Частота Определение второй и более высоких

Сопоставление результатов исследований на основе двух указанных выше методов при определении второй и более высоких форм колебаний (по четвертую форму включительно) не дает удовлетворительного результата. Различие ме жду результатами, полученными методом конечных элементов и методом Рэлея, увеличивается при переходе от низшей формы колебаний к более высокой, а также с увеличением размеров выреза. Этот результат не является неожиданным. Диализ результатов исследований, полученных методом конечных элементов, показывает, что вследствие их сложной природы более высокие формы колебаний прямоугольной пластинки сложно аппроксимировать простыми тригонометрическими )ядами, в особенности для пластинок с большими вырезами, 1о мнению авторов, представление функции перемещений при определении частот и форм свободных колебаний прямоугольных пластинок с вырезами в виде полиномиальных рядов могло бы дать более приемлемые результаты при небольшом объеме вычислений. В своих следующих публикациях авторы предполагают изложить результаты исследований, проведенных в этом направлении. [c.154]

Для проведения указанных выше вычислений необходимо, однако, чтобы были известны значения всех динамических параметров исходной колебательной системы. На практике же, особенно в процессе проектирования судна, может оказаться, что часть этих параметров неизвестна, а для части из них известен лишь диапазон возможных значений. В этом случае, как правило, возможен лишь приближенный расчет собственных частот /с продольных колебаний линии валопровода и определение вместе с этим ходовых режимов, соответствующих резонансам системы с отдельными гармоническими составляющими сил возбуждения. Выбор параметров РП в таких условиях приходится проводить, ориентируясь в основном на снижение амплитуд колебаний фз , вызываемых на данных режимах резонирующими составляющими сил, и связывая такое снижение со сдвигом первоначальных значений собственных частот. Оценить величину указанного сдвига можно исходя из экспериментальных данных по добротности исследуемой системы для судов аналогичного типа ориентировочно для первой частоты необходимы изменения в пределах 0,3—0,4 /с, для второй и более высоких — 0,1—0,2 /о. [c.98]

Далее излагаются способы определения приведенной массы, приведенного коэффициента жесткости упругой связи и приведенной силы, знание которых необходимо для решения простейшей задачи о колебании центра приведения. После установления основных свойств нормальных функций и последовательности динамического расчета рекомендуемый метод исследования применяется к разным тинам судовых конструкций — различно закрепленным балкам и пластинам, причем по ходу изложения устанавливаются способы отыскания форм и частот главных колебаний первого, второго и более высоких тонов. [c.159]

Обратим внимание на определенное сходство рассеяния Мандельштама — Бриллюэна с комбинационным рассеянием света на молекулах. Пусть о — частота колебаний молекулы (если молекула двухатомная, то эта частота единственная молекулы с тремя (и более) атомами характеризуются несколькими колебательными частотами). При рассеянии света частоты со на такой молекуле возможен как переход молекулы на более высокий колебательный уровень, так и переход ее на более низкий колебательный уровень. В первом случае частота рассеянного света равна (О—О)о, э во втором — (о- -соо. Соответственно говорят о стоксовом и антистоксовом компонентах комбинационного рассеяния света. [c.154]

В случае несоблюдения этого условия (или при желании получить более высокую точность расчета) производится второе приближение при этом за исходную кривую прогибов принимают полученную в результате первого приближения у,- и по ней вычисляют инерционную нагрузку, по которой далее находят соответствующие перемеш,ения. Отношения ординат кривых второго приближения дает уточненное значение критической угловой скорости со р. В первом томе (33 ] приведен пример определения частоты свободных колебаний клинообразной консоли по методу Стодолы. [c.88]

Конструкционные легированные стали - это стали, содержащие один или несколько легирующих элементов при суммарном их содержании 2,5... 10 %. Такие стали называют теплоустойчивыми (см. гл. 8). Наилучшие механические свойства они приобретают после закалки с последующим отпуском. Эти стали отличает высокая прочность при достаточной пластичности. Они склонны к резкой закалке и холодным трещинам. Наиболее часто трещины возникают в швах, сваренных электродами, стержень которых имеет состав, близкий к составу основного металла. С увеличением толщины свариваемого металла возможность образования закалочных холодных трещин возрастает. Для уменьшения вероятности образования трещин необходимо уменьшить перегрев шва, для чего нужно вести сварку на минимальном токе, применять предварительный перегрев и отпуск после сварки. Подогрев осуществляют двумя способами либо газовыми горелками, либо токами высокой частоты. Для второго способа подогрева используют водоохлаждаемые индукторы и специализированные источники питания. Индукционный подогрев более удобен с технологической точки зрения, к тому же он уменьшает наводораживание шва по сравнению с газовым пламенем. Однако газопламенный подогрев дешевле и поэтому до сих пор широко используется. Температуру подогрева деталей контролируют с помощью термокарандашей. Термокарандаш напоминает по внешнему виду цветной мелок. Цветную метку наносят на участок изделия, где нужно контролировать температуру. Затем изделие нагревают и следят за изменением цвета метки, которое происходит при определенной для данного термокарандаша температуре. Термокарандаши выпускают с шагом изменения температуры в 50 °С. [c.126]

Разделительные фильтры рассчитывают, исходя из вполне определенного значения нагрузки, которой в данном случае является входное электрическое сопротивление головки громкоговорителя. Из рис. 6.1 видно, что модуль электрического сопротивления любой головки громкоговорителя зависит от частоты и потому разделительный фильтр, будучи нагруженным на головку, сможет обеспечить расчетное затухание, строго говоря, лишь в одной точке, соответствующей номинальному входному сопротивлению данной головки громкоговорителя, которое учитывалось при расчете фильтра (/ ном рис. 6.1). Для более высоких частот затухание будет уменьшаться по сравнению с расчетным вследствие увеличения модуля электрического сопротивления. Это обстоятельство особенно нежелательно при использовании фильтров первого и второго порядков из-за малой крутизны среза. С целью компенсации изменения модуля электрического сопротивления головки громкоговорителя при включении ее через разделительный фильтр применяют компенсирующие НС-цепи (см. рис. 6.32, а), включаемые параллельно головке. При этом R можно брать равным номинальному значению входного сопротивления соответствующей головки, а емкость включенного последовательно с резистором конденсатора рассчитывают по формуле [c.153]

Во второе плечо включена переменная индуктивность с известными величинами индуктивности и активного сопротивления r v. Резистор г может быть по необходимости включен или в плечо, где находится образец, или в плечо с известной индуктивностью. В двух других плечах моста включены известные резисторы п и гг. Индикатором равновесия моста служит вибрационный гальванометр при измерениях на промышленной частоте или электронный нулевой индикатор с острой настройкой на первую гармонику (например, Ф-510, Ф-550 или Ф-582) при измерениях на более высоких частотах. Вольтметр V служит для определения намагничивающего тока. [c.238]

В экспериментах, проводимых на ударных трубах, всегда необходимо измерять скорости ударных волн. В настоящее время разработаны и щироко применяются два метода измерения скорости. Первый сводится к развертке процесса распространения ударной волны во времени либо при помощи покадровой высокоскоростной съемки, либо съемки на вращающуюся с определенной скоростью пленку, причем ударная волна предварительно (если в этом есть необходимость) визуализируется каким-либо способом [1]. Второй метод заключается в измерении временных интервалов, за которые ударная волна проходит фиксированные расстояния. Расстояния определяются расположением датчиков, отмечающих момент прихода ударной волны. В зависимости от условий эксперимента датчиками могут быть фотоэлектронные умножители, пьезодатчики, ионизационные датчики и др. Для измерения интервалов времени обычно применяются осциллографы или специальные приборы ИВ-13М, ИВ-22 и др. К недостаткам этих приборов следует отнести необходимость фоторегистрации осциллограмм, что приводит к затратам времени на обработку пленки, расшифровку снимков и т. д. Кроме того, измерение интервалов времени при помощи осциллографов может быть проведено с точностью, не превышающей 5%. Это. связано с тем, что линейные развертки осциллографов ограничены размерами экрана и не позволяют разрешить более 70—80 меток времени. Возможным источником ошибок могут также быть неточность настройки контура задающего генератора меток, нестабильность частоты, изменение частоты, связанное с нагревом элементов контура, и т. д. В настоящее время все более широкое распространение получает метод измерения интервалов времени по принципу генератор — пересчетная схема . Этот метод свободен от недостатков, связанных с необходимостью фоторегистрации, и обеспечивает более высокую точность но сравнению с измерениями временных интервалов на осциллографах [2—4]. Поскольку эксперимент на ударных трубах требует, как правило, большого числа опытов, то применение данного метода значительно ускоряет и облегчает работу по измерению скорости ударных волн. [c.150]

Так, например, на частоте 1,5 МГц и при интенсивности 50 Вт/см-а д 10-а [16]. В [1, 2] проводится подробное рассмотрение затронутых здесь вопросов, в частности приводятся решения в виде геометрических построений для определения эволюции профиля нелинейной волны, выражения для амплитуд гармоник более высоких номеров, чем второй. [c.80]

Хотелось бы отметить одно важное обстоятельство, делающее данную книгу особенно ценной для советских читателей. Современная техника УКИ имеет дело с двумя основными классами лазеров. Первый — это твердотельные лазеры, работающие в режиме модуляции добротности. Второй — лазеры непрерывного действия на красителях. В лазерах первого класса лазер, по существу, при каждой вспышке лампы накачки проделывает полный цикл генерации от спонтанного шума до формирования цуга УКИ. Этот процесс формирования задается начальными условиями к моменту зажигания лампы, которые очень трудно достаточно точно контролировать. Поэтому лазерам этого класса присуща определенная нестабильность параметров, зато они довольно просты и позволяют получать энергии УКИ до 10 Дж. Лазеры второго класса работают с непрерывными источниками накачки и поэтому излучают непрерывный цуг УКИ. Разумеется, им также присуща определенная нестабильность. Но поскольку они излучают непрерывный цуг, имеется возможность сравнительно медленными обратными связями контролировать процесс генерации и получить УКИ с высокой воспроизводимостью параметров. Хотя энергия отдельного УКИ мала (типичная величина Дж), благодаря высокой частоте следования и стабильности можно применить мощные современные средства накопления и усреднения сигналов, добиваясь исключительной точности измерений. Это, пожалуй, основная причина того, что именно на лазерах этого класса получены самые впечатляющие результаты как по сокращению длительности, так и по применениям УКИ. Однако создание и запуск лазера второго класса составляют несравненно более сложную задачу, чем запуск первого. Немногие лаборатории располагают совершенными установками УКИ непрерывного режима. Авторы книги добились выдающихся успехов в развитии лазеров УКИ непрерывного действия на красителях, т. е. именно второго [c.6]

Метод последовательных приближений. Метод заключается в построении последовательности функций, сходящихся к одной из форм свободных колебаний, при этом для каждой найденной формы определяется и частота свободных колебаний. Начальная функция может быть достаточно произвольной, но чем ближе она будет к искомой форме свободных колебаний, тем меньшее число приближений придется вы-полнитъ. Итерационный процесс без наложения дополнительных условий всегда сходится к форме свободных колебаний первого тона. Для нахождения форм свободных колебаний второго и более высоких тонов необходимо при получении каждого следующего приближения вводить орто-гоналйзацию функций ко всем ранее определенным формам свободных колебаний. [c.335]

Сходным примером является спектр молекуЛы метилового (и этилового) спирта. Как было упомянуто в гл. III (стр. 359) частота колебания в случае паров метилового спирта равна 3682 см , тогда как в случае жидкости она уменьшается до 3400 см . Исследование раствора СН3ОН в различных инертных растворителях (см., например, Эррера, Гаспар и Зак [309]) показывает, что это смещение не является смещением первого типа. При некоторых малых концентрациях СН3ОН при низких температурах обе частоты появляются одновременно при более высоких температурах или для еще меньших концентраций имеется (или преобладает) только одна из них, а именно частота 3682 см . Это вполне определенно доказывает, что частота 3682 см соответствует мономеру, а вторая полоса с частотой 3400 см —полимеру. Эррера, Гаспар и Зак [309] даже смогли разрешить эту последнюю полосу как две полосы, одну из которых они приписывают димеру, а другую — более высоким полимерам. Во всяком случае, отсюда следует, что в чистой жидкости изолированные молекулы практически отсутствуют и имеются только молекулы, ассоциированные друг с другом. Тот же вывод применим также для жидкого и твердого НэО (см. выше). [c.567]

При первой критической частоте я более высокой происходит накопление положительных ионов, так как подвижность электронов yme tBeHHO выше ионов, а количество отрицательных ионов меньше, чем положительных. Наряду с процессом накопления объемного заряда происходит и процесс его диффузии. При уменьшении пробивного напряжения увеличивается время, необходимое для накопления заряда, что способствует его диффузии, npff определенной частоте наступает равновесие между этими процессами. Поэтому с увеличением частоты выше критической снижение пробивного напряжения происходит до определенной частоты, начиная с которой пробивное напряжение не зависит от нее вплоть до наступления второй критической частоты, соответствующей кумулятивной ионизации электронами. На рис, 3.26 этой частоте соответствует горизонтальный участок 2. Снижение пробивного напряжений при частотах выше второй критической также происходит до определенной частоты, выше которой происходит рост пробивного напряжения с повышением частоты. В этом диапазоне частот длительность полупе-риода напряжения настолько мала, что некоторые электроны за это время не успевают осуществить ни одного акта ионизации. Для повышения вероятности ионизации необходимо повысить напряжение и тем самым увеличить скорость электронов, чтобы они успевала прой- [c.58]

В работе [ J при отнесении ряда частот к соответствующим типам симметрии использованы, во-первых, данные о степени деполяризации комбинационных линий, включая данные Рейца [ ], во-вторых, предположение о наличии в определенной мере приближенной симметрии Вв . Последнее обстоятельство требует подробного рассмотрения. В самом деле, учитывая последние данные о геометрии молекулы пиррола [ ], а также близость массы атома N к массе атома С, можно считать, что матрица кинематических коэффициентов пиррола имеет приближенную симметрию Можно предположить также существование приблин енной симметрии >дд и для матрицы постоянных потенциальной энергии, учитывая более высокую прочность связей С—N по сравнению с единичными связями С—С, а также другие факторы. [c.157]

По ходу вывода макроскопических уравнений сохранения из кинетического уравнения Больцмана сделаем два замечания во-первых, при применении стандартной процедуры вывода макроскопических уравнений сохранения методом моментов (умножение исходного кинетического уравнения на определенную величину и последующее интегрирование) мы, естественно, должны получить в качестве первого уравнения уравнение сохранения массы. Для этого уравнение (1.183) следует умножить на массу фотона и проинтегрировать по всем ш и Й. Поскольку масса фотона равна нулю, в уравнения сохранения для излучения не входит уравнение сохранения массы. Второе заключение сводится к следующему. Метод моментов, вообще говоря, позволяет получить бесконечный ряд уравнений типа законов сохранения. Первые три уравнения, получаемые таким образом, т., е. умножением исходного кинетического уравнения соответственно на массу, импульс и энергию частиц и последующим интегрированием по всем частицам (в нашем случае фотонов по частоте и направлению), отождествляются с микроскопическими уравнениями сохранения массы, импульса и энергии. Система этих уравнений сохранения является неполной, т. е. число неизвестных макроскопических параметров в этих уравнениях превышает число уравнений. Конкретно в случае фотонного газа неизвестными являются величины плотности энергии излучения, потоки излучения и тензора давления излучения, т. е. десять скалярных величин (тензор давления излучения — симметричный тензор), тогда как набор уравнений сохранения ограничивается четырьмя уравнениями. Можно было бы пытаться получить недостающие соотношения тем же методом, рассматривая более высокие моменты. Например, умножая исходное уравнение на поток энергии частицы и интегрируя по частицам, мы получим уравнение типа уравнения сохранения для потока тепла и т. п. JMoжнo показать, что система получающихся таким образом уравнений никогда не будет замкнутой в новые уравнения войдут новые переменные и т. д. В этом смысле задача интегрирования бесконечной системы моментов полностью эквивалентна задаче интегрирования исходного кинетического уравнения. Именно этой задаче посвящена третья глава настоящей книги. [c.74]

Вторая функциональная зона слуховой коры голоспинного листоноса — зона ЧМ-ЧМ — содержит нейроны, которые плохо реагируют или вообще не реагируют как на излучаемый летучей мышью ориентационный сигнал, так и на эхосигнал. С другой стороны, сочетание ориентационного сигнала с эхосигналом при определенной временной задержке вызывает отчетливый отклик нейронов. Важно отметить, что существенными элементами в таких спаренных стимулах являются лишь первая (слабо выраженная) гармоническая составляющая ЧМ-участка ориентационного сигнала (ЧМ ) и вторая (частотой около 60 кГц), или более высокая, гармоническая составляющая ЧМ-участка эхосигнала (ЧМ2-ЧМ4). Выяснено, что ПЧ-компонент не оказывает существенного влияния на возбужденхге этих нейронов. Нейроны, настроенные на комбинации ЧМ -ЧМд, ЧМ1-ЧМ4, ЧМ1-ЧМ2, образуют три самостоятельных скопления и организованы в направлении от дорсальной к вентральной области (рис. 202). Дпя возбуждения этих нейронов важным параметром стимула является задержка между ориентационным сигналом и эхом, которая является главным ключом к определению расстояния до цели. [c.475]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...