Разрыв акустический

Из-за произошедшей глобальной пластической деформации материала последние два этапа интереса не представляют, поэтому результаты регистрации акустической эмиссии были проанализированы на первых трех этапах нагружения. Показано, что источник эмиссии, соответствовавший зоне язвенной коррозии, проявился при давлении до 60 атм. Однако на следующих этапах превалировал источник, находившийся в поперечном шве. Устойчивый и прогрессирующий при увеличении давления источник точно соответствовал зоне расположения инициатора разрушения. Этот источник в отличие от других проявлялся на всех этапах нагружения и был квалифицирован как активный источник, подлежащий проверке штатными методами неразрушающего контроля. Последующий разрыв трубы произошел именно в этом месте. [c.199]

С акустической точки зрения в ГО-приближении трещина — это двумерная поверхность, на которой напряжения скачком обращаются в нуль, а смещения меняют знак. На краях трещины последние претерпевают разрыв. В этих зонах образуется дифракционное поле. [c.37]

Как отмечалось ранее, при продвижении вдоль пограничной кривой в направлении возрастающих температур и давлений разрыв между изохорными теплоемкостями и с 2 уменьшается. Это обстоятельство, естественно, сказывается и на величине скачка акустической скорости, сопутствующего переходу через пограничные состояния. [c.85]

Этот вывод следует сопоставить с результатами обширного комплекса исследований физических свойств веществ (главным образом органических) в околокритическом и критическом состояниях, выполненных В. Ф. Ноздревым и его сотрудниками [Л. 35] исследования велись ультра-акустическими методами. Экспериментаторами не был обнаружен разрыв значений звуковой скорости при прохождении критической точки. Отсюда сделан безоговорочный вывод о том, что скорость звука при переходе через критическое состояние изменяется непрерывно. Между тем измерения, на которых основано подобное заключение, производились либо вдоль пограничной линии, либо же вдоль изотерм, расположенных в однородной области и вдоль критической изобары. В этих условиях агрегатные превра- [c.86]

Чрезвычайно обширный круг акустических задач рассматривается в этом линейном приближении. Вопрос о том, в какой мере получаемые при этом теоретические результаты соответствуют явлениям, наблюдаемым в экспериментальных условиях, не совсем прост и в каждом случае, вообще говоря, должен подвергаться анализу. В качестве простейшего примера можно привести задачу о распространении монохроматической плоской продольной волны в неограниченной среде. Более ста лет назад было показано, что такая волна при распространении в недиссипативной среде меняет форму профиля так, что ее передний фронт становится все более и более крутым и, наконец, на некотором расстоянии образуется разрыв — волна переходит в периодическую слабую ударную волну. Это расстояние образования разрыва обратно пропорционально амплитуде, и волна даже малой амплитуды все же на конечном расстоянии превратится в периодическую слабую ударную волну. [c.9]

И на границе раздела, результирующая колебательная скорость (или смещение частиц) в падающей и отраженной волнах должна равняться колебательной скорости (смещению) в проходящей волне, иначе на границе раздела возник бы разрыв. Кроме того, на границе раздела, как и в любом другом сечении сплошной среды, в силу равенства действия и противодействия должно выполняться равенство напряжений, в данном случае — их нормальных составляющих, т. е. давлений. Это приводит к граничным условиям, которые и определяют количественные значения акустических параметров в проходящей и отраженных волнах. [c.142]

Рассмотрим в акустическом приближении кавитацию в результате отражения треугольного импульса сжатия от границы с веществом, имеющим меньшую динамическую жесткость [9]. Процесс иллюстрируется диаграммами расстояние — время и скорость—давление на рис.5.6, 5.7. Цель анализа—определение закономерностей движения границ зоны кавитации и проявление этого движения на профилях скорости контактной поверхности. Предполагается, что прочность на разрыв для анализируемого материала равна нулю. [c.159]

Отметим, что, физические ограничения для амплитуды различных волн различны по мере усиления сходящейся волны сжатия закон ее роста изменяется, отступая от акустического ). Усиление же других волн будет ограничивать прочность среды (для поперечных волн — на срез, для волн разрежения — на разрыв). Там, где напряжения превзойдут прочность, произойдет разрыв и возникнет кольцевая трещина. [c.333]

Отсюда следует, что слабые разрывы скорости и давления могут быть только на акустических характеристиках слабые разрывы энтропии на них невозможны. Вместе с давлением на акустической характеристике имеют слабый разрыв и все другие величины, зависящие от давления и энтропии плотность, температура, скорость звука и [c.167]

Скорость контактного разрыва по отношению к газу с обеих его сторон равна нулю. Поэтому от такого разрыва в каждую сторону отходят по две характеристики—одна акустическая и [одна энтропийная (рис. 2.9.1, а), причем обе энтропийные характеристики образуют одну сдвоенную, совпадающую, с траекторией разрыва. Таким образом, в этом случае 8 = 4, /п = 8, так что число требуемых дополнительно условий есть 7-ь5—т — 3, что как раз равно числу условий на контактном разрыве (9.4), следующих из законов сохранения. Таким образом, контактный разрыв эволюционен. [c.188]

При образовании кавитационных пузырьков возникающие огромные давления действуют как микроскопические удары, дробящие твердое тело. Разрыв жидкости сопровождается акустическим шумом, который тем сильнее, чем более развита кавитация и чем менее вязка жидкость. При развитой пузырьковой кавитации в маловязком масле слышны стук и резкие звуки, напоминающие скрежет металлических поверхностей [19]. [c.67]

Эти явления, по-видимому, вызываются кавитационными процессами. Так, асимметрия формы кривой может быть объяснена тем, что в полупериод разрежения благодаря образованию кавитации, имеют место большие потери в волне, что приводит к своеобразному акустическому детектированию. Срезание нижнего зубца пилы происходит при избыточном давлении, составляющем примерно две атмосферы. Эта величина приблизительно соответствует прочности на разрыв богатой газом воды, какой является водопроводная вода. Уменьшение амплитуды волны со временем и ее нестабильность, также, по-видимому, могут быть объяснены постепенным развитием кавитации. [c.406]

Расстояния между точками при точечной ультразвуковой сварке следует выбирать в зависимости от акустической проводимости слишком малые расстояния могут вызвать разрыв соседней точки. [c.115]

Корреляционную фуикцию широко применяют при анализе характеристик акустических систем [3]. Рассмотрим активную акустическую систему, используемую для определения местонахождения удаленных подводных объектов. Подобная система в типичном случае генерирует ограниченный по длительности акустический сигнал, который излучается источником в воду. Объекты, подлежащие обнаружению, представляют собой разрыв непрерывности импеданса в воде, при этом часть падающей на объект акустической энергии отражается обратно к источнику. Если предположить, что отражающие объекты — это точечные отражатели и они неподвижны относительно источника излучения, то сигнал, принятый в месте нахождения источника излучаемого сигнала, будет представлять собой задержанный во времени отклик излученного сигнала с амплитудой, уменьшенной в результате потерь при распространении сигнала до объекта и обратно, а также вследствие потерь, учитывающих характеристики отражения объекта—цели. Огибающая типичного излученного сигнала вместе с сигналами, принятыми от двух точечных целей, показана на рис. 8.7, а. [c.196]

Каждый монофонический тракт входной кассеты КСИ-7 имеет два основных выхода для коммутации на групповые шины (с панорамным регулятором при замене кассеты КСИ-7 кассетой КСИ-7-1) дополнительный выход для включения устройств спецэффектов (тракт реверберации) выход и вход для включения устройств спецэффектов в разрыв звуковой цепи до регулятора уровня контрольный выход для подключения измерителей уровня или акустических контрольных агрегатов симметричный выход для записи на магнитофон. [c.275]

По предположению С. Н. Ржев-кина и Е. П. Островского [116] основную роль в процессе эмульгирования в акустическом поле играют силы ускорения. Эти силы, достигающие в ультразвуковом поле огромных значений, различны в разных точках и поэтому вызывают разрыв частиц. Это предположение не объясняет, однако, отрицательного влияния повышенного давления и дегазации жидкостей на процесс акустического эмульгирования. [c.57]

Перспективные методы контроля качества сварного соединения. В последние годы в ЦНИИТМАШе разработаны методы распознавания формы дефекта на основе использования УЗК и применения ЭВМ. Это может иметь большое практическое значение для техники получения сварного соединения, поскольку в трудах акад. Г. А. Николаева показано, что работоспособность сварных конструкций определяется прежде всего формой дефектов. Одним из новых и перспективных методов для исследования процессов ДС и неразрушающего контроля готовых сварных соединений является метод акустической эмиссии (АЭ), основанный на использовании явления эмиссии упругих волн. Процессы ДС сопровождаются рядом динамических явлений (пластическое деформирование, разрыв внутренних связей и др.), при которых происходит излучение упругих волн, вследствие чего они контролируются акустическими методами. При контроле процесса ДС методом АЭ проявляется его активность дефект как источник сигнала обнаруживается в процессе сварки [3]. Метод АЭ уже получил практическое применение для контроля процесса образования соединения при ДС и оценки его качества. Так, например, при ДС меди с бериллием установлено, что по кинетическим зависимостям интенсивности сигналов АЭ от длительности нагрева и охлаждения можно достаточно эффективно контролировать развитие релаксационных процессов в зоне соединения, образование и разрушение интерметаллидных прослоек [14]. Перспективным методом контроля качества ДС является также голографическая дефектоскопия. Проведенные эксперименты дали положительные результаты при контроле тонкостенных конструкций [13]. [c.253]

Фиг. 1.4. Сигнал акустической эмиссии, вызванный ростом трещины, при испытании трубы на разрыв.

Фиг. 1.19. Сигналы акустической эмиссии за последние 10 мин испытаний на разрыв стальной трубы диаметром 610 мм и с толщиной 40 мм.

Халатниковым [9, 34] была разработана теория, которая позволяет подправить уравнение (15-8), чтобы учесть акустический разрыв. Акустический разрыв связан с невозможностью удовлетворения уравнений импульса и энергии при соударении фононов под произвольными углами, когда скорости звука в двух средах [c.353]

Если установившийся поток газа неоднороден, то области возмущений и области влияния, построенные для каждой точки, ограничены не прямыми круглыми конусами, а коноидами — конусовидными криволинейными поверхностями с вершиной в данной точке. С матем. точки зрения эти поверхности и являются характеристиками системы дифференц. ур-ний с частными производными, описывающей движение газа (см. Газовая динамика). Через характеристику или поверхность, являющуюся огибающей к.-л. однопараыетрнч. семейства характеристик, решение ур-ний может быть продолжено непрерывным образом бесчисленным кол-вом способов, т. е. к.-л. одно течение газа может через характеристику соединяться непрерывным образом с разл. течениями (при этом будут терпеть разрыв производные к.-л. порядка от скорости, давления и плотности газа по нормали к характеристике). Величина составляющей скорости газа по нормали к характеристике равна местному значению скорости звука. Существ. особенности С. т. обусловлены нелинейностью системы ур-ний газовой динамики и зависимостью т. н. импеданса акустического ре от термодинамич. состояния среды. [c.428]

Одномерные эффекты. Волны в атмосфере. Начнем с одномерных задач. Пусть свойства среды изменяются лишь в одном направлении х (стратифицирования среда) и плоская акустическая волш распространяется именно в этом направлении. Сюда могут быть отнесены и задачи о распространении волн в трубках переменного сечения. В этом случае мы избавлены от необходимости строить лучи и можно непосредственно пользоваться формулами (2.2)-(2.4), полагая 1=х. При этом сразу отметим следующий существенный момент. Если при х приведенная переменная X - °о, а величин II остается конечной вместе с и, то, как и в однородной среде, всегда образуется разрыв и волна полностью диссипирует. Однако для неоднородной среды возможно, что подынтегральное выражение в Х [c.87]

Одна из основных проблем в изучении ультразвуковой кавитации связана с вопросом о том, каким образом разрыв жидьости в улыра звуковой волне осуществляется при акустических давлениях, зна чительно меньших теоретической прочности жидкости на разрыв Действительно, для образования в идеальной жидкости полостг радиусом R, к ней необходимо приложить растягивающее напря жение Р, равное давлению Лапласа, обусловленному поверхност ным натяжением а данной жидкости, т. е. [c.124]

Другими типами примеси являются устойчивые включения нерастворенного газа или неконденсированного пара, которые могут изменить эффективную прочность на разрыв пробы жидкости. Давно уже известно, что кипение начинается, если в жидкости имеются газовые или паровые ядра. Влияние содержания воздуха на кавитацию изучалось рядом экспериментаторов, которые искали связь между общим содержанием воздуха в жидкости и началом кавитации. В работах [10, И, 40, 59, 60] описаны эксперименты, в которых понижение давления достигалось гидродинамическим путем с помощью трубок Вентури. Хотя результаты, полученные разными экспериментаторами, не согласуются количественно и имеют большой разброс в каждой отдельно взятой совокупности данных, была обнаружена общая тенденция, заключающаяся в том, что с уменьшением содержания воздуха давление, при котором начинается кавитация, падает. При самых малых содержаниях газа в жидкости существуют растягивающие напряжения. Примеры полученных результатов представлены на фиг. 3.2. Акустические эксперименты также показали, что в дегазированных жидкостях начало кавитации затягивается [6, 45, 48, 50]. Другая картина складывается при сравнении жидкостей, содержащих растворенный и нерастворенный газ. По всей видимости, при полном растворении газа в жидкости ее прочность на разрыв остается очень высокой. Купер и Тревена [35] [c.83]

Некоторые экспериментальные результаты, по-видимому, подтверждают существование механизма, связанного с образованием органических оболочек. Бернд [3] заметил, что с помощью углеводородных и белковых добавок можно увеличивать или уменьшать скорость растворения газов. Он объяснял это изменением свойств поверхностных пленок. Кроме того, на основании результатов измерений критического давления, нри котором начинается кавитация на поверхностях акустических датчиков, Бернд пришел к выводу, что максимальную прочность воды на разрыв можно ограничивать, создавая такие поверхностные пленки, которые задерживают растворение ядер или полностью его прекращают. [c.91]

М. Tada, К. Watanabe и Y. Hirano [134] предположили, что функция имеет характер нормального закона Г аусса и неоднородность мала. В решении наряду с интегральными преобразованиями используется метод малого параметра. Последний метод применил также Г. П. Коваленко [36] в задаче с нагрузкой, распределенной по кругу с равномерно расширяющейся границей. В работе А. С. Алексеева [2] получено асимптотическое решение для акустического полупространства со скоростью звука, пропорциональной координате г , и заданным на границе перемещением или его производной по Показано, что на фронте волны конечный скачок может переходить в логарифмический разрыв. [c.359]

В общих чертах акустическую кавитацию можно представить себе следующим образом. В фазе разрежения звуковой волны на имеющихся в жидкости микропузырьках образуется разрыв в виде полости, которая заполняется насыщенным паром и диффундирующим в нее растворенным газом. В фазе сжатия пар конденсируется, а имеющийся в полости газ подвергается сильному адиабатическому сжатию. В момент захлопывания давление и температура газа достигают больших значений, что порождает в близкой окрестности пузырька импульс высокого давления. Акустическая кавитация представляет собой эффективный механизм концентрации энергии. При кавитации относительно низкая средняя плотность энергии [c.138]

На рис. ПО представлены графики, характеризующие частотную зависимость импеданса внутреннего объема полости, приведенного к поверхности г = г,, для случая, когда на этой поверхности задано равномерное распределение колебательной скорости v = onst. Здесь rjr, = = 0,32 о/го = 1,0 (Ь— а)/г == 0,06 pi i/p = 15 кривые 1 2 и 3 соответствуют значениям /i/го, равным 0,021 0,315 и 0,0475. Как видно, импеданс имеет чисто реактивный характер, что и следовало ожидать, поскольку область существования поля замкнутая и в ней отсутствуют потери энергии. Обращает на себя внимание чередование резонансов, где = О, и антирезонансов, когда X терпит разрыв, в системе упругие оболочки— замкнутый объем жидкости. Такое чередование резонансов и антирезонансов является весьма характерной чертой частотных зависимостей импедансов замкнутых цилиндрических объемов, заполненных акустической средой [551. В связи с этим на рис. 110 представлена также кривая отражающая поведение импеданса цилиндрического объема жидкости в отсутствии решетки внутри. Наличие решетки, как видно, существенно влияет па величину импеданса полости. Особенно важно то, что с помощью решетки оказывается возможным существенно снизить значения частот указанных выше резонансов и антирезонансов. В частности, можно сделать вывод о том, что управлять положением на частотной оси характерных частот можно с помощью изменения шага решетки. [c.202]

В первом случае в равномерно и мгновенно прогретом веществе возникает давление р = р/(т)(7 — 1), где 7 — показатель адиабаты, /(т) — плотность энергии в слое толщиной, т. е. /(т) = onst при О < m < гпх. От границы с вакуумом и от раздела нагретого и холодного вещества вглубь прогретого слоя пойдут волны разгрузки, а по непрогретому слою пойдет волна сжатия. В случае, если вещество прогретого и холодного слоя одно и то же, волны разгрузки встретятся в центре прогретого слоя в момент t = x/2 s и создадут здесь растягивающие усилия величиной р/2. Если скачок давления не слишком велик, то справедливо акустическое приближение, при котором р = = p gU, где и — скорость, с которой вещество движется в сторону вакуума. В противоположную сторону оно движется со скоростью и/2. Когда растягивающее усилие р/2 превысит динамическую прочность вещества на разрыв, произойдет откол слоя массой гПх/2, который, двигаясь в сторону источника нейтронов, будет иметь импульс [c.133]

При взаимодействии образующихся при введении газообразных эхоконтрастных средств микропузырьков газа с ультразвуковым излучением в определенный момент времени происходит их разрыв, что сопровождается генерацией своеобразного акустического сигнала небольшой продолжительности и вьюокой интенсивности, имеющего определенные частотные характеристики [5]. В случае совпадения частотных характеристик отраженного и стимулированного акустического сигнала возникает акустический резонанс, характеризующийся значительным увеличением амплитуды отраженного сигнала [3, 5,12-14]. [c.309]

При возбуждении в жидкости итенсивных ультразвуковых колебаний возникает сложное физическое явление — акустическая кавитация. Интенсивными считают такие колебания, которые создают звуковые поля с амплитудами давления, превышающими прочность жидкости на разрыв (более 1 Вт/см ). Кавитация в жидкости вызывает такие эффекты, как ускорение химических реакций, эрозия, звуколюминесценция и излучение звука. [c.24]

Акустическая эмиссионная аппаратура использовалась для изучения разрывов трубопроводов реактора под давлением. В настоящее время четыре вида этих испытаний контролируются с помощью акустической эмиссии. Некоторые из полученных результатов приведены на фиг. 1.19 и 1.20. Испытания проводились на трубе из углеродистой стали А106-В длиной 3,7 м, диаметром 610 мм, с толщиной стенки 40 мм, с выфре-зерованным дефектом в стенке трубы. Одна из функций контроля с помощью акустической эмиссии состояла в том, чтобы определить момент начала роста трещины, заблаговременно предсказать надвигающийся разрыв и тем самым дать возможность включить на короткий срок регистрирующий прибор, например кинокамеру, для фиксирования последних стадий роста трещины. Временные замеры сопровождались измере- [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...