Торможение идеальное

Каков же механизм, приводящий к возникновению тормозящей силы, выражаемой соотношением (66) Это соотношение относится к некоторому идеализированному случаю, который можно реализовать лишь при определенных условиях. Омическое электрическое сопротивление приводит к затуханию, или торможению, которое выражается таким же образом, как и (66). Падение напряжения Vr на идеальной катушке сопротивления по закону Ома равно [c.220]

Следует подчеркнуть, что, согласно уравнению энергии (24), в энергетически изолированном потоке идеального газа существует однозначная зависимость между температурой газа Т (теплосодержанием г) и скоростью течения w. Повышение скорости Б таком потоке всегда сопровождается снижением температуры независимо от изменения других параметров газа. Если в двух сечениях энергетически изолированного потока одинакова скорость течения, то в них будет одинаковой и температура газа, какие бы процессы ни происходили в потоке между рассматриваемыми сечениями. При уменьшении скорости течения до нуля газ приобретает одинаковую температуру Т независимо от особенностей процесса торможения и возникающих при этом необратимых потерь. [c.19]

Для того чтобы убедиться в этом на примере идеального газа, перейдем в равенстве (100) от параметров потока к параметрам торможения, используя очевидное соотношение [c.49]

В критическом сечении теплового сопла, т. е. при М = 1, показатель политропы на основании формулы (53) равен показателю идеальной адиабаты п = к, т. е. здесь имеет место элементарный изоэнтропический процесс, при котором, как уже указывалось выше, количество подведенного к газу тепла и температура торможения проходят через максимум (й нар = О, dT = 0). [c.209]

Поскольку температура торможения и полное давление газа в рассматриваемом идеальном сопле не меняются, то Т = Т и Р = Р - Используя первое равенство и соотношение (101), записываем [c.235]

Сверхзвуковые потоки тормозятся, как известно, в сужающихся каналах. Поэтому для непрерывного торможения сверхзвукового потока может быть использован канал той же конфигурации, что и сопло Лаваля, называемый в этом случае сверхзвуковым диффузором. Действительно, в сужающемся канале скорость сверхзвукового потока уменьшается, и если горло надлежащим образом рассчитано, то в нем устанавливается критическая скорость. Тогда в расширяющейся части происходит дальнейшее торможение дозвукового потока. Такой диффузор называется идеальным, однако он представляет собой только принципиальную теоретическую схему, реализовать которую на практике не удается. Трудность состоит в том, что сверхзвуковой поток в сужающемся канале является неустойчивым и под влиянием даже малых возмущений насыщается скачками уплотнений. В зависимости от формы сужающейся части система прямых и косых скачков может быть более или менее сложной, но во всех случаях является источником особых, так называемых волновых потерь энергии. Поэтому возникает задача управления системой скачков с целью сведения потерь к минимуму. Этого удается добиться приданием стенкам сужения особой формы, при которой в горле устанавливается скорость, близкая к критической. Таким образом, суммарные потери в сверхзвуковом диффузоре включают в себя помимо потерь вязкостного происхождения также волновые потери, связанные с образованием скачков уплотнения. Достаточно подробное изложение современных результатов исследования газовых диффузоров можно найти в [8]. [c.431]

Из уравнений (10-26) следует, что величина Тц постоянна для всего потока. Если, кроме того, во всех точках потока справедливо уравнение идеальной адиабаты (10-14), то нетрудно убедиться, что давление торможения и плотность заторможенного газа также будут постоянными. Например, для двух точек А и В, взятых в таком потоке газа, можно записать соотношения [c.438]

Если в потоке нет потерь, то давление торможения постоянно, т. е. Ро1 = Ро2, и изменение энтропии отсутствует. Процесс, при котором энтропия газа остается неизменной, называется изэнтропическим. Из уравнения (VI.24) следует, что идеальный адиабатический процесс будет процессом изэнтропическим. [c.135]

При обтекании тела сверхзвуковым потоком газа скорость у поверхности равна нулю. При адиабатном торможении потока идеального газа его кинетическая энергия переходит в теплоту, в результате температура газа возрастает. [c.200]

При натекании плоского потока на клин с идеально изолированной (для теплообмена) поверхностью в критической точке (точке раздвоения) возникает температура торможения. [c.200]

Для определения температуры торможения в обратимом процессе движения плоского потока идеального газа можно воспользоваться частным (Рг=1) интегралом уравнения энергии в форме [c.200]

Определить скорость, плотность и температуру i сечении сопла аэродинамической трубы со статическим давлением 0,1361 МПа. Известны параметры торможения потока То 1060 К Ро = 5 МПа. Принять k = 1,4 = = 287 Дж/(кг-К). Указание. Использовать таблицы значений р/ро, р/ро, Т/Го идеального газа с k = 1,4, построенные для диапазона чисел М= О. .. 100 [8]. Фрагмент из [8] с большим шагом по М представлен в табл. 9.2. [c.91]

Определить влагосодержание d воздуха, при полном торможении которого от скорости 800 м/с плотность повышается в 3,15 раза больше, чем термодинамическая температура. Влажный воздух рассматривать как смесь идеальных газов считать, что j, 1,00 кДж/(кг-К) и с,,п = = 1,96 кДж/(кг-К) для воздуха и водяного пара соответственно. Температура влажного воздуха 50 °С. [c.93]

Относительная скорость потока на выходе из рабочего колеса при идеальном истечении w,2a., определяется по значению энтальпии потока в относительном движении по параметрам торможения [c.184]

Рассмотрим еще раз обтекание тела установившимся потоком идеального совершенного газа при наличии адиабатич-ности, но в данном случае предположим, что либо набегающий поток сверхзвуковой, либо в возмущенном потоке вблизи тела образуются сверхзвуковые зоны. В этих случаях обычно возникают скачки уплотнения, и поэтому нельзя пользоваться принятым выше основным допущением о непрерывности движения. При наличии в потоке скачков уплотнения на линиях тока, пересекающих скачок, температура торможения Т по-прежнему сохраняется, а давление торможения р падает, так как при переходе через скачок благодаря росту энтропии появляются необратимые потери, связанные с переходом механической энергии в тепло. Наличие этих потерь в скачках, характеризующихся убыванием давления торможения, влечет за собой появление сопротивления при обтекании тел газом. [c.78]

Основная идея принципов введения средних характеристик потока совершенного газа в данном сечении канала состоит в определении термодинамических характеристик в мысленно адиабатически обратимым путем заторможенном до состояния покоя газе (давления торможения р и удельного теплосодер жания для идеального совершенного газа) или введении некоторого мысленно определенного поступательного движения газа в данном сечении с постоянными по сечению скоростью г ср, давлением р и температурой Т. Вместо поступательного движения в некоторых приложениях требуется введение простых канонических течений с закруткой. [c.90]

Получение регулярных потоков с малыми потерями при торможении в диффузорах — задача гораздо более трудная, чем получение ускоренных потоков с малыми потерями в соплах. В диффузорах идеальные обратимые движения нарушаются за счет тех же причин и свойств среды, что и в соплах, однако при торможении потоков влияние перечисленных выше факторов проявляется в более сильной степени. В диффузорах из-за движения против возрастающего давления условия отрыва потока от стенок более благоприятны, чем в соплах, в которых движение ускоряется — частицы стремятся двигаться по потоку за счет падения давления. Для избежания отрывов на контурах диффузоров в дозвуковой части они должны быть плавными, без стыков и изломов и без слишком больших углов расширения. В сверхзвуковых диффузорах поток газа на входе сверхзвуковой и поэтому, как правило, у входа в диффузор образуются скачки уплотнения, в которых возникают большие потери механической энергии. [c.95]

Давление торможения держание в идеальном процессе сгорания [c.127]

Расположение плоскости трещины (поверхность излома) перпендикулярно поверхности элемента конструкции характерно только для идеально хрупкого разрушения. Такая ситуация может наблюдаться при росте усталостных трещин с малой скоростью (короткие трещины), когда реализуемая пластическая деформация у поверхности металла не оказывает существенного влияния на ориентировку плоскости трещины. Рассматриваемые в этом разделе способы торможения роста трещин применимы к ситуации, когда процессом формирования скосов от пластической деформации можно пренебречь. [c.445]

В отличие от идеально пластических систем, в которых начальные напряжения совершенно не влияют на максимальную нагрузку, определенную при условии, что на любом из структурных уровней не происходит заметных геометрических изменений, эти напряжения, вероятно, играют значительную роль в хрупких однородных и во многих составных материалах. Следовательно, в композитах стоит создавать искусственно высокие сжимающие начальные напряжения на поверхностях стекловолокон или частиц, изготавливать предварительно напряженные железобетонные армированные балки, задавать начальную систему растягивающих сил в работающих на сжатие элементах статически неопределимых ферм. Также следует предусматривать меры для придания композиту способности к торможению трещин, особенно вблизи поверхности раздела. [c.26]

Генераторное торможение с возвратом (рекуперацией) энергии в сеть. Двигатель, вращаясь со скоростью. превышающей скорость идеального холостого хода, отдает в сеть энергию. получаемую им от механи 1ма (например, при спуске грузов), за вычетом потерь в самом двигателе. [c.410]

Уравнения (2) и (3) справедливы для всех режимов работы двигателя. Для противовключения второй член правой части обоих уравнений больше и /г<0 для рекуперации I и М отрицательны и > (, для динамического торможения скорость идеального холо- [c.410]

В одномерном приближении выполнен анализ устойчивости течения торможения идеального невязкого и нетенлонроводного газа в канале с переходом через скорость звука в прямом скачке уплотнения. В основе исследования лежат нредноложения о малости возмущений и о квазицилин-дричности канала, что делает возможным применение подхода, развитого Г. Г. Черным в 1953 г. В задаче об устойчивости течения в канале поток на его входе считается сверхзвуковым и невозмущенным. На выходе ставится условие отражения - линейная связь, выражающая возмущение левого "инварианта Римана через возмущения правого"инварианта Римана и энтропии. Если один из коэффициентов отражения равен нулю, выполнен анализ устойчивости течения в канале с замыкающим скачком уплотнения. [c.610]

Формулы (9.29), (9.30), (9.31) показывают также, что параметры потока в критическом сечении (критические параметры) связаны с параметрами торможения идеального газа через величину k = pl v. Во всех предыдущих выводах предполагалось, что /г = onst, т. е. не зависит от изменения параметров (температуры и давления) газа при движении. Следовательно, критические параметры также являются постоянными характеристиками данного потока газа. Таким образом, если газ обладает заданными параметрами торможения, то его критические параметры также будут иметь вполне определенное значение. [c.187]

Рассмотрим случай идеального торможения газовой струи, т. е. определим давление ра = р, которое получится, если скорость течения иаоэнтронпческим путем уменьшится от W[ = w (при этом Pi = р, р = р) до W2 = 0. Уравнение Бернулли в этом случае дает [c.31]

Нужно отметить, что истинное давление, которое получается при торможении струи газа, может существенно отличаться от полного давления, определенного но формуле (68). Объясняется это тем, что в действительности торможение струи часто протекает не по идеальной адиабате, а с более или менее существенными гидравлическими потерями. Например, в диффузоре при дозвуковом течении газа уменьшение скорости обычно сопровождается вихреобразованиями, вносящими значительные сопротивления в газовый поток. При торможении сверхзвукового потока почти всегда образуются ударные волны, дающие специфическое волновое сопротивление. Итак, действительное давление в за-торможенно11 струе газа обычно ниже полного давления набегающей струи. [c.32]

Пример 1. В сечении 1 дозвуковой части идеального сопла Лаваля и. шестны давление в потоке pi = 16-10 Н/м , температура торможения Т = 400 К, приведенная скорость Xi = 0,6. Требуется определить приведенную скорость Хз и давление газа в сечении 2, где температура Гз равна 273 К. [c.235]

Пример 2. Определить зависимость между площадью какого-либо сечения идеального сопла Лаваля и приведенной скоростью потока в этом сечении, т. е. найти закон изменения площади в сопле Лаваля. Так как для любого сечения идеального сопла расход, полное давление и температура торможения одинаковы, то из (109) следует Fg X) f= onst. Так как для [c.239]

Как известно (гл. V), при осреднении неравномерного потока в общем случае могут быть сохранены неизменными только три его суммарные характеристики. Однако для сверхзвукового потока с постоянной но сечению температурой торможения, каким является начальный участок нерасчетной струи идеального газа при отсутствии смешения, можно найти такие средние значения параметров в поперечном сечении, при переходе к которым од-еовременно с высокой степенью точности сохраняются значения расхода, полной энергии, импульса и энтропии при неизменной площади сечения. Эти средние значения параметров газа в поперечных сечениях начального участка струи и будем вводить в уравнения неразрывности, энергии, импульсов. Совместные решения этих уравнений поэтому будут также относиться к средним значениям параметров, а определяемая отсюда площадь сечения будет равна действительной площади соответствующих сечений струи. Почти все основные свойства потока при таком одномерном рассмотрении не изменяются и оцениваются правильно. Утрачивается лишь одно существенное свойство течения, а именно равенство статического давления на границах струи и во внешней среде поэтому приходится условно полагать, что в каждом поперечном сечении потока существует некоторое по- [c.409]

Таким образом, сверхзвуковой поток, прежде чем попасть в межлопаточный канал, проходит через бесконечную систему ударных волн с постепенно увеличивающейся интенсивностью в области между соседними ударными волнами поток разгоняется до все больших скоростей (по мере приближения его к фронту решетки). Перед участком ударной волны, расположенным у входа в межлопаточный канал, газ движется поступательно с числом Маха, равным Мта1- На этом участке происходит наиболее интенсивное торможение потока, в результате которого на выходе из межлопаточного канала устанавливается дозвуковое течение. При этом величина потерь полного давления в различных элементарных струйках, прошедших через систему ударных волн, будет различна, так как интенсивность волн падает слева направо. Следовательно, при рассматриваемом обтекании решетки идеальным невязким потоком газа в достаточно удаленном от входа сечении межлопаточного канала, где статическое давление, а значит, и направление скорости уже постоянны по его ширине, величина скорости останется переменной. С целью упрощения задачи будем предполагать, что в результате турбулентного обмена между струйками поток внутри межлопаточных каналов полностью выравнивается и в соответствии с этим за решеткой устанавливается равномерный по шагу поток с постоянными статическим и полным давлениями, причем направление этого потока совпадает с направлением пластин (угол отставания б равен нулю). Важно отметить, что сделанное здесь предположение о выравнивании потока в межлопаточных каналах существенно отличается от сделанного в предыдущем параграфе предположения о выравнивании потока в сечении далеко за решеткой. В этом последнем случае мы только несколько завышаем потери по сравнению с теми потерями, которые имеются в невязком потоке газа, оставляя при этом неизменным течение в самой решетке, а следовательно, неизменным и силовое воздействие потока на нее. Иное дело при выравнивании потока в лопаточных каналах, при котором вследствие изменения течения в самой решетке происходит не только увеличение потерь, но и изменение величины равнодействующей по сравнению с ее значением в идеальном — невязком потоке газа ). Конечно, можно предположить, что выравнивание пото- [c.90]

Обозначим через р1 значение давления торможения на входе в сопло и через ра — значение на выходе. В идеальном сопле имеем рУрг = 1 при действительном движении за счет необратимых потерь, обусловливающих рост энтропии в частицах, имеем [c.94]

Введем мысленно адиабатический обратимый процесс, в котором достигается переход от р к р1. В этом идеальном процессе нет потерь и, следовательно, энтропия сохраняется постоянной, поэтому для температуры торможения получим другое значение Гзад, определяемое формулой [c.106]

Можно рассмотреть идеальный обратимый процесс смешения (при наличии внешних массовых сил), когда вместо сохранения импульса (9.24) можно взять уравнение (9.27) при Д5 = О и определить соответствующее давление торможения Рзид- Тогда в качестве основной характеристики камеры смешения (к.п.д. камеры смешения) можно ввести коэффициент [c.117]

При идеальном обратимом процессе в ПВРД имеем, что в диффузоре, камере сгорания, сопле и внешнем потоке давление торможения сохраняется. Отсюда вытекает, что р = р -Поэтому из (10.19) получим, что но Гг [c.140]

Линейный магнитный электромотор, разработанный но заказу Барталона учеными университета в Гренобле, интересен тем, что в нем нет ни одной движущейся детали. В продолговатом проводнике течет электрический ток. При этом возникает магнитное поле, индуцирующее во втором проводнике — в данном случае это рельс — также электрический ток. Возникает второе магнитное поле. Эти магнитные поля взаимодействуют, причем проводник, укрепленный на вагоне, начинает двигаться вдоль другого проводника — рельса. Вагон, оборудованный подобным мотором, развивает скорость до 400 километров, в час. Ему не нужны тормоза торможение с идеальной плавностью осуществляется простым реверсированием магнитного поля. Таким образом, ни вагон, ни мотор не касаются рельса. Единственное место контакта — скользящий токосъемник. Поэтому никакой смазки не требуется, всякий износ исключен. Интересно, что вагон с магнитным мотором может лучше фуникулера или контактной дороги преодолевать крутые подъемы. [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...