Тепловой импульс

На рис. 4.19 приведены результаты измерений, полученные в процессе плавления азота в криостате, показанном на рис. 4.15. Плато / и 2 были получены при тепловых импульсах, составляющих 10 % от полной теплоты плавления образца [36]. Продолжительность теплового импульса 25 мин, время выдержки после каждого импульса 138 мин. В начале процесса плавления включение теплового импульса приводило к перегреву порядка 1 мК, в конце плавления перегрев возрастал до 10 мК. Это показано на рисунке четырьмя сплошными линиями для различных отрезков времени эксперимента. Было най- [c.163]

Рис. 4.19. Три плато плавления азота, показывающие уменьшение интервала плавления (плато 3) при использовании начальных тепловых импульсов, в которых за 25 мин выделялось 2,25 % теплоты перехода [36].

К. Для создания теплового импульса использовался либо лазер, либо ксеноновая лампа мощностью 600 Дж за каждую вспышку, либо электронная пушка, напряжение ускорителя электронов которой за время 0,1—4 мс возрастает до 20 кВ. В последней работе приводятся данные по измерению теплофизических характеристик окислов при толщине образцов около 1 мм. [c.143]

В работе [116] описан метод определения коэффициента тепловой активности покрытий в ударной трубе (относительным) импульсным методом. Источником теплового импульса длительностью от нескольких микросекунд до долей секунды служит в этом случае высокотемпературная пробка между ударным фронтом и контактной зоной. При числах Л4 = 4т-12 величина поверхностной плотности теплового потока составляет = (1 -ь 10) 10 кВт/м . Так как современная регистрирующая аппаратура позволяет вести запись теплового процесса при длительности его около 1 мкс, то появляется возможность измерять теплофизические характеристики тонких покрытий (минимальная толщина 10 мкм). [c.143]

В теплообменнике с пренебрежимо малой тепловой емкостью стенки весовая функция первого канала имеет вид (4.1.16). Импульсное температурное воздействие (тепловой импульс) проходит в первом канале не меняя формы и на выходе ослаблено в е раз. Наличие коэффициента связано с тем, что жидкость, проходя через теплообменник, отдает теплоту среде в кожухе, температура которой полагается равной нулю. [c.133]

В теплообменнике со стенкой, имеющей нулевую тепловую емкость, g2i(0=0 при f>llw, поскольку за время t = lfw вся жидкость, находившаяся в трубе в момент Подачи теплового импульса T t) —8 i), успеет выйти из теплообменника. При ненулевой же тепловой емкости стенка окажется нагретой до некоторой ненулевой температуры за счет энергии импульса. Поэтому даже после того как вся жидкость, находившаяся в теплообменнике при t = 0, выйдет из него, выходная температура не упадет до нуля, поскольку теперь жидкость будет нагреваться за счет теплоты стенки. Часть графика при t > l/w на рис. 4.6 отражает процесс нагрева жидкости в теплообменнике за счет теплоты, запасенной стенкой. В соответствии с приближенным равенством (4.1.60) температура жидкости на выходе при t- oo будет экспоненциально убывать. [c.135]

В дальнейшем импульс, двигаясь со скоростью Wi в первом потоке, продолжает мгновенно нагревать до положительной температуры обгоняющие его слои жидкости во втором потоке, однако величина этой температуры становится все меньше и меньше, так как энергия теплового импульса расходуется на нагрев (на рис. 4.14 в различные моменты времени тепловой импульс условно изображен в виде симметричных колоколообразных функций, максимум которых пропорционален энергии импульса в данный момент). [c.163]

В некоторый момент времени (см. рис. 4.14,а) энергия импульса уменьшится настолько, что он нагреет обгоняющий его в этот момент вертикальный слой жидкости во втором потоке до температуры, которая по величине меньше, чем температура слоя жидкости в первом потоке, находящегося непосредственно перед фрон-том импульса (этот слой был ранее нагрет обгоняющими его нагретыми слоями жидкости во втором потоке). До этого времени на участке впереди фронта теплота передавалась только в одном направлении от второго потока к первому (здесь не учитывается, что теплота отдаваемая вторым потоком, была получена от первого потока и обусловлена наличием теплового импульса, распро- [c.163]

В результате температура выходящей из теплообменника жидкости будет меняться следующим образом. В момент времени t = = 4 2 (рис. 4.14,0) выходная температура второго потока испытывает скачок от нулевого значения к некоторой положительной величине, а выходная температура первого потока начинает плавно расти от нулевого значения. В дальнейшем при t > l/wтемпературы потоков монотонно растут, причем температура второго потока все время больше по величине. В момент времени tm выходные температуры потоков становятся равными и при этом достигают максимального значения. Затем происходит монотонное уменьшение величин температур, причем теперь температура первого потока выше. Заканчивается процесс на выходе теплообменника в момент времени t = lfW], когда достигает выхода тепловой импульс в первом потоке. Заметим, что наличие сингулярного слагаемого в выражении (4.2.47) для g lUO связано [c.164]

После того как тепловой импульс достигает выхода в теплообменнике устанавливается стационарный режим с нулевыми значениями температур в обоих потоках. [c.164]

Пусть при t <С о температуры на входе потоков равны нулю. В момент времени = О на вход первого потока поступил единичный тепловой импульс Г] вх(0 == (0- При этом жидкость, входящая во второй поток в момент t — О, мгновенно нагревается до некоторой ненулевой температуры. Поскольку скорость первого потока больше, чем скорость второго потока, тепловой импульс, распространяясь со скоростью Wi, будет нагревать до положительной, но все меньшей и меньшей температуры слои жидкости во втором потоке, которые двигаются перед слоем, вошедшим в момент / = О в поток. Все нагретые вертикальные слои жидкости во втором потоке двигаются со скоростью, меньшей скорости первого потока, поэтому их обгоняют слои жидкости в первом потоке, находящиеся непосредственно за фронтом импульса, В результате слои в первом потоке также нагреваются. [c.175]

В некоторый момент времени (рис. 4.19, а) энергия теплового импульса уменьшится настолько, что он нагреет обгоняемый им в этот момент слой жидкости во втором потоке до температуры, которая по величине меньше, чем температура слоя жидкости в первом потоке, находящегося непосредственно за фронтом им-J а пульса. До этого времени теплота [c.175]

Температура выходящей из теплообменника жидкости начнет изменяться в момент времени t=l/w (рис. 4.19, в), когда тепловой импульс достигнет выхода первого потока. На выходе он будет ослаблен в раз. Обгоняя в момент t = l/w нена- [c.176]

Выражение (4.3.51) для функции gn t) содержит сингулярное слагаемое e °- b t — Т]). Его физический смысл очевиден. Пусть в момент времени = О на входе в первый поток появился тепловой импульс, которому соответствует входная функция вида T Bx(t)—8(t). Тогда в момент времени / = Ti (где ti — время прохождения через теплообменник жидкости в первом потоке) этот тепловой импульс достигнет выхода. Поскольку по мере движения импульса он будет отдавать часть своей энергии ненагретой жидкости во втором потоке, на выходе импульс будет ослаблен. Коэффициентом ослабления является Так как константа o j имеет вид а = RJ/wi, то коэффициент ослабления равен т. е. совпадает с аналогичным коэффициентом, на который умножается входное воздействие в виде б-функции при прохождении прямоточного теплообменника [см. выражения (4.2.47) и (4.2.76) для весовой функции gii(0 в прямоточном теплообменнике]. [c.193]

Двигаясь по теплообменнику в течение времени xi, тепловой импульс будет мгновенно нагревать до ненулевой температуры все встречные слои жидкости во втором потоке (рис. 4.22,а). Последний такой слой импульс нагреет в момент выхода из теплообменника при t = х. Этот последний нагретый слой во втором потоке (точка 4 на рис. 4.22, б) выйдет из теплообменника в момент времени = Ti + Х2. [c.197]

В дальнейшем (после выхода теплового импульса из теплообменника) жидкость в первом потоке будет нагреваться за счет теплоты, аккумулированной жидкостью во втором потоке, а жидкость во втором потоке будет нагреваться за счет теплоты, аккумулированной жидкостью в первом потоке (рис. 4.22, а). Например, жидкость, входящая в первый поток и имеющая на входе нулевую температуру, в течение некоторой части пути (участок 1—2 на рис. 4.22, в) будет нагреваться, получая теплоту от второго потока. В течение остальной части пути (участок 2—3 на рис. 4.22,в) она будет отдавать накопленную теплоту, нагревая жидкость во втором потоке. [c.198]

Фундаментальное решение дает распределение температуры от теплового импульса (мгновенное повышение температуры до Т —> оо) в сечении л = . [c.62]

Таким образом, для определения а п X необходимо из опг.Ёта найти величину теплового импульса, максимальную температуру в фиксированной точке н время наступления максимума. [c.164]

Вторичным эффектом нейтронной бомбардировки являются изменения структуры, вызываемые термическими никами. Считается, что в некоторых случаях энергия выбитого атома может быть рассеяна в малом объеме в виде теплового импульса, вследствие чего могут развиться очень большие температуры за короткие промежутки времени [15, 23, [c.234]

Объем, на который воздействует такой тепловой импульс, может содержать вакансии, смещенные атомы, разориентированные области и дислокации. [c.234]

Здесь <7u — мощность каждого теплового импульса. [c.354]

Это решение учитывает действие отдельных тепловых импульсов и уточняет среднюю температуру детали. Удовлетворительное совпадение результатов аналитического и экспериментального исследований подтверждает правильность разработанной методики определения температурного поля при хонинговании. [c.354]

Длительность тепловых импульсов практически мгновенна. Средняя температура детали при интенсивных режимах хонингования может достичь 200° С. [c.354]

Отставание термометра слагается из двух явлений во-первых термоприемник переходит от своего прежнего теплового состояния к новому, соответствующему температуре данного момента -и, с некоторым запозданием это явление назовем тепловой, или термической, инерцией прибора во-вторых, тепловой импульс, полученный термоприемником от среды Е, передается на указатель и шкалу прибора, в свою очередь, не мгновенно, а с запаздыванием, присущим передаточному механизму и обусловленным его особенностями. Это явление не получило особого названия будем его называть механической инерцией прибора. Наблюдаемое отставание является результатом совместного действия этих обоих видов инерции". [c.211]

Поэтому предположим, что тепловой импульс от термоприемника мгновенно передается на шкалу и указатель и, следовательно, величина k, введенная в 1, чисто термическая величина. Тогда экспериментальный способ определения k, указанный ранее, приводит к изучению явления простого охлаждения или нагревания термоприемника при условии, что тепловое воздействие на него среды Е остается постоянным. Это условие характеризуется двояко во-первых, имеет место уравнение (13.2), во-вторых, коэффициент теплоотдачи а на границе между наружной поверхностью 5 термоприемника Т и средой Е также остается постоянным [c.214]

Основные принципы при работе с таким криостатом оказываются общими для всех %тих газов и мало отдичаются от изложенных для водорода. Тепловые потери для почти адиабатической камеры с образцом поддерживаются возможно малыми путем регулирования тепловых экранов в вакуумной камере. Как и в случае водорода, калориметр заполняется, охлаждается ниже тройной точки и выдерживается несколько часов до установления равновесия. Кривая плавления получается таким же образом, как и в случае водорода, подачей последовательных тепловых импульсов. Величина каждого теплового импульса должна составлять от 1 до 10 % тепла, необходимого для полного расплавления образца. Оптимальные параметры теплового импульса в сочетании со временем, необходимым для установления теплового равновесия после его выключения, должны быть найдены опытным путем для каждого газа. Примерные значения скрытой теплоты плавления для рассматриваемых газов представлены в табл. 4.5. [c.162]

Поляков Ю. A. Метод. измерения тепло.вых свойств диэлек-тр Ических покрытий и материалов с помощью теплового импульса а удариой трубе. — Теплофиаика лысокик температур , 1967, т. 5, № 6, с. il 067—1070. [c.249]

Таким образом, в результате анализа поведения элементов ППС найдено иерархия времен Tj < Tn < Т < Т ц и пространствеицщх масштабов 2а<) < h, < X < Н (Тиип длительность теплового импульса, Н — размер пятна расплава). [c.23]

Наиболее далеко идущим прогнозом, следующим из модели Тисса, явилось предсказание существования тепловых волн в жидкости—явления, ставшего впоследствии известным под названием второго звука . Формальное рассмотрение двух взаимопроникающих жидкостей, обладающих разной энтропией, приводит к волновому уравнению для неоднородностей температуры вместо диссипативного уравнения теплопроводности. Тисса предположил поэтому, что нарушения равновесной концентрации двух жидкостей будут выравниваться посредством волнового движения, а но посредством диффузии. Это волновое движение, как и следовало ожидать, будет несколько похоже на акустический звук с той существенной разницей,, что при этом не будет происходить заметных колебаний плотности жидкости. Вместо них будут наблюдаться колебания относительной плотности двух жидкостей, т. е. колебание температуры. С этой точки зрения подходящим параметром для характеристики диссипации тепловых импульсов в Не II является не теплопроводность вещества, а скорость распространения в нем тепловых волн. На основании своей модели Тисса предположил, что эта скорость будет возрастать от нуля в Х-точке до максимума примерно при 1,5" К и затем уменьшаться при дальнейшем нонижении температуры. [c.803]

Весь этот вопрос в целом недавно исследовал Крамере и др. [131] в Лейдене. Изучалось прохождение тепловых импульсов в трубках различных размеров, причем при наинизшей температуре также было получено большое значение Нд около 200 м1сек. Oбп ий вид температурной зависимости скорости второго звука оказался аналогичным полученному де-Клерком, Хадсоном и Пелламом. Авторы сочли удобным обсуждать наблюдавшиеся явления в трех темнературвых интервалах ниже 0,5° К, от 0,5 до 0,7° К и выше 0,7° К. Это деление соответствует двум областям довольно плавного изменения скорости и области резкого ее возрастания, заключенной между ними. Крамере обнаружил, что форма приходящего импульса заметно меняется при поиижеиип температуры, причем три выбранных интервала температур примерно соответствуют трем различным типам импульсов, показанных на фиг. 73. [c.853]

Все описанные до сих пор эксперименты проводились либо с тепловыми импульсами, либо со стоячими волнами, возбуждаемылш с помощью нагревателей. Кюрти и Мак-Пнтош [133] недавно описали метод возбуждения второго звука путем намагничиванпя и размагничивания парамагнитной солн. Простота этого метода была продемонстрирована ими для обычных гелиевых температур, причем отмечалось, что ния е 1° К он будет особенно удобен, поскольку в этом методе отсутствует необратимый нагрев. [c.854]

Рассмотрим подробно процесс, протекающий в теплообменнике в том случае, когда на вход первого потока подается тепловой импульс. Пусть в момент времени t = 0 на входе первого потока появилось воздействие в виде б-функции T Bx(t) = b t) (рис. 4.14). Это возмущение по температуре в первом поткое обусловливает нагрев до положительной температуры жидкости во втором потоке, входящей в момент == О в теплообменник. Поскольку скорость второго потока больше, чем скорость первого потока, нагретый вертикальный слой жидкости обгоняет фронт теплового импульса, распространяющегося в первом потоке, и, уходя вперед, нагревает слои жидкости в первом потоке, находящиеся перед фронтом теплового импульса. [c.163]

После того как тепловой импульс вышел из теплообменника,, выходная температура начинает убывать от значения при t = = Ti. Это убывание описывается рядом в выражении (4.3.51). При этом из (4.3.51) следует, что п(0 отлична от нуля при сколь угодно больших t, т. е. теоритически после прохождения теплового импульса в противоточном теплообменнике переходной процесс продолжается бесконечно долго. [c.193]

С увеличением скорости резания (Vo и ) повышается интенсивность нагрева детали, так как с этим связано увеличение частоты тепловых импульсов. Чем больше продолжительность процесса, тем выше температура. Скорость возвратно-ностунательного движения хона (Ув, ) менее интенсивно влияет на нагрев детали, чем окружная скорость, поэтому рекомендуется применять низкое значение отношений VJV n- [c.352]

При постоянном расходе теплоносителя в канале G = = onst) изменение во времени коэффициента теплоотдачи а зависит от изменения температуры стенки Тс или плотности теплового потока < с. Изменение во времени Тс или q влияет на а через изменение турбулентной структуры потока и из-за наложения на квазистационарный конвективный теплообмен нестационарной теплопроводности. Теоретические исследования, выполненные, как правило, в предположении квазиста-ционарной структуры потока, учитывают только влияние нестационарной теплопроводности. В этом случае при нагревании газа и возрастании температуры стенки (ЭГс/Эг > 0) коэффициент К(х = (Nu/Nug) >1 (Nu и NUg — нестационарное и квазистационарное значения чисел Нуссельта), а при Э Гр/Эг < < о коэффициент К(ц < 1. Изменение Тс влияет на значения а вследствие перестройки профиля температур. Так как поток турбулентный, то изменение температурного поля в ядре потока мало влияет на а, существенно лишь его влияние в пристенной области. Тепловой импульс от стенки распространяется в поток со скоростью, пропорциональной (а + 6 ) /у (где а — коэффициент температуропроводности — коэффициент турбулентной температуропроводности у — расстояние от стенки). Приведенные в работах [24, 26] оценки показали, что [c.29]

Довольно сильный разброс опытных точек (рис. 3-19) может быть объяснен не столько погрешностями эксперимента (в частности, немгновенностью теплового импульса), сколько действительно существуюш,ими пульса- [c.108]

Тамарин А. И., Мац И. 3., Метод теплового импульса для измерения эффективной температуропроводности псевдоожиженного слоя, сб. Исследование тепло- и массообмена в технологических процессах и аппаратах , изд-во Наука и техника , Минск, 1966. [c.289]

Смотреть страницы где упоминается термин Тепловой импульс : [c.163] [c.256] [c.134] [c.164] [c.175] [c.195] [c.197] [c.164] [c.119] [c.9] [c.352] [c.180] [c.102] [c.30]

Электротехнические материалы Издание 3 (1955) -- [ c.124 ]

ПОИСК

Длина свободного пробега примесной для переноса импульса и тепловой энергии

Общие выражения для турбулентного переноса импульса и тепла

Первый закон релятивистской термодинамики. Трансформационные свойства 4-импульса подведенного тепла

Сопротивление материалов тепловому импульсу и тепловым напряжениям при трении

Уравнения сохранения массы, импульса и энергии, уравнения состояния фаз и межфазного тепло- и массообмена

Уравнения турбулентного переноса импульса н тепла

Уришешгл сохранения массы, импульса и энергии, уравнении состояния фаз и межфазного тепло- и массообмсна

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...