Антинейтрино электронное

В самом деле, предположим для простоты, что при 5 -распа-де какого-нибудь ядра электрон и антинейтрино вылетают вдоль одного и того же направления (с параллельными или антипа-раллельными импульсами) и что в процессе р -распада спин ядра изменяется на Д/= 1. Тогда из закона сохранения момента количества движения следует, что антинейтрино, электрон и дочернее ядро должны иметь одинаково направленные спины, а из продольной поляризации антинейтрино — продольная поляризация электрона и поляризация дочернего ядра в направлении вылета электрона. [c.647]

Антинейтрино электронное и мю-ме-зонное 148 Антинейтрон 621 Антинуклоны, свойства 629—630 Антипротон 621 [c.714]

Когда была получена схема (ц — е распада в виде ц е +V+V, то вначале считалось само собой разумеющимся, что входящие в нее v и v являются теми самыми нейтрино и антинейтрино, которые участвуют в -распаде. Однако в 1957 г. была высказана гипотеза о существовании двух видов нейтрино и антинейтрино электронных (v и v ) и мюонных (v и vj, которые отличаются друг от друга характером взаимодействия с нуклонами. В соответствии с этой гипотезой процессы -распада должны сопровождаться испусканием электронных нейтрино и антинейтрино [c.180]

Энергетическая неустойчивость ядер, сопровождающаяся изменением электрического заряда ядра без изменения его массового числа, связана с превращением в ядре протона в нейтрон (р -> п + - - е + V) или нейтрона в протон (п р + Н- v). При этих превращениях рождаются и выбрасываются во вне электрон е и антинейтрино (v) или позитрон е ) и нейтрино (v). Этот вид неустойчивости проявляется как бета-распад. К бета-распаду относятся Р -распад (электронная радиоактивность), -распад (позитронная радиоактивность) и электронный захват с /С или L электронных оболочек атома. [c.99]

Подобное мы имеем и в процессе р-распада. В самом акте р-рас-пада рождаются электрон (и антинейтрино) или позитрон (и нейтрино) в результате особого (слабого) взаимодействия между нуклонами ядра. Иначе говоря, р-распад следует рассматривать как квантовый переход ядерного нуклона из состояния с одним значе- [c.236]

Многочисленные специальные опыты показывают, что в каждом элементарном акте р-распада происходит испускание одного электрона (или позитрона) и антинейтрино (или нейтрино). В последние годы было высказано предположение, что некоторые ядра (Sn , Zr и др.) могут испытывать двойной р-распад, при котором из ядра одновременно вылетают два электрона (или два позитрона) [c.240]

Закон сохранения лептонного заряда. Лептонный заряд выступает как величина, характеризующая сохранение лептонов. Известно, что при -распаде одновременно с электроном рождается и антинейтрино ( 41). [c.354]

В 22, 26, 27 отмечалось, что взаимодействие частиц друг с другом, проявляющееся в их притяжении или отталкивании, описывается как виртуальный обмен частиц квантами поля, соответствующими данному виду взаимодействия. Такими квантами поля, переносчиками взаимодействия, считаются при сильных взаимодействиях — я-мезоны, при электромагнитных взаимодействиях — фотоны, при слабых взаимодействиях — электроны и антинейтрино (позитроны и нейтрино), при гравитационных взаимодействиях — гравитоны. [c.362]

Третья часть книги посвящена ядерным силам и элементарным частицам. Здесь рассмотрены опыты по нуклон-нуклонным рассеяниям и свойства ядерных сил рассеяние быстрых электронов на ядрах и протоне и структура нуклонов свойства х- и я-мезонов и вопрос об изотопической инвариантности ядерных взаимодействий свойства и систематика странных частиц получение и свойства антинуклонов и других античастиц и свойства нейтрино и антинейтрино цикл вопросов, связанных со свойствами слабого взаимодействия, и, наконец, вопрос о квазичастицах (резонансах). [c.12]

В 1931 г. Паули теоретически предсказал существование еще одной частицы — нейтрино (v). Это нейтральная частица со спидом Л/2 и массой много меньше массы электрона (или равной нулю). Необходимость существования такой частицы вытекает из энергетического рассмотрения процесса р-распада. Она должна испускаться одновременно с электроном (или позитроном), чтобы выполнялись законы сохранения энергии и момента количества движения. По этой же причине распад нейтрона также сопровождается испусканием нейтрино v (точнее говоря, антинейтрино v) и, следовательно, может быть изображен схемой [c.21]

Точнее, на электрон, нейтрино и антинейтрино (см. 77). [c.53]

В последнее время нейтрино и антинейтрино, испускающиеся в процессе р-распада, называют электронными нейтрино и антинейтрино и обозначают Ve и Ve. В соответствии с этим схемы р -распада и е-захвата записываются так [c.148]

Процесс 3-распада в теории Ферми рассматривается как результат взаимодействия нуклона ядра с электронно-нейтринным полем нуклон переходит в другое состояние (из нейтрона в протон или наоборот) и образуются электрон (позитрон) и антинейтрино (нейтрино). Источниками легких частиц являются нуклоны. [c.150]

В отличие от а-спектров р-спектры не дискретны, а непрерывны. Энергия электронов (позитронов), испускаемых в процессе р-распада ядрами одного типа, заключена в интервале О г, < (Т е)макс, где (Т е)макс А р. Чз Сть энергии, равную Д р —Те = Е,, уносит нейтрино (антинейтрино), спускающееся вместе с позитроном (электроном). е-Захват также сопровождается испусканием нейтрино. Нейтрино (антинейтрино) [c.181]

Подробно взаимодействие нейтронов со средой (в том числе ядерные реакции под действием нейтронов) будет рассмотрено во второй части книги. Там же будут разобраны ядерные реакции под действием заряженных частиц и у-квантов. Наконец, в части третьей будут рассмотрены некоторые вопросы рассеяния протонов, нейтронов и электронов, особенности взаимодействия со средой нейтрино (и антинейтрино), мезонов (jx, я и /С), гиперонов, антинуклонов, антигиперонов и квазичастиц. [c.203]

Учитывая, что в разных случаях цепочки превращений имеют различную длину и что при делении образуются два осколка, можно оценить среднее число электронов и антинейтрино, йену- [c.388]

Слабый характер взаимодействия х-мезонов с веществом сближает их свойства со свойствами электронов (позитронов) и нейтрино (антинейтрино). В настоящее время считается, что все упомянутые частицы входят в один и тот же класс элементарных частиц — лептонов , которые имеют ряд общих свойств (подробнее см. 83). [c.556]

Распад я -мезонов можно наблюдать при движении их в газообразной среде (например, в воздухе), где ионизационные потери малы. В процессе распада я -мезона образуются отрицательные х-мезоны и антинейтрино (см. 83). ц-Мезоны распадаются затем на электроны, нейтрино и антинейтрино [c.566]

Раньше и я-мезоны вместе называли легкими мезонами и обозначали L-мезоны в отличие от тяжелых К-мезонов. В настоящее время принято -относить х-мезоны (мюоны) к классу лептонов, в который входят также электроны (позитроны) нейтрино (антинейтрино). я-Мезоны (пионы) и К-ш-зоны (каоны) вместе составляют класс мезонов (см. таблицу в начале книги). [c.593]

Подобно тому как протон и нейтрон вместе называют нуклонами, нейтрино и антинейтрино вместе называют нейтрино, а электрон и позитрон — электронами. [c.639]

Заметим еще раз, что понятие спиральности имеет абсолютный характер только для нейтрино и антинейтрино. Приведенные значения спиральности для лептонов с массой, отличной от нуля, указывают направление продольной поляризации применительно к конкретным схемам их образования (л — 1л)-распаду и р-распаду ядер. Нетрудно видеть, например, что спиральность электрона, образующегося при редко встречающемся [c.649]

Таким образом, в опыте было доказано, что [х-мезонные нейтрино и антинейтрино отличаются от электронных нейтрино и антинейтрино характером взаимодействия. [c.653]

Ядра, в которых это соотношение нарушено, являются радиоактивными, причем ядра с избытком нейтронов испускают электрон и антинейтрино, а ядра с избытком протонов — позитрон, т. е. электрон с положительным зарядом (и положительным магнитным моментом) и нейтрино. [c.97]

Нейтрино и антинейтрино, так же как электрон и позитрон,, являются частицей и античастицей по отношению друг к другу.. Они имеют равные массы (т ==- = 0) спины (s = s =l/2), [c.105]

Но, пожалуй, самое любопытное видоизменение претерпевают обсуждаемые здесь схемы распада х -мезонов. Поскольку в первоначальных вариантах (11.5) этих схем содержатся как мюоны, так и электроны, то уточненные варианты должны содержать нейтрино и антинейтрино обоих видов [c.113]

Наличие сплошного спектра для р-электронов получает сравнительно простое объяснение, исходя из реального существования нейтрино. Энергия (з,,, уносимая (З-электроном и антинейтрино v, ири Р-раснаде является суммой энергии [c.239]

Количественная теория р-распада, с использованием рассмотренных закономерностей, впервые была построена Э. Ферми по аналогии с квантовой теорией испускания света возбужденным атомом. Электрон (позитрон) и антинейтрино (не[ггрнно) в этой теории считаются рождающимися в момент самого акта [5-распада. Нуклоны же рассматриваются как источники только электронно-антинейтринного (позитронно-нейтринного) поля (о существовании мезонов тогда еще ничего не было известно). [c.243]

При 1юстроснии теории р-распада мы должны ввести в рассмотрите некоторое (электронио-нентрингюе) поле, квантом которого и является пара частиц — электрон и антинейтрино, а нуклонам следует приписать некоторый электронно-нейтринный заряд G G 1,4-Ю " эрг-см — постоянная Ферми). Далее можно построить оператор Я, энергии взаимодействия нуклонов с электронно-нейтринным полем из волновых функций -частицы ф, и нейтрино (антинейтрино) ср-. Функции ф,, ф должны удовлетворять уравнению Дирака. Оператор Я превращает волновую функцию протона в волновую функцию нейтрона и наоборот. Это утверждение равносильно предположению о том, что волновая функция начального состояния нуклона, испытывающего р-превращение, зависит не только от п юстранственных н спиновых координат, но и от зарядовой координаты Т, ( 22), которая может принимать только два значения, соответствующие нейтронному или протонному состоянию нуклона. Таким образом, в результате действия оператора [c.243]

Р-переходы, при которых электрон и антинейтрино вылетают в синглетпом состоянии (спины электрона и антинейтрино анти-параллельны), и называются фермиевскими переходами. [c.248]

В последние годы открыт второй сорт нейтрино, так называемое нейтрино (и антниейтригю) мюонное н которое испускается например, при распаде я-мезонов -> (i" - - v я - [i v. Имеются основания считать, что мюонное нейтрино (v,, и v j и электронное нейтрино (v , vj, о которых шла речь выше, являются разными частицами. Заметим, что электронное нейтрино определяется как частица, испускаемая в процессе р -распада протона р -> п е -f а электронное антинейтрино — частица, испускаемая при р -распаде нейтрона п - р + ё v . [c.340]

Ранее изложенные два закона не запрещают процесса, в котором бы 2р 2п + 2е , но он не наблюдается. Не наблюдается также и аналогичный процесс -> лГ + 2е Факт неуничтожаемости лептонных частиц и вьфажается законом сохранения лептонного заряда. В действительности имеются два сорта лептонных зарядов I и по два сорта нейтрино и антинейтрино v и v v , — электронные и V, V — мюонные. Электронный лептонный заряд + 1 приписывается для ё , v , заряд = — 1 приписывается е , и заряд = О остальным частицам, в том числе и р+, v , Мюон-ный лептонный заряд + 1 приписывается v , а заряд 1= — — для и заряд / = О — остальным частицам. [c.354]

Недавно (d962 г.) было показано, что кроме электронных нейтрино и антинейтрино существуют также ц-мезонные нейтрино (v ) и антинейтрино (v .). Испуоканием этих частиц сопровождается распад я -мезонов [c.148]

Примером слабого взаимодействия является рассмотренный в гл. II (3-раопад. 3-Распад — это специфическое взаимодействие между нуклонами и окружающим их электронно-нейтринным полем, в процессе которого возникают или поглощаются электроны (позитроны) и антинейтрино (нейтрино). Как было показано, (5-распад характеризуется чрезвычайно малой константой взаимодействия g, отсюда и его название — слабое взаимодействие . [c.202]

На самом деле электрон и антинейтрино вылетают при Р -распаде под разными углами относительно друг друга. Однако зучение их углового распределения показывает, что при больших отношениях — имеется заметная корреляция в направлении с [c.647]

Перечисленные частицы образуют три класса нуклоны N (протон и нейтро н) являются представителями класса барионов, характеризующегося барионным числом В = +1 электрон, позитрон, нейтрино и антинейтрино входят в класс лептонов, представители которого характеризуются лепто нным зарядом Ч-1 [c.699]

Из предыдущих опытов с ц-мезонами было хорошо известно, что эти частицы нестабильные, распадающиеся через время х 2-10 сек с образованием электрона. Электроны распада [i-мезона хорошо заметны в чувствительных фотопластинках, где они видны в виде следа однозарядной частицы с минимальной плотностью зерен g Mmi и средним углом многократного рассеяния а, соответствующим быстрому электрону (след е+ на рис. 78). Энергия электрона оказалась различной для разных случаев распада и удовлетворяющей условию Те БО Мэе. Поэтому распад ji-мезона наряду с испусканием электрона должен сопровождаться вылетом еще по крайней мере двух нейтральных частиц. Анализ энергетического спектра электронов ( л,—е)-распада вблизи от его правой границы показывает, что этих частиц две и что они не могут быть тождественными (это He2v). Было предположено, что одна из них нейтрино, другая антинейтрино 2 [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...