, б). В результате того, что жидкость перемещается по поверхности плунжера во входной камере под углом tti, а затем изменяет этот угол до аа, на выходе аз золотника возникает дополнительная сила F , действующая )3 противоположном силе F . направлении. [c.351]

Для выражения величины составляющих через напряжение в плоскости сдвига сделаны следующие допущения 1) режущая кромка резца абсолютно острая. Силы трения на кромке отсутствуют 2) напряжения распределяются в плоскости сдвига равномерно 3) результирующая сила R, действующая на стружку в плоскости сдвига, равна по величине и противоположно направлена силе, действующей на стружку со стороны передней поверхности. [c.65]

Здесь X—проекция на ось трубки сил, действующих на газ со стороны боковой поверхности трубки (считаем, что внутри трубки нет помещенных в нее тел). [c.71]

В 2.4 рассматривались газодинамические возмущения, связанные со сверхзвуковым движением тела в атмосфере. Приведем в качестве иллюстрации одно подробное решение уравнения (3.45), которое часто используется в гидродинамике. Рассмотрим тело малых размеров (в том смысле, который будет указан ниже), движущееся с постоянной скоростью V, причем V > а. Такое движение называется сверхзвуковым. Силу, действующую на газ со стороны движущегося тела, в соответствии с уравнением (3.43) обозначим через g. Физической причиной возникновения этой силы являются столкновения молекул газа с поверхностью тепа, сопровождающиеся передачей импульса от тела к газу. Чтобы избежать довольно сложного математического описания этой силы, представим до некоторой степени произвольно функцию g как градиент потенциала, имеющего вид [c.70]

Причинами выхода из строя подшипников качения в большинстве случаев являются усталостное выкрашивание рабочих поверхностей контактирующих деталей, вызываемое возникновением в них переменных напряжений образование вмятин на беговых дорожках колец, возникающих под действием динамических нагрузок, а также больших статических нагрузок в тихоходных подшипниках износ колец и тел качения при работе подшипников в абразивной среде и недостаточности защиты их от абразивных частиц (транспортные, сельскохозяйственные, строительные, горные и т. п. машины) раскалывание колец и тел качения из-за ударных и вибрационных перегрузок подшипников, а также неправильного монтажа, вызывающего перекосы колец, заклинивание тел качения и т. п. разрушение сепараторов, вызываемое центробежными силами и силами, действующими на сепараторы со стороны тел качения. [c.415]

Схема сил, действующих на асфальтоукладчик со стороны уплотняемой среды, представлена на рис. 219. При движении машины рабочая поверхность выглаживающей плиты скользит по покрытию, образуя угол атаки а (рис. 219, а). Для заданной толщины укладываемого слоя угол атаки определяется равновесием несущей рамы рабочих органов. При движении укладчика на раму действуют сила ее тяжести О, равнодействующая нормального давления смеси на выглаживающую плиту Ы, сила трения плиты о смесь Р, тяговое усилие Т и вертикальная реакция шарнира / , [c.353]

На поверхность материала со стороны ведомого вальца действуют силы тяжести вальца и вертикальная нагрузка Ох,а также передаваемое рамой толкающее усилие Тх. Эти силы вызывают реакцию грунта, которая может быть разложена на вертикальную х и горизонтальную Fi составляющие. Очевидно, что 0 = 7 х и Т — Р . Реактивная сила действует на валец со стороны материала. Следовательно, со стороны вальца будет действовать какая-то равная ей и направленная в противоположную сторону сила Р[, которая будет сдвигать материал, т. е. способствовать волнообразованию. Поэтому ведомый валец не может обеспечить хорошую ровность поверхности. [c.366]

Рассмотрим произвольное тело объемом V, погруженное в жидкость, и найдем силу, действующую на него со стороны жидкости (рис. 2.11). Как уже было сказано, такая сила есть равнодействующая всех сил, обусловленных давлением, действующих на элементы поверхности тела. Однако теперь сумма горизонтальных составляющих сил, действующих на эле> енты поверхности тела, равна нулю (иначе покоящееся тело пришло бы в самопроизвольное движение по горизонтали), Поэтому полная сила / , обусловленная давлением жидкости [c.25]

Если соприкасаются две фазы, например поверхность металла и жидкий лакокрасочный материал, то между ними образуется поверхностный слой. В объемах фаз молекулярные силы, действующие на молекулу со стороны соседних молекул, взаимно компенсируются и дают равнодействующую, равную нулю. В поверхностном слое такой компенсации нет, и на поверхностные молекулы действуют силы, направленные внутрь наиболее полярной фазы. [c.106]

Определите силу, действующую на стенку со стороны клина, при соскальзывании с нее груза массой т. Угол при основании клина а, коэффициент трения между грузом и поверхностью клина ц, трения между клином и плоскостью нет. [c.49]

Существует несколько методов экспериментального определения сил, действующих на инструмент со стороны задней поверхности [28, 77]. Наибольшее распространение получил метод экстраполяции силовых зависимостей на нулевую толщину срезаемого слоя. Он основан на том, что силы N1 и Р не зависят от толщины срезаемого слоя, а силы Мир уменьшаются при его уменьшении. [c.190]

В общем случае эквивалентную схему преобразователя, механически взаимодействующего с окружающей средой, можно представить в виде, приведенном на рис. 6.1й. В режиме излучения и - электрическое напряжение, приложенное к преобразователю / -ток, протекающий через него Z - электрический импеданс преобразователя - его механический импеданс Е - сила, действующая на преобразователь со стороны среды V- колебательная скорость взаимного перемещения активных поверхностей преобразователя. В режиме приема и - выходное электрическое напряжение преобразователя, Р -возбуждающая сила. [c.124]

Составляющая dP перераспределяет силы, действующие на ЭШК со стороны обрабатываемой поверхности, так как проекции элементарных касательных и нормальных сил на оси 0Z и 0Y определяются соотношениями [c.41]

Рассмотрим равновесие бесконечно малого параллелепипеда после деформации подобно тому, как это делалось в 3.2, и обозначим внутренние силы, действующие на поверхность со сторонами Eg dx и Ej dx , через —(а + а ) Е dj dx . Силы, действующие на другие поверхности, определяются аналогично. Величины определенные таким образом, будут называться добаючными напряжениями. Тогда найдем, что уравнения равновесия и граничные условия для задачи с начальными напряжениям можно получить из уравнений (3.27) и ( .42), заменяя р . и fx на 0(0) р(0) X р>, и р(0) >. р соответственно. [c.128]

В общем случае Г(г/) =7 onst понятие давления, как указывалось ранее, теряет свой смысл, поскольку равнодействующая сил, действующих на поверхность со стороны падающих молекул, перестает быть нормальной к ней. Для компоненты тензора напряжений на каждой из плоскостей I и 2 при условии pi = p2 = 0 справедливо выражение [c.50]

При движении изогнутой ДС, напр, в движущемся цилиндрич. магн. до. 1еие (ЦМД), из-за различия ско-po T( ii движения отд. частей ДС генерируемая в йен горизонтальная БЛ изгибается рис. 4), что является причине возникновения вертикальной БЛ (перпендикулярной поверхности плёнки), когда горизонтальный участок Б Л достигает поверхности плёнки. Наличие вертикальных БЛ в стенке ЦМД приводит к боковому сносу его при движении в градиенте поля смещения, если гироскоиич. силы, действующие на него со стороны вертикальных БЛ, не скомпенсированы. [c.11]

Необходимо отметить, что одна и та же сила может быть одновременно и внешней и внутренней в зависимости от того, какая материальная система рассматривается. Так, рассматривая как материальную систему шатун, мы считаем силу действия на него со стороны поршня внешней, а рассматривая как материальную систему весь кри-вошипно-ползупный механизм, примем эту же силу за внутреннюю. По отношению к кривошипно-ползунному механизму давление газов на поршень есть сила внешняя рассматривая как материальную систему автомобиль в целом, мы должны отнести эту силу к внутренним. Внешними силами в этом случае будут силы трения между колесами и поверхностью дороги, сопротивление воздуха, вес автомобиля и пр. [c.201]

Трение качения. Пусть цилиндр катится по горизонтальной поверхности без скольжения. При взаимодействии и цилиндр, и поверхность деформируются. Если деформация упругая, то векторы сил, действующих на цилиндр со стороны элементов площади поверхности, симметричны, и момент их равен нулю. Рассмотрим неупругие деформации. Для простоты будем считать, что дефорк(ируется только поверхность и имеются остаточные деформации (рис. 3.5). Тогда равнодействующая сил упругости приложена в точке, опережающей вертикальный диаметр цилиндра, и направлена противоположно движению (рис. 3.6). По второму закону Ньютона mg = Rn os а F p == == / sin а. [c.45]

РАБОТА ВЫХОДА — основная характеристика данной поверхности проводника (или полупроводника) нри данной темп-ре 7 определяющая закономерности. члектропных эмиссий с этой поверхпости Р. в. поверхностей двух проводников определяют также контактную разность потенциалов между ними. Р. в. X (в адиабатическом и одноэлектронпом приближе- шях) равна разности энергии Л д электрона, покоящегося вне тола па расстоянии, где силами, действующими на электрон со стороны этой поверхпости, можно пренебречь, и энергии / о, соответствующей уровню электрохимич. потенциала системы электронов (уровню Ферми) внутри тела X = Ь а — о-Величину Р. в. выражают в > или ов, а также в в по соотношению х = Ф1 где е — заряд электрона. [c.261]

Первое слагаемое в (2.71) представляет генерацию звука объемными квадрунольными источниками деформируемого объема жидкости второе-нестационарными силами, действующими на жидкость со стороны деформируемой поверхности третье-генерацию звука объемным вытеснением деформируемой поверхности со скоростью на границе и . Как уже отмечалось в практических приложениях, информацией относительно Fj(t), PoU (t) в объеме, достаточном для вычисления интегралов, входящих в (2.71), в большинстве случаев мы не располагаем. Когда область V занимает все пространство, поверхностные интегралы в (2.71) обращаются в нуль и функция Грина для этого случая будет функцией для свободного пространства Gq [c.63]

Здесь m = масса шара, F - внешняя сила, а Vi - сила, действующая на Ш1ф со стороны жидкости последняя оцределяется путем интегрирования давлений и напряжений, распределенных по поверхности ошра. К ме того, необходимо учесть начальные услошя здесь предположим, что в начальный момшт времени О система покоилась [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...