Поверхность показателей преломления

Астигматизм системы исправляется путем специального подбора конструктивных элементов системы, т. е. радиусов поверхностей, показателей преломления и расстояний между поверхностями. [c.308]

Радиус кривизны преломляющей поверхности Показатель преломления среды Радиус кривизны сетчатки [c.326]

Для двухосных кристаллов также возможно выполнение фазового синхронизма. Однако и для тех, и для других кристаллов само по себе наличие анизотропии показателя преломления недостаточно. Необходимо, чтобы соответствующие поверхности показателей преломления для исходной длины волны и ее гармоники по крайней мере касались друг друга, т. е. чтобы анизотропия была достаточно большой. [c.878]

Для решения определяют одну поверхность показателя преломления и(о), , Р), поскольку — ), [c.423]

Если 2 < и", то существует угол при котором (в ) = и" таким образом, если основной пучок (с частотой со) распространяется вдоль направления как обыкновенный луч, то пучок второй гармоники будет образовываться вдоль этого же направления как необыкновенный луч. Это поясняется с помощью рис. 12.2. Угол определяется точкой пересечения сферы (показана на рисунке в виде окружности), соответствующей поверхности показателей преломления обыкновенного луча на частоте со, с эллипсоидом показателей преломления (12.4.11) необыкновенного луча, который дает [c.562]

Синхронизм называется критическим, если направление фазового синхронизма В отличается от 90°, и некритическим, если 6 = 90°. В первом случае поверхности показателей преломления для исходной волны и ее гармоники пересекаются, что соответствует различию в направлениях для групповых скоростей (векторов Пойнтинга) обыкновенной и необыкновенной волн. Во втором — направления групповых скоростей кол-линеарны (поверхности показателей преломления касаются). Переход от критического синхронизма к некритическому можно осуществить с помощью выбора температуры кристалла. [c.780]

Рис. 43. Двойная поверхность показателя преломления кварца (а) и исландского шпата (б)

Фжг. 18. Двойная поверхность показателя преломления а — кварца б — исландского шпата [c.55]

Рис. 82. Сечение поверхности показателей преломления обыкновенной и необыкновенной волн в кристаллах KDP для чистот О) и 2о>

Сечение поверхностей показателей преломления и п, в кристалле KDP и направление фазового синхронизма [c.492]

Фокус находится на расстоянии / от задней поверхности. Показатель преломления возду [c.462]

Если вместо величины к = со/у откладывать величину сЬ, т. е. показа-1 ль преломления п, то получится поверхность, подобная поверхности волновых векторов. В кристаллооптике ее называют индикатрисой или поверхностью показателей преломления. Радиус-вектор этой поверхности дает значение показателя преломления для плоской волны, нормаль которой совпадает по направлению с этим радиусом-вектором. [c.515]

Все расстояния отсчитываются от вершины роговицы в направлении к сетчатке, радиусы кривизны —в том же направлении от сферической поверхности. Показатель преломления хрусталика различен в разных его точках. Такое распределение [c.14]

Сформулируем указанную задачу математически. Объединим все параметры, влияние изменений которых определяется, в вектор параметров х, состоящий из п параметров, а все характеристики — в вектор характеристик , состоящий из т характеристик. Конкретное содержание векторов х и [ зависит от той задачи, для которой определяется влияние параметров. Для задачи оптимизации параметры — это кривизны поверхностей, осевые расстояния, коэффициенты несферических поверхностей, показатели преломления и т. п. Для задач технологического анализа добавляются еще децентрировки, т. е. наклоны или поперечные смещения поверхностей и компонентов. [c.132]

Рис. 2. Сечения поверхностей показателей преломления в кристалле КН РО для частоты излучения неодимового лазера (индекс 1) и его 2-й гармоники (индекс 2). В плоскости ОХг сечения для обыкновенных волн (п ) — окружности, для необыкновенных волн (п ) — эллипсы. Под углом б о к оптической оси ог п2=п , а следовательно, равны и фазовые скорости осн. обыкновенной и 2-й гармоники необыкновенной волн.

Для рассматриваемых нами покрытий основным критерием при выборе оптимальной толщины является фактор, обеспечивающий полное излучение через поверхность излучает тело, поверхность же является разделом двух сред, имеющих различные оптические характеристики [3]. Под оптическими характеристиками среды понимаются, как известно, показатель поглощения показатель преломления и диэлектрическая проницаемость ц. Частицы вещества, находящиеся в поверхностном слое (или с другой стороны границы раздела), испускают электромагнитную энергию в направлении границы между двумя средами. Излучение, проходящее через эту границу, распространяется в граничной среде. Уравнение плоской электромагнитной волны, распространяющейся в глубь металла вдоль оси х, будет [c.116]

Наличие дефектов (царапин) на поверхности, а также присутствие загрязнений (пыли) приводят к дополнительному рассеянию света от неоднородностей на границе раздела стекло—воздух. С целью исключения двух последних недостатков волокно охватывается стеклянной оболочкой. Естественно, показатель преломления волокна должен быть больше показателя преломления стеклянного покрытия. [c.59]

Изучение состояния поляризации можно провести как в отраженном, так и в проходящем свете. В случае металлов преломленная волна практически поглощается в очень тонком поверхностном слое. Поэтому в данном случае целесообразно использовать измерения в отраженном свете. Наоборот, при слабом отражении от диэлектриков основным методом исследования является эллипсометрия в проходящем свете. В тех случаях, когда возможны соответствующие измерения в отраженном и проходящем свете, эллипсометрия в отраженном свете удачно дополняет эллипсометрию в преломленном свете, и наоборот. Следует отметить, что эллипсометрия позволяет не только определять оптические константы чистых поверхностей материалов, она позволяет также, исходя из непосредственно измеряемых параметров эллипса поляризации, определить характеристики тонких поверхностных пленок, возникающих вследствие адсорбции и т. д., например толщину (вплоть до долей ангстрема) и показатель преломления (с точностью до 10" ) поверХНОСТНОГО слоя. [c.64]

Появление п в (5.8) обусловлено изменением фазы при отражении от поверхности с показателем преломления п > 1 (см. 1 гл. П1) изменение знака х на противоположный отвечает изменению направления распространения отраженной волны. Результирующую волну найдем, складывая (5.7) и (5.8) [c.96]

Вывод формулы тонкой линзы. Выведем формулу тонкой линзы, исходя из формулы сферической поверхности. Показатель преломления материала лнизы обозначим через п. Показатели преломления сред справа и слева от линзы обозначим соответственно через и Г/.2- Построим изображение точки М, лежащей на главной оптической оси на расстоянии от линзы. Построение изображения точки А на тоик ой Л1итзе произведем следующим образом построим сперва изображение точки на од1юй поверхности, затем, рассматривая это изображение как источник, построим его изображение на второй поверхности. Будем пользоваться правилом, согласно которому лучн, идущие параллельно данно) оптической оси, после преломления в линзе пересекутся в одной точке, лежащей на фокальной плоскости. Соответствующее построение показывает, что изображение точки уИ на первой сферической поверхности, разграничивающей среды с показателями преломления слева (п ) и справа (гц), находится на расстоянии М А — а от этой поверхности. Тогда, согласно [c.180]

Направление синхронизма. На рис. 18.8 показаны сечения поверхностей показателя преломления обыкновенных п 1 = (ш), n i — п (2со)) и необыкновенных (и и п ) волн в кристалле KDP — дигидрофосфата калия для частоты рубинового лазера (индекс 1) и его второй гармоники (индекс 2). Как видно из рис. 18.8, под некоторым углом Оо к оптической оси (0Z) кристалла происходит пересечение эллипсоида п . и сферы п1, что означает п, = пЧ в данном направлении. Поэтому направление, определяемое значением угла я%, является направлением синхронизма. Следовательно, если поляризацию падающей волны подобрать так, чтобы основная волна в кристалле являлась обыкновенной, а кристалл подобрать так, чтобы в нем данная обыкновенная волна возбуждала необыкновенную волну второй гармоники, то в направлении о должно произойти резкое возрастание мощности второй гармоники. В формуле (18.20) не учтена потеря энергии падающей волны на нагревание кристалла и на рассеяние, в результате чего при п (2со) == п (со) длина когере1ггности превращается в бесконечность. Однако в реальных средах всегда возможны подобные потери и поэтому длина когерентности даже при п (2со) — п (со) становится конечной. И в этом случае условие синхронизма является условием наилучшей генерации второй гармоники. [c.406]

В заключение обратим внимание на один существенный факт. Дело в том, что не в каждом двулучепреломляющем кристалле существует направление синхронизма. Хотя наличие двулучепреломления является необходимым условием для существования направления синхронизма, но оно не является достаточным. Достаточным условием является наличие такого сильного двулучепреломления, при котором из-за достаточной вытя-нутости эллипсоида происходит ее пересечение со сферой. Так, например, хотя кварц является одноосным двулучепреломля-ющим кристаллом поверхности показателей преломления ni и nf, [c.406]

Выход из положения был найден в 1962 г. Джорд-мейном и Терхьюном. Они показали, что волновой синхронизм можно осуществить между обыкновенной и необыкновенной волнами в некоторых кристаллах. Сечения поверхностей показателей преломления обыкновенной По и необыкновенной п волн в одноосном кристалле представлены на рис. 36.4. Сплощные кривые относятся к частоте оз, пунктирные — к удвоенной частоте 2цз. На рис. 36.4, а кривые По(со) и Пе 2а>) пересекаются между собой. Точкам их пересечения соответствуют направления, для которых между обыкновенной волной с частотой 03 и ее гармоникой с частотой 2оз выполняется условие волнового синхронизма. Эти направления называются направлениями синхронизма, а угол между ними и оптической осью 00 кристалла — углом синхронизма. Хотя обыкновенная и необыкновенная волны поляризованы в различных плоскостях, они могут нелинейно [c.304]

Коэфф. А, В, С, D, Е зависят от характеристик оптич, системы (радиусов кривизны, расстояний между оптич, поверхностями, показателей преломления). Обычно классификацию Л. о. с. проводят, рассматривая каждое слагаемое в отдельности, полагая др. коэфф. равными нулю. При этом для наглядное представления об аберрации рассматривают семейство луяей, исходящих из точки-объекта и пересекающих плоскость входного зрачка по окружности радиуса р с центром на оси. Eii соответстиует определённая кривая в плоскости изображений, а семейству концентрич. окружностей в плоскости входного зрачка радиусов р, 2р, Зр и т. д. соответствует семейство кривых в плоскости изображений. По расположению этих кривых можно судить о распределении освещённости в пятне рассеяния, вызываемом аберрацией. [c.9]

Рис. 4. Удвоение частоты света а — пространственное изменение вещественных амплитуд р,, р в условиях фазового синхронизма б — схема реализации условий фазового синхронизма в двулучепреломляющем кристалле. Приведены сечения поверхностей показателя преломления для обыкновенной пц(<1>) и необыкновенной тгв 2и) волн.

СВБРХРЕФРАКЦИЯ — явление инверсии высотного хода проведённого (с учётом сферичности земной поверхности) показателя преломления для радиоволн, распространяющихся над поверхностью Земли (см. также Рефракция радиоволн). Приводит к образованию тропосферного волновода для УКВ и к существ, расширению радвогоризонта. [c.446]

РИС. 12.2. Поверхности показателей преломления для-обыкновенного и иеобыкио-венного лучей в отрицательном (п < п ) одиоосиом кристалле. Если < п , то условие п (в) = п выполняется при 9 = Эксцентриситеты показаны в увеличенном масштабе. [c.563]

Иллюминатор глубоководного аппарата представляет собой сложную оптико-механическую систему. Главным условием обеспечения работоспособности всей системы является прочность. Элементы иллюминаторов, работающих на больших глубинах, изготавливаются из органического стекла, несмотря на то, что оно обладает недостаточно высокими оптическими свойствами. Другим важным требованием является условие герметичности, должно быть обеспечено и требуемое ноле зрения. При выполнении данного условия может возникнуть противоречие с требованиями прочности с уменьшением толщины стеклоэлемента увеличивается поле зрения, но снижается прочность, и наоборот. И, наконец, иллюминатор должен вносить минимальные оптические искажения. Качество передаваемого изображения определяется, с одной стороны, самим материалом стеклоэлемента, обработкой его поверхности и, с другой стороны,— изменением формы оптических поверхностей, показателя преломления под воздействием приложенных нагрузок. [c.216]

Как мы уже отмечали во введении, многослойные диэлектрические покрытия широко используются в настоящее время в оптических приборах. Типичный пример — диэлектрические зеркала в лазерных резонаторах, полностью отражающие или обеспечивающие вывод части излучения. Все такие устройства принадлежат к классу мультислоев. Но все же главной их особенностью является то, что размер неоднородности в них сравним с длиной волны. Вследствие этого их нельзя исследовать развитым выше методом, основанным на переходных функциях. Требуется развитие нового подхода, который позволил бы учесть эффекты многократного отражения на последовательности поверхностей разрыва, разделяющих отдельные диэлектрические слои стопы. Задачу можно упростить, если пренебречь конечностью поперечных размеров. В частности, пропускание мультислоя можно вычислить, считая радиус зеркала бесконечным. Возникающая при этом ошибка невелика. Кроме того, можно предположить, что показатель преломления постоянен по всей толщине каждого из слоев и резко изменяется лишь при переходе через границы раздела. Более общая ситуация рассмотрена в книге Бекмана и Спицичино и в статье Хандери, полные ссылки на которые приведены в библиографии в конце главы. Таким образом, мы будем рассматривать модель мультислоя, а именно последовательность пластин с неограниченными поперечными размерами, разделенных идеальными плоскопараллельными поверхностями. Показатель преломления каждой из пластин постоянен (рис. 3.8). Будем нумеровать пластины последовательно справа налево, причем индексом 1 отметим среду, наиболее удаленную от источника падающей волны. Предположим, что ось I направлена поперек слоев, а [c.172]

Пучок лучей, параллельный оси, по прохождении через систему собирается в некоторую точку на оси. Имеются две такие точки, соответственно прохождению лучей в двух противоположных % направлениях. Эти точки называются главными фокусами системы. Плоскость, перпендикулярная оси системы и проходящая через главный фокус системы, называется главной фокальной плоскостью. В ней лежат все изображения, даваемые параллельными пучками, идущими наклонно к оси. 4) Имеются две точки с таким свойством, что всякий луч, входящий в систему через одну из этих точек под заданным углом к оси, выходит через другую под тем же углом. Эти точки называются узловыми точками системы. Главные и узловые точки и главные фокусы называются кардинальными точками системы их положение опреде гяется элементами системы (радиусами кривизны) поверхностей, показателями преломления сред, через крторые проходит свет, и расстояниями между поверхностями. В том случае когда показатель преломления среды с обеих сторон системы одинаковый, узловые точки совпадают с главными. [c.71]

Задача расчета хода луча через к-ю поверхность заключается в определении координат s и qk луча, преломленного на этой поверхности в й-й системе Федера, по известным координатам и луча в [к — 1)-й системе Федера, а также по параметрам й-й поверхности, показателям преломления Пк г и И/, для к — 1)-й и к-и сред и параметрам взаимного расположения систем Федера (рис. 3.6). Расчет действительного луча содержит те же этапы, что и расчет нулевого луча — перенос и преломление, но им предшествуют два дополнительных этапа преобразование координат и нахождение длины луча между поверхностями. [c.83]

Интересно рассмотреть случай, когда источник находится в бесконечности, т. е. отраженные от поверхности лучи идут параллельно и наблюдение производится глазом, адаптированным на бесконечность или же в фокальной плоскости объектива телескопа. В этом случае оба интерферирующих луча, идущих от 5 к А, происходят от одного падающего луча SM (рис. 4,17). В зависимости от разности хода лучей в точке А будут наблюдаться максимум и минимум. Так как интерференционная картина определяется оптической разностью хода между интерферирующими лучами, то необходимо найти эту разность. Вследствие того что оптические длины (произведение геометрической длины пути луча на показатель преломления среды, в которой распространяется луч) всех прощедших [c.85]

Рассмотрим случай нормального падения плоской монохроматической и линейно-поляризованной волны на хорошо отражающую поверхность с относительным показателем преломления п> 1. Поглощением света при распространении пренебрежем. Отра)кен-ная световая волна, когерентная с падающей, будет распространяться в противоположном паправленгпг. В результате произо11дет интерференция двух когерентных волн—. падающей и отраженной. Считая, что в световых явлениях основную роль играет электрический вектор, запишем уравнение падающей световой волны, распространяющейся в положительном направлении оси х, в виде [c.96]

Высокоотражающие интерференционные покрытия (интерференционные зеркала). Наряду с необходимостью уменьшать коэффициент отражения на практике часто приходится решать противоположную задачу — получать высокоотражающие поверхности. При решении также и этой задачи па помош,ь приходит явление интерференции. Легко убедиться, что если в системе, изображенной на рис. 5.14, показатель преломления диэлектрического слоя взять больше показателя преломления стекла п > п ), то произойдет увеличение коэффициента отражения. Вследспзие того, что потеря полуволны будет происходить теперь только на пиеш-ней поверхности пленки, оптическая разность хода между отраженными когерентными волнами I и 2 будет равна Л/4 + Х/4 + к/2 = = X, что соответствует разности фаз, равной 2я. Таким образом, [c.108]

Еще с древних времен известны некоторые основные законы геометрической оптики — прямолинейное распространение света в однородной среде, распространение через границу двух прозрачных сред с отличающимися показателями преломления (закон преломления света) и отражение от плоской зеркальной поверхности (закон отражения света). А как быть, если распространение света происходит в среде с псирерывно меняющимся показателем преломления Существует ли какая-нибудь общая закономерность, описывающая распространение света во всех вышеперечисленных случаях Ответ на подобный вопрос был дан французским математиком Ферма в середине XVII в. [c.167]

Мираж. Летом температура воздуха над гюверхностью моря ниже, чем в более удаленных от его поверхности точках другими словами,-температура воздуха по ме[>е удаления от поверхности моря увеличивается. Нагревание воздуха приводит к его расширению, а расширение, в свою очередь, — к уменьшению показателя преломления. Так как свет в теплых слоях проходит быстрее, чем в холодных, то в результате этого ои распространяется по кривой траекторш с наименьшим временем. Вот почему путь светового луча от некоторого плавающего летом в море предмета, например, лодки, искривляется п поэтому лодку мы видим как бы висящей [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...