Измерение скорости в дозвуковых и сверхзвуковых потоках газа

Измерение скорости в дозвуковых и сверхзвуковых потоках газа [c.132]

Для сверхзвуковых потоков приведенные соотношения оказываются недействительными из-за наличия перед головкой приемника отошедшей ударной волны, и соответствующие связи р с р. определяются экспериментально. После прохождения прямого скачка уплотнения газ тормозится до дозвуковой скорости и приемник воспринимает давление, отличающееся от давления до скачка на величину потерь механической энергии в скачке. Для повышения точности измерения полного давления приемное отверстие делают значительно меньше наружного диаметра насадка (г г), с тем чтобы отверстие полностью находилось за прямым скачком. Потери полного давления в скачках уплотнения при скоростях, не превышающих скорость звука более чем на 25%, составляют менее 1%. [c.284]

При некотором давлении среды pim скачок входит в минимальное сечение сопла и здесь исчезает (рис. 8.16, зона IV). В этом сечении параметры потока критические, но перехода в сверхзвуковую область не происходит. Линия ОЕ является границей между дозвуковыми и сверхзвуковыми режимами сопла. При Ра>Р т скорости во всех точках сопла дозвуковые и сопло переходит в четвертую группу режимов. Для этой группы характерны последовательное расширение потока в суживающейся части и сжатие в расширяющейся части сопла. Минимум давления достигается вблизи минимального сечения. Известно, что таков характер распределения давлений в трубах Вентури, применяемых для измерения расхода газа. [c.236]

СОПЛО — канал перемен -ого сечения, в к-ром ироисходит ускорение газа илп Ж1щкости. С. применяются для получения скорости потока заданной величины (в аэродинамич. трубах, реактивных дв-ira-телях, инжекторах, турбинах и т. п.), для измерения и регулирования расхода газа или жпдкост.i (в дроссельных устройствах, регуляторах и т. п.) и др. целей. Скорость газового нотока на выходе из С. может быть дозвуковой V < а, звуковой v = а п сверхзвуковой [c.582]

В начале зоны конденсации режим течения пара сверхзвуковой, затем имеет место скачок уплотнения, за которым скорость течения пара дозвуковая. Резкое понижение температуры пара в конце зоны теплоотвода объясняется наличием неконденсирующихся газов. Зона, занятая неконденсирующимся газом, в данном случае уменьшает эффективную длину конденсаторной зоны и трубы в целом, однако на гидродинамику пара вне этой зоны принципиально не влияет. Там же по измеренному распределению температуры в предположении соответствия ее температуре насыщенного пара построены распределения давлений по длине трубы. Из сопоставления местоположения скачков уплотнения при различных режимах работы следует, что скачок уплотнения может располагаться в разных сечениях по длине зоны теплоотвода. Местоположение окачка зависит в первую очередь от условий теплоотвода от трубы. Чем интенсивнее теплоотвод, тем дальше от начала зоны конденсаци и располагается скачок уплотнения. В конечном счете при малой интенсивности теплоотвода имеет место вырождение скачка уплотнения в начале зоны конденсации и поток по длине зоны теплоотвода — дозвуковой. Качественно картина аналогична возникновению скачка уплотнения при работе сопл в нерасчетных режимах. [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...