Релаксация магнитная

РЕЛАКСАЦИЯ МАГНИТНАЯ — процесс установления термодинамич, равновесия в системе магн. моментов вещества. Как правило, Р. м.— сложный, многоступенчатый процесс его характеризуют разл. временами релаксации (см. также Релаксация). [c.330]

В магнитоупорядоченных веществах (ферро- и анти-ферромагнетиках) аналогом С. т. является зфф. темп-ра подсистемы магнонов (см. Релаксация магнитная). [c.633]

С.-с. в. играет важную роль в динамике многочастичных спиновых систем. Оно приводит к взаимным переворотам взаимодействующих спинов (электронных либо ядерных), что обеспечивает процессы поперечной релаксации магнитной, спиновой диффузии и ведёт к установлению спиновой температуры в парамагн. твёрдых телах. С.-с. в. между электронами [c.646]

Время релаксации магнитное поперечное 379 [c.290]

Н. Размер частиц с С. можно определить по измерению начального наклона (1), равного М/ЪкТ. Можно также определить времена релаксации магнитного момента и другие равновесные и кинетич. магнитные характеристики С. Типичными примерами систем с С. являются сплавы меди с кобальтом ( 2°/ ) Оо), [c.103]

РЕЛАКСАЦИЯ АКУСТИЧЕСКАЯ — РЕЛАКСАЦИЯ МАГНИТНАЯ [c.413]

РЕЛАКСАЦИЯ МАГНИТНАЯ — РЕЛАКСАЦИЯ НАПРЯЖЕНИЙ [c.414]

Члены Рт и От обусловливают вклады в скорость изменения населенностей за счет спин-решеточной релаксации и соответственно спин-спинового взаимодействия. Нет необходимости знать их точные выражения, зависящие в частности, от механизма спин-решеточной релаксации (магнитная дипольная или электрическая квадрупольная).Умножая первое уравнение на /2, второе на /2 и т. д. и складывая их вместе, мы получим в левой части (1 1 )1й1. В правой части сумма /2 3/2 (Рт)+ — /2 -з/2(Рт) представляет собой вклад в скорость изменения 1г) за счет спин-реше-точной релаксации, который, если предположить существование единственного времени спин-решеточной релаксации, можно записать в виде [c.140]

Вигнера — Зейтца ячейка 19, 160 Винтовая ось 15 Восприимчивость магнитная 320 Время релаксации 193, 249 Вульфа — Брэгга формула 38, 40, 41 Вырождение 177, 246 [c.382]

Формула (18.9) была выведена в предположении независимости времени релаксации от g(k). Такое предположение приводит к закону Видемана — Франца не только в отсутствие магнитного поля, но н при поле любой величины, т. е. [c.278]

По нашему мнению, обоснование модели с энергетической щелью получится как следствие строгой теории. Основное различие между нормальным и сверхпроводящим состояниями заключается, по-видимому, в том, что в последнем для возбуждения электрона требуется конечная энергия с. Магнитные свойства могут быть определены методами теории возмущении (см. раздел 3). Вероятным результатом может быть нелокальная теория, аналогичная теории, предложенной Пиппардом теория Лондона будет представлять только предельный, в действительности не реализующийся случай. Процессы релаксации при высоких частотах зависят от деталей модели. В заключение отметим, что фундамент строгой теории сверхпроводимости существует, но полное решение задачи сопряжено со значительными трудностями. Требуются новые радикальные идеи, в частности, для получения удовлетворительной физической картины сверхпроводящего состояния и выяснения природы параметра упорядочения, если он существует. [c.778]

Вероятность состояния 72 Восприимчивость магнитная 195 Время релаксации 23 [c.374]

Заметим, что хотя взаимодействие спинов не вносит заметного вклада в выражение энергии, оно имеет существенное значение в том смысле, что может привести и удержать на некоторое время систему с указанным выше распределением спинов-, благодаря чему рассматриваемое состояние может считаться статистически равновесным, а следовательно,и подчиняющимся соотношениям статистической термодинамики. Указанный вывод вытекает из соотношения времен спин—спиновой и спин — решеточной релаксации первое имеет порядок 10 сек, а второе 10 сек. Соответственно этому система спинов в промежутке времени от 10 до 10 сек после перемены направления магнитного поля может рассматриваться как находящаяся в статистическом равновесии. Вообще же состояние спинов, ориентированных против поля, является, конечно, неравновесным и через 10 сек разрушается, т. е. переходит в полностью равновесное. [c.92]

В неметаллич. ферромагнетиках помимо гистерезисных потерь иногда оказываются существенными потери, связанные с разл. процессами релаксации магн. момента спин-сиицовой релаксации и спин-решёточной релаксации (см. Релаксация магнитная). [c.94]

В системе спиновых магн. моментов ферромагнетика квазичастицами являются магноны, Р. намагниченности (сы. Релаксация магнитная) можно описывать кн-нетич. ур-ниями для них. [c.328]

С.-ф. в. обусловливает релаксационные процессы, приводящие к установлению теплового равновесия между системой спинов и решёткой,— т. н. спнн-решё-точвую релаксацию (см, Релаксация магнитная). Оно также оказывает влияние на положение и ширину спиновых уровней, приводя к сдвигу фактора спектроско-пич. расщепления и изменению констант тонкого И сверхтонкого спиновых расщеплений. С.-ф. в. ответственно за поглощение энергии акустич. колебаний при акустическом парамагнитном резонансе (АПР). [c.647]

С.-с. в. приводит к перераспределению энергии внутри спиновой системы и является, т. о., одним из факторов, определяющих релаксацуюнные процессы в магнитны.х веществах (см. Релаксация магнитная). Взаимодействие между спинами электронов играет существенную роль в уширении резонансной линии в ферромагнитных диэлектриках с идеальной кристаллич. структурой и в иарамагнитных веществах. Взаимодействие между спинами электронов и ядер приводит к сверхтонкому расщеплению линий электронного парамагнитного резонанса и изменению лар-моровской частоты ядерных спинов (сдвиг Найта). С.-с. в. между ядрами — один из основных механизмов релаксации нри ядерном магнитном резонансе. [c.50]

РЕЛАКСАЦИЯ МАГНИТНАЯ — установление термодинамич. рав-новесия в системе магнитных моментов среды. Р. м. — сложное явление, протекающее существенно по-разному в ра.зличных средах (диа-, пара-, ферро- и антиферромагнетиках) и условиях (при различных темп-рах Т, в магнитных полях различной напряженности Н и т. д.). Особенности Р. м. обус [овлеиы, во-первых, возможностью магнитных моментов прецессировать вокруг положения равновесия с гироскопич. частотой (см. Лармора прецессия) и, во-вторых, тем, что магнитные степени свободы (иапр., колебания магнитных моментов) сравнительно слабо связаны с др. степенями свободы в копдеисиро-ванной среде напр., с фононами). [c.413]

Магниторезистивный эффект — увеличение сопротивления металлического образца, помещаемого в магнитное поле,— описывается довольно сложной теорией. Магниторезистивный эффект будет наблюдаться в том случае [1], когда поверхность Ферми несферична, и особенно когда она содержит вклады электронов и дырок или электронов из двух зон. Если существуют два типа носителей, имеющие различный заряд, массу или время релаксации, то магнитное поле будет влиять на них по-разному. Соответственно будет изменяться и полная проводимость, представляющая собой векторную сумму двух компонентов. Этот механизм приводит к появлению поперечного магниторезисторного эффекта, который примерно пропорционален квадрату напряженности магнитного поля Я, а в сильных полях приходит к насыщению. Особый случай представляет металл, у которого различные типы носителей имеют одинаковое время релаксации. Тогда изменение сопротивления Ар под действием магнитного поля можно записать в виде [c.250]

В принципе теплопроводность можно рассчитать на основе (18.5) точно так же, как она получалась из соотношения (13.7) в п. 13. Практически проводимость была получена из соотношения (18.4) только в случае сферической симметрии, когда однозонная структура не дает изменения электрического и теплового сопротивлений, а приводит только к эффекту Холла. В обшем случае можно показать, что гальвано-магнитный эффект равен нулю, если все состояния на поверхности Ферми имеют одинаковое время релаксации. Следовательно, нужно использовать более сложную зонную модель. Единственным случаем, для которого был получен гальвано-магнитный эффект, является случай двух перекрывающихся зон, каждая из которых сферически симметр гана. [c.277]

Вильсон п Зондгепмер [74], предполагая наличие двух таких зон с числом носителей на атом соответственно п (носителямн в одной полосе являлись электроны, в другох" — дырки) и предполагая, что электроны и дырки имеют время релаксации (причем не равно Tj), получили следующий результат для теплопроводности в поперечном магнитном поле [c.277]

Третья релаксация. В 1948 г. де-Вриер и Гортер [77] открыли новое релаксационное явление. Оно было обнаружено в некоторых хромовых квасцах в магнитных полях, меньших 600 эрстед при частотах порядка 10 сеж причем постоянная релаксации не зависела от температуры. При высоких температурах этот эффект перекрывается спин-решеточной релаксацией, рассмотренной в п. 12, но в области температур жидкого водорода и гелия.оба явления разделены, так как область решеточной релаксации смещается в сторону меньших частот. Возможно, что существует связь между упомянутой третьей релаксацией и некоторыми аномалиями р. [c.404]

Из вышеизложенного ясно, что точное знание схемы энергетических уровней парамагнитных солей имеет первостепенное значение. Приблизительные данные могут быть получены из исследований иарамагнитпой релаксации [15—17] и из самих экспериментов по размагничиванию. Микроволновая техника [18—20] дает возможность измерять расстояния между энергетическими уровнями для разбавленных солеи в магнитных полях. Однако экстраполяция этих результатов к полю, равному нулю, может быть связана с некоторыми трудностями кроме того, схема ypoBneii разбавленной соли несколько отличается от схемы уровней концентрированной соли. [c.428]

Введение. Самым поразительным в магнитном поведении солей, используемых для адиабатического размагничивания, является наличие максимума воснриимчивости. Ниже этого максимума расположена область температур, в которой наблюдаются унче упоминавшиеся эффекты релаксации и гистерезиса. Явления в этой области температур очень сходны с явлениями ферромагнетизма и антиферромагнетизма ири более высоких температурах. При температурах выше максимума восприимчивости такие явления не встречаются и соль ведет себя как парамагнетик. [c.460]

Высокотемпературная часть кривой теплоемкости может быть получена из экспериментов Бензи и Кука по парамагнитной релаксации. Они нашли, что rV-ff = 3,9-10 , тогда как магнитное дипольпое взаимодействие [см. (39.1)] может дать только 0,3-10 . Исследования с разбавленным образцом показали, что свсфхтоикое расщепление (обусловлеппое изотопами и Ti , которые содержатся в титане в количестве 13%) [c.486]

Так, например, было обнаружено, что величина тока остается неизменной в течение нескольких часов. Поскольку точность измерений тока составляла около 1%, было найдено, что скорость затухания тока имеет величину порядка 1 о в 1 час. Этот первый грубый результат показал, что время релаксации превышает 100 час. Наоборот, как только катушку вынимали из ванны с жидким гелием, в результате чего температура свинца поднималась выше точки перехода, ток мгновенно исчезал . Иными словами, время релаксации в этом случае составляло менее 1 сек. Время релаксации порядка 100 час определяет верхний продел сопротиилепия сверхпроводящего свинца, который, такилг образом, близок к 10 ом-см. Эту величину нужно сравнивать со значением 10 ом-см (остаточным сопротивлением чистой меди или серебра при температуре жидкого гелия). Последующие замечательные эксперименты Камерлинг-Оннеса [86] убедительно доказали, что этот незатухающий ток может быть возбужден с помощью батареи и выключен путем разрыва цепи ). Нужно отлютить, что в вышеуказанных экспериментах всякий раз, когда незатухающий ток прерывался при температурах ниже Гцр., катушка сохраняла магнитный момент, составлявший 5% ее магнитного момента в присутствии тока. Эти наблюдения ставили втупик исследователей мы обсудим их в п. 7, б. [c.616]

Равновесная система с отрицательной абсолютной температурой была впервые осуществлена в 1951 г. Перселлом и Паундом в результате экспериментов по изучению свойств системы ядерных спинов в очень чистых кристаллах фтористого лития LiF. У этих кристаллов время Xi спин-решеточной релаксации при комнатной температуре порядка 5 мин, а время Т2 спин-спиновой релаксации приблизительно равно периоду ларморовской прецессии ядерного магнитного момента во внешнем магнитном поле, значение которого меньше 10 с. [c.140]

В настоящее время приведение спиновой системы в состояние с отрицательной абсолютной температурой достигается с помощью 180-градусного высокочастотного импульса, который, действуя на образец в течение промежутка времени At, сравнимого с Х2, поворачивает макроскопический магнитный момент на 180°. Таким образом, процесс перехода системы от положительных термодинамических температур к отрицательным является принципиально неравновесным, так как изменение внешнего параметра (напряженности поля), приводящее к такому переходу, происходит за время, сравнимое с временем релаксации Тз- Очевидно, что для необычных систем возможны случаи, когда состояния, достижимые из данного состояния нестатически, недостижимы из него квазистатически. [c.141]

Смотреть страницы где упоминается термин Релаксация магнитная : [c.632] [c.634] [c.18] [c.48] [c.310] [c.66] [c.601] [c.140] [c.370] [c.250] [c.174] [c.310] [c.383] [c.400] [c.403] [c.406] [c.407] [c.441] [c.505] [c.597] [c.931]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...