Центр силы призмы

Решение. Обозначим буквой С общий центр масс призмы и точки. Так как внешние силы, действующие на систему, — силы тяжести призмы и точки, реакция абсолютно гладкой горизонтальной плоскости — направлены по вертикали, то, согласно теореме о движении центра масс, [c.157]

Опыт доказывает даже, что при любом способе распределения сил это постоянное состояние устанавливается даже очень близко от их точек приложения, если только у каждого конца они создают пары и приложены приблизительно симметрично по обе стороны от центра сечения призмы выясняется, что происходит, начиная с едва заметных расстояний, равномерное кручение, превращающее в спирали материальные прямые, первоначально параллельные оси. Тождество действий для весьма различных по характеру приложения и распределения, но симметричных сил доказывает, что влияние способа распределения ощущается только в очень малом пространстве, на другой границе которого распределение составляющих воздействия на внутренние сечения приблизительно таково, как следует из наших выражений (118) р г, и можно (исключая точки, расположенные близко к концам, т. е. две очень короткие части призмы, которые можно всегда усилить) принять для практики с желаемым приближением все вышеизложенные выводы. [c.136]

Направление силы инерции /сп заранее неизвестно, так же как неизвестно направление полного перемещения центра тяжести призмы сползания, которое является результирующей поступательного перемещения призмы и ее смещения от поворота (рис. 82, а). В дальнейшем введем лишь проекцию силы инерции /сп на ось пп, [c.124]

Для определения перемещения центра тяжести призмы сползания, в котором сосредотачиваем силу инерции, рассмотрим векторные перемещения центра тяжести этой призмы. На рис. 82, а представлено перемещение центра призмы сползания О в виде двух составляющих от горизонтального смещения стенки — перемещение 00 — Ai СП, параллельное линии сползания ВС от поворота стенки — перемещение О О" = Аг, сп, которое получается в результате перемещения центра тяжести призмы сползания по линиям СА (б ) и АВ (62). [c.125]

Заметим, что в условии задачи И. В. Мещерским допущены лишние данные не нужно оговаривать, что призмы идеально гладкие, так как внутренняя сила трения не влияет на смещение призмы А, что призмы однородны, так как точное положение центра масс каждой призмы не имеет значения, также не имеют значения (при соответствующих а и Ь) поперечные сечения призм. [c.213]

Но сумма проекций всех внешних сил системы на Ох равна нулю и в начале движения призм центр масс системы был неподвижен, а следовательно, абсцисса х центра масс системы не изменилась, и приравнивая друг другу два полученных ее выражения, найдем ответ. [c.213]

Абсолютно гладкие призмы, положенные на абсолютно гладкую горизонтальную плоскость, движутся под действием силы тяжести так, что их общий центр масс не перемещается в горизонтальном направлении. Используя это свойство можно найти смещение одной из призм, зная смещение другой. [c.383]

Призма скользит без трения по горизонтальной плоскости. Цилиндр скатывается так, что прямая его контакта с призмой остается все время параллельной плоскости. Из-за отсутствия внешних горизонтальных сил центр масс системы не смещается в горизонтальном направлении. [c.634]

По неподвижной призме катится цилиндр массой ш = 10 кг под действием силы тяжести и пары сил с моментом М. Ускорение центра масс цилиндра а = 6 м/с . Определить горизонтальную составляющую реакции опорной плоскости на призму. (52,0) [c.293]

Положения центров тяжести объемов цилиндра и правильной призмы определяются путем сложения сил тяжести отдельных сечений. Пусть имеется цилиндр в горизонтальном положении (рис. 103). Разделим цилиндр сечениями, перпендикулярными к оси, на отдельные пластинки одинаковой толщины. Веса пластинок р,- равны между собой и приложены в центрах тяжести С , Сз.... С , лежащих на оси цилиндра. Последователь- [c.80]

Сила полного давления на стенку равняется, очевидно, равнодействующей системы сил, образующих призму давлений, т. е. равняется объему этой призмы, проходит через центр тяжести последней и перпендикулярна к поверхности стенки. [c.42]

Отбросим мысленно всю окружающую призму жидкости, а для сохранения прежнего равновесия приложим к каждой грани соответствующие элементарные силы гидростатического давления dP = = Pj. dl dz, dP = Рг dl dx, dP — Pn dl dn и т. д., которые, как было указано выше, действуют нормально граням и будут направлены внутрь рассматриваемого объема. Кроме этих поверхностных сил на жидкость, находящуюся внутри призмы, действуют еще массовые силы, результирующая которых приложена в центре тяжести объема и в общем случае равна [c.19]

Выявление статической неуравновешенности звеньев на практике осуществляется с помощью специальных балансировочных установок. На рис. 9.2, б изображена схема простейшей балансировочной установки. Подлежащее балансировке звено, например шкив ременной передачи, устанавливается на опоры установки так, чтобы он мог свободно поворачиваться вокруг оси вращения. Это достигается путем перекатывания вала шкива по горизонтальной опорной призме. После небольших покачиваний шкив остановится в положении, когде центр тяжести его S будет находиться в вертикальной плоскости /—/ ниже оси вращения О. Поэтому корректирующую массу следует поставить на линии /—/ выше оси вращения. Путем ряда попыток можно установить, какую корректирующую массу надо иметь, чтобы результирующая центробежная сила инерции шкива обращалась в нуль. При этом будет выполнено условие [c.189]

Экспериментальное определение ускорения g силы тяжести. На теореме Гюйгенса основывается применение физического маятника для экспериментального определения ускорения силы тяжести. Для этого употребляется так называемый оборотный маятник. Он представляет собой физический маятник, с которым соединены две параллельные оси (ребра призм), содержащие в своей плоскости и на различном расстоянии от них центр тяжести маятника кроме того, оси расположены так, что маятник может качаться около каждой из них совершенно одинаково. В силу предыдущей теоремы расстояние I между обеими осями равно длине математического изохронного маятника, так что продолжительность Т одного простого качания при малых амплитудах будет приблизительно выражаться (гл. I, п. 38) так [c.16]

Рис. 2.2. Деформация призмы, растягиваемой силами, приложенными к торцам а) одна сосредоточенная сила Р в центре торца б) четыре силы по Р/4 в четырех углах торца.

Иной получается картина деформации, если растягивать (сжимать) прямоугольную призму силами Р, распределенными по торцам неравномерно. Если силы приложены к центрам торцов сосре- [c.92]

Обнаруживается следующий факт в сравнительно небольшом удалении от торцов, каков бы ни был закон распределения нагрузки, растягивающей (сжимающей) призму, характер деформации практически оказывается неизменным сечения практически остаются плоскими, и расстояния между ними получаются одинаковыми, если и до деформации в сопоставляемых призмах они были равны друг другу. При этом должно быть соблюдено лишь условие, что равнодействующая сил, приложенных к торцу, проходит через центр тяжести его и величина этой равнодействующей во всех сравниваемых случаях одинакова. [c.93]

Пусть образец представляет собой призматический монокристалл и к центрам оснований этой призмы вдоль ее оси приложены силы Р, растягивающие образец. [c.414]

Способы и средства выявления и определения статической неуравновешенности сборочных единиц. Главный вектор дисбалансов ротора, находящегося в покое, под действием силы тяжести создает момент относительно оси или точки подвеса ротора и стремится повернуть ротор так, чтобы так называемое "тяжелое" место (центр его масс) заняло самое низкое положение. На этом принципе основано действие различных средств для выявления и определения статической неуравновешенности в поле силы тяжести стендов с роликовыми и дисковыми опорами или горизонтальными параллельными призмами. [c.852]

Центр тяжести объема призмы. Мысленно разобьем данную призму плоскостями, параллельными основанию, на большое число очень тонких пластинок одинаковой толщины. Вследствие малости толщины пластинок их можно принять за плоские многоугольники, центры тяжести которых лежат на одной и той же прямой O Og, соединяющей центры тяжести верхнего и нижнего оснований призмы. Приложенные к этим центрам веса многоугольников вследствие равенства их площадей равны между собой. Задача, таким образом, сводится к определению центра равных параллельных сил, точки приложения которых равномерно распределены по прямой 0 0 , т. е. в пределе, при неограниченном увеличении числа делений, к определению центра тяжести однородного отрезка Ofi . Отсюда заключаем, что центр тяжести объема призмы лежит в середине отрезка, соединяющего центры тяжести ее верхнего и нижнего оснований. Так как цилиндр можно рассматривать как призму с бесконечным множеством боковых граней, то центр тяжести однородного цилиндра определяется по тому же правилу, что и для призмы. [c.148]

На строго горизонтальные призмы устанавливают вал балансируемой массы, например ротора или махового колеса. Если масса уравновешена, то она остается неподвижной в любом положении, т. е. находится в безразличном равновесии. Если же центр массы смещен с оси вращения, то под действием силы тяжести масса повернется в положение устойчивого равновесия, при котором ее [c.97]

Между периодом колебаний и моментом инерции маятника относительно оси подвеса существует определенная зависимость. Чтобы получить эту зависимость, составим дифференциальное уравнение движения маятника. Силами трения проушины шатуна о призму и сопротивлениями воздуха пренебрегаем. Рассмотрим в процессе колебаний какое-то промежуточное положение шатуна, при котором ось его, проходящая через точку подвеса О и центр тяжести 5, отклонилась на текущий угол 9 (рис. 6. 8). Очевидно, [c.67]

Быстровращающиеся детали в машинах должны быть сбалансированы, так как в противном случае они создают вибрации. Несбалансированность, называемая иногда неуравновешенностью, бывает статическая и динамическая (рис. 218, а). Деталь будет статически неуравновешенной, если центр тяжести Р ее не совпадет с осью детали, а находится на расстоянии К. Такая деталь, положенная на призмы, стремится повернуться, чтобы центр тяжести ее переместился в низшее положение. Динамическую неуравновешенность можно обнаружить лишь при врашении детали из-за возникновения пары сил Р (рис. 218, б), действующих на расстоянии / и создающих на опорах силы, направленные в разные стороны. При уменьшении расстояния / динамическая неуравновешенность также уменьшается. Поэтому детали типа шкивов и маховиков обычно подвергают только статической балансировке, так как у них величина / мала. Рис. 218. схемы неуравновешенности [c.249]

Решение. Если скорость и ускорение цепи и призмы равны, то скольжение отсутствует. Цепь совершает поступательное движение, следовательно, достаточно рассмотреть движение ее центра тяжести, к которому приложены две силы б — сила тяжести цепи и -V — нормальная реакция опорной поверхности. Проведем оси координат х [c.222]

Определим центр тяжести граней данной призмы (фиг. 175), Сосредоточим вес каждой в ее центре тяжести, силы, действующие на эти [c.214]

Из-за высоких скоростей вращения (30 ООО...80 ООО об/мин) изготовление таких затворов требует качественной балансировки всех элементов устройства. При юстировке необходимо призму выставлять так, чтобы ее ребро делило диаметр пучка лазерного излучения (диаметр активного тела) пополам. Смещение призмы крыши от центра светового пучка на 10% снижает выходную мощность на 20 %. Синхронизация момента включения добротности резонатора и момент поджига ламп накачек осуществляются с помощью фотоэлектрических, электромагнитных и электроискровых устройств. Вращающиеся призмы в силу своей надежности, малой чувствительности к температурным изменениям и простоте юстировки нашли широкое применение. [c.179]

Мы обозначаем через х первоначальную ось призмы, а через XZ — плоскость, по отношению к которой считаем призму симметричной. Силы действуют симметрично относительно этой плоскости, и она является плоскостью изгиба. Поместим начало координат в центре тяжести одного из крайних оснований призмы или части рассматриваемой призмы, причем считаем, что это основание остается после изгиба касательным к плоскости yz. Зададим внешние силы ( 2). Они, как в предыдущих параграфах, производят поперечные давления руу, pyz, равные нулю на волокнах, а в сечениях со — продольные давления р х, пропорциональные ординатам z полный момент последних М = Ai " [c.97]

Ножевое ориентирование заключается в том, что ПО с асимметрией центра масс поступает на ножевую призму или нож и благодаря опрокидывающему моменту от силы тяжести ориентируется тяжелым концом (дном) вниз. Данное ориентирование нашло широкое применение как для плоских, тан и для объемных ПО. [c.349]

Работа сил тяжесги яризм/ и В равна нулю, так как призма неподвижна, а центр масс призмы В перемещается по горизонтали. Поэтому в уравнении работ найдут отражение толысо три силы fmax> - тр и F [c.440]

Центр тяжести призмы. Чтобы найти центр тяжести однородной призмы с основанием (рис. 146), разобьем всю призму на большое число весьма тонких пластинок плоскостями, параллельными основанию, проведенными на равных весьма малых расстояниях друг от друга (на чертеже изображена одна из таких пластинок а а а а а ). Ввиду того, что толщина этих пластинок очень мала, их можно принять за плоские многоугольники центры тяжести всех этих многоугольников, в которых приложены их равные веса лежат, очевидно, на одной прямой соединяющей центры тяжести нижнего и верхнего оснований призмы. Следовательно, искомый центр тяжести призмы совпадает с центром системы параллельных сил р , равных менаду собой и приложенных в точках, находящихся на прямой С1С2 на равных расстояниях друг от друга. В пределе нри тг->-оо задача, очевидно, сводится к нахождению центра тяжести однородного прямолинейного отрезка С С . Отсюда заключаем, что центр тяжести однородной призмы находится в середине отрезка, соединяющего центры тяжести нижнего и верхнего оснований этой призмы. [c.214]

V и VI станции автомата предназначены для контроля проворачиваемости игл. На нижней стенке корпуса станции (фиг. 18) установлено приспособление для закрепления подшипника при контроле. Приспособление состоит из призмы 1 и рычага 2, зажимающего контролируемый подшипник в призме силой пружины. Освобождение подшипника от зажима осуществляет-ся кулачком 3 в конце цикла контроля. Флажок 10 измерительного устройства, шарнирно закрепленный в шпинделе 18, в нерабочем положении отведен к центру силой пружинного плунжера 19. При этом клин 6 поднят вверх рычагом 10, который работает от торцового кулака 9. При контроле клин 6 силой пружины 8 опускается вниз и вводит флажок в рабочее поло-34 [c.34]

Закон Архимеда, выведенный на примере прямоугольной призмы, справедлив для тел любой конфигурации, а также тел, частично погруженных в жидкость. Сила часто называется архимедовой или подъемной силой. Она приложена в центре тяжести вытесненного объема жидкости, который называется центром водоизмещения. Центр водоизмещения обычно не совпадает с центром тяжести тела, исключение составляют однородные тела. [c.271]

НИЖНИЙ образец 9, выполненный в виде пластины. Ползун 10 совершает возвратно-поступательное движение, передаваемое от электродвигателя постоянного тока через двухскоростной червячно-цилиндрический редуктор и винтовую передачу со скоростью 0,0061—0,61 м/с. Для создания устойчивости три верхних контр-образца 8 устанавливают в сменной державке 5, которую жестко крепят в седле 6. Нагрузка на образцы 15—200 Н создается сменными грузами 7, устанавлп-ваемымн на седло 6 так, чтобы ось центра тяжести их совпала с плоскостью трения образцов. Такое крепление грузов исключает инерционный опрокидывающий момент при колебании седла с образцами. Выбранная схема дает возможность точно рассчитать давление. Седло 6 с верхними контр-сбразцами 8 неподвижно относительно машины и соединено двумя тягами 4 при помощи призм 2 со сменным упругим элементом 1 (в виде кольца), на котором наклеены проволочные датчики сопротивления. Сила трения, возникающая при движении ползуна 10, деформирует упругий элемент 1. Поступательная скорость ползуна изменяется плавно с кратностью 1 100 регулируемым электроприводом [c.235]

В практике магн. измерений различают магнитометрический и баллистический Р. ф. Первый применяется при измерении усреднённой по объёму всего тела намагниченности Л/ р. Второй используется при баллистич. методе измерения намагниченности, когда определяется среднее по поперечному сечению в центр, части образца значение намагниченности. В силу однородности намагниченности для эллипсоида нет различия между этими Р. ф. В случае тел др. формы (напр., призм, цилиндров) обычно магнитометрический Р. ф. больше баллистического, причём оба зависят от магн. свойств материала и характера распределения локальных значений намагниченности в образце. Для тел неэллппсоидальной формы Р. ф. сложным образом зависит не только от формы, но п от магк, свойств материала, распределения намагниченности в образце и координат точки наблюдения. Эмпирич. значения Р. ф. для тел развой формы (обычно цилиндров) приводятся в виде таблиц или графиков. При использовании приводимых в справочниках значений Р. ф. следует учитывать, для каких материалов и при каких условиях измерений они были определены. [c.242]

Если дать возможное горизонтальное перемещение блгд точке D приложения силы F к призме В, то центр масс С призмы М получит при этом веремещение по вертикали, Ддя установления зависимости между ними введем параметр = ЕК = KL (через центр масс С призмы М проходит вертикальная ось симметрии данной системы). Вьфазим координаты л о и в зависимости от параметра Найдем [c.440]

Деформации тонкостенных колец при закреплении в призмах зависят от способа установки. Применяют два варианта закрепления колец в призмах плоским прижимом и между двумя призмами (рис. 13). При одинаковой силе деформации заготовки при закреплении прижимом примерно в 5 раз больше, чем при закреплении между двумя призмами. Кроме того, при закреплепии прижимом центр кольца смещается на величину Дэ, вследствие чего появляются отклонения от соосности 4э наружной и внутренней поверхностей, а также разностенность обработанного кольца. Эти отклонения частично можно скомпенсировать вертикальным смегцением призмы при настройке СП. Перемещения w в характерных сечениях А, В, С, D (рис. 13, в и г), а также отклонения от соосности Ла ш отклонения формы Д приведены в табл. 30. [c.551]

История науки о сопротивлении материалов шачяшяется с Галилея. В Беседах и математических Еоказательствах (1638 г.) он рассмотрел изгиб консольной балки и изгиб балки, лежащей на двух опорах. Исследуя изгиб консоли, защемленной одним концом в стену и нагруженной силой, приложенной на другом конце (рис. 13), Галилей исходил из того, что опасным сечением будет сечение заделки. Разрушение, по его мнению, происходит в результате появления трещины у верхнего ребра сечения заделки и вращения консоли как жесткого целого вокруг нижнего ребра того же сечения. Именно Б этом предельном состоянии Галилей и рассматривал балку. Сопротивление, обусловленное сцеплением частиц с теми его частицами, которые находятся на стене , Галилей принимал равным абсолютному сопротивлению разрыву при растяжении и прилагал эту силу в центре симметрии сечения. Иначе говоря, он неявно предполагал, что силы сопротивления распределяются равномерно по площади сечения. Применяя далее правило рычага к консольной балке, Галилей нашел, что абсолютное сопротивление разрыву призмы так относится к сопротивлению разрыву посредством рычага, как длина рычага к половине толщины призмы. Если обозначить разрушающую нагрузку при изгибе через Р, абсолютное сопротивление разрыву при растяжении через S, длину консоли — Z и высоту сечения — h, то указанная зависимость может быть записана в виде [c.162]

При захвате заготовок lid > 1 (рис. 13, и), движущихся по по.тукруг-лой стенке бункера, ПО располагаются преимущественно вдоль его образующих и в этом положении западают в карман. ПО из положения 2 скользят по диску и опрокидываются через его край а карманы. ПО из положения 3 попадают на выступающие зубья-призмы и, опрокидываясь на них, западают в карманы. Таким образом, даже если ПО находятся перед захватным органом в неблагоприятном для захвата положении, переворачиваясь под действием сил тяжести на зубьях-призмах, они западают в карман. Чтобы правильно вставшие ПО не выпали, толщину диска прини.мают несколько большей, чем расстояние от дна ПО до его центра масс, но меньшей, чем расстояние от верхней кромки ПО до его центра масс. В БЗУ использованы 1,2, 4—8, 10—12, 15 и 17 способы подготовки к захвату. [c.149]

Статическая и динамическая балансировка. Быстровращаю-щиеся детали во избежание вибраций должны быть отбалансированы. Несбалансированность, называемая иногда неуравно-вешеннослло, бывает статическая (рис. 84, а, центр тяжести детали смеш,ен относительно оси ее вращения на величину К) и динамическая (рис. 84, б, прн вращении возникает пара сил Р, действующая на плече /). Статически неуравновещенная деталь / (рис. 84, в) на оправке 2, помещенная на призмы 3, стремится повернуться так, чтобы центр тяжести ее переместился в нижнее положение. На этом основан наиболее простой метод статической балансировки — на призмах. Добавляя груз в верхней части неуравновешенной детали, занявшей стабильное положение на призмах, например, наклейкой пластилина, можно добиться такого состояния, при котором деталь, повернутая на любой угол, остается неподвижной, т. е. становится статически отбалансированной. Балансировку можно считать оконченной, если временный груз заменить постоянным или удалить (например, выс- [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...