Свободные Устойчивость — Данные экспериментальные

На рис. 4.14 результаты измерений [5], проведенных в условиях устойчивой воздушной массы, сопоставлены с результатами наших модельных расчетов, выполненных с учетом динамической перестройки спектра частиц f(r, д) и изменения комплексного показателя преломления т(д). Здесь же показаны результаты других экспериментальных исследований Р/( ) в свободной атмосфере, включая данные [1], которые выпадают из приведенного ансамбля данных. [c.124]

Предположительно зарождение аморфной фазы происходит на поверхности раздела интерметаллид—матрица, так как именно здесь возникает градиент свободной энергии вследствие повышенной концентрации дефектов на границе. Это приводит к выравниванию свободной энергии интерметаллидной фазы и аморфного сплава от периферии к центру частиц. На конечной стадии процесса предполагается полная аморфизация материала. Расчеты [509] энтальпий и свободной энергии систем Со—Сг, Ni—Сг, Fe—Сг основывались на неравенстве Гиббса—Богомолова и потенциале взаимодействия заряженных несжимаемых сфер Юкавы. Расчетные данные удовлетворительно согласовались с экспериментальными, но такой подход не лишен спорных моментов и не объясняет, почему при МЛ металлических порошков происходит аморфизация. При рассмотрении же последовательности возникновения новых фаз, определяемой энергией Гиббса или изобарно-изотермическим потенциалом, становится ясно, что структуры, наиболее предпочтительные в термодинамическом отношении, будут и наиболее устойчивыми. [c.314]

Аналогично случаю эллиптической трещины в безграничном теле развитие полукруглой краевой трещины будет вначале происходить с краёв, прилегающих к свободной границе, при этом рост трещины будет устойчивым до тех пор, пока интенсивность напряжений не станет постоянной вдоль всего контура трещины. Затем начнется нестабильный динамический процесс разрушения. В процессе устойчивого развития трещина принимает овальную форму, которую приближенно можно считать эллиптической. На основании экспериментальных данных можно принять, что контур краевой трещины с равномерным распределением коэффициента интенсивности напряжений примерно соответствует эллипсу с Центром на свободной границе тела и с отношением осей, равным 3/2 (т. е. 6/а=2/3). [c.563]

В объяснении связи между устойчивостью фазы и характером контакта поверхности Ферми с зонами Бриллюэна. Основная причина этого, по-видимому, заключается в том, что существует реальная разница между попыткой Джонса рассчитать относительную стабильность двух фаз, используя для этой цели представления о соприкосновении поверхности Ферми с определенными гранями зоны Бриллюэна в предположении о наличии большого энергетического разрыва, а также дополнительные термодинамические величины, и подобными же попытками, использующими представления о сферических поверхностях Ферми и сводящимися к простому расчету электронной концентрации, при которой происходит соприкосновение данной сферы Ферми с границами зоны. В последнем случае на границе зоны не должно быть энергетического разрыва. Как указал недавно Юм-Розери 157], это важное заключение в металловедческой литературе зачастую не принимается во внимание. Расчеты, основанные на представлении о свободных электронах, показали, что соприкосновение сферической поверхности Ферми с границами зоны Бриллюэна должно происходить при электронной концентрации, равной 1,36 дляа-фазы и 1,48 для Р-фазы (см. фиг. 6, в). Эти значения хорошо согласуются с экспериментальными данными. Однако это следует считать лишь удачным совпадением по крайней мере для а-фазы, поскольку недавно было установлено, что поверхность Ферми значительно отклоняется от сферической формы в направлениях [111] и соприкасается с гранями 111 зоны Бриллюэна у всех трех благородных металлов — меди, серебра и золота [40]. [c.161]

Тестирование алгоритма и программы, разработанных для расчета гидродинамических характеристик, проводилось как внутри алгоритма, так и путем сравнения результатов расчетов с результатами других авторов и экспериментальными данными. Для линейного граничного условия на свободной поверхности метод хорошо апробирован [26]. В случае нелинейного условия вид интегрального ядра L( , х) не меняется и совпадает с линейной теорией. Для нового элемента в свободной части уравнения (3.4) для функций <7 2) (З) gQ расчетах для больших отрицательных значений х наблюдалось устойчивое приближение их к постоянным значениям, что соответствует выводам [23]. [c.171]

На рис. 2 нанесены экспериментальные кривые < =/ ( ) и Аг=/ (д), отображающие температурный режим парогенерирующей поверхности в условиях реализации пузырькового и пленочного кипения. Линия АБВГДЕ характеризует температурный режим при переходе на пленочное кипение в условиях термического кризиса (wl < и эо). Эта линия соответствует опытным данным, полученным при кипении в условиях независимого задания температуры парогенерирующей поверхности (f =var). Переход на пленочное кипение в условиях гидродинамического кризиса (д р) характеризуется отрезком на абсциссе, ограниченным слева линией БГ, справа — линией КД. Левая граница соответствует началу области тепловых нагрузок, при которых w l > что приводит к нарушению устойчивой подпитки жидкостью кипящего пристенного слоя. Правая граница области характеризует так называемый затянутый кризис [12,] когда в условиях свободной конвекции специально принятыми мерами по регулированию скорости наращивания тепловой нагрузки после точки Б удается [c.46]

Реакция взаимодействия металла с углекислотой протекает в результате диссоциации окиси углерода 2С0г 2С0+02. При этом свободный кислород активно окисляет металлы, окислы которых имеют меньшую упругость диссоциации, чем парциальное давление кислорода в контактной зоне. Экспериментальные данные [93] показывают, что при температуре контакта отливки и формы давление окиси углерода в системе Fe—СО—СО2 возрастает с повышением температуры, что подтверждает направление реакции в сторону окисления металла. При температурных условиях контакта отливки и формы окись углерода является устойчивым химическим соединением и поэтому не может [c.98]

Первые попытки применения квантово-механической теории энергетического состояния электронов в диэлектриках и полупроводниках к интерпретации фотохимических и фотоэлектрических явлений в щелочно-галоидных кристаллах принадлежат П. С. Тар-таковскому [71]. На основе имевшихся в то время экспериментальных данных и общих соображений об энергетических уровнях в кристаллах Тартаковским впервые была построена схема энергетических уровней для ряда щелочно-галоидных соединений с учетом локальных электронных состояний различных центров окраски. Анализируя электронные переходы между различными уровнями энергии кристалла, можно было объяснить ряд оптических и фотоэлектрических свойств окрашенных кристаллов ще-лочно-галоидных соединений с единой точки зрения. Однако в отличие от полупроводников, для которых свет в области их фундаментального поглощения является фотоэлектрически активным, в щелочно-галоидных кристаллах не наблюдается внутреннего фотоэффекта под действием света в области первой полосы собственного поглощения. По этой причине попытки применения зонной теории к толкованию всей совокупности явлений, связанных с собственным поглощением, фотопроводимостью и люминесценцией щелочно-галоидных кристаллов наталкивались на существенные затруднения. Некоторые фундаментальные экспериментальные факты относительно свойств окрашенных щелочно-галоидных кристаллов не получили объяснения ни в энергетической схеме Тарта-ковского, ни в подобных более всеобъемлющих схемах, предлагавшихся позднее. В частности, оставалась совершенно непонятной сама возможность образования в кристалле столь устойчивой окраски под действием света или рентгеновых лучей, какая в действительности наблюдается у щелочно-галоидных кристаллов. В самом деле, при образовании в процессе фотохимического окрашивания свободных электронов, локализующихся затем на уровнях захвата, в верхней зоне заполненных уровней энергии должны образоваться свободные положительные дырки. Вследствие диффузии этих дырок в верхней зоне заполненных уровней вероятность их рекомбинации с электронами, локализованными в центрах окраски, должна быть достаточной, чтобы кристалл быстро обесцветился даже в темноте. Между тем, известно, что окраска кристалла весьма устойчива и сохраняется в темноте очень продолжительное время. Возможность локализации положительных дырок в предлагавшихся квантово-механических моделях не рассматривалась. [c.30]

Вошедшие в состав кристаллогидратов или аквоинов молекулы воды должны обладать меньшими значениями энтропии и теплоемкости. Данные о теплоемкостях безводного хлористого магния и его кристаллогидратов полностью это подтверждают, Н а основании молярной теплоемкости безводного хлористого магния (17,04 кал/моль, град.), свободной воды (18 кал/моль, град.) и связанной с ионами магния воды (10,23 кал моль, град.) рассчитанные значения теплоемкости раствора хлористого магния лишь при определенных числах (п) гидратации иона магния (п = 6) приводят к получению экспериментальных данных. Именно эти числа являются числами гидратации ионов и указывают на образование и существование в растворах определенных сравнительно устойчивых гидратов. [c.111]

Отрезок 5—6 изотермы характеривует перегретую жидкость. Опыты показывают, что жидкость можно перегреть перед испарением. Так же как и при-конденсации, если нет условий, облегчающих переход жидкости в пар, т. е. если нет свободных твердых частиц в жидкости, нет молекул воздуха в парах сосуда в т. д., облегчающих начало кипения, то жидкость долго не закипает, хотя температура нагрева ее выше температуры кипения. Например, вода, освобожденная от всяких частиц и залитая в сосуд с чистой и гладкой поверхностью, может быть перегрета при нормальном давлении на десятки градусов сверх 100° С и не вскипать. В этом случае вода, нагретая, допустим, до 130° С, вскипает со взрывом но как только началось кипение, температура быстро понижается и устанавливается такая, какая должна соответствовать данному давлению в сосуде (в нашем примере 100° С). Следовательно, состояния, соответствующие отрезкам 2—3 и 5—6, представляют собой метастабильные состояния вещества, т. е. состояния, обладающие ограниченной устойчивостью и переходящие под влиянием относительно слабых внешних воздействий в другие, более устойчивые состояния. Связь сказанного о ме-тастабильных состояниях с формой изотермы можно пояснить следующим образам. Заметим, что экспериментальная прямая линия 2—6 может служить, как отмечалось выше, продолжением изотермы 1—2] температура состояния вещества, характеризуемого этим прямым отрезком изотермы, должна быть такой же, как у Гг. Возьмем близлежащую изотерму Гд, температура у которой выше, чем у изотермы Гг. Изотерма Гд, как видим, пересекает прямой отрезок 4—6 дважды. Следовательно, точки, расположенные на отрезке 6—5, должны, по уравнению Ван-дер-Ваальса, иметь температуру выше, чем у изотермы То, т. е. вещество, характер неуемное этим участком, должно быть перегретым. [c.36]

Применение уравнений трехмерной теории упругости к исследованию устойчивости упругих тел с учетом изменения их граничных поверхностей было предложено А.Ю. Ишлинским и Л.С. Лейбензоном [5, 6]. В трехмерной линеаризованной постановке в работах А. П. Гузя и его учеников [2, 7, 8, 9] были получены решения задач устойчивости анизотропных элементов конструкций, которые послужили основой для оценки точности различных прикладных теорий, использующихся в расчетной практике. Оказалось, что теория оболочек, в которой деформации поперечного сдвига учитываются в соответствии с гипотезой Тимошенко, позволяет находить критические нагрузки с незначительной погрешностью. Эта оценка относится и к таким интегральным характеристикам, как низшие частоты свободных колебаний оболочки из КМ. В то же время решение уравнений теории оболочек типа Тимошенко менее трудоемко, чем уравнений теории упругости, особенно в случае оболочек сложной геометрии. Такими, в частности, являются цилиндрические оболочки с волнообразной срединной поверхностью, которые при большом количестве волн принято называть гофрированными. Устойчивость последних рассматривалась в работах [10, 11] путем замены их эквивалентными ортотропными. Хотя экспериментальные данные обнаруживали более высокую эффективность гофрированных оболочек [10], приближенное дискретное решение не подтвердило возможности увеличения критических нагрузок за счет придания профилю поперечного сечения волнообразного характера. Недостатков приближенного подхода удалось избежать в работах [12-14], где устойчивость гофрированных оболочек рассматривалась с учетом изменяемости геометрических параметров по направляющей. Из проведенных авторами этих работ исследований вытекает, что при равновозможности общей и локальной форм потери [c.105]

На основании квантовой теории Планка, исследований фотоэффекта Эйнштейном, экспериментальных работ Резерфорда о строении атома была создана Бором планетарная теория атома. Согласно этой теории электроны вращаются вокруг положительного ядра атома. Эта теория быстро завоевала прочное положение в науке тем, что дала объяснение природы спектральных термов. Попытки объяснения рентгеновских спектров на основании теории Бора для атомов, более сложных, чем водород и гелий, привели к тому, что все множество электронов в атоме стали считать разбитым на группы, к-рые расположены в атоме в виде слоев. Успехи новой теории атома дали повод к построению новой теории В., к-рая и была создана Косселем эта теория учитывает положительные стороны как теории Абегга, так и теории Штарка. Рассмотрение распределения электронов около ядра атома для различных элементов и прежде всего для инертных газов привело Косселя к утверждению, что группы из 2 электронов у Не и из 8 электронов у Ne и остальных инертных газов, являющиеся внешними электронными слоями, представляют собой в атоме весьма устойчивые группировки. Эта устойчивость сказывается в том, что (как это следует из спектральных исследований) чрезвычайно трудно удалить электрон из атома инертного газа. Поэтому Коссель сделал предположение, что образование химич. соединения идет благодаря переходу электрона В. от одного атома к другому т. о., что у соединяющихся атомов их внешние электронные оболочки содержат такое же число электронов, какое имеется в атомах инертных газов, ближайших к данным элементам в периодич. системе. Т. о. по Косселю атомы стремятся приобрести электронную конфигурацию, тождественную электронной конфигурации атомов инертного газа. В силу предположенного перехода электронов от одних атомов к другим при образовании молекулы и имея в виду, что до химич. реакции атомы не имеют свободного заряда, Коссель утверждал, что химич. связь есть чисто электростатич. притяжение между ионами в молекуле. Такие соединения в последнее время обычно именуют ионными соединениями. Эта теория кроме того, что прекрасно объясняла положительную и отрицательную В. Абегга и явление электролитической диссоциации, стояла в полном соответствии с периодич. системой во всяком случае для ее первых трех периодов и позволяла делать нек-рые количественные расчеты. Расчеты Борна электростатич. взаимодействия ионов в молекуле, представление Фаянса о деформации ионов. [c.135]

Мы можем заключить, что внутри сферы фд совпадает с 5-функцией, которая переходит в атомную функцию, соответствующую низшему s-состоянию атома при увеличении расстояний между узлами решётки, и удовлетворяет условию (г,) = 0. Г рафик этой функции для иатрия в условных единицах дай на рис. 168 для значения г , соответствующего экспериментальному значению постоянной решётки. Энергия, соответствующая функции дана графически на рис. 169 для трёх щелочных металлов. Сплошная кривая для калия соответствует результатам расчёта, проведённого с учётом обменного взаимодействия между валентными электронами и электронами замкнутых оболочек. Кривые на рис. 169 сходны с кривыми, изображающими зависимость энергии двухатомной молекулы от расстояния между ядрами, и показывают, что устойчивость решётки металла связана с тем, что пространственное распределение потенциала в этой решётке позволяет части электронов занять энергетически более низкое состояние, чем в свободном атоме. Уменьшение энергии возникает [c.369]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...