Метод тепловых потенциалов

Метод тепловых потенциалов [c.105]

Отметим, что плотности тепловых потенциалов Xi, Ха являются неизвестными функциями, определяемыми из решения интегральных уравнений, полученных подстановкой соответственно (2-4-40) и (2-4-41) в граничные условия (2-2-3) и (2-2-4) с учетом (2-4-36)—(2-4-39). Отметим, что имеется ряд задач, для которых метод тепловых потенциалов незаменим задачи с подвижными границами, с переменным коэффициентом обмена и т. п. [c.106]

Одним из достоинств метода тепловых потенциалов является то, что он позволяет сводить решение дифференциального уравнения параболического типа к интегральному уравнению, которое более удобно для проведения числовых расчетов. [c.106]

К недостаткам метода тепловых потенциалов следует отнести его некоторую сложность и громоздкость, а также невозможность его непосредственного применения в случае неоднородных начальных условий (которые вначале должны быть сведены к однородным) в последнем случае нетрудно обойти указанное затруднение с помощью использования интеграла Пуассона. [c.106]

Метод тепловых потенциалов. Тепловыми потенциалами простого и двойного слоя называются соответственно интегралы [Л. 2-4, 2-7, 2-8, 2-20] [c.112]

В табл. 2-13 приведены собственные функции (Р , г), нормы N и характеристические уравнения для полого цилиндра. Если температура цилиндра зависит от двух координат Т г, г) или Т (г, 0), то для таких двумерных задач формула преобразования содержит функции от двух переменных (табл. 2-14). Техника решения остается прежней. Однако если коэффициент теплообмена является функцией времени, то задача не может быть решена методом конечного интегрального преобразования, она решается с использованием метода тепловых потенциалов [Л. 2-37]. [c.185]

Проиллюстрируем метод термодинамических потенциалов на следующих различных по физической природе явлениях — упругой деформации твердого тела и процессе в гальваническом элементе. Определим в качестве первого примера тепловой эффект при деформации упругого твердого стержня. Предположим для определенности, что упругий твердый стержень, находящийся в среде с постоянным давлением и температурой, подвергается растяжению внешней силой. Работа упругих сил стержня при удлинении на dy равна —Pdy, где Р — внешняя сила, действующая на стержень. Отметим, что P/Q — напряжение, развивающееся в стержне, равное по условию упругости Mdy/y, где М — модуль упругости, а 2 — площадь поперечного сечения стержня. Из выражения для работы вытекает, что у эквивалентно V,a Р эквивалентно—р. Поэтому на основании выражения (2.35) после замены в нем /7 на — р, а V нг у имеем [c.282]

Для решения многих технических задач необходимо знание нестационарных полей в областях, границы которых во времени заданы. Известно, что общий метод решения тепловых задач с движущейся границей при произвольном законе ее перемещения основан на применении теории тепловых потенциалов [I, 2] и приводит к рещению интегральных уравнений. [c.118]

Подводя итог обзору методов тепловых потоков, следует прийти к выводу, что как метод производственной равноценности тепла и работы , так и физический метод игнорируют качественную сторону тепловых процессов на ТЭЦ первый нивелирует тепло с работой, второй нивелирует друг с другом тепло разных потенциалов. 98 [c.98]

Уравнение (4.6) может быть решено аналитически следующими методами Фурье, Дюамеля, функций Грина, интегральных преобразований, операторным, тепловых потенциалов и методом источников тепла. Последний из них нашел широкое применение для решения задач теплофизики резапия материалов [22. [c.95]

Ф-ции состояний и, Н, 11 с наз. потенциалами термодинамич. системы для соответствующих пар независимых переменных. Метод термодинамич. потенциалов, созданный амер. физиком Дж. У. Гиббсом в 1874—78, основан на совместном применении 1-го и 2-го начал Т. и позволяет получить ряд важных термодинамич. соотношений между разл. физ. св-вами системы. Так, использование независимости вторых смешанных производных от порядка дифференцирования приводит к связи между теплоёмкостями при пост, давлении и объёме ср и су), коэфф. теплового расширения дУ/дТ)р и изотермич. коэфф. сжатия дУ др)г. [c.752]

При очистке деталей методом ультразвукового травления происходит следующее. Кислота проникает в поры и трещины окалины или ржавчины, частично разрыхляя и растворяя при этом окислы металлов. Резкие пульсации давлений, возникающие в звуковом поле, способствуют отслаиванию этих окислов от основного металла. Однако это явление — не единственная причина очистки. Повышение температуры при поглощении ультразвуковых волн также способствует отслаиванию окислов вследствие разных коэффициентов теплового расширения последних и основного металла. Кроме того, электрические разряды, возникающие в результате разности потенциалов между,стенками кавитационных пузырьков, вызывают вторичный химический эффект — образование легко удаляемых перекиси водорода, окислов азота и т. д. вместо рыхлого вещества окалины. [c.192]

В работе [1171 описан метод, позволяющий свести всю нелиней ность в правую часть уравнения и моделировать ее в виде тепловых источников, зависящих от потенциалов в соответствующих узлах. Рассмотрим, следуя работе [117], одномерное уравнение нестационарной теплопроводности [c.45]

Метод основан на быстром нагреве образца из проводника импульсом электрического тока /(т). Измеряемыми величинами являются ток через образец, разность потенциалов на образце U(r) и его температура Т(т, х). В зависимости от рода эксперимента можно измерять дополнительные величины (электрические и тепловые) [51, 56]. [c.429]

Третье издание учебника имеет следующее построение курса. Часть первая Основные законы термодинамики . Гл, 1 Введение гл, 2 Первое начало термодинамики гл. 3 Второе начало термодинамики (сущность второго начала термодинамики интегрирующий делитель для выражения элементарного количества тепла энтропия аналитическое выражение второго начала термодинамики полезная внешняя работа термодинамические потенциалы и характеристические функции тепловая теорема Нернста дифференциальные уравнения термодинамики в частных производных статистическое толкование второго начала термодинамики) гл. 4 Термодинамическое равновесие гл. 5 Термодинамические процессы гл. 6 Газы и их смеси гл. 7 Насыщенные влажные и перегретые пары гл. 8 Течение газов и паров гл. 9 Общий термодинамический метод анализа циклов тепловых двигателей . Часть вторая Рабочие циклы тепловых двигателей . Гл. 10 Сжатие газов и паров гл. 11 Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания гл. 12 Циклы газотурбинных установок и реактивных двигателей гл. 13 Циклы паросиловых установок гл. 14 Циклы холодильных машин гл. 15 Термодинамические принципы получения теплоты гл. 16 Термодинамика химических реакций . [c.349]

Другим простейшим лабораторным методом может служить определение знака термо-э. д. с. Если два конца образца находятся при различных температурах, то носители тока стремятся концентрироваться на более холодном конце ). Избыточная концентрация, превышающая концентрацию, соответствующую локальному тепловому равновесию, приводит к возникновению разности потенциалов, знак которой определяет знак заряда носителей тока. [c.397]

Расчет точного значения термодинамических потенциалов по уравненпю (47) или (79) при высоких температурах часто невозможен из-за отсутствия соответствующих экспериментальных данных. Если мы располагаем экспериментальными данными для теплового эффекта реакции АН", а также стандартными энтропиями и теплоемкостями компонентов Ср при комнатной температуре, то в этом случае возможны следующие приближенные методы расчета Л2 . [c.41]

Для изучения процессов теплообмена также используется метод аналогий. В этом случае исследование тепловых явлений заменяется изучением аналогичных явлений, поскольку их экспериментально исследовать легче. Необходимо, чтобы аналогичные явления описывались одинаковыми по форме дифференциальными уравнениями и условиями однозначности, несмотря на различное физическое содержание. При изучении процессов теплопроводности используется электротепловая и гидротепловая аналогии. В первом случае используется то обстоятельство, что явления теплопроводности и электропроводности описываются одинаковыми уравнениями, что позволяет вместо полей температур определять поля электрических потенциалов. Гидротепловая аналогия основана на сходстве законов распространения тепла и движения жидкости. [c.80]

Весьма плодотворным для исследования температурных полей является применяющийся в последнее время метод элект-ротепловой аналогии. Сущность его заключается в электрическом моделировании явлений теплопроводности. Поскольку распределение температурных и электрических полей описывается подобными дифференциальными уравнениями, исследование тепловых потенциалов можно заменить анализом электрических потенциалов, создавая подобные граничные условия на исследуемой модели. Такой метод значительно проще и дешевле непосредственного моделирования тепловых процессов. [c.22]

Термальная вода маломинерализована, но с низким тепловым потенциалом (температура ниже 80 °С). Здесь требуется повышение потенциала термальной воды. Осуществить это можно разными методами, приведем основные из них [c.106]

Согласно методу электроаналогии каждой ячейке тепловой, магнитной или деформационной сетки можно поставить в соответствие элемент разветвленной электрической цепи ц иметь дело в дальнейшем с эквивалентным электрическим аналогом. Соответствующее соединение элементарных ячеек образует сетку для отдельных деталей, а их последующее объединение — эквивалентную сеточную модель ЭМУ в целом. Для примера схематично показаны тепловая (рис. 5.4, а) в виде сетки Т и деформационная (рис. 5.4, б) в виде сеток по оси а и в радиальном направлении г модели для одного из гироскопических электродвигателей. В уэлы сеток вводятся токи, моделирующие соответственно тепловые или магнитные потоки, или усилия, действующие в данных объемах. Заданием определенных значений потенциалов и токов в нужных узлах вводятся также и граничные условия задачи. [c.122]

Заключение, к которому пришли Пайне и Бом, по существу восстанавливает статус-кво, и поэтому поведение электронов можно с полным основанием рассматривать па основе одноэлектронной модели, предполагая, что взаимодействие электрон—электрон распространяется только на близкое расстояние. Это позволяет определить поперечное сечение соударений (Абрагамс [163]) (напомним, что если пользоваться неэкранированным куло-новским потенциалом, то такое определение невозможно произвести аналитическими методами). Оказывается, что это сечение имеет порядок тсГс, т. е. соответствует сечению рассеяния на отдельном ионе. Однако следует иметь в виду, что, в то время как соударение электрона с ионом может сопровождаться только очень малым обменом энергии, в случае соударения двух одинаковых частиц этого утверждать нельзя. Принцип Паули ограничивает соударения электрон—электрон по существу теми электронами, тепловая энер- [c.216]

Главы 23—26, выходящие за рамки обычного учебника технической термодинамики, углубляют методы термощинамического исследования, обосновывая зависимость процессов от условий равновесия. В завершение своей книги Дж. Кинан сжато, но вместе с тем и вполне строго излагает химическое равновесие и химические потенциалы, справедливо полагая, что глубо1кое термодинамическое исследование тепловых машин и аппаратов должно сопровождаться применением основных средств химической термодинамики. [c.3]

Имеются убедительные экспериментальные доказательства суш.ествования экситонных молекул в не скольких кристаллах, в том числе в кремнии, в хлориде меди и бромиде серебра [9]. В случае кремния экспериментальные доказательства были получены путем регистрации спектра люминесценции с пространственным и временным разрешением. Гурли [4] использовал метод деформационной ловушки для изучения химического равновесия в системе свободные экситоны/экситонные молекулы, 2Ех Ехг. На рис. 5 приведена температурная зависимость спектра люминесцентного излучения из области деформационной ловушки в кремнии. Верхний спектр характеризует обычное рекомбинационное излучение свободных экситонов с шириной линии, Определяемой тепловой энергией экситона /гТ. Форма линии описывается зависимостью В ехр(— //гТ)/где отвечает плотности электронных состояний в трехмерном потенциале гармонического осциллятора. При понижении температуры возникает дополнительный максимум при более низкой энергии, соответствующий экситонным молекулам, Он обязан своим происхождением рекомбинации электрона и дырки в молекуле, в результате которой остается обычный экситон. Длинный низкоэнергетический хвост молекулярной люминесценции отвечает распределению кинетической энергии этих оставших ся экситонов. Первыми эти молекулы в деформированном кремнии наблюдали советские исследователи независимые измерения на недеформированном крем пни были выполнены в Университете Британской Колумбии (Канада) [9], [c.141]

Полученные при этом расчетным путем кривые (диаграммы) имеют такой же вид, как и экспери.ментально установленные описанным выше. мето.юм, называемым термическим. (Такое название дано потому, что здесь используется тепловое явление — тепловой эффект, позволяющий обнаруживать критические точки на кривых охчаждения сплава при изменении в нем фаз.) Такигл образом, диаграмму состояний меж ю получить и теоретическим расчетно-графическим путем, зная термодинамические потенциалы фаз, и экспериментально-термическим или каким-либо другим методом. [c.60]

С. Воюцким [13], получает в настоящее время все более широкое признание. Эта теория хорошо согласуется с результатами экспериментальных исследований и, пожалуй, наиболее полно объясняет механизм, адгезии полимеров к металлам. В соответствии с диффузионной теорией адгезии формирование контакта между адгезивом и субстратом не ограничивается адсорбцией молекул полимера, поскольку система покрытие — субстрат претерпевает более глубокие изменения. Причиной этих изменений является диффузия. Движущей силой диффузии служит разность термодинамических потенциалов. Система покрытие— субстрат стремится к термодинамическому равновесию, что становится возможным благодаря тепловому движению атомов и молекул. В конечном счете диффузионные процессы могут привести к исчислению границы раздела фаз. Современные экспериментальные методы исследования, например исследования при помощи меченых атомов, дают возможность не только наблюдать за кинетикой процесса диффузии, но и подтвердить диффузионную теорию адгезии. [c.39]

Описанный импульсивный метод работы обеспечивает в общем более высокий к. п. д., чем работа с перманентным газовым потоком, характеризуемым более низким температурным потенциалом. Импульсивный метод ])аботы турбины в известной мере аналогичен рабочему процессу двигателя внутреннего сгорания, при котором преобразование тепловой энергии в работу точно так же происходит в условиях наивысшей температуры (в пределах примерно 2000—1О0О° С), тогда как промежуточные рабочие такты, при которых происходит охлаждение рабочего тела, обеспечивают умеренную, допустимую для материала поршней среднюю температуру. [c.394]

Метод электрического моделирования тепловых явлений [74]. Этот метод применяют для изучения температурного поля в режущем клине инструмента. Он основан на том, что процессы распространения в твердом теле тепла и электрического тока при неустано-вившемся режиме описываются одинаковыми уравнениями. Оба уравнения представляют в безразмерном виде, пользуясь безразмерными тепловыми критериями и их электрическими аналогами. Чтобы обеспечить аналогию и подобие между условиями на граничных поверхностях тела и модели, предусматривают соответствие законов распределения температур и потенциалов на граничных поверхностях инструмента и модели. Законы распределения записывают также в безразмерном виде. Изучая поле электрических потенциалов на модели, можно составить представление о температурном поле клина инструмента. При плоском процессе распространения тепла в инструменте и установившемся теплообмене моделирование ведут на электропроводной бумаге, используя интегра- [c.147]

Более устойчивые ультразвуковые колебания можно получить от дуги постоянного тока при наложении на нее дополнительной переменной разности потенциалов. Благодаря переменному току происходит периодическое изменение теплового режима дуги, что приводит к периодическому изменению ее объема. Если переменный ток по величине превосходит постоянный, то возникают звуковые колебания удвоенной частоты. Вместо наложения на дугу переменной разности потенциалов от постороннего источника можно, конечно, использовать ее как генератор [528]. Таким методом Дикман [510] получил при помощи дугового генератора, работающего в светильном газе, звуковые колебания с частотой до 780 кгц. Частотой колебательного контура легко управлять, изменяя его емкость поэтому такие излучатели способны работать в широком диапазоне частот, что, к сожалению, для большинства излучателей других типов невозможно. Используя переменный ток от ламповых генераторов, Палеологос [1496] получил при помощи дуги в воздухе колебания с частотой до 2000 кгц. [c.38]

ГЙЛЬБЕРТ (Гб, Gb), единица магнито- теплового происхождения и искусст- дения Г. с поверхности диэлектрич. движущей силы или разности магн. венно возбуждаемый. Тепловые ко- пьезоэлектрич. кристалла, отличный потенциалов в системах ед. СГС (сим- лебания атомов или ионов, состав- от резонансных методов. Кристалл метричной или Гауссовой) и СГСМ. ляющих крист, решётку, можно рас- в виде бруска помещается торцом в Названа в честь англ. физика У. Гиль- сматривать как тепловой шум — со- СВЧ электрич. поле (в большинстве [c.122]

При применении алюминиевых радиаторов возникает проблема контакта медного основания е охладителем в связи с большой электрохимической разностью потенциалов для пары Си—А (около 1,8 в). Неизбежное попадание влаги в место контакта вызывает коррозию алюминия при прохождении рабочего тока поверхность алюминия разрушается, электрическое и тепловое сопротивления резко увеличиваются.. А.люминиевые охладители изготавливаются либо методом протяжки через фильеры (профилированный алюминий), либо методом литья под давлением. В первом случае приме- [c.108]

Другие методы детектирования для получения нейтронных изображений рассмотрены в работе [28]. Многие из них требуют дальнейшего проведения опытных работ до тех пор, когда по Их параметрам они станут пригодными для практического использования в нейтронной радиографии. В качестве детектора нейтронного изображения был исследован искровой счетчик [99]. В счетчике слой обогащенного В ° расположен вблизи большого количества проволок, находящихся под высоким потенциалом. При нейтронной бомбардировке слоя бора последний испускает а-частицы, ионизирующие газ, находящийся в счетчике, и в ионизированной области возникает искра. Искры фотографируются, и это создает изображение. У исследованного счетчика [99] разрешающая способность была около мм (соответственно Интервалу между проволоками). Для создания изображения достаточен поток тепловых нейтронов интенсивностью 5-10 нейтрон см - сек при экспозиции, равной нескольким секундам. Метод представляет большой интерес из-за чувствительности, а Также способности давать хорошую различаемость на фоне Y Лyчeй. [c.314]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...