Излучения влияние на затухание

Излучения влияние на затухание волнового движения 434—437 [c.545]

Возбуждение волн колеблющимся телом связано с излучением энергии в окружающую среду. В источниках звука потери энергии на излучение могут быть очень значительны (чем больше эти потери, тем эффективнее действует излучатель) потери на излучение обусловливают сильное затухание собственных колебаний излучателя. Влияние этих потерь легко обнаружить на камертоне. Камертон без резонансного ящика звучит гораздо слабее, чем с ящиком, но [c.739]

Рис. 9.17. Влияние частоты излучения на затухание электромагнитных волн в вулканизатах на основе различных типов каучуков (режим работы - контактная прокладка)

Мы ВИДИМ, ЧТО интенсивность излучения пропорциональна квадрату числа частиц, в отличие от некогерентного спонтанного излучения, интенсивность которого пропорциональна первой степени числа частиц. Этот коллективный эффект излучения является оптическим аналогом свободного индукционного распада в спектроскопии ядерного резонанса и поэтому называется также оптическим свободным индукционным распадом. Само собой разумеется, что эти процессы спонтанного излучения должны быть описаны на основе квантовой теории однако квантовые расчеты приводят в основном к тем же самым результатам—например, в том, что касается зависимости интенсивности от числа частиц [9, 3.21-1]. Коллективный эффект поляризации и излучения затухает со временем релаксации т, если справедливо сделанное нами предположение о том, что можно пренебречь влиянием процесса излучения на атомные системы по сравнению с влиянием на них безызлучательных релаксационных процессов. После этого затухания некогерентные спонтанные процессы могут, вообще говоря, продолжаться, пока инверсия не достигнет своего равновесного значения у/- Когерентный и некогерентный процессы отличаются друг от друга не только временной зависимостью, но также и характеристиками выходного излучения и поведением поляризации. [c.414]

Из рис. 2.16, а, б следует, что коэффициент затухания поверхностной волны монотонно возрастает при увеличении отношения рж/р и уменьшении т и v. Влияние жидкости на затухание поверхностных волн (в противоположность влиянию на скорость) весьма существенное при тех же средних значениях параметров Рж/р, г vi v коэффициент дополнительного затухания из-за излучения в жидкость на пути Яд составляет 0,11, т. е. на пути примерно 10 Яд происходит затухание в е раз. [c.136]

Термомеханическое поведение материала, на который падает тепловой импульс, во многом определяется длиной волны и мощностью излучения. Длина волны связана с глубиной поглощения импульса тепла материалов за время, когда теплопроводность еще не успевает проявить себя. Мощность излучения определяет возникающие в среде температуру и давление, а следовательно, и фазовое состояние вещества. Важно помнить, что в весьма широком диапазоне температур и давлений вещество не проявляет прочностных свойств. При температурах порядка 10 —10 К вещество находится в плазменном, а при 10 — 10 К — в газообразном состоянии. Только в конденсированном (жидком или твердом) состоянии, которое может иметь место вплоть до температур порядка 10 К вещество имеет свойство прочности. Точно так же уменьшаются прочностные свойства сред с увеличением давления. При увеличении давления от величин порядка 10 МПа свойства среды все более точно описываются моделями жидкости или газа. В данной выше постановке задачи учитывается изменение термомеханических процессов в среде в зависимости от / и Г. Определенную помощь в предварительной оценке взаимовлияния различных физических процессов может оказать время их протекания. Процессы поглощения излучения, испарения, установления тепла, возникновения волн напряжений, затухания тепловых фронтов являются разновременными и часто их можно рассматривать независимо. Кроме того, несмотря на существование в принципе взаимовлияния много физических процессов, на различных временных или пространственных интервалах основное влияние на прочность может оказывать один или несколько из них. [c.179]

В этом случае уравнения, учитывающие длину волны (частоту) излучения, его затухание в веществе, действие окружающих молекул на смещение электрона под воздействием внешнего поля, влияние свободных и связанных электронов, выводятся из теории дисперсии и имеют вид [c.767]

Экспериментальные исследования по распространению ультразвуковых рэлеевских волн на границе с жидкостью, описанные в работе [116], проводились на импульсной установке, состоящей из генератора синусоидальных колебаний, модулятора, смесителя, усилителя, фазовращателя и индикатора (осциллоскоп). Измерения были выполнены на частотах 1, 2, 3 МГц при длительностях импульсов 10—50 мкс. Форма импульсов была прямоугольная. Рэлеевские волны распространялись по поверхностям алюминиевых и стальных брусков прямоугольного сечения размером 20 X 20 X 400 мм. Условия распространения на границе твердого и жидкого полупространств имитировались погружением одного конца бруска в ванну с жидкостью. При этом рэлеевские волны. Переходя с одной боковой поверхности бруска через торец на другую поверхность, часть пути проходили в контакте с жидкостью. Изменением глубины погружения бруска й жидкость определялись исходные данные для расчета затухания и изменения фазовой скорости рэлеевской волны из-за влияния жидкости. Излучение и прием рэле- [c.142]

Условие, связанное с эффектами многократного рассеяния, теоретически исследованное Г. В. Розенбергом [24], следует непосредственно из уравнений переноса излучения. При этом необходимо иметь в виду, что роль эффектов многократного рассеяния зависит не только от оптических свойств аэрозоля, но и от параметров эксперимента. При небольших оптических толщах соответствующее рассмотрение может быть проведено на основании формул теории однократного рассеяния. При больших оптических толщах становится существенным влияние рассеяния более высоких кратностей, когда введение поправок к закону Бугера по формулам однократного рассеяния теряет смысл. В этом случае закон затухания интенсивности оптического излучения следует полностью определять из уравнения переноса излучения. [c.150]

Метод матрицы плотности в дальнейшем усиленно развивался, в особенности при изучении ядерной магнитной релаксации [5—10]. Мы ограничимся рассмотрением разбавленных систем, в которых энергия взаимодействия между частицами значительно меньше расстояний между энергетическими уровнями, а также гораздо меньше разностей между этими расстояниями для одной частицы. Случай эквидистантных уровней рассматриваться не будет. Эти предположения обычно выполняются в оптической области спектра, а иногда и в СВЧ области для разбавленных парамагнитных материалов. Широта области, в которой гамильтониан случайных взаимодействий имеет постоянную спектральную плотность, обычно превышает ширину линий отдельных переходов. Эти переходы связаны с излучательными и безызлучательны-ми процессами, при которых происходит поглощение или излучение фотонов и (или) фононов. Взаимодействие со случайными (тепловыми) полями излучения и колебаниями решетки включает эффект спонтанной эмиссии. Если воспользоваться терминологией теории магнитной релаксации, то рассматриваемый случай относится к модели быстрого движения в изотропной среде . В этом случае влияние гамильтониана случайных взаимодействий на движение матрицы плотности описывается феноменологическими параметрами затухания. [c.384]

Влияние жидкости на волны Лэмба существенным образом зависит от соотношения фазовых скоростей этих волн и скорости волн в жидкости. Практически во всех случаях и для всех волн, кроме волны а , выполняется условие Сх< Св,а-Из физических соображений ясно, что при этом распространение волны в пластинке будет связано с излучением ее энергии в жидкость и соответственно с затуханием вдоль направления распространения. Это полностью аналогично случаю рэлеевской волны на границе твердого и жидкого полупространств. Для оценки затухания и изменения фазовой скорости волн Лэмба в работе [52], а также нами из уравнения (11.43), (11.44) были сделаны расчеты комплексных волновых чисел [c.132]

Я (кривые 2—4). По мере увеличения частоты и соответствующего роста коэф. затухания глубина минимума увеличивается, пока, наконец, на нек-рой частоте /д, наз, частотой нулевого отражения, мин. значение 1Л не обратится в нуль (кривая 3, рис. 5,6). Дальнейший рост частоты приводит к уширенню минимума (кривая 4) и влиянию аффектов затухания на О. а. практически для любых углов падения (кривая б). Уменьшение амплитуды отражённой волны по сравнению с амплитудой падающей не означает, что падающее излучение проникает в твёрдое тело. Оно связано с поглощением вытекающей волны Рэлея, к-рая возбуждается падающим излучением и участвует в формировании отражённой волны. Когда звуковая частота / равна частоте вся энергия падающей волны диссипируется на границе раздела. [c.507]

РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после выключения источника. Воздушпый объем помещения представляет собой колебат. систему с очень больщим числом собств. частот. Каждое из собств. колебаний характеризуется своим коэфф. затухания, зависящим от поглощения звука при отражении от ограничивающих новерхностей и при распрострапении. После выключения источника возбужденные им собств. колебания затухают. Р. оказывает значит, влияние на слышимость речи и музыки в помещении, т. к. нестационарное излучение их источников непрерывно возбуждает все новые и новые виды постепенно затухающих собств. колебаний при этом слушатели воспринимают прямой звук на фоне ранее возбужденных колебаний возд. объема, спектры к-рых изменяются во времени в соответствии с текущими изменениями спектра излучаемых колебаний. Влияние Р. тем более значительно, чем медленнее затухают собств. колебания. [c.384]

Ударные затухание и уширение спектральных линий особенно существенны в плотных газах и при высоких температурах. Для уменьшения влияния столкновений надо уменьшать плотность газа. Вот почему в опытах. Вина при изучении естественного затухания свечения атомов каналовые лучи направлялись в высокий вакуум. В обычных условиях столкновения значительно сильнее влияют на затухание волны, чем излучение. Однако формула (89.8) дает для времени затухания все же большие, а следовательно, для уширения спектральных линий — меньшие значения, чем наблюдаются на опыте. Следовательйо, должны существовать другие причины поглощения света и уширения спектральных линий. [c.549]

Таким образом, наряду с чистотой исходных химических реактивов существенное влияние на мощность светоослабления стекол и ВС из них и на зависимость затухания от длины волны излучения оказывает технология синтеза стекол. Например, одним из способов синтеза МКС является [27, 66] перевод за-кисной примеси железа Ге + путем дополнительного окисления в окисную Ре +, что снижает светопоглощение стёкол (см. табл. 2.3) в рабочем диапазоне длин волн современных ВОЛС. Примеси ионов железа и меди являются особо интенсивными светоослабителями в натри-ево-боросиликатных и натриево-кальциево-силикатных МКС. Кроме того, в этих МКС, по сравнению с кварцевым стек- [c.45]

Большое затухание колебаний в горных породах заставляет выбирать наиболее низкую из возможных основную частоту импульсных источников и приемников колебаний.С другой стороны, параметры направленности излучения источника должны быть таковы (см. рис. 4.1), чтобы боковые Офажения от фаней образца не оказывали влияния на форму переднего фронта и амплитуду импульса, принимаемого приемником. [c.52]

Многомодовые ВОЛС имеют принципиальные ограничения по протяжённости и по скорости передачи цифровой информации, определяемые затуханием и ушире-Еием импульсов оптич. сигналов. Последнее обусловлено модовой и хроматич. дисперсиями многомодового оптич. волокна. Использование одномодовых волоконных световодов с малым затуханием (0,2 дБ/км) совместно с полупроводниковыми лазерами, работающими с мин. шириной спектра излучения, позволяет свести к минимуму влияние дисперсии на = 1,3 мкм и передавать цифровую информацию с высокой скоростью и на большие расстояния. [c.442]

При выводе уравнения (5.1.9) мы пренебрегли влиянием потерь в световоде а на модуляционную неустойчивость. Действие потерь в основном заключается в том, что коэффициент усиления модуляционной неустойчивости уменьщается по длине световода из-за уменьщения мощности излучения [19]. В уравнении (5.1.9) следует заменить на П .ехр(— az/2). Модуляционная неустойчивость развивайся до тех пор, пока остается <1. т. е. нелинейная длина меньще, чем длина затухания а . Можно исследовать также влияние образования ударной волны огибающей [24], если вместо уравнения [c.107]

После затухания естественной фосфоресценции она может быть многократно воспроизведена путем облучения фосфора фильтрованным светом ртутной дуги. Особенно интенсивную фосфоресценцию возбуждает в Na l — Ag спектрально неразложенный свет ртутно-кварцевой горелки. При этом наблюдаются следующие интересные явления. При малых концентрациях активатора (от 0,1 до 0,001 мол. %) цвет фосфоресценции фиолетовый ( 420 m x), тогда как при больших концентрациях активатора (от 1 до 5 мол. %) максимум смещен в длинноволновую область (—450 Ш[х) и по цвету излучение становится голубым. Эти явления могут быть поняты в свете развиваемых Ф. Ф. Клементом (304) представлений о влиянии концентрации активатора на спектральные характеристики кристаллофосфоров. [c.186]

Вл1гяние и.злучения и простраиственного. заряда иа Ф. ч. Для электронных ускорителей характерно наличие интенсивного электромагнитного излучения, к-рое уже нри эпергии 300 Мов начинает сказываться на условиях фокусировки (см. также Фановые колебания, Излучение электронов в ускорител.чх). В основном это влияние приводит к экспоненциальному затуханию бетатропных колебаний с декрементами zt пропорциональными средней за оборот интенсивности излучения W. Для орбиты, состоящей из прямолинейных участков и дуг окружностей с относительной длиной а, эти декременты равны [c.329]

Электромагнитные переходы при наличии затухания (приближеине слабого сигнала). Теперь мы обратимся к решениям (3.61) и (3,62), с учетом членов, содержащих затухание, используя, как и ранее, предположение о слабом взаимодействии излучения с атомом. Развиваемый подход будет несколько отличаться от изложенного в п. 3.3. Однако он дает представление о методике, используемой в лэлгбовской теории (гл. 9) взаимодействия между полем излучения в резонаторе и активной средой лазера. В частности, здесь мы проанализируем влияние двухуровневой атомной системы на монохроматическое поле излучения. [c.86]

В зарубежной (американской) печати как-то сообщалось, что при проведении исследований в области подводной связи были обнаружены волны, распространяющиеся без затухания. Их назвали гидроническими. На распространение этих волн не оказывают никакого влияния концентрация соли в воде, температурные колебания и давление. Приводились в этих сообщениях такие интересные подробности и детали. Скумбрия, весящая менее килограмма, имеющая ничтожно малую мощность своего излучения, может передать сигнал на сотни метров. Причем этот сигнал способен распространяться и в воздухе. Сигналы от передатчика мощностью 0,1 ватта, находившегося на глубине 28 метров, принимались уже в воздухе на специальную антенну. Под водой гидрони-ческая связь поддерживалась водолазами на расстоянии до 50 километров. [c.38]

Под добротяостью гг понимают меру затухания свободных колебаний подвижной системы ГГ, определяемую отношением реактивной составляющей механического сопротивления подвижной системы ГГ на частоте- осибвного резонанса к активной составляющей. Различают механическую электрическую <3э н полную добротность <3п ГГ. Механическая добротность ГГ определяется потерями в механических элементах подвижной системы ГГ, а также потерями на излучение, электрическая добротность ГГ — наличием тока проти-врЭДС в электрической цепи ГГ в режиме короткого замыкания. Под полной добротностью ГГ понимают добротность, обусловленную суммарным влиянием механических потерь н тока противоЭДС в электрической цепи головки Согласно [2.2] добротности ГГ могут быть определены по формулам [c.107]

На рис. 39 показан пример построения кривой изменения чувствительности с глубиной для РС-преобразо-вателя, излучатель и приемник которого сделаны одинаковыми. Призмы искателя выполнены из плексигласа, объект контроля — сталь. Углы наклона призм, размеры пьезопластины и расстояния между ними подобраны так, чтобы обеспечить выявление дефектов на глубине 2—200 мм (предельные значения определяются крайними лучами диаграммы направленности) Максимум излучения располагается несколько выше точки пересечения акустических осей, что объясняется влиянием затухания и расхождения лучей. Экспериментальные точки удовлетворительно подтверждают расчетную кривую. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...