СТАНЫ - СФЕРЫ

Все изложенное относится к начальному периоду процесса нагружения сферы при ударе, когда процесс неустановившийся и связан с распространением волн напряжений. После трех-четырехкратного пробега волн в объеме сферы процесс нагружения становится установившимся, сфера переходит в состояние колебательного движения, которое характеризуется тензором кинетических напряжений (Г). Построение этого тензора выполняется методом М. М. Филоненко-Бо-родича, изложенного во второй части книги. [c.303]

Пусть одна частица неподвижна. Заключим ее в сферу радиусом В, так чтобы любая другая частица, входящая в эту сферу, притягивалась к первой и становилась связанной с ней. Внутри радиуса Н концентрация частиц остается равной нулю. Диффузионный поток через поверхность сферы зависит от средней скорости, с которой частицы пересекают эту поверхность в результате броуновского движения. Для невзаимодействующих частиц Н =2а. [c.265]

Если два главных напряжения равны друг другу, то эллипсоид становится эллипсоидом вращения. Это означает, что у него будет уже не три главных оси, а бесчисленное множ ество, поскольку в одной плоскости все полуоси равноправны. Но существование бесчисленного множества главных площадок, естественно, не означает, что вообще все площадки стали главными. Вот если все три главных напряжения равны друг другу, то эллипсоид превращается в сферу и тогда, действительно, все площадки становятся главными. Это имеет место при нагружении сплошного однородного тела равномерно распределенным давлением. При таком нагружении касательные напряжения во всех сечениях равны нулю. [c.30]

Остановимся теперь на вопросах, связанных с точностью метода молекулярной динамики, которые становятся особенно важными при усложнении вида потенциала межмолекулярного взаимодействия, так как в этом случае значительно увеличивается время вычислений. Пределы возможностей современных ЭВМ ограничены расчетами систем, состоящих из нескольких сотен чэ- стиц. Поэтому важно проанализировать эффективность используемых разностных схем. Для системы твердых сфер разностные схемы сходятся достаточно хорошо, а для системы частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса сходимость гораздо хуже, так как потенциал взаимодействия сильно зависит от расстояния. Поэтому при первоначальных исследованиях использо- [c.208]

В заключение этого параграфа обсудим результаты, полученные для парной функции распределения системы частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса. На рис. 25 приведена зависимость р(т ), где г =г/о, для 0 =0/е=2,89 и значения плотности р =ра =0,85 (кривая /) и для 0 =2,б4, р = Л,55 (кривая 2). Из рисунка видно, что кривые принципиально не отличаются от аналогичных кривых, полученных для системы частиц с потенциалом взаимодействия твердых сфер. При увеличении плотности высота пиков возрастает, а также увеличивается крутизна первого подъема, максимум смещается влево, т. е. структура становится более выраженной. На рис. 26 приведена зависимость р,(/ ) при одной плотности р =0,85 и различных [c.209]

Модель межмолекулярного взаимодействия твердых непроницаемых сфер часто используется в вычислениях благодаря ее простоте, но она дает лишь грубое представление о больших короткодействующих силах отталкивания. Эта моде.ть хорошо оправдывается при высокой температуре, когда взаимное притяжение молекул становится несущественным (например, в случае горячих пороховых газов). Величина а определяется методом приравнивания объема сферы объему молекулы по уравнению Ван-дер-Ваальса. [c.296]

Для того чтобы выявить влияние вращения на силу вдали от сферы (внешнее решение) учитывались нелинейные инерционные члены, которые там становятся главными по сравнению с вязкими. Методом сращиваемых асимптотических разложений указанное внешнее решение сращивалось с внутренним (около сферы) стоксовым решением и получена следующая формула [c.154]

Если два из трех главных напряжений численно равны, эллипсоид напряжений становится эллипсоидом вращения. Если эти численно равные напряжения имеют один и тот же знак, результирующие напряжения на всех площадках, проходящих через ось вращения эллипсоида, будут равны и перпендикулярны к площадкам, на которых они действуют. В этом случае напряжения на любых двух перпендикулярных площадках, проходящих через эту ось, можно рассматривать как главные. Если все три главных напряжения равны и имеют один и тот же знак, эллипсоид напряжений становится сферой и любые три перпендикулярных направления могут рассматриваться как главные оси. Когда одно из главных напряжений равно нулю, эллипсоид напряжений сводится к эллипсу на плоскости, и векторы, представляющие напряжения на всех площадках, проходящих через данную точку, лежат в той же плоскости. Такое напряженное [c.232]

Простое растяжение с поперечным сужением, рассмотренное выше, представляет частный случай деформации более общего типа, в котором компоненты перемещения и, у, w являются линейными функциями координат. Действуя тем же путем, что и раньше, можно показать, что этот тип деформации обладает всеми свойствами, обнаруженными выше для случая простого растяжения. Плоскости и прямые остаются плоскостями и прямыми после деформации. Параллельные плоскости и параллельные прямые после деформации остаются параллельными. Сфера после деформации становится эллипсоидом. Деформация такого вида называется однородной деформацией. Ниже будет показано, что для этого случая деформация в любом заданном направлении будет одинаковой для всех точек деформируемого тела. Следовательно, два геометрически подобных и подобным образом ориентированных элемента тела остаются после деформации геометрически подобными. [c.238]

В случае равенства двух главных напряжений эллипсоид принимает форму тела вращения. Тогда каждая плоскость, проходящая через ось вращения, становится главной. В случае, когда равны не два, а все три главных напряжения, эллипсоид принимает форму сферы и в исследуемой точке все плоскости являются главными. [c.309]

Во-первых, между двумя протонами действуют не только ядер-ные силы, но и кулоновские силы отталкивания. Кулоновские силы, хотя и значительно более слабые на малых расстояниях, чем ядер-ные, становятся преобладающими на больших расстояниях вследствие их дальнодействующего характера. Налетающая частица подвергается действию кулоновских сил задолго до вступления в сферу действия ядерных сил. Поэтому роль кулоновских эффектов особенно существенна при рассеянии на малые углы (периферические столкновения) и при очень низких энергиях. Потенциал кулонов-ского взаимодействия известен с большой точностью. Поэтому по кулоновскому рассеянию можно точно калибровать абсолютную величину сечения, обусловленного одними ядерными силами. Напомним, что обычно в ядер ной физике абсолютные значения сечений измерять гораздо труднее, чем относительные. [c.180]

Активно взаимодействуя с предприятиями и организациями республики, координируя работу с другими контролирующими органами, ваше учреждение сегодня становится ведущим организационным, информационно-методическим центром и вносит достойный вклад в обеспечение современного качества всех сфер жизни Башкортостана. [c.3]

Эта реакция будет такой же линейной функцией от z, как и в случае математического маятника. Если точка прикреплена невесомой гибкой нитью к центру сферы, то она покинет эту сферу в тот момент, когда реакция обратится в нуль. После этого реакция становится отрицательной, и точка падает, описывая параболу, соприкасающуюся с прежней ее траекторией на сфере. [c.438]

Частный случай. Конический маятник. — Может случиться, что сферический маятник описывает на сфере окружность, параллельную экватору он называется тогда коническим маятником. В этом случае оба корня Ь w с равны друг другу и положительны. Так как многочлен о (г) должен иметь двойной корень, то квадратуры (9) и (10) оказываются элементарными. Если предположить значения Ь к с ц, следовательно, Q бесконечно близкими одно к другому, то значение а становится равным 1Ь, [c.206]

В предыдущей главе были показаны экономические преимущества использования электрической энергии во всех сферах деятельности человека, в быту и жизни людей. Было наглядно на многих примерах показано проникновение электричества в промышленность, сельское хозяйство, транспорт, в быт. Поскольку электричество может доставляться потребителю только одним видом транспорта — по линиям электропередач, становится очевидной необходимость объединения электростанций и потребителей в единой энергетиче-ской системе. [c.53]

В самом деле, если А = В = С, то уравнения (10) удовлетворяются при любых р, г, т. е. вращение тела происходит вокруг оси, имеющей произвольное направление. Но при А = В = С эллипсоид инерции для точки О превращается в сферу, и поэтому любая ось, проходящая через точку О, становится главной осью инерции тела. [c.191]

На сегодняшний день, сложилась такая ситуация, что, действуя старыми методами в сфере информационных технологий, предприятие, как правило, становится не в состоянии отвечать требованиям, предъявляемым заказчиками к продукции предприятия. Все нарастающая сложность, сокращение сроков разработки и выпуска изделий, расширение круга, как заказчиков, так и потребителей продукции, ужесточение требований к качеству, как конечных изделий, так и к конкретному производственному процессу, приводит к новому пониманию значения и роли информационных технологий. В свете этих вопросов, приобретает особую важность интеграция отдельных фрагментов информационной мозаики в единую информационную систему предприятия. [c.57]

Перспективы изменения климата в результате деятельности человека породили множество противоречивых гипотез. По мере того как климат Земли становится теплее, растет число этих гипотез. Выдвигаемые аргументы отнюдь не ограничиваются рамками естествознания— они затрагивают также и общественно-политическую сферу. В сущности едва ли можно рассматривать вопрос о глобальном загрязнении атмосферы и о влиянии этого загрязнения на климат в изолированной обстановке научной лаборатории, поскольку подобные вопросы сплошь и рядом имеют социальные последствия. [c.29]

Если / больше, чем наибольший главный момент инерции относительно центра тяжести, то равномоментная поверхность становится волновой поверхностью Френеля (Fresnel). Общий вид поверхности хорошо известен ) и здесь не рассматривается. Эта поверхность состоит из двух полостей, которые становятся концентрическими сферой и сфероидом, когда равны два главных момента инерции относительно центра тяжести. Если эти главные моменты не равны, поверхность имеет две особенности. [c.60]

Структура потока. Известно 45, 46, 61, 144, 170), что подтекание жидкости из неограниченного пространства в заборньп патрубок бесконечно малого входного сечения происходит по сфере так, что линии равных скоростей являются дугами окружностей, а линии тока — радиусами этих окружностей. При конечных размерах входного сечения заборного патрубка линии равных скоростей становятся овальными (рис. 6.1). [c.137]

Применению метода концентрических сфер должно предшествовать такое реобразованис чертежа, в результате к0Т0р0 0 оси обеих поверхностей должны быть расположены параллельно одной и той же плоскости проекции hj H одна WJ осей становится проецирующей прямой, а вторая линией уровня. [c.123]

Видно, что выше значения Ве г 1 аналитическое описание поля течения усложняется. Становятся существенными инерционные силы, и при Ве 10 происходит отрыв пограничного слоя ) линии тока скручиваются и образуют стационарное вихревое кольцо у кормовой части сферы. Дальнейшее возрастание числа Ве приводит к увеличению размеров и интенсивности вихря. При Ве 100 систе.ма вихрен распространяется за сферой на расстояние около одного диаметра [7801. Влияние инерционных сил продол кает расти, п при Ве 1-50 систе.ма вихрей начинает колебаться. В ла.минарнодг потоке при Ве р 500 систе.ма вихрей отделяется от тела и образует след [822]. Это число Рейнольдса называется нгпкним критическим чпс,лоы Рейнольдса. Вихревые тсольца непрерывно образуются и отделяются от сферы, вызывая периодические изменения поля течения и мгновенной величины силы сопротивления. Линия отрыва пограничного слоя на сфере перемещается, что приводит также к флуктуация.м силы трения. [c.32]

Уравнение (6.34) справедливо в случае медленного относительного движения или высокой концентрации твердых частиц. Эти определения становятся более понятными при рассмотрении передачи количества движения от частиц к жидкости. Заметим, что, согласно уравнению (6.34), дискретная фаза считается сплошной средой, т. е. количество движения передается не только от газа к частицам, но и наоборот. Следовательно, в диффузоре, где частицы тормозятся, они также вносят вклад в повышение давления. Очевидно, это не всегда так. Фрёсслинг [686] показал, что даже при ламинарном режиме относительного движения перед отрывом толщина пограничного слоя б потока около сферы (фиг. 2.2) определяется по соотношению [c.279]

Направление синхронизма. На рис. 18.8 показаны сечения поверхностей показателя преломления обыкновенных п 1 = (ш), n i — п (2со)) и необыкновенных (и и п ) волн в кристалле KDP — дигидрофосфата калия для частоты рубинового лазера (индекс 1) и его второй гармоники (индекс 2). Как видно из рис. 18.8, под некоторым углом Оо к оптической оси (0Z) кристалла происходит пересечение эллипсоида п . и сферы п1, что означает п, = пЧ в данном направлении. Поэтому направление, определяемое значением угла я%, является направлением синхронизма. Следовательно, если поляризацию падающей волны подобрать так, чтобы основная волна в кристалле являлась обыкновенной, а кристалл подобрать так, чтобы в нем данная обыкновенная волна возбуждала необыкновенную волну второй гармоники, то в направлении о должно произойти резкое возрастание мощности второй гармоники. В формуле (18.20) не учтена потеря энергии падающей волны на нагревание кристалла и на рассеяние, в результате чего при п (2со) == п (со) длина когере1ггности превращается в бесконечность. Однако в реальных средах всегда возможны подобные потери и поэтому длина когерентности даже при п (2со) — п (со) становится конечной. И в этом случае условие синхронизма является условием наилучшей генерации второй гармоники. [c.406]

Поправки. При низких температурах поправки на диамагнетизм самого образца соли и его держателя менее существенны, чем при высоких температурах, хотя во многих случаях ими пренебречь нельзя. Кроме того, может оказаться существенным влияние размагничивающего поля и поля соседних окружающих ионов. Для сферического кристалла с кубической решеткой эти поправки равны и иротивоноложны но знаку, так что они компенсируют друг друга. В обычных же случаях (когда они не равны друг другу) результат их сложения может быть сравним с каждой из них. Рассмотрим следующий пример для сферы размагничивающее поле равно j. Когда It—объемная восприимчивость—порядка 3 10 , то равно 10 , так что вследствие этого эффекта в ириложеииом поле должна быть учтена поправка - 1%. Для веществ типа Gd2(S0Jg-8H 0, для которых восприимчивость на 1 см при 1°К равна 0,064 в области малых полей, величина /з тех составляет уже 0,27. Указанные поправки становятся особенно существенными нин<е 1 К. Необходимо также учитывать различие в рассмотренном эффекте в случае замены монокристаллического образца порошком. Подобные расчеты были сделаны де-Клерком [34] (см. также гл. VII). [c.394]

В трехмерном случае при изучении системы из 500 частиц были получены результаты, которые говорили о том, что при некоторой плотности характер движения частиц принципиально меняется. Пусть вначале система была упорядоченной и образовывала ГПУ структуру, а частицы двигались вблизи некоторых положений равновесия. При увеличении объема на 30% по отношению к плотной упаковке система становилась неустойчивой, и в ней наблюдались переходы из упорядоченной в однородную фазу и обратно, но сосуществования двух фаз обнаружить не удалось. Поэтому были изучены двухмерные системы твердых дисков, так как для них число частиц, необходимых для образования кластеров частиц одной фазы любого заданного диаметра, меньше, чем в случае трехмерных систем. Поэтому рассмотренная система из 870 твердых дисков была намного эффективнее, чем система из 500 твердых сфер. Если же в двухмерном случае рассмотреть систему из небольшого числа частиц (72), то она ведет себя аналогично трехмерной системе имеются две несвязанные ветви, причем в области от 5 = 5/5о=1,33 до 1,35 система резко флуктуирует между ветвью с высоким давлением, соответствующей однородной фазе, и ветвью, соответствующей упорядоченной структуре (5о — площадь, СОбТВетСТВуЮЩаЯ ПЛОТНОЙ упаковке частиц). При упорядоченная фаза всегда [c.199]

Как уже отмечалось, для системы твердых сфер, в отличие от системы твердых дисков, проблемы, связанные с числом рассматриваемых атомов, размером ячейки и т. п., становятся значительно сложнее. Рассматриваемые в настоящее время систе мы твердых сфер слишком малы для наблюдения сосущество- [c.200]

Теперь оказывается возможным перейти к рассмотрению задачи, когда нагружение (осуществляемое лишь нормальными усилиями) не является осесимметричным. Для этого следует обратиться к формулам (1.27), положив в них ст (0) = б(0), т. е. рассмотреть задачу, когда в полюсе приложена сосредоточенная сила. Тогда, просуммировав эти решения по всей сфере, можно получить интегральное представление решения в случае произвольного нагружения нормальными силами (которые можно рассматривать как своего рода функцию Грина). Поскольку же задача внутренняя, то подобный прием нуждается в корректировке. Дело в том, что в этом случае нагружение оказывается неуравновешенным и формально полученное решение становится лишенным смысла. Необходимо приложить какую-либо компенсирующую нагрузку (которая на заключительном этапе построения решения автоматически устраняется из-за условия самоурав-новешенности внешних сил). Можно приложить, например, в центре компенсирующую сосредоточенную силу. Правда, тогда решение будет иметь особенность в начале координат, но она уничтожается при суммировании. В уже упомянутой работе [7] предложен иной путь компенсирующая нагрузка представляется в виде суммы массовых сил, равномерно распределенных по объему и направленных по оси г, и некоторого решения, компенсирующего касательные напряжения. Тогда решение [c.340]

Заметим, что удовлетворительное приближенное решение этой задачи может быть получено совершенно элементарно. Предположим, что поверхность мембраны после деформации становится сферической с радиусом р. Стрела прогиба / = Wmax, радиус кривизны сферы и половина централ1.ного угла [c.413]

Сфера радиуса rg называется сферой Шварцшильда по имени американского физика, получившего точное решение уравнений гравитации для сферически симметричного поля тяготения в общей теории относительности. При приближении радиуса звезды к гравитационному скорость сжатия для удаленного наблюдателя бесконечно замедляется, так что звезда выглядит застывшей в своем развитии. Отметим также, что излучение звезды по мере приближения ее радиуса к гравитационному становится все более и более слабым в пределе звезда полностью изолируется от внешнего наблюдателя ( самозамыкается ). [c.614]

Кроме того, при изменении числа Ре меняется положение точки отрыва пограничного слоя и его структура. До тех пор пока пограничный слой остается ламинарным (10<Ре<10 ), точка отрыва находится в лобовой части сферы (рис. 5.22, о). В диапазоне изменения числа Рейнольдса приблизительно 10 <Ре<10 ламинарный пограничный слой постепенно переходит в турбулентный и точка отрыва смещается в кормовую область сферы (рис. 5.22,6). В этом диапазоне чисел Ре сопротивление (по сравнению с законом Стокса) увеличивается за счет возрастающего действия разности давления перед шаром и за ним. Интенсивность увеличения сопротивления давления возрастает, кривая зависимости с = =/(Ре) приближается к горизонтали. Полный переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит резко при числах Ре = Рекр Ю . В этом случае угол между симметричными точками отрыва принимает минимальное значение 110—120° и величина области отрывного течения также становится наименьшей (рис. 5.22, в). Сопротивление при этом резко уменьшается такое явление называют кризисом сопротивления. [c.259]

Создание отраслевой нормативной базы в области ALS-тexнoлoгий становится приоритетной задачей, без решения которой невозможно повысить экономическую эффективность деятельности в сфере авиации. [c.25]

Эйёргии. faK, в 198Й г. по сравнению с г. сэкойбМ-лено и замещено около 120 млн. т органического топлива (в условном исчислении). Энергосберегающая политика в электроэнергетике на перспективу становится одним из важнейших направлений повышения эффективности этого звена народного хозяйства и всей экономики. Осуществление ее предусмотрено как в сфере производства, так и в сфере потребления энергии. [c.42]

Устойчивый рост мировой торговли углем будет зависеть от политических условий гораздо сильнее, чем от чисто технических факторов. Правда, в политической сфере наблюдаются признаки определенного прогресса на самых 1различных уровнях — от международных организаций до правительств и местных органов власти. Все разнообразнее становится круг инициатив, направленных на развитие угольной промышленности, и они могли бы послужить образцом подхода для решения других важных проблем. Эти инициативы могут и должны быть приняты к сведению теми учреждениями, которые стараются ослабить зависимость от нефти, развивая добычу угля. [c.52]

Автоматизированное программируемое машиностроительное производство становится одним из главных предметов научных последований и изысканий, поскольку именно этот вид производства сулит большие преимущества в повышении производительности труда и качества продукции, в снижении стоимости продукции и сокращении трудовых затрат людских ресурсов в непосредственной сфере производства [2]. [c.4]

Приведенный способ оценки коэффициентов весомости является все же приближенным и базируется на субъективном мнении эксперта. Кроме того, он имеет ограниченную сферу применения, так как при увеличении числа оцениваемых показателей (результатов) значительно услож няется проводимая процедура. Она становится особенно громоздкой, когда число оцениваемых показателей равно или больше семи. [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...