Равновесие тяжелой жидкости

В случае равновесия тяжелой жидкости в цистерне, двигающейся поступательно с постоянным ускорением а (рис. 11), [c.19]

Применив положение о том, что равновесие тяжелой системы получается, если приравнять нулю вариацию высоты G центра тяжести, доказать, что свободной поверхностью находящейся в равновесии тяжелой жидкости является горизонтальная плоскость. [c.252]

Равновесие тяжелой жидкости. — Возьмем плоскость ху горизонтально и направим ось г в сторону действия силы тяжести. Внешней силой является сила тяжести, имеющая си-ловую функцию U—gz. Уравнение равновесия (4) будет в этом случае [c.272]

Равновесие тяжелой жидкости во вращающемся сосуде. Пусть некоторый сосуд, содержащий жидкую массу, вращается около вертикальной оси с постоянной угловой скоростью определить форму, которую примет при этом свободная поверхность жидкости (фиг. 390). [c.637]

Отсюда мы заключаем, что границей раздела двух соприкасающихся и находящихся в равновесии тяжелых жидкостей является горизонтальная плоскость. [c.87]

Равновесие тяжелой несжимаемой жидкости. Сообщающиеся сосуды 23 [c.23]

Рассмотрим еще равновесие тяжелой неравновесие жидкости сжимаемой жидкости относительно вра- [c.18]

Следовательно, в тяжелой жидкости, находящейся в равновесии, поверхности уровня суть горизонтальные плоскости. [c.272]

Когда равновесие имеет место, то выражение dz, на основании уравнения (5), есть полный дифференциал, что требует, чтобы плотность р зависела только от z (но не от х, у). Таким образом, в тяжелой жидкости, находящейся в равновесии, плотность р постоянна на одной и той же поверхности уровня. [c.272]

Равнодействующая давлений, производимых на твердое тело, погруженное в тяжелую жидкость. Принцип Архимеда. — Когда часть поверхности, погруженной в тяжелую жидкость, не представляет собой плоскую поверхность, то давления, производимые на различные точки 8, не будут параллельны, и потому нельзя утверждать, что эти давления имеют равнодействующую. В общем случае они приведутся к силе и паре. Можно, однако, утверждать о существовании равнодействующей, если мы рассматриваем полную поверхность твердого тела, целиком погруженного в тяжелую жидкость, находящуюся в равновесии. [c.274]

Когда твердое (или даже деформируемое) тело перемещается в тяжелой жидкости, находящейся в равновесии, то элементарная работа давлений, производимых на поверхность тела, 18 [c.275]

Свободная поверхность тяжелой жидкости, находящейся в относительном равновесии по отношению к вращающемуся сосуду. — в качестве приложения предыдущих формул рассмотрим тяжелую однородную жидкость, содержащуюся в сосуде и имеющую свободную поверхность. Пусть жидкость находится во вращательном движении с постоянной угловой скоростью (О вокруг вертикальной оси, которую мы будем предполагать осью симметрии сосуда, и пусть требуется определить форму свободной поверхности жидкости в случае относительного равновесия, т. е. когда форма этой свободной поверхности остается постоянной. [c.278]

Предварительные замечания. — Архимед был первым из ученых, кому удалось рассмотреть замечательные примеры равновесия для тел определенной геометрической формы, плавающих в тяжелой жидкости. Его исследования относятся к телам сферической, цилиндрической и параболической формы. Принципы современных методов основаны на рассмотрении так называемой поверхности центров (вытесненных объемов ). [c.280]

Гидростатика. Равновесие жидкости возможно только при силах, имеющих однозначный потенциал. Свободная поверхность жидкости есть эквипотенциальная поверхность. Тяжелая жидкость. Тяжелая вращающаяся жидкость. Вращающаяся жидкость, частицы которой притягиваются одной точкой и.т между собой по закону Ньютона. Сжатие Земли. Давления, которые жидкость производит на сосуд, в котором она заключается, или на погруженное твердое тело. Принцип [c.110]

Примером параметрически возбуждаемой гидродинамической системы служит тяжелая жидкость, находящаяся в сосуде, который совершает периодическое движение в направлении силы тяжести (рис. 7, в). При некоторых соотношениях между частотой движения сосуда и собственными частотами колебаний жидкости относительное равновесие жидкости становится неустойчивым и возникают ее интенсивные колебания. Если стенки сосуда к тому же деформируются упруго, то возникает задача о параметрических колебаниях гидроупругой системы. [c.246]

Что же в итоге дала эпоха становления и утверждения классической механики, эпоха от Галилея до Ньютона, в учении о колебаниях и волнах Пользуясь современной нам терминологией, мы можем подытожить труды целого столетия следующим образом. Во-первых, была построена теория малых колебаний (около положения равновесия) системы с одной степенью свободы (маятник) как незатухающих, так и при наличии вязкого сопротивления. Теория была построена в геометрической форме, ее еще предстояло перевести на язык анализа и представить как результат интегрирования дифференциального уравнения. Во-вторых, была дана в основном оправдавшая себя схема распространения волн сжатия и разрежения в идеальной жидкости, выявлена зависимость скорости распространения этих волн от упругости (давления) и плотности среды. В-третьих, была дана (слишком) упрощенная физическая схема образования волн на поверхности тяжелой жидкости. В-четвертых, был найден плодотворный принцип для построения фронта распро- [c.261]

Рассмотрим также равновесие тяжелой газообразной жидкости. При этом ограничимся случаем, когда газ во всех точках имеет одинаковую температуру и находится далеко отточки сжижения, т. е. когда (по Мариотту) [c.31]

Все эти рассуждения и представляют теорему Маклорена. Он первый доказал, что эллипсоид вращения есть возможная форма равновесия затем Даламбер показал, что существуют два эллипсоида равновесия при данных условиях совсем закончил этот вопрос Лаплас, 7. Давление тяжелой жидкости на погруженные тела. Рассмотрим сначала давление жидкости на погруженные в нее пластинки. [c.646]

Равновесие плавающих тел. Пусть имеем какое-нибудь тело, плавающее в тяжелой жидкости (фиг. 404). Пусть V—объем тела, V —объем погруженной его части, т. е. объем, отсеченный от тела мысленно продолженной свободной поверхностью жидкости, [c.657]

Для тяжелой жидкости уравнения равновесия дают [c.83]

Давление тяжелой несжимаемой жидкости. Рассматривая в дальнейшем до конца главы равновесие тяжелой несжимаемой [c.88]

Равенство (4.1.43) определяет нейтральную поверхность в пространстве параметров. Условием нарастания возмущений является положительность левой части (4.1.43). Как видно, поверхностное натяжение и вертикальные вибрации являются стабилизирующими факторами, горизонтальные вибрации дестабилизируют равновесие. При Р > О (тяжелая жидкость внизу) гравитация повышает устойчивость системы, а при Р < О всегда (в неограниченном по горизонтали сосуде) найдутся возмущения с достаточно большой длиной волны, нарушающие устойчивость, и реализуется неустойчивость Рэлея—Тейлора. [c.166]

Равновесие несжимаемой жидкости. Давление тяжелой жидкости на поверхность тела. Закон Архимеда [c.100]

Расходомеры переменной площади (переменной апертуры). Они состоят обычно из градуированной конусообразной трубки, содержащей тяжелый поплавок, который уносится течением до тех пор, пока поток жидкости между поплавком и стенкой не достигнет равновесия. Для жидкостей высокого давления используются либо магнитные расходомеры (положение железного поплавка в немагнитной трубке показывается внешним образом с помощью магнита), либо клапанные расходомеры (ирисовая диафрагма, установленная внутри трубки, соединенной параллельно с малым расходомером). [c.148]

Гидростатика — раздел гидромеханики, в котором изучаются равновесие жидкости и воздействие покоящейся жидкости на погруженные в нее тела. Жидкость, помещенная в резервуар, оказывает силовое действие на его стенки и дно. Между частицами жидкости возникают силы взаимодействия, зависящие от вида жидкости, давления на ее свободной поверхности и от положения рассматриваемых частиц. Так, вода, бензин и ртуть, налитые в одинаковые сосуды до одинакового уровня, будут оказывать различное гидростатическое давление как на стенки сосуда, так и на его дно. Ртуть, как наиболее тяжелая жидкость, будет давить с большей, вода с меньшей, а бензин с еще меньшей силой. Частицы жидкости, расположенные в верхних слоях водоема, испытывают меньшие силы сжатия, чем частицы жидкости, находящиеся у дна. [c.15]

Свободная поверхность покоящейся тяжелой жидкости. Единичная масса такой жидкости находится в равновесии под действием только силы тяжести — 1 g (ось z направлена вверх). Соответственно с этим составляющие единичной силы тяжести X, Y, Z получают значения [c.30]

Предположение о плоскопараллельности приемлемо только в частных задачах, например в задаче аэродинамики о движении перпендикулярно к своей образующей бесконечного цилиндрического крыла в газе или жидкости, в некоторых задачах о волнах на поверхности тяжелой жидкости, в ряде задач теории упругости, например в задаче о равновесии длинной цилиндрической балки, поперечное сечение которой находится под действием произвольно расположенных в его плоскости внешних статически равных нулю нагрузок, когда нагрузки не зависят от продольной координаты, а перемещения в продольном направлении запрещены условиями закрепления, и т. д. [c.343]

Допустим, что в некотором открытом сосуде мы имеем тяжелую жидкость, и предположим, что в начальный момент времени, I = = О, жидкость находится в покое — в состоянии гидростатического равновесия. Горизонтальный, плоский уровень жидкости примем за плоскость хОу некоторой прямоугольной системы координат, ось Ог которой направляется нами вертикально вверх. Во всем дальнейшем, за немногими исключениями, мы будем считать жидкость однородной и несжимаемой. Предположим, что жидкость приведена мгновенно в движение путем приложения к ее частицам импульсивных давлений / (х, у, ). В согласии с основной теоремой гидродинамики, возникшее движение будет потенциальным в момент времени непосредственно после приложения импульсивных давлений, если жидкость однородная. Тогда, по теореме Лагранжа, и во все последующее время движение жидкости будет обладать потенциалом скоростей ф (х, у г ), который будет удовлетворять уравнению Лапласа [c.15]

Значительную роль сыграли исследования Стевина в развитии гидростатики, а именно, в области теории равновесия тяжелой жидкости. Особый интерес к вопросам гидростатики можно объяснить его практической деятельностью в должности инспектора плотин и консультанта голландского адмиралтейства. [c.95]

Изложены общие принципы ноетроення математического описания многофазных систем особое внимание уделено 1)ормулировке универсальных и специальных условии совместности на межфазных границах. Анализируется гидростатическое равновесие газожидкостных систем волновое движение на поверхности тяжелой жидкости, классические неустойчивости Тейлора и Гельмгольца гидродинамика гравитационных пленок. Рассмотрены закономерности стационарного движения дискретной частицы (капли или пузырька) в несущей фазе, механизм и количественные характеристики роста паровых пузырьков в объеме равномерно перегретой жидкости и на обогреваемой твердой стеикс. Приводятся характеристики течения газожидкостных потоков в канале, методы расчета истинного объемного паросодержания и трения в потоках различной структуры методы расчеты теплообмена и кризисов при пузырьковом кипении в трубах. [c.2]

Действительно, если заменить погруженное в жидкость те.ю таким же объемом жидкости, то равновесие сохранится при том же законе изменения давления с глубиной. Следовате.чьно, если рассматривать часть жидкости, заменяющую тело, как изолированную материальную систему, то эта система будет находиться в равновесии под действием своего веса и давлений, идентичных тем, которые [щежде действовали на твердое тело. Таким образом, давления, испытываемые твердым телом, погруженным в тяжелую жидкость, находящуюся в равновесии, имеют равнодействующую, равную и прямо противоположную весу вытесненного объема жидкости и проходящую через центр тяжести этого объема (центр давлений). [c.274]

Тела, которые тяжелее жидкости, будучи опущены в жидкость, погружаются все глубже н глубже, пока не достигают дна, и, пребывая в жидкости, теряют в своем весе столько, сколько весит жидкость, взятая в объеме этих тел. В случае неоднородного поля тяжести или действия других сил точку приложения выталкивающей силы (бароцентр) можно найти из условий равновесия жидкости [c.54]

Рассмотрим наиболее часто встречающийся на практике случай равновесия тяжелой (т. е. находящейся под воздействием одной только силы тяжести), однородной (р = onst) капельной жидкости. При этом проекции ускорения объемных сил будут равны Z = 0 У=0 Z = —g, и уравнение (2.8) получит следующую форму записи [c.29]

Пример 3.3.2 [Моисеев, Румянцев, 1965]. Рассмотрим устойчивость равновесия тяжелого твердого тела с неподвижной точкой О, имеющего полость, частично наполненную однородной тяжелой жидкостью идеальной или вязкой). Предположим, что поверхность полости является замкнутой и всюду выпуклой, причем вектор нормали к ней изменяется непрерывно от точки к точке. Оси подвижной системы координат Ох]Х2Хз направим по главным осям инерции тела. [c.189]

Из ряда других особенностей отметим еще следующее баротрапич. явление. Направление жидкой ветви бинодали и взаимное положение критическ. точек С и С м. б. таким, что точка С будет на диаграмме справа, но выше С тогда крайние ноды будут наклонены вниз не слева направо, а обратно это значит, что пар, находящийся в равновесии с жидкостью, удельно тяжелее жидкости и жидкость будет плавать на слое газа., При- [c.315]

Основными примерами диспергирующих волн в гл. 3 и 4 являются гравитационные волны, движение которых определяется взаимодействием между инерцией жидкости и ее стремлением вернуться под действием силы тяжести в состояние устойчивого равновесия в случае, когда более тяжелая жидкость располагается ниже более легкой. В гл. 4 рассматриваются волны такого типа внутри жидкости, плотность которой в невозмущенном равновесном состоянии непрерывно уменьшается с увеличением высоты это так называемые внутренние гравитационные волны. Метеорологами установлено, что стратификация плотности внутри различных частей атмосферы такова, что появляются внутренние гравитационные волны, существенно влияющие на некоторые наблюдаемые процессы. Океанографы в свою очередь показали, что в частях океана с существенной стратификацией плотности внутренние гравитацонные волны имеют важное значение. Поскольку сила тяжести, как возвращающая сила, действует в одном фиксированном направлении, нет оснований для изотропии (т. е. равноправия всех направлений ) при распространении гравитационных волн, и было найдено, что внутренние гравитационные волны являются заметно анизотропными. [c.255]

Тяжелая жидкость находится в равновесии в вагонетке, которая скатывается без скольжения по наклонной пясскости. Найти форму свободной поверхности и расхфэдвление давления в жидкости. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...