Соударение электрон—электрон

Для повышения эффективности ионизации, зависящей от вероятности соударения электронов с молекулами газа, желательно по возможности увеличить длину пути электронов, проходящих ионизационную камеру. Но так как высота ионной щели ограничивается размером зазора между полюсами диспергирующего магнита, то для увеличения пути пробега электронов применяется продольное магнитное поле. Как известно, движение заря- [c.72]

Результатом упругих соударений электрона с тяжелыми частицами будет увеличение кинетической энергии последних, т. е. повышение температуры плазмы. [c.43]

Энергию, которая должна быть сообщена электрону для его ионизации, часто выражают в вольтах (точнее в электрон-воль-тах) и называют соответственно потенциалом ионизации — Ui. Условия неупругого соударения электрона е при напряжении поля и можно записать так [c.44]

После неупругого соударения оба электрона будут обладать малыми скоростями и вновь начнут ускоряться электрическим полем. [c.44]

Этот ток будет очень кратковременным. Через небольшое время т из-за соударений электронов с различными препятствиями их [c.45]

И. Бор обратил внимание на то, что соударения падающих частиц с ядром существенным образом отличаются, например, от соударения электрона с атомными системами. Электроны атомной оболочки образуют довольно рыхлую систему. И когда внешний электрон пролетает через электронную оболочку атома, то он [c.273]

Количественно эффект Комптона удается объяснить только с корпускулярных позиций. При соударениях с электронами вещества фотоны упруго отражаются от них, передавая им часть своей энергии. Применение законов сохранения энергии и импульса позволяет рассчитать изменение длины волны фотонов [c.160]

Оже-эффект был открыт в 1925 г. Пьером Оже. Он связан с ионизацией атома вследствие соударения первичного электрона с электроном на одной из внутренних оболочек атома (К, L, М,. ..), на которой возникает вакансия. В результате этого происходит оже-переход с выходом оже-электрона в вакуум, где он регистрируется с помощью электронного спектрометра. [c.154]

Если газ достаточно низкого давления пронизывается пучком электронов, то в соответствии с формулой (7) можно положить, что число переходов атомов с /-го в -состояние за счет соударений с электронами, скорости которых лежат в данном интервале (v, v dv), равно [c.431]

Роль ступенчатых процессов наблюдается и при свечении ионных линий. Возбуждение иона может происходить прямым путем, т. е. в результате соударения электрона с нормальным атомом при этом атом одновременно ионизируется н возбуждается. Кроме того, возбуждение иона может происходить ступенчатым способом сперва образуется ион в нормальном состоянии, а затем он возбуждается. [c.443]

Возбуждающие пучки электронов получались гораздо более однородными по скоростям. Интенсивность линий измерялась фотоэлектрическим методом, позволявшим получать значительно большее число точек на кривых, чем в прежних работах методами фотографической фотометрии. Тщательнее соблюдались условия, при которых возбуждение атомов происходит только за счет соударений с электронами и отсутствуют вторичные явления (реабсорбция света, удары 2-го рода и т. д.). Эти работы показали, что оптические функции возбуждения имеют в ряде случаев по несколько тесно расположенных максимумов. [c.446]

Неупругое соударение электрона с атомом. Электрон, обладающий массой т и скоростью i , ударяется о покоящийся атом массы М. При этом атом возбуждается, т. е. переходит из основного состояния в более высокое энергетическое состояние (разность соответствующих энергетических уровней равна W). Какова минимальная начальная скорость vq электрона, необходимая для этого возбуждения атома, если удар центральный [c.315]

В ионных лазерах непрерывного действия это условие выполняется. Нижний рабочий уровень имеет очень короткое время жизни и быстро расселяется. Верхний рабочий уровень обладает значительно большим временем жизни. Заселяется он при соударениях с электронами как за счет переходов из основного состояния, так и за счет последовательных переходов с более высоко расположенных уровней. [c.41]

I — частота соударений электронов в разряде [c.205]

Электронный луч представляет собой сжатый поток электронов, перемещающийся с большой скоростью от катода к аноду в сильном электрическом поле. При соударении электронного потока с твердым телом более 99 % кинетической энергии электронов переходит в тепловую, расходуемую на нагрев этого тела. Температура в месте соударения может достигать 5000—6000 °С. Электронный луч образуется за счет эмиссии электронов с нагретого в вакууме 133 (10 -i-10 ) Па катода У и с помощью электростатических и элек- [c.202]

Полностью игнорируется вклад в величину (с>//(9г]соудар., который могли бы внести соударения электрон—электрон (см. п. 25). [c.218]

Формирование пленки ведется посредством распыления мишени необходимого состава интенсивным пучком низко-энергетических ионов ( % 1,6 10 Дж). Для формирования этого пучка используется источник газовых ионов Кауфмана. Генерация ионов в источнике Кауфмана осуществляется в ионизирующих соударениях электронов, испускаемых вольфрамовой нитью с атомами или молекулами реакционного газа. В камере источника создается комбинированное магнитное поле, благодаря которому электроны движутся по сложной циклоидальной траектории, а число, ионизирующих столкновений, приходящихся на один электрон, возрастает. Ионы вытягиваются из разрядной камеры многоаппертурной диафрагмой. Наличие специальных сеток в системе откачки позволяет обеспечить разницу давлений, т. е. более высокое давление в ионизационной камере, чтобы получить стабильный разряд, и более низкое — в камере мишени, чтобы обеспечить достаточно большую длину свободного пути ионов. [c.154]

Электронный луч представляет собой поток сжатых электронов, перемещающихся с большой скоростью от катода к аноду в сильном электрическом иоле. При соударении электронного потока с твердым телом более 99% кинетической энергии электронов переходит в тепловую, расходуемую на нагрев этого тела. Температура в месте соударения может достигать 5000—6000 °С. Электронный пучок образуется за счет эмиссии электронов с нагретого в вакууме (133-Ю" —133-10 Н/м ) катода и с помощью электростатических и электромагнитных линз 4 формируется на поверхности свариваед1ых материалов (рие. .24). В установках для электронно-лучевой сварки и обработки электроны эмитти-руются па катоде 1 электронной пушки формируются в пучок электродом 2, расположенным непосредственно за катодом уско- [c.301]

Наличие сил кулоновского взаимодействия между электронами и ионами делает их соударения в плазме значительно более сложными, чем соударения нейтральных частиц. Вместо броуновского зигзагообразного движения молекул траектория заряженной частицы становится извилистой, соответствующей изменениям (флуктуациям) электрического поля в плазме. Поэтому в плазме, вообще говоря, должны учитываться все возможные сечения соударений ион — атом — Qia (перезарядка) ион— ион — Qii (сечение Гвоздовера) электрон — атом — Qm (сечение Рамзауэра) электрон — ион — Qe, (прилипание или захват электрона) и электрон — электрон Qee. Тогда для k видов частиц [c.41]

Рис. 2.11. Зависимость общего эффективного сечения соударения электронов и атомов для различных газов от энергии электронов по Рамзауэру (штриховые линии — газокинетические сечения)

Для количественной оценки рассматриваемого эффекта запишем законы сохранения энергии и импульса. Считаем, что до соударения электрон не двигался (т.е. его энергия была равна тос ), а после соударения он приобрел имг[ульс Рд.., и энергию WgT. Энергию связи электрона в атоме пока не учитываем. Тогда [c.448]

Переход молекулы в электронное возбужденное еостояние может происходить различными путями. Возбуждение наступает в результате столкновения молекулы с быстроко-леблющпмися частицами, получившими энергию в результате общего нагревания тела, при поглощении кванта видимого или ультрафиолетового света, при соударении с электронами и иными быстродвижущимися заряженными частицами, а также в ряде других случаев. Возбужденные частицы обычно быстро (за время, из.черяемое миллиардными долями секунды) теряют свою избыточную энергию и переходят в основное невозбужденное состояние. Такой переход может совершиться безызлучательным путем, когда энергия передается окружающим частицам в виде тепла, или с испусканием света. Явление испускания света веществом при его возбуждении различными внешними воздействиями называется люминесценцией. [c.246]

Вин рассмотрел также зависимость рассеяния электронов от амплитуды колебаний атомов и показал, что если п, квантов энергии Ь> распределены среди некоторого числа атомных осцилляторов, то рассеяние не должно зависеть от конкретного вида распределения это справедливо, если рассеяние пропорционально квадрату амплитуды (т. е. энергии колебаний). Можно, пожалуй, утверждать, что представление о фоионе в его современном понимании появилось вместе с этим выводом. Исходя из кваитово-механических представлений, предполагается, что электрон рассеивается в колеблющейся решетке благодаря поглощению или излучению кванта колебательной энергии. Поскольку вероятность такого перехода пропорциональна концентрации квантов с дайной частотой колебаний ), это явление можно наглядно представить как соударение электрона с фононом. Так как средняя энергия осцилляторов решетки при тепловом равновесии равна — 1), то концентрация квантов или фононов с энергией [c.157]

Масштабный эффект в проводнике, помещенном в магнитноеПоле. Пусть магнитное поле воздействует на тонкий проводник толщиной а и значение поля таково, что 2iZ/a 1, где 27 — диаметр орбиты свободного электрона. В этом случае в периоды между соударениями электрон будет [c.207]

Совокупность электронов проводимости и взаимодействие электрон— электрон. В настоящее время в рассматриваемой области остались две нерешенные проблемы необходимо, во-первых, разработать более точную теорию рассеяния электронов в металлах и, во-вторых, выяснить воиросы, связанные с установлением теплового равновесия. Эти задачи нельзя рассматривать как совершенно независимые, так как обе они требуют для своего решения точного понимания особенностей поведения совокупности электронов проводимости в металле. Когда Лоренц впервые использовал методы статистики ( уравнение Больцмана ) в теории переноса электронов в металлах, он предполагал, что по сравнению с взаимодействием электронов с атомами столкновениями электрон—электрон можно пренебречь. Он писал ...мы полагаем, что преобладают соударения с атомами металла надо считать, что число таких столкновений настолько превосходит число соударений электронов друг с другом, что последними вполне можно пренебречь . [c.215]

Заключение, к которому пришли Пайне и Бом, по существу восстанавливает статус-кво, и поэтому поведение электронов можно с полным основанием рассматривать па основе одноэлектронной модели, предполагая, что взаимодействие электрон—электрон распространяется только на близкое расстояние. Это позволяет определить поперечное сечение соударений (Абрагамс [163]) (напомним, что если пользоваться неэкранированным куло-новским потенциалом, то такое определение невозможно произвести аналитическими методами). Оказывается, что это сечение имеет порядок тсГс, т. е. соответствует сечению рассеяния на отдельном ионе. Однако следует иметь в виду, что, в то время как соударение электрона с ионом может сопровождаться только очень малым обменом энергии, в случае соударения двух одинаковых частиц этого утверждать нельзя. Принцип Паули ограничивает соударения электрон—электрон по существу теми электронами, тепловая энер- [c.216]

Функция распределения времен свободного пробега. В классической электронной теории предполагается, что изменение скорости электрона прссисходит в результате кратковременного акта взаимодействия его с решеткой. Между двумя соударениями электрон движется как свободная частица. В качестве параметров, характеризующих движение электрона, вводятся длина свободного пробега I и в реи я свободного пробега т, кото рые будем рассматривать как средние значения. Указанные параметры связаны доуг [c.128]

В ударной теории, рассматривающей воздействие электронов, предполагают, что цуг волн, испускаемый атомом, в результате столкновений делится на малые независимые части. Эти малые части цугов волн разлагают в ряд Фурье и затем статистически усредняют по всем возможным временам между столкновениями. Кроме того, учитывают расширение линий за счет слабых соударений с электронами, приводящих к изменению фазы колебаний. При дальнейшем уточнении теории учитывается немгновенность соударений и переходы электронов в атоме между штарковскими уровнями, индуцируемые столкновениями. [c.269]

Зона / на рис, 6,3 соответствует истинно вторичным электронам, образующимся в результате неупругих соударений первичных электронов с электронами мишени. Наиболее вероятная их энергия 3-5 эВ, Глубина выхода истинно вторичных электронов не превышает 10 нм, Зону 2 составляют неупругоотраженные электроны первичного пучка, а также электроны, генерированные в результате оже-перехо-дов. Этот участок характеризуется незначительным колебанием зависимости N(E), установить происхождение которого позволяет анализ производной dN(E)/dE. Точное энергетическое положение производной определяется всецело природой элементов, составляющих поверхность. Зона 3 - узкий пик при энергии, равной энергии падающего электрона, обусловливается упругим рассеянием электронов (они составляют всего около 1%), Эти электроны выходят из поверхностного слоя глубиной 200-2000 нм. [c.151]

Для сравнения с теоретическими данными наиболее интересно знание эффективных сечений возбуждения атомов водорода. Однако из-за того, что водород обычно двуатоме.н, соответствующее экспериментальное определение затруднительно. Кроме того, у водорода уровни с разными квантовыми числами I, при одном и том же главном квантовом числе п, расположены очень близко друг к другу (тонкая структура уровней водорода), в результате чего экспериментально отделить их эффективные сечения друг от друга невозможно. В последнее время Фитом и сотрудниками был выполнен ряд наблюдений соударений электронов разных скоростей с пучком водорода, [c.452]

Из всего сказанного видно, что практически свечение атомов и ионов в процессе столкновения с другими нейтральными атомами или ионами наблюдается лишь при энергиях столкновений частиц порядка 1000 эв и выше. При более низких энергиях столкновения носят в основном упругий характер. Этим объясняется отмеченное выше обстоятельство, что в обычных источниках света возбуждение происходит практически только за счет соударений с электронами. Соударения с атомами и ионами должны играть роль лишь при условии, когда в силу тех или иных причин в светяш,емся объеме присутствуют очень быстрые атомы и ионы. При малых же и средних энергиях роль соударений с нейтральными атомами может быть велика, если концентрация атомов на много порядков больше концентрации электронов. Так, по подсчетам А. Д. Сахарова [ 5], в пламенах, горящих при атмосферном давлении, возбуждение свечения в основном происходит за счет столкновений с атомами. [c.459]

П. Друде считал, что сразу после очередного соударения электрона его скорость равна нулю Л. 66]. Тогда лод действием поля электрон получит постоянное ускорение, равное eEjm, и к концу пробега скорость упорядоченного движения станет равной [c.8]

Бомбардируя мишень, ионы выбивают из нее атомы, часть из которых попадает на подложку П и, конденсируясь, образует пленку. Таким образом, давление газа в камере влияет на распыление мишени сложным образом. С увеличением давления увеличивается число столкновений электронов с атомами газа на пути от катода до анода. Поэтому должно возрастать и количество образующихся положительных ионов при том же токе катода. Однако вовсе не каждое соударение электрона с атомом приводит к ионизации, даже если энергия электрона достаточью велика. Если же электрон еще не набрал энергии выше энергии ионизации ил й возбуждения атома, то при соударении происходит лишь обмен кинетической энергией между электронами и атомами газа. Хотя массы сталкивающихся частиц в этом случае очень сильно отличаются друг от друга и потери энергии электроном при каждом соударении невелики, тем не менее с ростом давления газа в камере средняя энергия электронов в том же самом электрическом поле уменьшается. Это значит, что уменьшается и относительное число соударений электронов, приводящих к ионизации атомов. Расчет показывает, что среднее количество ионов, создаваемых в газе каждым выходящим из катода электроном, с ростом давления сначала повышается, а затем падает. Эффект этот был открыт А. Г. Столетовым в конце XIX века, исследовавшим влияние газового наполнения на ток в приборе с фотоэлектронным катодом, и получил название эффекта газового усиления. Наибольшее газовое усиление происходит при некоторой величине отношения напряженности электрического поля к давлению, характерной для каждого газа. Для аргона, например, она равна 175 В/м-Па. Это означает, что при напряженьюстях поля 500— 1000 В/м оптимальное давление Аг составляет 3—6 Па (0,02— [c.65]

Электронное поглощение УЗ в ме-т а л jr а X является основным при низких темп-рах, В длинноволновой области (kl<,i) электронное поглощение обусловлено вязкостью электронного газа коэф. поглоп1,ония а. при этом иропорционален времени т между соударениями электронов и квадрату частоты [c.56]

В зависимости от частоты со радиоволны осн. роль в Р. р. играют те пли др. виды собств. колебаний, поэтому электрич. свойства ионосферы различны для разных участков радиодиапазона. При высоких ш попы не успевают следовать за изменениями поля и в Р. р, принимают участие только электроны. Вынужденные колебания свободных электронов ионосферы происходят в противофазе с действующей силой и вызывают поляризацию плазмы в сторону, противоположную электрич. полю волны Е. Поэтому диэлектрич. проницаемость ионосферы е < 1. Она уменьшается с уменьшением частоты е == 1 — mVio. Учёт соударений электронов с атомами и ионами даёт более точные ф-лы для е и п Ионосферы [c.258]

Характер фиа. процессов С. р. (пробой газовой среды, динамика разряда, пространственная структура ИТ. д.) зависит от соотношения между эфф. частотой соударений электронов с атомами и молекулами газа Vm и частотой электрич, поля ю. При у /(о < 1 (высокие частоты поля и низкие давления газа) электроны движутся в электрич. поле почти как свободные. При г ,/(о > 1 (низкие частоты поля, высокие давления газа) электроны дрейфуют в перем. электрич. поле СВЧ-волны, Е 1) = ЯрС08ш4, со скоростью т. в. в каждый момент движутся с той же скоростью, что и в пост, электрич. поле, напряжённость к-рого (Кавна мгновенному значению перем. элеКтрич. поля с амплитудой Яр- [c.423]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...