Сфера ограничения

Отклонение от круглости — наибольшее расстояние от точек реального профиля до прилегающей окружности. Допуск круглости — наибольшее допустимое значение отклонения от круглости. Поле допуска круглости — область на плоскости, перпендикулярной оси поверхности вращения или проходящей через центр сферы, ограниченная двумя концентрическими окружностями, отстоящими друг от друга на расстоянии, равном допуску круглости Т. На чертежах допуск круглости обозначается знаком О. [c.287]

И (130,10) производная р имеет везде тот же знак, что и v -Кривая зависимости v от гЦ имеет на передней границе вертикальную (согласно (130,9)), а на внутренне — горизонтальную касательную (рис. 134). Внутренняя граница является слабым разрывом, вблизи которого зависимость v от rft определяется уравнением (130,7). Внутри сферы, ограниченной поверхностью слабого разрыва, газ неподвижен. [c.683]

Расчеты проводились сериями. В каждой из них рассматривались одинаковые исходные уровни энерго-потребления, но разные варианты производства первичных энергоресурсов и динамики их капиталоемкости. Дополнительно для оценки влияния на результаты условий развития экономики варьировались показатели производительной сферы, ограничения на темпы роста производства и потребления отдельных видов промышленной продукции и услуг. [c.33]

Притяжение однородной сферической поверхности. Прежде всего рассмотрим силу притяжения, действующую на точку Р, внутреннюю для сферы, ограниченной притягивающей поверхностью о (фиг. 24). Пусть d<3 есть любой элемент поверхности этой сферы, Q — точка, внутренняя для элемента. Обозначая через v поверхностную плотность (по предположению, постоянную), можно будет самый элемент уподобить материальной точке, совпадающей с Q, с массой V do (конечно, с точностью до бесконечно малых порядка, высшего, чем порядок da). [c.78]

Возьмем точку Р на оси волчка, находящуюся йа единичном расстоянии от острия 0 движение ее происходит в сферическом поясе единичной сферы, ограниченном окружностями z = Z3 и z = Z2. Если Z2 и Z3 совпадают, то движение является установившимся и точка Р равномерно движется по окружности Z = Zg на единичной сфере. Выясним, какие установившиеся движения возможны при 0 = а, если а — острый угол. Обозначим значение ф в установившемся движении через Q. Уравнение (8.6.6) показывает, что Q [c.132]

Ответ v = 1/[я(1+ х) ] линии тока - радиусы с центром в точке X = —1м, живые сечения — участки сфер, ограниченные конусом, и с центром в той же точке. [c.60]

Площадь сферы, ограниченной сферическим треугольником, пропорциональна превышению суммы его углов а, р и у над двумя прямыми, т. е. [c.144]

Поле допуска круглости - область на поверхности, перпендикулярной оси поверхности вращения или проходящей через центр сферы, ограниченная двумя концентричными окружностями, отстоящими друг от друга на расстоянии, равном допуску круглости ТЕК [c.422]

Допуск круглости — наибольшее допустимое значение отклонения от круглости. Поле допуска круглости — область на плоскости, перпендикулярной оси поверхности вращения или проходящая через центр сферы, ограниченная двумя концентрическими окружностями, отстоящими одна от другой на расстоянии, равном допуску круглости. [c.360]

Рис. 5.13. Сфера отражения (радиус X и сфера ограничения (радиус 2/Л) в обратной решетке

Прн радиально-симметричной деформации сферы, ограниченной в и-объеме поверхностями концентрических сфер г = Го и / = Г], в 1/-объеме имеем [c.98]

Рис. 4. Сфера отражения Эвальда 1) сфера ограничения (2) в обратном пространстве и соответствующее сечению 1 обратного пространства распределение интенсивности /(8) на рентгенограмме. /(8) отвечает вырезаемым сферой 1 значениям / (8)

Здесь мы имеем три категории задач внутренняя задача для сплошной сферы внешняя задача для упругого пространства вне сферической полости наконец, задача о равновесии сферического слоя — полой сферы, ограниченной сферическими поверхностями (внутренний радиус) и (внешний радиус). [c.334]

Форма этого решения не налагает, как это было в случае сплошной сферы, ограничения на внешние силы по поверхности полости R = RQ — последние могут представлять и неуравновешенную систему сил. Входящие в (4.6) члены разложения вектора соответствующие л = 0 и л=1, дают напряжения, обращающиеся в нуль при R—>oo, но дающие отличные от нуля главный вектор и главный момент, уравновешивающие главный вектор и главный момент заданной на поверхности полости нагрузки. [c.460]

ДВУТАВРОВАЯ БАЛКА. Прямой стальной брус (поперечного сечення в виде двух букв Т), идущий на опорные части полов, потолков, лестниц и других частей зданий и технических сооружений. Балки выпускаются промышленностью трех видов нормальные, облегченные и широкополочные. Пример условного обозначения облегченной балки № 18 (высота профиля 18 см) из стали марки Ст.З ОБ I 8 или, точнее, у 18 ГОСТ 6184-52 Ст. 3 ГОСТ 535-58 ДВУУГОЛЬНИК. Часть сферы, ограниченная двумя половинами больших окружностей с общими концами эти общие концы являются [c.32]

В качестве примера рассмотрим решение задач для концентрической полой сферы, ограниченной поверхностями р = Ро и р = р1 с центром в начале координат (г = = 21 = О, Ро> Р1). [c.422]

Сферический треугольник — часть поверхности небесной сферы, ограниченная тремя дугами больших кругов (рис. 7). [c.29]

Для собственных частот твердой сферы, ограниченной абсолютно жесткой сферической границей, уравнение частот получится из требования равенства нулю смеш,ения частиц на границе д( дг= = О при г = а. Это приводит к частотному уравнению того же вида, что и в жидкости tg кр = кр. [c.479]

Обозначим Ув — объем сферы, ограниченной фронтом прямой волны Уа — объем, ограниченный фронтом СС дифракционной волны (объем области дифракции или дифракционного поля) VI) — объем, вырезаемый препятствием В из сферы (заштрихованная часть на рис. 1) кроме того, обозначим через р — давление (избыточное) в прямой волне, а через — давление в дифракционной волне. [c.220]

Для лучшей наглядности кро.ме аксонометрических осей на сфере изображают ряд линий каркаса. Например, на рис.178 изображены экватор сферы, фронтальный и профильный меридиан. Точки Ы и 8 пересечения меридианов соответствуют вершинам сферы (точки на оси вращения). Если рассматривается материальное тело, ограниченное поверхностью сферы (шар), то изображение может сопровождаться вырезом координатными плоскостями. Материал в плоскостях выреза заштриховывают, как показано на рис. 178. В изометрии по осям откладывают одинаковый отрезок и концы этих отрезков соединяют прямыми, которые показывают направление штриховки по координатным плоскостям. В диметрии по оси у нужно отложить половину такого отрезка, а остальное делается по аналогии с изометрией. Вырез создаёт впечатление объёма и глубины. [c.176]

Способ концентрических сфер достаточно прост, удобен, позволяет построить проекции линий пересечения на одном изображении, не обращаясь к другому изображению. Но он используется для ограниченного круга задач. [c.188]

Построить проекции линии пересечения сферы плоскостью а, ограниченной прямоугольником (черт. 218). [c.65]

ОI О Построить проекции линии пересе- чения сферы с осой плоскостью, ограниченной направляющими [А — В и [С — 0 и образующими [В С] и [А 0 (черт. 233). Определить видимость этой линии и линий очерков сферы. [c.70]

При этом согласно [10 и 14] правая часть формулы (XV.3) представляет собой отношение S/B , а следовательно, и угол Да численно равен отношению S/B , где 5 -площадь части сферы, ограниченная замкнутой сферической линией (в нашем случае площадь сферического четырехугольника AB D), а В — радиус сферы, т. е. [c.421]

Воспользоваться формулой для определения площади единичной сферы, ограниченной полученной коромысловой кривой линией. Эта ипощадь и будет численно равна телесному углу ф в произвольной фиксированной точке С зоны обслуживания. Для вычисления телесного угла в конкретной точке достаточно в полученную фор.мулу для определения ф подставить соответствующие значения координат хс, Ус, с- [c.132]

Стэда реактив I 10 Сульфиды, сфероидизация 2 420 Сфера ограничения I 210 [c.459]

Скобка Ли — Пуассона для алгебры е(3), порожденная соотношениями (3.13) при соответствии т,- <-+ г>, и pj <-+ вырождена функции (т,р) и коммутируют со всеми функциями на (е(3)) они же являются первыми интегралами уравнений Кирхгофа для всех гамильтонианов Н, поэтому к уравнениям Кирхгофа можно применить соображения, изложенные в п. 4 2. Рассмотрим четырехмерные интегральные поверхности Мс = т,р т,р) = = Сь (р,р) = Сг (с2 > 0), диффеоморфные, как легко видеть, касательному расслоению двумерной сферы. Ограничение скобки Ли — Пуассона на Мс является невырожденной скобкой Пуассона, которая превращает Мс в симплектическое многообразие. Поэтому уравнения Кирхгофа на Мс являются гамильтоновой системой дифференциальных уравнений с гамильтонианом Н, ограниченным на Мс, этот факт отмечен в работе [140] и одновременно в работе [84] для случая сх = 0. Особенно наглядно эта конструкция выглядит при С1 = 0. Положим т = ехр. Екли (т,р) = О и (р,р) > [c.40]

Количественно овальность и х ранка оцениваются так же, как отклонение от круглости. В ранее разработанной техни-ч(>ской документации овальность оценивалась разностью между наибольшим и наименьшим диаметрами поперечного сечеиия, т. е. удвоенным значением отклонения от круглости Наибольшее допускаемое зтначе-ние отклонения ОТ круглости Область на плоскости, перпендикулярной к оси поверхности вр ащения или проходящей че-р ез центр сферы, ограниченная двумя концентричными окружностями, отстоящими друг от друга на расстоянии, равном допуску круглости Т [c.114]

Мы приходим к следующей картине движения газа при сферическом распространении детонации. Детонационная волна, как и при детонации в трубе, непременно соответствует точке Жуге. Непосредственно за нею начинается область сферической автомодельной волны разрежения, в которой скорость газа падает до нуля. Падение происходит монотонно, так как согласно (121,5) производная может обратиться в нуль лишь в той точке, где одновременно v = 0. Вместе со скоростью монотонно убывают также и давление и плотность газа (согласно (121,4) и (121,10) производная р имеет везде тот же знак, что и v ). Кривая зависимости v от rjt имеет на передней границе вертикальную (согласно (121,9)), а на внутренней — горизонтальную касательную (рис. 117). Внутренняя граница является слабым разрывом, вблизи которого зависимость v от rjt определяется уравнением (121,7). Внутри сферы, ограниченной поверхностью слабого разрыва, газ неподвижен. 06niee количество (по массе) неподвижного вещества, однако, весьма незначительно (ср. соображения, приведённые в конце 99). [c.596]

Аналитическое решение второй основной позиционной задачи реализует лишь способ плоскостей уровня. Это объясняется, во-первых, простотой вычислений при реализации способа гшоскостей уровня, а во-вторых, необходимостью выполнения ряда вспомогательньис аналитических выкладок при реализации способа сфер, и, конечно, ограниченностью области их применения. [c.131]

При боковом выходе потока из аппарата выходное отверстие получается ограниченным двумя взаимно перпендикулярными плоскостями (боковой стенкой, в которой сделано выходное отверстие, и крышкой). В результате подтекание жидкости происходит только из четверти сферы, и скорость движения жидкости при этом увеличивается по сравнению со случаем подтекания ее из полусферы. Спектр потока для бокового выхода может быть рассмотрен как половина спектра отверстия с удвоенной шириной (рис. 6.3, б). Это значит, что в формуле (6.4) вместо величины х/Пх следует подставить х1 201г), а в формуле (6.6) вместо — отношение х/(2Пк.г)- [c.142]

Несмотря на ограничения, при которых получена формула Бассэ — Буссинеска — Осеена, главными из которых помимо Re , 1 являются сохранение направления скорости сферы v a t) и покой при = О, эту формулу используют при произвольной скорости (вместе с направлением) Далее, чтобы учесть влияние силы тяжести и возможное движение жидкости на бесконечности или неинерциальность эо-системы координат, в выражение для силы / необходимо добавить силу Архимеда /аоо (3.3.20), соответствующую указанной зо-системе координат (s = 00). Кроме того, скорость на бесконечности Соо примем совпадающей со средней скоростью несущей фазы в ячейке, что можно делать для достаточно разреженной дисперсной смеси [c.177]

Для уменьшения расхода электроэнергии и брызгообразования сварку производят по ограниченно.му периметру или по точкам. Торцы стержней заправляют по сфере (рис. 193), снабжают кольцевыми ободьями (вид б) шш выступами (вид в). [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...