Процесс изоэнтропический

Так как процесс 34 — это процесс изоэнтропического расширения продуктов сгорания в сопле ракеты, то [c.568]

P2t T j), соответствующую состоянию газа на выходе из сопла. Вертикальная линия АВ графически характеризует процесс изоэнтропического течения газа, а длина отрезка АВ численно равна разности энтальпий во входном и выходном сечениях сопла. [c.331]

Так как процесс 34 есть процесс изоэнтропического расширения продуктов сгорания в сопле ракеты, то работа за цикл V—й = = 1/2(14)2—и)2 теоретически равняется располагаемой работе в процессе истечения. [c.420]

В большинстве случаев можно считать процесс изоэнтропическим. Тогда вместо показателя п в (1-70) будет показатель к. Для [c.32]

Еще Релеем и Гюгонио [2] было показано, что, используя класс автомодельных волн Рима-на, можно в процессе изоэнтропического сжатия плоского слоя политропного газа получить сколь угодно большую плотность газа. Возможность неограниченного сжатия газовых цилиндра и шара была установлена [3, 4] с применением классов автомодельных цилиндрических и сферических течений, которые были подробно изучены [5] (для задач о вытеснении газа). Отмечалось [3,4], что процессы безударного сжатия газа являются энергетически выгодными, так как не приводят к большому росту кинетической энергии и сильному разогреву вещества, что наблюдается при ударном сжатии. Поэтому такие процессы могут играть существенную роль при осуществлении лазерного термоядерного синтеза, когда сжатие мишеней реализуется при помощи специальным образом сформированного импульса лазерного излучения. [c.403]

Обратимый адиабатический процесс является, как указывалось в 3-4, процессом изоэнтропическим и изображается на Г5-диаграмме (фиг. 3-15) вертикальной прямой s = [c.74]

При 9 = 0 равно нулю и 5 в адиабатном процессе энтропия системы не изменяется. Следовательно, адиабатный процесс является процессом изоэнтропическим (нужно иметь в виду, что это утверждение относится только к равновесным, обратимым адиабатным процессам. Как будет показано дальше — в гл. 7, неравновесный адиабатный процесс не является изоэнтропическим). [c.84]

Из рисунка видно, что процесс изоэнтропического расширения сопровождается наибольшим понижением температуры (ATs), а дросселирование — наименьшим понижением температуры (AT ). Эффект Ранка по величине охлаждения (АТх) занимает промежуточное положение. Количественные соотношения между температурами Холодного и горячего потоков и их расходами зависят от многих конструктивных факторов. [c.105]

Если процесс изоэнтропический 8 = О, то из калорического уравнения получим уравнение изоэнтропы — адиабату Пуассона [c.193]

В процессе изоэнтропического расширения будет происходит изменение полного теплосодержания газа. Оно может быть опр делено по уравнению [c.72]

Пользуясь формулой (3-47) или (3-48) и имея в виду, что в волне разрежения процесс изоэнтропический, можно также подсчитать изменение плотности и температуры [c.112]

Вертикальная линия на плоскости Г5 (линия аЬ на рис.5.6), изображающая изоэнтропический процесс, называется адиабатой, в равновесном адиабатическом процессе энтропия, как мы знаем, должна оставаться неизменной. Горизонтальная же линия ас на этом рисунке является изотермой. [c.107]

Отклонение от идеального изоэнтропического процесса в машине учитывается обычно с помощью дополнительного множителя, представляющего собой коэффициент полезного действия машины. В случае компрессора получим [c.36]

В плавно ускоряющемся газовом потоке, который мы рассматриваем в данном случае, потери полного давления обычно незначительны, поэтому термодинамический процесс обтекания угла мы будем считать изоэнтропическим, т. е. подчиняющимся уравнению идеальной адиабаты [c.159]

В критическом сечении теплового сопла, т. е. при М = 1, показатель политропы на основании формулы (53) равен показателю идеальной адиабаты п = к, т. е. здесь имеет место элементарный изоэнтропический процесс, при котором, как уже указывалось выше, количество подведенного к газу тепла и температура торможения проходят через максимум (й нар = О, dT = 0). [c.209]

Таким образом, при изоэнтропическом процессе максимальная работа изменения объема равняется убыли внутренней энергии, а максимальная полезная внешняя работа, связанная с изменением объема, равняется убыли энтальпии. [c.96]

Найдем теперь работу, производимую телом при изоэнтропическом процессе. Если состояние тела, находящегося в окружающей среде, изменяется [c.98]

Если давление тела при изоэнтропическом процессе не меняется и равняется давлению окружающей среды, т. е. = р, то на основании выражения (3.10) [c.99]

Обратимый адиабатический или изоэнтропический процесс. Адиабатическое изменение состояния тела можно осуществить обратимым образом, если поместить тело в теплоизолирующую оболочку, а внещнее давление при изменении состояния тела поддерживать строго равным давлению самого тела. Наиболее простым примером обратимого адиабатического процесса является расширение (или сжатие) газа, находящегося в теплоизолированном цилиндре, при достаточно медленном перемещении нагруженного поршня. [c.170]

Это выражение представляет собой уравнение изоэнтропического процесса. С помощью уравнения (8.58) оно получает вид [c.281]

Изменение давления при изоэнтропическом процессе определяется формулой Клапейрона—Клаузиуса [c.282]

Если давление тела при изоэнтропическом процессе не меняется и равно давлению окружающей среды, т. е. р = р, то [c.129]

В звуковой волне скорость жидкости w, а также изменения давления и плотности р — ра = р р — Ро = Р будут малы, т. е. р рд, р <С Ро. Здесь, как и ранее, индекс О означает, что рассматриваемая величина относится к равновесному состоянию, т. е. невозмущенному состоянию жидкости. Распространение звуковой волны представляет собой изоэнтропический процесс, т. е. энтропия S жидкости при прохождении звуковой волны не меняется. [c.320]

В изоэнтропическом процессе 1—2 s = s , и, следовательно, s i = s i — s 2) Х2 + s 2. Однако 2 = r lT2 + [c.541]

Потеря работоспособности в результате всего процесса в целом характеризует уменьшение полезной внешней работы в данном процессе, т. е. оказывается вместе с тем и потерей полезной внешней работы в данном процессе. Работоспособность тела допускает простое графическое истолкование. Предположим, что тело находится в состоянии а (рис. 2.30). Так как для перехода тела из исходного состояния а в состояние о равновесия с окружающей средой может быть использован лишь один источник теплоты, а именно, окружающая среда, то обратимо этот переход можно осуществить при помощи следующих двух единственно возможных процессов изоэнтропического и изотермического при температуре Г = Гц. На рис. 2.30 этими процессами являются изоэнтропичесхнй процесс аЬ от а до некоторой промежуточной [c.83]

Разность энтальпий в начальном и конечном состояниях может быть определена из 1-5-диаграммы данного газа, если только известно значение давления газа рг в выходном сечении солла (которое, как мы убедимся ниже, не всегда равняется внешнему давлению р и может быть больше р ). Так как при 9 = 0, тр=0, течение является изоэнтропическим, то, проведя из начальной точки А ри t ) вертикальную линию до пересечения с изобарой р = р2, получим точку В р2, t2), изображающую состояние газа на выходе из сопла (рис. 8-2). Вертикальная линия АВ графически изображает процесс изоэнтропического течения газа, а длина отрезка АВ численно (равняется разности энтальпий во входном и выходном сечении [c.151]

Ход изменения магнитного момента при изоэнтропическом процессе, является несколько более сложным. Предположим, что соль находится при темпера туре Т в поле, равном нулю. В случае, когда поле Н включается пзотермичес и, мы получаем магнитный момент M fi. 2) если поле включается адиабатически, то имеем JW [Н, Т ), где Т — тедтература в присутствии ноля. Для малых полей можно написать [c.437]

Значения магнитного момента могли быть получены интегрированием данных, приведенных на фиг. 88. На основе полученных результатов было оценено излхенение температуры с полем при изоэнтропическом процессе (см., например, и. 64). Поскольку температуры в поле, равном нулю, были известны из калориметрических экспериментов с использованием нагревания в перемепном магнитном поле (см. п. 63), оказалось возможным построить Т—Я)-диаграмму с линиями постоянных значений. S и М. Эта диаграмма приведена на фиг. 89. Наибольшие значения М (в правой части диаграммы) составляют около от значения момента, соответствуюш,его насыщению. [c.559]

В распространяющейся звуковой волне процессы сжатия и расширения происходят настолько быстро, что теплообмен между той частью тела, через которую проходит звуковая волна, и другими его частями практически не успевает произойти, п поэтому изменение состояния тела при прохождении через него звуковой нолны осуществляется без подвода или отвода тепла, т. е. адиабатически. Так как вследствие малости изменений состояния действие внутреннего трения также оказывас. тся исчезающе малым, то звуковые колебания можно рассматривать как обратимый адиабатический или изоэнтропический процесс независимо от того, как меняется состояние всего тела в целом. [c.77]

Рассмотрим вначале обратимый изоэнтропический процесс изменения состояния тела, характеризующийся постоянством энтропии тела S = onst. В этом случае из первого и второго начал термодинамики [c.96]

Максимальная работа при переходе тела в состояние равновесия с окружающей средой. Найдем максимальную полезную внешнюю работу, производимую телом над внешним объектом работы при переходе тела из начального состояния I (которое предполагается равновесным) в состояние 0 равновесия с внешней средой, имеющей постоянные температуру Т и давление р. Как было показано в разделе 2.11, обратимый переход из состояния / в состояние 2 в этом случае состоит из обратимого изоэнтропического процесса и зателг обратимого изотермического процесса при температуре внешней среды. Полезная внешняя работа, производимая при этом обратимом переходе, на основании первого и второго начал термодинамики [c.99]

Для влажного пара, как и для других состояний вещества, су >> О, а производная (др1дТ)у = dpJdT повсюду положительна, поэтому dTIdv) процессе изменения состояния влажного пара имеют противоположные знаки. [c.282]

Различные процессы сжатия газа в компрессоре изображены на рис. 16.20. Точка /, лежащая на изобаре р , соответствует начальному состоянию газа, точка 2 — конечному состоянию сжатого газа процесс 12 представляет собой изоэнтропическое сжатие газа, 12 — политропическое сжатие с охлаждением, 12" — изотермическое сжатие, 12" — адиабатическое сжатие при наличии трения, которое может рассматриваться как по-литропное сжатие с подводом теплоты. [c.542]

Под скоростью звука понимают скорость распространения в теле малых возмущений, в частности упругих волн малой амплитуды. Слабые упругие волны называют звуковыми. В распространяющейся звуковой волне процессы сжатия и расширения происходят настолько быстро, что теплообмен между той частью тела, через которую проходит звуковая волна, и другими его чa т ми практически не успевает произойти. Поэтому изменение состояния тела при прохождении через него звуковой волны осуществляется без подвода или отвода теплоты, т. е. адиабатически. Так как вследствие малости изменений состояния действие внутреннего трения оказывается исчезающе малым, то звуковые колебания можно рассматривать как обратимый адиабатический или изоэнтропический процесс, независимо от того, как меняется состояние всего тела в целом. Скорость звука представляет собой характерную для данного вещества величину, изменяющуюся в зависимости от его состояния, и определяется по формуле [c.104]

Найдем работу, производимую телом при изоэнтропи-ческом процессе. Если состояние тела, находящегося в окружающей среде, изменяется изоэнтропически, то Si = Si, и поэтому согласно уравнению (2.72) максимальная полезная внешняя работа тела [c.129]

Для выяснения изменения при изоэнтропическом процессе объема влажного пара воспользуемся уравнением (dT/dv)s = - Tf v) (др/дТ)у. [c.448]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...