Лучи отрицательные 279, XII

Например, для уменьшения влияния рассеянного излучения, показанного на схеме фиг. 20, а, образующиеся вследствие ионизации воздуха рентгеновскими лучами отрицательные ионы стремятся к положительно заряженному слою, уменьшают заряд и тем самым контрастность изображения. Для устранения этого явления можно приложить положительный потенциал к металлической крышке кассеты и изменить направление отрицательных ионов (фиг. 20, б). [c.23]

Формула остается в силе также для расходящегося пучка лучей (отрицательное /). Интегрирование с учетом принципа Гюйгенса [c.34]

Если Vx = Vy> v , то эллипсоид вращения (лучевая поверхность необыкновенного луча) расположен внутри сферы (рис. 10.10) и оптическая ось совпадает с осью z. Такой кристалл (например, кварц) называется положительным (п = Пу По <Пг = п ). Если же Vx = Vy а Уг, то сфера расположена внутри эллипсоида вращения (рис. 10.11) и такой кристалл (например, исландский шпат) называется отрицательным (ло > Пе). [c.259]

В необыкновенном луче электрический вектор расположен в главном сечении (плоскости, проходящей через оптическую ось кристалла и падающий луч). В результате этого в зависимости от направления распространения необыкновенной волны угол между электрическим вектором и оптической осью меняется от О до 90 , что приводит к изменению скорости распространения необыкновенного луча = Vg от некоторого максимального или минимального (в зависимости от знака кристалла) значения скорости Ve до значения скорости обыкновенного луча t o- Соответственно показатель преломления для необыкновенного луча в зависимости от направления распространения в кристалле принимает значения между и п . Например, для исландского шпата (отрицательный кристалл) По — 1,658 п, = 1,486. [c.260]

Случай 3. Оптическая ось О О положительного кристалла параллельна преломляющей грани и плоскости падения. Луч света падает нормально к поверхности кристалла (рис. 10.15). В этом случае обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются, не преломившись, в направлении падения, но с разными скоростями (Уо > Vg). Для отрицательного кристалла получится тот же результат с той лишь разницей, что Vg < Ve. Если бы в данном случае луч падал под некоторым углом, отличным от нуля. [c.263]

Принято определять направление плоскости поляризации относительно наблюдателя, смотрящего навстречу падающему лучу. Вращение называется правым (положительным), если плоскость поляризации поворачивается вправо (по часовой стрелке) для наблюдателя, и левым (отрицательным), если она поворачивается влево (против часовой стрелки). [c.295]

Французский физик Жан Пер ре н в 1895 г. установил, что катодные лучи в действительности являются потоком отрицательно заряженных частиц. [c.166]

При построении изображений предметов и выводе основных формул геометрической оптики рассматриваются гомоцентрические (исходящие из одной точки) пучки света. Лучи, входящие в эти пучки, должны составлять малый угол с оптической осью системы (такие лучи называют параксиальными). Для них допустима замена синуса или тангенса угла с оптической осью значением самого угла, что часто упрощает вычисления. При описании построений используют удобный прием ( правило знаков ), согласно которому все расстояния отсчитываются от границы раздела двух исследуемых сред и те из них, которые оказываются направленными против распространения луча, считаются отрицательными. Кроме того, учитывается знак угла. Положительным считается угол, отсчитываемый от направления главной оптической оси по часовой стрелке, а углом, отсчитываемым в противоположном направлении, приписывается отрицательный знак. [c.278]

Отметим, что в этот же период Дж. Дж. Томсоном, после оригинальных исследований свойств катодных лучей (открытых еще в 1879 г.), было установлено, что катодные лучи представляют собой поток отрицательно заряженных частиц — электронов. В этих опытах Томсон установил, что масса электрона меньше одной тысячной доли массы атома водорода. Сообщение о проведенных опытах было сделано Дж. Дж. Томсоном 29 апреля 1897 г. Эту дату и принимают за дату открытия первой элементарной частицы — электрона, хотя соображения о существовании таких частиц высказывались еще раньше. [c.10]

Эта общая формула линзы годна для линз выпуклых и вогнутых при любом расположении источника и соответствующем расположении фокуса. Нужно только принять во внимание знаки Пх, а , Ях, Я2, считая их положительными, если они отложены вправо от линзы, и отрицательными, если они отложены влево от линзы (как было сделано при выводе формулы (71.2)). Если знаки ах и На одинаковы, то одна из сопряженных точек — мнимая, т. е. в ней пересекаются не сами лучи, а их воображаемые продолжения. [c.290]

Показатель преломления, соответствующий направлению малой полуоси эллипсоида в случае положительных кристаллов и большой — в случае отрицательных кристаллов, называется показателем преломления необыкновенного луча ). [c.508]

Рис. 26.13. В отрицательном одноосном кристалле нормаль необыкновенной волны преломляется всегда меньше нормали обыкновенной, но необыкновенный луч может преломляться и сильнее обыкновенного.

Построение преломленных лучей показывает, что в этом случае в отрицательном кристалле необыкновенный луч преломляется силь нее, чем обыкновенный (в положительном — наоборот). [c.514]

Под действием света освобождаются отрицательные заряды ( действие лучей есть строго униполярное, положительный заряд лучами не уносится по всей вероятности, кажущееся заряжение нейтральных тел лучами объясняется той же причиной ). [c.635]

В 1895 г. английский физик Томсон открыл первую элементарную частицу — электрон. Открытие электрона явилось результатом подробного изучения природы катодных лучей, которые оказались потоком частиц с отрицательным электрическим [c.542]

Очевидно, что, кроме описанного процесса образования пары электронов с противоположными зарядами должен существовать и обратный процесс перехода электрона из области положительных энергий на свободный уровень в области отрицательных энергий. В этом процессе, названном аннигиляцией, одновременно исчезают обычный электрон и дырка , что в соответствии с законами сохранения энергии и импульса должно сопровождаться переходом энергии покоя обоих электронов в энергию излучения двух Y-квантов. Разумеется, термин аннигиляция (в переводе означает уничтожение ) нельзя понимать в буквальном смысле слова, так как никакого уничтожения материи и энергии не происходит, а имеет место превращение одних частиц (е+ и е-) в другие (у-кванты) и переход энергии из одной формы в другую. Открытие в 1932 г. Андерсоном позитрона в составе космических лучей блестяще подтвердило взгляды Дирака. Электрон и позитрон были названы соответственно частицей и античастицей. [c.546]

Оптическая ось О О" параллельна преломляющей грани кристалла (рис. 17.21, в). Обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются в кристалле, не преломляясь, в одном и том же направлении. Однако волновые фронты обыкновенной и необыкновенной волн не совпадают. Если кристалл положительный, то фронт необыкновенной волны отстанет от фронта обыкновенной волны. Если кристалл отрицательный, то картина будет обратная. В результате в обоих случаях между обыкновенной и необыкновенной волнами возникает определенная разность хода. [c.49]

Она оказалось равна заряду электрона. Милликен интерпретировал результаты эксперимента следующим образом. Положительные заряды прочно связаны с веществом, а отрицательные заряды принадлежат подвижным частицам — электронам, которые могут легко отделяться от вещества под действием ионизатора (рентгеновских лучей). [c.104]

Принципиальная схема установки для сварки электронным лучом показана на фиг. 46. Внутри вакуумной камеры 7 помещаются электронная пушка 2 и приспособление 3 для крепления и пере.мещения сварпвае.мых деталей 4. Снаружи камеры расположен привод о Электрооборудование состоит из накального трансформатора 6 и высоковольтного трансформатора с выпрямительным устройством 7. На схеме показана система с электростатической фокусировкой луча. Отрицательное напряженпе, подаваемое на фокусирующий колпачок 8, регулируется с по.мощью потенциометра 9. [c.614]

На развитие микроорганизмов в пленочных материалах влияет проницаемость этих материалов для ультрафиолетовых лучей. Ультрафиолетовые лучи, особенно с длиной волны от 254 до 25 7 миллимикрон, обладают высокой бактерицидностью. Сравнение спектров пропускания пленочного полихлорвинила, полиэтилена и целлофана показало, что лучше всего волны такой длины проходят через полиэтилен (примерно на 70%), затем через целлофан (55%) и хуже всего через полихлорвини/ 12%). Следовательно, для продуктов, подверженных быстрой порче, лучше применять упаковочные материалы, пропускающие ультрафиолетовые лучи. Исключение делают, когда эти лучи отрицательно действуют на пищевой продукт, например прн упаковке мясных продуктов. [c.155]

Подставим коэффициенты аберраций 3-го порядка основных частей объектива в прямом ходе лучей при следующих условиях нормировки для зеркальной системы = зфр = афрКхз i3 = 1 Xi3 = У13 и для отрицательного бесконечно тонкого компонента а 1 = 33, т. е. первый угол первого вспомогательного луча отрицательного компонента равен последнему углу этого же луча, вышедшего из зеркальной системы, причем первый угол второго вспомогательного луча отрицательного компонента равен угловому увеличению в зрачках зеркальной системы = v (в прямом ходе лучей). [c.249]

Более распространен метод регулирования тока путем подачи отрицательного, относительно катода, потенциала па управляющий катод Z7m величиной 1—3 кВ (рис. 86). Скорость установления тока луча при импульсном открывании электронной пуп1ки [c.160]

В установках для электромно-лучевой сварки электроны эмит-тируются на катоде / электронной пушки формируются в пучок электродо.м 2, расположенным неносредственно за катодом ускоряются под действием разности потенциалов между катодом и анодом 3, составляющей 20—150 кВ и выше, затем фокусируются в виде луча и направляются специальной отклоняющей магнитной системой 5 па обрабатываемое изделие в. На формирующий электрод 2 подается отрицательный или нулевой по отношению к катоду потенциал. Фокусировкой достигается высокая удельная мощность (до 5-10 кВт/м и выше). Ток электронного луча невелик (от нескольких миллиампер до единиц ампер). [c.203]

Поскольку применение энергии света для тех или иных технологических процессов связано с фокусировкой луча, поли-хроматичность играет в данном случае отрицательную роль. Полихроматический свет при прохождении через линзу фокусируется в виде пятна довольно значительных размеров, так как волны разной длины по-разному преломляются при прохождении через стекло. Это явление носит название хроматической аберрации и значительно ограничивает возможности обычных полихроматических источников. [c.116]

В качестве основного объекта исследования разумно и по сей день выбирать упомянутый выше исландский шпат, хотя почти все кристаллы в той или иной степени обладают этим свойством. Опыт показывает, что при освещении кристалла исландского шпата узким пучком света в нем возникают два луча, которые со времен Гюйгенса называют обыкновенным и необыкновенным (рис.3.1). Этот эффект наблюдается и при нормальном падении света на естественную грань кристалла. Для необыкновенного луча показатель преломления rig зависит от направления луча а кристалле, тогда как Пд — показатель преломления обыкновенного луча — остается постоянным при любом угле падения световой волны на кристалл. В частности, для исландского шпата (для света с длиной волны X = 5893А — желтый дуб.иет натрия) Лц = 1,658, а 1,486 < < 1,658. Следовательно, в данном случае Пе < По- Такие кристаллы называют отрицательными. Вместе с тем существует широкий класс веществ (например, кристаллический кварц), для которых > л,,. Такие кристаллы называют положительными. [c.114]

Среди решений уравнений Дирака, описывающих обычные (с положительной энергией) состояния электрона, имеются также решения, которые соответствуют состояниям с отрицательными значениями энергии. Это представляло большие трудности для теории, и первые несколько лет предпринимались 1юпытки избавиться от состояний с отрицательной энергией. Одним из авторов этих попыток был Э. Шредингер. Однако было ясно (как показал И. Е. Тамм), что без состояний, соответствующих отрицательным энергиям, теория Дирака становится бессильной объяснить ряд важнейших явлений. (Теория Дирака успешно объясняет аномальный эффект Зеемана, тонкую структуру спектральных линий, закон рассеяния -лучей, закон тормозного излучения электрона.) [c.350]

В предыдущем параграфе мы упоминали, что показатели преломления кристаллов для обыкновенного и необыкновенного лучей неодинаковы. Так, для исландского шпата По = 1,658, а п,, может принимать в зависимости от направления луча в кристалле все значения между 1,486 и 1,658. Кристаллы, для которых, как и для исландского шпата, /ig По, называют отрицательными. Кристаллы, для которых Пе По (напримвр, квзрц), НОСЯТ иззвание положительных. [c.384]

Обычно в учебниках встречается утверждение, что законы преломления не приложимы к необыкновенному лучу в одноосном кристалле и к обоим лучам в двуосном. Это — правильное утверждение, но оно имеет чисто отрицательный характер, показывая, что простое построение, предписываемое законом преломления, не при-ложимо к решению задачи о направлении распространения светового луча. Если взамен не дается никаких правил, то решение даже весьма простых вопросов кристаллооптики оказывается затруднительным. Между тем существует гораздо более общий прием отыскания направления распространения преломленной световой волны, а именно, построение, основанное на принципе Гюйгенса, следствием которого для изотропной среды является закон преломления Декарта — Снеллия. Напомним, что сам Гюйгенс рассматривал при по.мо-щн этого приема вопрос о распространении света в двоякопрелом-ляющих телах (исландский шпат) и получил крайне важные результаты. Применение построения Гюйгенса является простым и действенным средством для разбора вопроса о распространении света в анизотропных средах. Поверхность, фигурирующая в построении Гюйгенса, есть, очевидно, лучевая поверхность, а не поверхность нормалей. Действительно, по правилу Гюйгенса для получения фронта (плоской) волны проводят плоскость, касательную к поверхности Гюйгенса. А фронт волны тсателен именно к лучевой поверхности (рис. 26.11, а) и пересекает поверхность нормалей (рис. 26.11, б). [c.509]

В 1938 г. в составе космических лучей была открыта новая элементарная частица,. получившая название ц-мезон. В резуль тате исследования свойств ц-мезонов было установлено, что они бывают положительные и отрицательные, имеют массу 207те и примерно через 2-10 сек распадаются на электрон и 2 нейтрино . [c.53]

Именно таким является механизм поглощения мягкой компоненты космических лучей. Что касается жесткой компоненты, то слабое поглощение ее свинцом заставляет приписать соответствующим частицам массу, существенно превышающую массу электрона. Дальнейшие исследования показали, что этими частицами не могут быть протоны (или только протоны). Такое заключение было сделано на основании результатов опыта Андерсона и Неддермейера, выполненного с помощью методики, впервые предложенной советским ученым Д. В. Скобельцыным и заключающейся в использовании камеры Вильсона, помещенной в магнитное поле. Эта методика позволяет видеть следы заряженных частиц и определять их массу и знак заряда. Применение методики Скобельцына для исследования космических лучей привело к выводу, что жесткая компонента наполовину состоит из отрицательных частиц, т. е. во всяком случае содержит частицы, отличные от протонов. [c.552]

Все опыты согласуются с отрицательной спиральностью нейтрино. Особенно убедительные результаты в этом отношении были получены в опыте Гольдгабера, в котором определялся знак круговой поляризации -лучей, испущенных после р-рас-пада для случая, когда начальное и конечное ядра имеют нулевые спины. Очевидно, что если в таких процессах отбирать нейтрино и Y-кванты, летящие в противоположные стороны, то они будут иметь разные спиральности. В результате опыта было получено, что нейтрино поляризовано против своего импульса, т. е. имеет отрицательную спиральность (левый винт). [c.648]

История открытия ядерных квантов очень интересна и поучительна. Вначале было сделано неправильное заключение о том, что ими являются обнаруженные в 1938 г. в составе космических лучей 11-мезоны (мюоны)—частицы с массой т = 207 т е. Однако вскоре выяснилось, что мюоны не участвуют в сильном ядерном взаимодействии (подробнее о свойствах мюонов см. 11). Позднее (1947—1950 гг.) сначала в составе космических лучей, а затем и на ускорителях были обнаружены пионы, или я-мезоны (я+, п и я ) — оильновзаимодействующие частицы из класса мезонов с барионным зарядом В = 0, массой т 270т е, изоспином Т=1, спином 8 = 0 и отрицательной внутренней четностью Р =—1. [c.11]

Опыт показывает, что разность показателей преломления По—tie, являющаяся мерой возникшей анизотропии, пропорциональна давлению F, которому подвергается деформируемое тело По—tie = kF, где k — константа, определяемая свойствами вещества. Разность фаз, которую приобретут лучи при прохождении слоя d в веществе, равна ф=(2я Д)(/го—tie)=gFd, где g=2nklX — новая константа. В зависимости от рода вещества константа g может быть положительна или отрицательна. Кроме того. По и Пе зависят от длины волны (дисперсия двойного лучепреломления), поэтому при наблюдении в белом свете просветленное поле оказывается окрашенным, аналогично тому, как оно окрашено при наблюдении хроматической поляризации, даваемой естественными кристаллами. [c.64]

На опыте заметного смещения интерференционных полос обнаружено не было. Смещения носили случайный характер и не превышали 0,02 полосы, что лежало в пределах ошибок наблюдений. Таким образом, опыты Майкельсона не подтвердили теорию неподвижного эфира. Они могли бы быть истолкованы, как доказательство полного увлечения эфира телами, но тогда они вступили бы в противоречие с результатами опыта Физо. Было предпринято несколько попыток объяснить отрицательный результат опытов Майкельсона, не отказываясь при этом от представлений о мировом эфире. Одной из них была баллистическая гипотеза Ритца, согласно которой к скорости светового луча, испускаемого движущимся источником, добавляется скорость самого источника, подобно тому, как к скорости снаряда, выпущенного из пушки движущегося корабля, добавляется скорость самого корабля. Однако баллистическая теория была отвергнута, так как она встретилась с неразрешимыми трудностями при объяснении опытов типа Физо, эффекта Доплера и результатов наблюдений за двойными звездами. [c.209]

Для того чтобы убедиться в гом, что катодные лучи действительно представляют собой поток отрицательно заряженных частиц, необходимо было в прямых экспериментах определить массу этих частиц и их заряд. Эти опыты в 1897 г. выполнил Дж. Томсон. Частицы катодных лучей в одном из методов отклонялись в электрическом и магнитном полях. Напряженности полей подбирались так, чтобы отклонеш1Я вверх и вниз были скомпенсированы. Это ujvieeT место при [c.100]

В результате шмерений Томсон получил, что для частиц катодных лучей отношение elm примерно в 1000 раз больше подобного отношения для самых легких ионов водорода. На основании этого он сделал вывод о том, что масса этих частиц в 1000 раз меньше маа ы иона водорода. Катодные лучи, утверждает Томсон,— это элементарные частицы, существующие в свободном состоянии отдельно от атомов и несущие отрицательный заряд. В физике произошло важнейшее событие было открыто существование частиц, значительно меньших по массе, чем атомы. Атомы, трактуем1 1е в значении, данном еще древними греками, как неделимые, утратили это свойство. Эксперименты Томсона показали, что электроны входят в состав всех атомов, электричество перестало существовать отдельно от материи. [c.101]

В 1896 г. французский ученый А. Беккерель открыл явление радиоактивности, состоящее в испускании солями урана невидимых лучей. Исследования показали, что в магнитном поле Н эти лучи разделяются на три компоненты, названные а-, -и v iyHaMH (рис. 15). о -Лучи отклоняются так, как должны были бы отклоняться положительно заряженные частицы, Д-лучи—как отрицательно заряженные, у-лучи не испытывают отклонения. В 1900 г. Беккерель провел измерения удельного заряда -частиц и установил, что они представляют собой поток электронов. Отношение ejm неоднократно измерялось и в других явлени- [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...