Изобара критическая

Беря все более высокие давления, мы получим сетку изобар. Критическая изобара не будет иметь прямолинейного участка и изобразится кр шой abb Ке". [c.119]

При построении г5-диаграммы по оси ординат откла/ ывается энтальпия пара, а по оси абсцисс — энтропия. За начало координат принято состояние воды в тройной точке, где so = О, /о = 0. По данным таблиц водяного пара на диаграмму прежде всего наносят нижнюю и верхнюю пограничные кривые, сходящиеся в критической точке К. Нижняя пограничная кривая выходит из начала координат, так как в этой точке энтальпию и энтропию принимают равной нулю (рис. 11-9). Состояние воды изображается точками па соответствующих изобарах, которые практически сливаются с нижней пограничной кривой. Линии изобар в области влажного пара являются прямыми наклонными линиями, расходящимися веером от нижней пограничной кривой. В изобарном процессе [c.186]

При повышении температуры разность между объемами V и Ул уменьшается, отрезок прямой AB становится все меньше и меньше и при некоторой температуре точки А, В, С сливаются, так что изобара пересекает такую изотерму в одной точке. Эта точка является, следовательно, точкой перегиба изотермы, касательная к которой параллельна оси абсцисс. Она определяет критическое состояние вещее гва, называется критической точкой и характеризуется определенной критической температурой Г.р, критическим объемом К,р и критическим давлением р,р. В этом состоянии система с макроскопической точки зрения представляет собой одну фазу. [c.292]

В области двухфазного состояния вещества изобары совпадают с изотермами и являются горизонтальными прямыми. В критической точке йТ/йЗц = о, т. е. критическая точка К является точкой максимума пограничной кривой. [c.136]

Область перегретого пара заключена между критической изобарой и правой пограничной кривой. [c.283]

На рис. 7.2 показаны изотермы влажного и перегретого пара в р—V координатах. Из диаграммы рис. 7.2 видно, что если -сжатие пара вести по изотермам с температурой меньшей, чем критическая ( 1< 2< з< кр), то эти изотермы всегда будут пересекать верхние и нижние пограничные кривые МК и ЫК-В области криволинейного треугольника MKN эти изотермы являются одновременно и изобарами. [c.85]

Так как теплоемкость ji>0, то в любой точке однофазной области должно выполняться условие (di/dT)p>0. Следовательно, изобары i=i T) представляют собой восходящие кривые. С учетом конфигурации линии насыщения в координатах i—Т (гл. 4) график изобар имеет вид, показанный на рис. 3-16. Докритические изобары на участках фазового перехода представляют собой прямолинейные отрезки. Критическая изобара в критической точке имеет перегиб и вертикальную касательную, общую с кривой насыщения (читателю предлагается показать это самостоятельно). Пои р>ркр изобары имеют точку перегиба при более высоких температурах (7 > [c.65]

Критическая изобара горизонтально касается кривой насыщения в критической точке, которая является одновременно точкой перегиба. По мере удаления от критической точки перегиб изобар вырождается. [c.67]

Рис. 3-25. Критическая изобара теплоемкости Ср,

Критическая и сверхкритиче-ские изобары энтальпии представляют собой линии двоякой кривизны. В точке перегиба производная [c.70]

Если совместить критическую и сверхкритические изобары теплоемкости Ср на одном графике, то получится картина, показанная иа примере углекислоты на рис. 3-27. Такой ход изобар Ср следует из рассмотрения характера изменения энтальпии в сверхкритической области i. Т-диаграммы. Анализ этой диаграммы показывает, что точки перегиба изобар энтальпии (точки максимумов Ср) при переходе к изобарам более высокого давления смещаются вправо, при этом наклон изобар в этих точках уменьшается. Следовательно, с ростом давления максимумы Ср на изобарах смещаются вправо (достигаются при более высоких температурах), понижаются и постепенно вырождаются. [c.71]

Если окажется, что значение скорости звука в точке В больше вычисленного по уравнению (4.75) значения скорости течения, то режим истечения докритический и значение скорости истечения определено правильно. Если же оно будет меньшим Wg, то режим истечения критический и W рассчитана неправильно. В этом случае путем сопоставления значения скорости звука со скоростью течения W в нескольких промежуточных точках прямой АВ находят точку D, в которой ы д = Сд. Изобара, проходящая через точку D, определит величину давления [c.343]

Как видно из рис. 6.4, изобары теплоемкости проходят при сверхкритических давлениях через максимальное значение. Значение теплоемкости в точке максимума тем больше, чем меньше давление отличается от критического с увеличением давления точки максимума смеш,аются в область высоких температур. [c.426]

Кроме влажного и насыщенного пара принято различать еще перегретый пар. Перегретым (ненасыщенным) паром называют газообразное состояние вещества при температурах, больших температуры насыщения Тs, при определенном давлении. Область перегретого пара заключена между критической изобарой н правой пограничной кривой. [c.450]

Следует отметить, что при не очень больших давлениях (для воды — меньших одной трети давления в критической точке) все изобары в области жидкости проходят весьма близко одна к другой и к левой пограничной кривой, вследствие чего площадь 2 —3—4—2 чрезвычайно мала и на диаграмме, построенной в обычном масштабе, практически неразличима. [c.543]

Изохорная теплоемкость с в- околокритической области также имеет максимумы на изотермах (рис. 1.27) и изобарах. Что же касается значения Ср в критической [c.41]

Действительно, рассмотрение хода изотерм в р, о-диа-грамме (рис. 1.36) и изобар в Т, 5-диаграмме (рис. 1.37) показывает значительное уменьшение коэффициентов термодинамической устойчивости — дp/дv)т и (дТ/дз)р в за-критической области. [c.55]

Разброс экспериментальных данных, полученных на установке, относительно сглаживающих кривых лежит в пределах 0,2%. В таких же пределах лежит и воспроизводимость опытных данных. Максимальная погрешность опытных значений Ср составляет 1—1,5%, из которых, однако, 0,7—1,0% обусловлены незнанием точных значений теплоемкости спирта при комнатной температуре. Погрешность отнесения изменяется в зависимости от параметров от сотых долей процента до 0,3% (1% в области максимума теплоемкости на изобаре 7,35 МПа, близкой к критической). [c.101]

В действительности изобары подогрева воды на Т — 5-диаграмме носят более сложный характер и располагаются левее пограничной кривой X = 0. Однако для упрощения рассуждений будем считать их совпадающими с кривой х = 0, что слабо отразится на точности расчета. В этом случае изобара воды р р проходит по линии АК, а затем (после перегиба с горизонтальной касательной в критической точке К) переходит в изобару перегретого пара. [c.64]

Сложный характер рассматриваемой зависимости в околокритической области обусловлен спадом кривой КПД сухого насыщенного пара в интервале давлений 17,0—22,1 МПа. В связи с этим спадом изобары КПД докри-тического давления, например 17,0 МПа, проходят сначала выше изобары критического давления 22,1 МПа. Из-за быстрого подъема КПД изобара 22,1 МПа пересекается с изобарой 17,0 МПа и при высоких начальных температурах идет выше. Такая закономерная зависимость КПД от начальной температуры и начального давления наблюдается в сверх-критической области, исключая упомянутую околокритическую область с температурами несколько ниже и несколько выше критической. Итак, при всех докритических и сверх-критических температурах, исключая околокритическую область, более высоким начальным значениям температуры и давления отвечают и более высокие КПД т)(. [c.35]

ВЫХ скоростях потока на выходе из сопла ру > расширение его осуществляется в суживающейся части канала до сечения АВ,ъ области косого среза расширения потока не происходит (если пренебречь небольшой неравномерностью поля скоростей как поперек, так и вдоль потока), давление в области косого среза равно давлению за соплома скорость соответственно равна С . При фиксированном давлении перед соплом р по мере снижения ру скорость потока с ] в минимальном сечении канала АВ будет увеличиваться. Когда давление за соплом уменьшится до критического, в сечении АВ установятся критическое давление р и критическая скорость с р. При дальнейшем снижении давления ру за соплом в сечении АВ скорость и давление будут оставаться критическими, так как выше сечения АВ изменения давления за соплом не будут распространяться внутрь сопла. Действительно, скорость распространения волн давления равна скорости звука, а в сечении АВ скорость потока равна скорости звука, поэтому возмущения, возникающие за соплом, не проникают выше сечения АВ. Приру <р в точке А давление скачком уменьшается от р ДР ру, поэтому точка А становится в этом случае источником возмущения. В области косого среза изобары давления будут располагаться вдоль лучей — линий Маха, исходящих из точки А, так как известно, что в сверхзвуковом потоке возмущения (изменения давления) распространяются вдоль волн разрежения (рис. 2.43). Таким образом, в области косого среза в волнах разрежения поток ускоряется за счет расширения от давления р в минимальном сечении до давления ру за соплом. При с = а волна разрежения перпендикулярна потоку и совпадает с изобарой критического давления в сечении АВ, при с > а волна разрежения составляет с направлением по- [c.79]

Состояние газа в критическом сечении определяется точкой пересечения линии 5г = onst и изобары критического давления /7 , которое находится по формуле (III. 52) [c.207]

В области влажного пара наносится сетка линий постоянной сухости пара х = onst), которые сходятся в критической точке К. Изотермы в области влажного пара совпадают с изобарами. В области перегретого пара они расходятся изобары поднимаются вверх, а изотермы представляют собой кривые линии, обращенные выпуклостью вверх. При низких давлениях изотермы весьма близки к горизонтальным прямым с повышением давления кривизна изотерм [c.187]

В качестве первого рабочего тела используют ртуть, у которой высокие температуры насыщения соответствуют сравнительно низким давлением. Например, при температуре насыщенного пара ртути tn = 582,4° С давление равно 20, 23 бар. Критическая температура ртути равна 1420° С. В области низких температур, па ииж-H ii изобаре цикла, более подходящим рабочим телом является вода. [c.308]

Ошибка содержится в геометрическом доказательстве того, что при допущении Су=со элементарная площадка в вершине прямого угла, образованного критическими изохорой и изобарой на плоскости У, р, исчезает на плоскости S, Т и, следовательно, в противоречии с первым началом якобиан D вырождается (равен нулю). В действительности же, как следует из простых вычислений, элементарная площадка dKdp на плоскости V, р около критической точки, имеющая вид прямоугольника, преобразуется на плоскости S, Т % вытянутый параллелограмм, у которого при С ->оо основание увеличивается во столько же раз (стремясь к бесконечности), во сколько раз уменьшается высота (стремясь к нулю, так что касательная к критической изохоре на S, Т плоскости в пределе совпадает с касательной к критической изобаре), а площадь параллелограмма не изменяется, оставаясь равной площади прямоугольника dVdp. Поэтому 0=1 в соответствии с первым началом термодинамики. Таким образом, допущение Су=ж не противоречит этому закону (см. 62). [c.349]

Так как (дИдТ)р = Ср, то в области однофазного (т. е. газообразного или жидкого) состояния вещества все изобары имеют положительный угловой коэффициент. В области двухфазного состояния вещества, где Ср = оо, изобары параллельны оси ординат. Из этого следует, что в критической точке dildT = оо, т. е. критическая точка лежит на пограничной кривой справа. [c.139]

Таким образом, процесс получения перегретого пара при давлении р, на Т—8 диаграмме изображается ломаной линией Ма а"а. Из Т—8 диаграммы видно, что при повышении давления теплота парообразования г уменьшается и в критической точке К становится равной нулю. При давлении выше критического процесс парообразования протекает по линии МЬ, лежащей над пограничной кривой МК. Изохоры на Т—8 диаграмме располагаются круче изобар. [c.67]

Однако, если предположить, что обе фазы, находясь в точках а и 6, могут взаимодействовать между собой, образуя термодинамическую систему, находящуюся при постоянных р а Т, то выяснится, что состояние Ь, в котором потенциал выше, чем в состоянии а, является лишь относительно устойчивым — метастабильным, ибо переход вещества из состояния два приведет к уменьшению потенциала ф. Аналогичные заключения можно сделать относительно точек с н d. То же относится н к рис. 2-4. На основании этого частки изобар и изотерм на рис. 2-3 и 2-4, относящиеся к состоянию устойчивого равновесия, изобрал<ены сплошными линиями, а участки, относящиеся к метастабильным состояниям,—пунктирными. Как уже отмечалось, реальные термодинамические системы могут находиться в метастабиль ных состояниях, если приняты меры к тому, чтобы они не подвергались заметным возмущениям извне, и если возмущения, связанные с естественными флуктуациями, малы по сравнению с порогами устойчивости. Так, например, очень чистую жидкость, находящуюся при некотором постоянном давлении, меньшем критического, можно нагреть до температуры, заметно превосходящей температуру насыщения при данном давлении Т з(р), без того, чтобы йачался процесс парообразования. Такое состояние жидкости аналогично точке d на рис. 2-4,а. Наоборот, пар можно изобарно охладить до точки Ь (рис. 2-4,а) без того, чтобы он начал конденсироваться. Однако можно показать, что существуют определенные границы существования метастабильных состояний. Эти границы определяются тем, что для метастабильных состояний должны выполняться условия устойчивости, поскольку, как отмечалось, мета--стабильные состояния по отношению к малым возмущениям устойчивы, т. е. для близкой окрестности точки метастабилшого равновесия должны выполняться условия (2-37) и (2-38) [c.36]

Таким образом, изобары реального газа (жидкости) представляют собой восходящие кривые (рис. 3-7). Критическая изобара имеет в критической точке вертикальную касательную. Так как в остальных точках этой изобары выполняется неравенство (ди/дТ) р>0, то критическая точка одновременно является точкой перегиба. Све рхкритические изобары (р>ркр) также имеют двой- [c.57]

Подобные рассуждения можно применить при рассмотрении критической изотермы. В соответствии с ними получим аналогичную конфигурацию для левой и правой ветвей кривой Ср—Цр), однако в критической точке появляется особенность. При приближении к критической точке вдоль изотермы Г=Г р сверху и снизу вдоль пунктирной линии рис. 3-19) кривизна изобар, а следовательно, и производная дср/др)г резко возрастают, В самой критической точке Ср = оо. Это непосредственио вытекает из формулы Ср= = (di/dT)p и рассмотрения критической изобары энтальпии [c.69]

Заметим, что при составлении уравнения состояния для газообразной области обычно в качестве независимых переменных принимают температуру и плотность, представляя уравнение в форме р=р(р. Г) либо z= =z(p. Г). Выбор этих переменных объясняется тем, что конфигурация изохор в р, Т-координатах и изотерм в Z—р-координатах является более простой по сравнению с конфигурацией изобар в v, Т- п изотерм в z — р-координатах (рис. 3-7 и 3-9). Что касается жидкости, то здесь при составлении уравнения состояния в качестве независимых параметров принимают Т, р- либо Г, у-пе-ременные. Объясняется это более простой конфигурацией изотерм в области жидкого состояния. Например, при значительном удалении от критической изотермы (Гтр< <Г<0,75Гкр) изотермы жидкости в р—-и-координатах представляют собой прямые линии. Это подтверждается многочисленными экспериментальными данными для многих веществ. В этом случае уравнение состояния принимает наиболее простой вид [c.121]

Следовательно, вблизи критической точки изохориая теплоемкость изменяется с температурой вдоль критической изохоры так же, как изобарная теплоемкость вдоль изобары вблизи точки фазового перехода второго рода, т. е. [c.271]

На рис. 1.12 пр едставлены изобары воды и водяного пара в V, диаграмме. Для давлений, меньших критического,, они имеют вид ломаных линий, так как в области парообразования характер изменения удельного объема резко отличается от такового для однофазных областей. Для давлений, больших критического, изобары имеют вид плавных линий, кривизна которых уменьшается по мере возрастания давления. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...