Аналитическое выражение второго начала термодинамики

Для получения аналитического выражения второго начала термодинамики рассмотрим в отдельности второе начало термодинамики для равновесных и неравновесных процессов. [c.53]

АНАЛИТИЧЕСКОЕ ВЫРАЖЕНИЕ ВТОРОГО НАЧАЛА ТЕРМОДИНАМИКИ [c.70]

Аналитическое выражение второго начала термодинамики. Аналитическое выражение второго начала термодинамики для бесконечно малого обратимого процесса имеет согласно выражению (2.51) вид [c.72]

Формула (9.4) является аналитическим выражением второго начала термодинамики для необратимых изменений состояния рабочего тела. [c.120]

АНАЛИТИЧЕСКОЕ ВЫРАЖЕНИЕ ВТОРОГО НАЧАЛА ТЕРМОДИНАМИКИ ФИЗИЧЕСКИЙ СМЫСЛ и СВОЙСТВА ЭНТРОПИИ [c.78]

Аналитическое выражение второго начала термодинамики для бесконечно малого обратимого процесса имеет согласно (3-13) вид [c.80]

Аналитическое выражение второго начала термодинамики [c.47]

Третье издание учебника имеет следующее построение курса. Часть первая Основные законы термодинамики . Гл, 1 Введение гл, 2 Первое начало термодинамики гл. 3 Второе начало термодинамики (сущность второго начала термодинамики интегрирующий делитель для выражения элементарного количества тепла энтропия аналитическое выражение второго начала термодинамики полезная внешняя работа термодинамические потенциалы и характеристические функции тепловая теорема Нернста дифференциальные уравнения термодинамики в частных производных статистическое толкование второго начала термодинамики) гл. 4 Термодинамическое равновесие гл. 5 Термодинамические процессы гл. 6 Газы и их смеси гл. 7 Насыщенные влажные и перегретые пары гл. 8 Течение газов и паров гл. 9 Общий термодинамический метод анализа циклов тепловых двигателей . Часть вторая Рабочие циклы тепловых двигателей . Гл. 10 Сжатие газов и паров гл. 11 Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания гл. 12 Циклы газотурбинных установок и реактивных двигателей гл. 13 Циклы паросиловых установок гл. 14 Циклы холодильных машин гл. 15 Термодинамические принципы получения теплоты гл. 16 Термодинамика химических реакций . [c.349]

Коренное изменение содержания проведено в новом издании учебника в разделе Второе начало термодинамики . В первых изданиях обоснование и аналитическое выражение второго начала термодинамики осуществлялись методом Карно — Клаузиуса. В новом издании учебника они осуществляются методом, близким к методу [c.349]

После ряда преобразований этих уравнений Окатов получил обычное аналитическое выражение второго начала термодинамики. [c.568]

Полученное уравнение является аналитическим выражением второго начала термодинамики. При dQ=0 из (1.110) следует [c.60]

Аналитическое выражение первого начала термодинамики. Прямым следствием первого начала термодинамики является существование во всякой термодинамической системе двух функций состояния — внутренней энергии и энтальпии. Этот результат имеет фундаментальное значение, так как, во-первых, пополняет перечень различных видов энергии—механической (кинетической и потенциальной), электромагнитной и т. п. — внутренней энергией тел, представляющей собой, как уже отмечалось выше, энергию теплового движения составляющих тело частиц, и, во-вторых, устанавливает возможность превращения внутренней энергии тел в другие виды энергии и обратно, что собственно и обусловливает всеобщность термодинамического метода исследования. [c.18]

Аналогично, из соотношений (7.5), представляющих второе начало термодинамики для необычных систем при Г<0 К, можно найти аналитическое выражение этого закона при неравновесных процессах в таких системах. Для этого рассмотрим два близких состояния равновесия 7 и 2 некоторой необычной системы (при отрицательных абсолютных температурах). Пусть при неравновесном переходе из 7 в 2 (см. рис. 9) системе сообщается количество теплоты 6Q p и она совершает работу. Тогда, по первому началу, [c.143]

В настоящее время представляется возможным сделать некоторые общие выводы о состоя-них с отрицательной абсолютной температурой. Состояния с отрицательной абсолютной температурой являются, как уже подчеркивалось, неравновесными состояниями вещества. Для них, как и вообще для всех состояний, полностью сохраняет свое значение первое начало термодинамики. Что касается второго начала термодинамики, то безусловно остается справедливым аналитическое выражение его в форме 5 = dQ/T , точно так же остается в силе вывод третьего начала термодинамики о равенстве 5 О при Т 0. [c.640]

Второе начало термодинамики устанавливает, что при отсутствии теплообмена с внешней средой энтропия термодинамической системы является неубывающей функцией (ds 0). Удобное аналитическое выражение энтропии можно получить, используя формулу (11.8) [c.411]

Подставляя выражения (1.99) и (1.100) в исходное уравнение (1.98), получим аналитическое уравнение первого и второго начал термодинамики, в котором все слагаемые правой части решены относительно непосредственно измеряемых на опыте величин [c.60]

Цикл Карно играет большую роль в развитии общей теории термодинамики. Он служит эталоном для оценки совершенства иных идеальных циклов, используется при установлении основных положений второго начала термодинамики и его аналитического выражения с его помощью производится оценка работоспособности теплоты, а также оценка потерь работоспособности как результата необратимости процесса и др. [c.107]

Второе начало термодинамики. 2.6. Превращение теплоты в работу в теплово.м двигателе. 2.7. Термодинамическая температура. 2.8. Энтропия. 2.9. Абсолютная температура как интегрирующий делитель элементарного количества теплоты. 2.10. Аналитическое выражение второго начала термодинамики. 2.11. Максимальная полезная внешняя работа. 2.12. Третье начало териодина.мики. 2.13. Статистическая природа второго начала термодинамики. [c.6]

Во-вторых, термодинамические понятия работы , теплоты , более нагретого или менее нагретого тела сохраняют свою силу в частности, при Г<0 более нагретым телом считается то, которое имеет более высокую отридательную температуру (т. е. меньшую по своей абсолютной величине). Отличием является лишь то, что в противоположность обычным системам с Т>0 в системах с Т<0 тепло переходит в работу без всякой компенсации, а работа превращается в тепло только с компенсацией. Первое начало термодинамики, естественно, сохраняет с ое аналитическое ВЫрз-Ж61Ш6, так Жё как сохраняется и аналитическое выражение второго начала термодинамики (в виде dS=dQ/T). [c.96]

Особенно интересным является в этом учебнике обоснование аналитического выражения второго начала термодинамики, осуществленное оригинальным методом, отличающимся от метода Клаузиуса. Метод Окатова состоял в том, что им рассматривались циклы ряда тепловых машин, работавших таким образом, что теплота, воспринимавшейся каждой последующей машиной, являлась теплотой, отдававшейся предыдущей машиной. При этом им получались уравнения вида [c.568]

Второе начало термодинамики и его аналитическое выражение даются в гл. 5 обычным методом — по Клаузиусу. Изложение этой части очень краткое отдельные вопросы рассматриваются в следующем порядке второе начало перпетуум мобиле второго рода понятие об обратимом процессе (как процессе, возможном в прямом и обратном направлениях, без указания условий обратимости) цикл Кзрно с выводом формулы термического к. п. д. обратный цикл Карно (с указанием, что он относится к работе холодильных машин) [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...