Относительная кинетическая энерги

Суммарная кинетическая энергия обеих частиц в с. ц. и. (относительная кинетическая энергия) равна [c.219]

Согласно 2, первое слагаемое соотношения (27. 13) выражает энергию связи (О) частицы а относительно промежуточного ядра О. Что касается второго слагаемого, то (см. 19) оно равно кинетической энергии Т частиц А и аъ с. ц. и. (относительная кинетическая энергия) [c.263]

Изобразим процесс образования промежуточного ядра с помощью энергетической схемы (рис. 92, левая половина). Процесс распада промежуточного ядра на частицы 5 и 6, очевидно, должен быть изображен аналогично (рис. 92, правая половина) с той только разницей, что средняя линия определяет энергию покоя частиц 5 и 6, а ее расстояние до нижней и верхней линии соответственно энергию связи частицы Ь в промежуточном ядре и относительную кинетическую энергию частиц Б и 6(в с. ц. и.). [c.264]

Здесь под Т понимается относительная кинетическая энергия (т. е. кинетическая энергия нейтрона и ядра в с. ц. и.). [c.323]

Остаточный пробег 558 Острова изомерии 175, 197—198 Относительная кинетическая энергия 219, 263 Отражатель 375 [c.717]

Таким образом, кинетическая энергия в относительном движении по отношению к осям Ох у г изменяется только вследствие действия внутренних сил. Если система является твердым телом, то относительная кинетическая энергия остается постоянной. [c.64]

В тех же подвижных осях, что и в теореме об изменении кинетического момента, введем относительную кинетическую энергию [c.57]

Следовательно, суммарный приведенный момент М (машинного агрегата, является почти периодической функцией по углу поворота ф главного вала равномерно относительно кинетической энергии Г, О Г механической системы. [c.23]

Таким образом, скорость сходимости итерационного процесса вполне характеризуется отношением 1 верхней и нижней границ крутизны приведенного люмента действуюш их сил. Предлагаемый метод будет особенно эффективным при отыскании периодических предельных режимов таких агрегатов, движения которых описываются квазилинейными дифференциальными уравнениями относительно кинетической энергии Г. [c.68]

М Т) является кусочно-монотонной функцией относительно кинетической энергии Т. [c.248]

Последний, очевидно, совпадает с наибольшим его значением относительно кинетической энергии Т. [c.255]

Если в уравнении (48.2) коэффициент при первой степени угловой скорости не равен тождественно нулю, то это уравнение оказывается нелинейным относительно кинетической энергии Е. Отыскание периодического решения в этом случае сопряжено с известными трудностями. [c.316]

При пользовании /— -диаграммой расчет ведем в такой последовательности. Зная все параметры за предшествующей решеткой, определяем положение точки / (рис. 4-11). Определив из треугольника скоростей относительную скорость входа (полагая, что речь идет о рабочем венце) и отложив отрезок 1—0 , численно равный относительной кинетической энергии да2/8380, находим точку 0 . [c.126]

Увеличивается относительная кинетическая энергия турбулентных пульсаций (рис. 3) [c.377]

Величина Т р обычно оценивается приближенно относительно кинетической энергии основной массы. Поэтому [c.111]

Решая это уравнение относительно кинетической энергии пушки, приходим к выражению [c.170]

Введем понятие относительной кинетической энергии системы S. Это энергия, вычисленная в движении системы относительно подвижной системы координат (см. рис. 23) [c.71]

Первый член в полученной сумме представляет собой кинетическую энергию материальной точки, помещенной в начало координат подвижной системы и имеющей массу, равную массе системы. Второй член равен нулю, поскольку предположено, что центр масс лежит в точке О и, следовательно, рйт = 0. Третий член равен относительной кинетической энергии системы. [c.72]

Здесь г1 обозначает возможное уклонение, — относительную кинетическую энергию жидкости. [c.33]

Качение диска можно представить как плоское сложное движение движение центра масс со скоростью V — переносное вращение с угловой скоростью со относительно центра масс — относительное. Кинетическая энергия диска может быть определена с использованием соотношения [c.208]

Если бы реакция проходила в один этап с одновременным образованием трех частиц в конечном состоянии, то можно было бы сделать вполне определенные предсказания относительно кинетических энергий образующихся пионов Т + и Т . Так, например, в пренебрежении импульсом отдачи образующегося гиперона (т. е. считая его массу покоя бесконечно большой) из закона сохранения энергии получаем [c.238]

Металл Масса единицы объема, кг/дм Относительная кинетическая энергия струи Объем заполненной части спирали, см [c.41]

Штампованная решетка с козырьками при достаточно большом коэффициенте сопротивления (в данном случае при / = 0,16 и 100) резко улучшает распределение скоростей по высоте рабочей камеры. Вместе с тем наблюдается определенная неустойчииоеть потока. По случайным обстоятельствам, как показали, опыты, он перебрасывается сверху вниз (рис. 9.9, а) и обратно (рис. 9.9, б), аналогично тому, как это происходит на участке с внезапным расширением сечения. По тем или иным причинам вихревые образования в мертвых зонах канала подсасывают основную струю то в одну, то в другую сторону. С уменьшением относительной кинетической энергии струек, вытекающих из отверстий решетки (что достигается увеличением ее коэффициента живого сечения), весь поток становится более устойчивым. Этот результат был получен при установке другой ппампо-ванной решетки / с козырьками 2 при I = 0,19 ( р 50 (табл. 9.7). В этом случае распределение скоростей более равномерное и поток более устойчив (рис. 9.9, а). Большая устойчивость потока достигается также и в случае установки на штампованной решетке с /=0,16 удлиненных направляющих пластин (а=0,13Вц. табл. 9.7). [c.239]

Каждому из этих требований в отдельности удовлетворить нетрудно, но выполнить сразу оба удается лишь в редчайших случаях. Действительно, первым требованием возможные виды исходного горючего ограничиваются стабильными изотопами, встречающимися в природе, долгоживущими нестабильными изотопами и, наконец, частицами или изотопами, которые можно получить в больших масштабах в самих экзотермических реакциях. Вторым требованием крайне затрудняются макроскопические реакции, начинающиеся столкновениями ядер. Все атомные ядра обладают электрическими зарядами, причем одного и того же знака. Поэтому сближению ядер препятствует отталкивающий кулоновский барьер. Чтобы преодолеть отталкивание и сблизиться на расстояние, достаточное для вступления в реакцию, ядра должны сталкиваться с достаточно большими относительными кинетическими энергиями. Эти энергии сильно варьируются в зависимости от типа реакции, но в любом случае должны быть не меньше нескольких кэВ. Кроме того, ядер с такими энергиями надо иметь очень много. Действительно, при энерговыделении, скажем, 100 Вт/см в реакцию ежесекундно в каждом см должны вступать 10 —10 ядер, если считать, что в отдельной реакции выделяется энергия в несколько МэВ. Для того чтобы оценить масштаб килоэлектронвольтной кинетической энергии ядра с макроскопических позиций, укажем для примера, что в ракете, летящей с космической скоростью порядка 10 км/с, на один атом приходится кинетическая энергия не более десятых долей эВ, а при температуре 10 ООО К на одну степень свободы приходится энергия, равная примерно одному элект-ронвольту. [c.562]

Здесь следует положить onst равной —1, так как Т по смыслу должно обращаться в нуль при (3 = 0. Таким образом, в теории относительности кинетическая энергия выражается в виде [c.50]

В книге изложены основы динамики машинных агрегатов на предельных режимах движения при силах, зависяш их от двух кинематических параметров. Исследованы условия возникновения и свойства периодических, почти периодических, стационарных и квазистационарных предельных режимов относительно кинетической энергии, угловой скорости и углового ускорения главного вала, имеюш их наибольшее прикладное значение в динамике машинных агрегатов Построены равномерно сходящиеся итерационные процессы, позволяющие находить предельные режимы с любой степенью точности. Значительная часть книги посвящена исследованию свойств и отысканию законов распределения инерционных сил в машинных агрегатах, изучению динамической неравномерности работ и мощностей, развиваемых ими на предельных режимах движения. Проведено подробное исследование и разработаны методы нахонодения предельных угловых скоростей, угловых ускорений и дополнительных динамических реакций на оси роторов переменной массы. Рассмотрена динамика машинных агрегатов с вариаторами и асинхронными ,вигателями. [c.3]

Д о к а 3 а т е л ь с г в о. Заметим прежде всего, что угловая скорость ш(ср, Т) = J2Tглавного вала является почти периодической функцией по углу поворота <р равномерно относительно кинетической энергии Т, Q Т [c.22]

Отсюда вытекает почти периодичность приведенного момента Ма (ф> Т)=М [tf, О) (if, Г)] всех активных сил по углу поворота W равномерно относительно кинетической энергии Т, О Г Т тгя- Очевидно, ЧТО нри сделапных предположениях приведенный момент М (гр, Т)= - Т всех массовых сил будет также [c.23]

Приведенный момент всех действующих сил Af (tf, Т) является почти периодической функцией по углу поворота tf звена приведения машинного агрегата равномерно относительно кинетической энергии У, О 7 Ущах- [c.40]

По условию приведенный момент М (ф, Т) всех действующих сил является почти периодическим по углу поворота tp равномерно относительно кинетической энергии f, О Г Тт,г, а Ajfp (tp) — почти периодическая функция в силу предыдущей теоремы. Поэтому для всякого е > О по числу е/2 найдется Z=Z (е/2) > О такое, что в каждом интервале длины I будут содержаться общие е/2-почти периоды этих функций. Возьмем один из них и обозначим его через Для него при любом G Ei одновременно справедливы неравенства [c.41]

Фиг. 66. Графики изменения относительной кинетической энергии в деба-лансном возбудителе колебаний в зависимости от геометрии масс.

Фиг. 66. Графики изменения <a href="/info/15863">относительной кинетической энергии</a> в деба-лансном <a href="/info/74306">возбудителе колебаний</a> в зависимости от геометрии масс.

Следует упомянуть, что, строго говоря, кинетическая энергия шарика, катающегося по поверхности, будет точно соответствовать относительной кинетической энергии атомов в молекуле только в том случае, если вместо прямоугольных координат (фиг. 66) ввести косоугольные координаты и если масштаб выбран таким образом, что потенциальная поверхность вдоль пути гпарика ие слишком крута (см. Гиршфельдер [452] и Гласстон, Лейдлер и Эйринг [6]). Для молекул (подобных молекуле СО ), состояишх из т 1ех близких по массе атомов, угол между осями координат должен быть примерно 60°. На приведенных выше чисто качественных выводах это изменение не сказывается. [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...