Наблюдатель эквивалентный

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле [c.365]

Тот экспериментальный факт, что ни разу, ни при каких условиях не было обнаружено никакого различия между инертной и гравитационной массами тела, наводит на мысль, что тяготение в известном смысле может быть эквивалентным ускорению. Представим себе наблюдателя, находящегося в лифте и свободно падающего вместе с лифтом с ускорением g. [c.420]

Первый из этих выводов был получен Эйнштейном в результате распространения приведенного выше принципа эквивалентности полей инерции и тяготения на явление распространения света. Представим себе, что наблюдатель, движущийся в коперниковой системе отсчета ускоренно вверх, наблюдает распространение луча света в горизонтальном направлении. В результате ускоренного движения вверх наблюдатель обнаружит отклонение луча вниз от прямолинейного направления, в котором распространялся бы луч, если бы наблюдатель покоился в коперниковой системе отсчета. Но в силу эквивалентности полей тяготения и инерции наблюдатель может заменить поле сил инерции полем сил тяготения, направленным вниз. Следовательно, в поле сил тяготения луч света не распространяется прямолинейно, а искривляется в направлении поля тяготения i). [c.385]

Таким образом, пара вращений эквивалентна мгновенно поступательному движению со скоростью V, равной моменту пары. Вектор v — свободный вектор, так как он может быть приложен в любой точке тела (все точки тела имеют одинаковую скорость v). Скорость v перпендикулярна плоскости пары и направлена так, что наблюдатель с конца V видит векторы пары ji и с 2 указывающими на вращение плоскости пары против часовой стрелки. Если ввести [c.81]

Известно, НТО движение кнута (движение которого эквивалентно рассматриваемому случаю на рис. 7.6) в момент распрямления сопровождается сильным хлопком. Объяснить это можно тем, что скорость кончика кнута достигает значения, равного скорости звука, и возникает ударная волна, которая и воспринимается наблюдателем как хлопок. [c.172]

В шкалах наименований, в которых отнесение отражаемого свойства к тому или иному классу эквивалентности осуществляется с помощью органов чувств человека, — это наиболее адекватный результат, выбранный большинством экспертов. При этом большое значение имеет правильный выбор классов эквивалентной шкалы — они должны различаться наблюдателями, экспертами, оценивающими данное свойство. Нумерация объектов по шкале наименований осуществляется по принципу не приписывай одну и ту же цифру разным объектам . Числа, приписанные объектам, могут быть использованы только для определения вероятности или частоты появления данного объекта, но их нельзя применять для суммирования или других математических операций. [c.6]

Рассмотрим область частот, в которой над периодической структурой существует лишь одна распространяющаяся отраженная волна — нулевая гармоника рассеянного поля. Так как в одноволновом диапазоне отражение происходит в зеркальном направлении и с единичной мощностью, то с точки зрения наблюдателя, находящегося в дальней зоне, отражательную периодическую решетку можно заменить некоторой эквивалентной идеально проводящей плоскостью. Положение этой плоскости в пространстве будет определяться arg (Ло) и существенно зависеть от всех параметров. В многоволновом диапазоне (и > (1 + sin ф i ) ), когда над решеткой существует несколько однородных плоских волн, на первый план, естественно, выдвигается изучение энергетических, а не фазовых характеристик отраженного поля. Рассмотрим некоторые наиболее характерные особенности поведения фазы отраженной волны для трех типов отражательных дифракционных решеток гребенки с ламелями прямоугольного сечения (рис. 77, г), эшелетта (рис. 77, а) и решетки из полуцилиндров (рис. 77, д). Для единообразия плоскость 2=0 координатной системы совмещена с плоскостью, касающейся элементов структуры. Прежде всего отметим ряд общих положений. Для длин волн, гораздо больших периода структуры, профиль отдельного элемента решетки практически не сказывается на фазе отраженного сигнала, и отражение происходит практически от плоскости 2=0. При этом Е-поляризованная волна отражается с фазой, близкой к 180°, а Я-поляризованная — с фазой, близкой к нулю. С продвижением в область частот, где длина волны соизмерима с характерными размерами элемента решетки, на фазе отраженного поля начинает сказываться профиль структуры. Как показано ниже, это влияние более существенно в случае [c.136]

Выше упоминалось о том, что в длинноволновой области с точки зрения наблюдателя, находящегося в дальней зоне, решетка может быть заменена эквивалентной идеально отражающей плоскостью. Фаза волны, отраженной от идеальной плоскости, помещенной в точку г = —г , при соответствующей записи поля определяется выражением [c.137]

Ранее предполагалось, что наблюдателю необходима пирамида видимости, симметричная относительно оси 2 . Представим теперь, что он хочет видеть небольшую, смещенную относительно центра область, произвольно расположенную на экране (рис. 12.29). Как построить такое изображение Эквивалентно ли это обычному построению перспективы, как описано в настоящей главе, с использованием 1) области изображения меньшего размера, 2) уменьшенного значения Ъ/а и 3) соответственно повернутой системы координат наблюдателя [c.270]

Более тонким будет применение понятия присоединенной массы, в случае когда жидкость, в которую погружена невесомая сфера, внезапно получает ускорение а. Чему равно ускорение а сферы относительно наблюдателя, находящегося вне жидкости Эту задачу можно решать так. Для наблюдателя, связанного с жидкостью, ускорение а эквивалентно фиктивному гравитационному полю напряженности а. Рассуждая, как и в предыдущем случае, получим, что начальное ускорение а — а сферы относительно наблюдателя, связанного с жидкостью, удовлетворяет уравнению а — а — 2а, т. е. а = За. [c.198]

КИМ же, каким о представляется наблюдателю в О, поскольку все декартовы системы координат эквивалентны. Поэтому группа переносов а- аа не может изменить метрику (19), определяемую кинетической энергией. [c.220]

Следовательно, полный набор полюсов системы управления с регулятором состояния и наблюдателем будет состоять из полюсов замкнутой системы управления без наблюдателя и полюсов наблюдателя. Таким образом, полюса системы и полюса наблюдателя могут быть определены независимо, поскольку они не влияют друг на друга. Это следует из так называемой теоремы разделения. При этом, однако, следует учитывать, что временное поведение переменных состояния х(к) зависит от свойств наблюдателя, что ясно видно из уравнения (8.7-5). Наблюдатель обладает собственной динамикой и поэтому вносит дополнительные задержки в систему управления. Если используется эквивалентный наблюдатель, то из уравнения (8.7-7) следует, что контур управления с объектом порядка m имеет 2т полюсов и соответственно его порядок равен 2т. [c.164]

Эквивалентный наблюдатель, описанный в разд. 8.6, восстанавливает все переменные состояния х(к). Однако, если некоторые переменные состояния могут быть непосредственно измерены, вычислять их нет необходимости. Например, в объекте т-го порядка с одним входом и одним выходом одна переменная состояния может быть получена на основании измерения выходной переменной у (к), так что только (т—1) переменная состояния должна быть восстановлена с помощью наблюдателя. Наблюдатель, порядок которого меньше порядка модели объекта, называется наблюдателем пониженного порядка (см. [8.13], [8.15]). Ниже описан метод построения наблюдателя пониженного порядка, изложенный в работах [8.15] и [2.19]. Пусть объект описывается уравнениями [c.173]

Запишем на основании (8.6-3) уравнение эквивалентного наблюдателя т—г)-го порядка для объекта, описываемого уравнением (8.8-10) [c.174]

Выходной сигнал ошибки эквивалентного наблюдателя полного порядка т, определяемый уравнением (8.6-2), представляет собой разность между выходными сигналами наблюдателя и объекта. Однако, поскольку наблюдатель пониженного порядка не вычисляет явно весь вектор у (к), а вектор у (к) не содержит информации о Ха (к), следует переопределить вектор ошибки е,(к). Для этого можно использовать уравнение (8.8-11), поскольку именно оно определяет ошибку е,(к), пока Ха (к) не соответствует измеряемым переменным у (к), у (к+1) и и (к) [c.174]

На стадии восстановления полученную голограмму освещают плоской волной, идентичной с опорной (рис. 7.35,6). Как и в случае зонной пластинки, в результате дифракции возникают кроме проходящей прямо волны сходящаяся и расходящаяся сферические волны. Из-за плавного перехода от светлых колец к темным здесь образуются, как и у дифракционной решетки с синусоидальным пропусканием, только три главных максимума с т = 0, 1. Центр расходящейся дифрагировавшей волны 5 расположен как раз в том месте, где находился точечный источник 5 при записи голограммы. В самом деле, когда продолжения дифрагировавших лучей пересекаются в 5, разность хода между лучами от соседних светлых колец голограммы равна длине волны Я,. Это эквивалентно отсутствию разности хода вообще, и такие лучи будут восприниматься глазом как выходящие из точки 5. Они образуют мнимое изображение источника. Наблюдатель видит сквозь голограмму находящийся в 5 точечный источник, хотя никакого источника там нет. Возникающая при дифракции восстанавливающего пучка [c.381]

В кинематике все системы отсчета были эквивалентны и точки зрения наблюдателей, связанных с этими системами отсчета, были равноправны если мы и называли движение с точки зрения наблюдателя в основной системе абсолютным, а с точки зрения наблюдателя во вспомогательной системе — относительным, то это просто неудачная терминология, введенная еще Ньютоном мы могли с таким же успехом поменять названия обеих систем отсчета и тогда абсолютное и относительное движения поменялись бы местами. В динамике эта эквивалентность всех систем отсчета и равноправность точек зрения связанных с ними наблюдателей нарушается существует привилегированная система отсчета (инерциальная), в которой закон движения пишется в его простейшей форме (5Л), а в других системах отсчета, движущихся относительно инерциальной, тот же закон пишется в более сложной форме (5.3). Су и ествование такой привилегированной системы отсчета — характерная черта классической динамики об этом подробно будем говорить дальше. [c.103]

Для того чтобы убедиться в необходимости введения эквивалентной яркости, разберем следующий опыт. Представим себе (рис. 2-7), что два одинаковых источника белого света, нанример две лампы накаливания 51 и 8 , создают на двух одинаковых белых рассеивающих гранях призмы П одинаковые и высокие освещенности. Эти две грани, соприкасающиеся вдоль ребра призмы П, расположены так, что наблюдателю удобно сопоставлять их яркости. Перед каждым из источников поместим по светофильтру Сх и С2, которые пропускают равные доли светового потока, но имеют разную окраску. Один из них (Сх) пропускает больше длинноволновых лучей и придает [c.38]

Из всего изложенного видно, что эквивалентная яркость самым существенным образом зависит от состояния адаптации глаза наблюдателя. Поэтому при измерении ее с помощью визуального метода (а других приемов пока не разработано) необходимо следить за тем, чтобы процесс измерения не нарушал заметным образом адаптации измеряющего глаза. В частности, приравнивая измеряемую яркость яркости какой-то ступени опорного излучения, допустимо изменять только эту опорную яркость, но никак не измеряемую. Надо, кроме того, следить за тем, чтобы зрачок измерительного прибора не уменьшал площади зрачка глаза, что также повлекло бы за собой изменение состояния его адаптации. [c.42]

Аксиома N 3. Принцип материальной независимости от системы отсчета. Как мы уже отмечали, мы рассматриваем два эквивалентных динамических процесса как один и тот же процесс, наблюдаемый двумя различными наблюдателями. Мы считаем, что свойства материала подобным же образом не зависят От выбора наблюдателя. Поскольку определяющие соотношения предназначены выражать идеализированные свойства материалов, мы потребуем, чтобы они были независимы от системы отсчета. Иными словами, если уравнению состояния (1) удовлет [c.153]

Если бы было возможно хотя бы в принципе использовать для этих измерений кванты с энергией, равной кинетической энергии наблюдаемого объекта, то сделанное предположение эквивалентно предположению, что здесь законы классической механики обеспечивают вполне достаточное приближение.) Полное время, прошедшее на часах наблюдателя В, будет [c.331]

Принцип эквивалентности гласит, что для наблюдателя в свободно падающем лифте законы физики такие же, как и в инер-циальных системах отсчета специальной теории относительности (по крайней мере в непосредственном соседстве с центром лифта). Действия ускоренного движения и силы тяжести полностью взаимно уничтожаются. Наблюдатель, сидящий в закрытом лифте и регистрирующий силы, представляющиеся ему гравитационными, не может сказать, какая доля этих сил обусловлена ускорением и какая — действительными гравитационными силами. Он войбще не обнаружит никаких сил, если только на лифт не подействуют какие-либо другие (т. е. отличные от гравитационных) силы. Постулированный принцип эквивалентности требует, в частности, чтобы отношение инертных масс к гравитационным удовлетворяло тождеству Мин/Л гр==1. Невесомость человека в спутнике на орбите является следствием принципа эквивалентности. [c.420]

При фотографировании информация передается по цепочке объект - световая волна фотопластинка - глаз. В голографии же информация передается по иной цепочке объект - световая волна фотопластинка (голограмма) - световая волна- глаз. При этом обе световые волны, фигурирую-ющие в последней цепочке, являются эквивалентными. Поэтому при рассматривании голограммы (освещенной опорной волной) глаз наблюдателя воспринимает не двухмерное изображение объекта, а сам объект как он есть. При считывании голограмм трехмерных реальных объектов наблюдают именно, трехмерные реальные объекты. Голограмма воспроизводит объемное йзобра-же1[ие, обладающее с оптической точки зрения свойствами реального объекта. [c.345]

Рассмотрим дижущееся тело, масса покоя которого равна Щц движение происходит по отношению к определенному наблюдателю со скоростью v = p ф< 1). Вследствие принципа эквивалентности упомянутое тело должно обладать внутренней энергией т с . Квантовые соотношения наводят на мысль приписать эту внутреннюю энергию некоторому периодическому [c.633]

К сожалению, мы сталкиваемся здесь с большими трудностями. Теория относительности не дает нам определенного указания на то, каким образом наблюдатель, увлекаемый неравномерным движением, отсекает в каждый момент свое пространство в пространстве-времени по-видимому, нет оснований считать это сечение плоским, как в случае равномерного движения. Но даже если бы эта трудность была преодолена, мы все равно были бы в затруднении. Действительно, тело, движущееся равномерно, должно описывать одинаковую кривую для связанного с ней наблюдателя независимо от скорости равномерного движения по отношению к осям отсчета это следует из принципа, что галилеевские оси, совершающие друг по отношению к другу движение равномерного переноса, эквивалентны. Если наше равномерно движущееся тело окружено для связанного с ним наблюдателя периодическим явлением, имеющим повсюду одну и ту же фазу, то это же должно иметь место для всех скоростей равномерного движения и это оправдывает наш метод, изложенный в первой главе. Но если движение неравномерно, то описание движущегося тела, сделанное связанным с ним наблюдателем, не может быть таким же мы совершенно не можем сказать, как он определит периодическое явление и припишет ли он ему одну и ту же фазу в любой точке пространства. [c.661]

По направлению момент пары перпендикулярен к плоскости пары, т. е. плоскости, содержащей векторы пары, и идёт в ту сторону от неё, откуда наблюдатель видит векторы тpeмящI ми я повернуть плечо пары против движения часовой стрелки. Пары, имеющие равные моменты и лежащие в одной плоскости, эквивалентны между собой. Точно так же пары, лежащие в параллельных плоскостях, эквивалентны между собой, если равны их моменты. [c.26]

Рассмотренная выше система отсчёта (космич. корабль с работающим двигателем), движущаяся с пост, ускорением в отсутствие поля Т., имитирует только однородное гравитац. поле, одинаковое по величине и направлению во всём пространстве. Но поля Т., создаваемые отд. телами, не таковы. Для того чтобы имитировать, напр., сферич. поле Т. Земли, нужны ускоренные системы с разным направлением ускорения в разл, точках. Наблюдатели в разных системах, установив между собой связь, обнаружат, что они движутся ускоренно относительно друг друга, и тем самым установят присутствие истинного поля Т. Таким образом, истинное поле Т. не сводится просто к введению ускоренной системы отсчёта в обычном пространстве, или, точнее, в пространстве-времени спец. теории относительности. Однако Эйнштейн показал, что если, исходя из принципа эквивалентности, потребовать, чтобы истинное гравитац. поле было эквивалентно локальным соответствующим образом ускоренным в каждой точке системам отсчёта, ю в любой конечной области пространство-время окажется искривлённым—неевклидовым. Это означает, что в трёхмерном пространстве геометрия, вообще говоря, будет неевклидовой, а время в разных точках будет течь по-разному, Т. о., согласно теории тяготения Эйнштейна, истинное гравитац. поле является не чем иным, как проявлением искривления (отличия геометрии от евклидовой) четырёхмерного пространства-времени. [c.189]

Если какой-нибудь предмет освещать лазером, то наблюдателю будет казаться, что поверхность предмета покрыта частыми мелкими пятнами. Нужно только, чтобы поверхность была диффузной, как, например, поверхность листа бумаги, бетонной стены или не слишком хорошо отполированной металлической пластинки. Все точки такой поверхности, освещаемой лазером, посылают на сетчатку глаза наблюдателя когерентные волны, способные интерферировать. Изображение каждой точки поверхности на сетчатке представляет собой дифракционную картину, которая определяется оптической системой глаза. Из-за интерференции этих дифракционных картин освещенная поверхность предмета и кажется наблюдателю пятнистой или, как сейчас принято говорить, покрытой спеклами (англ. spe kles). В дальнейшем мы будем употреблять термин спеклы ( спекл-структура ), а не эквивалентное ему во французском языке слово granularite. [c.7]

В отличне от эквивалентного наблюдателя в это однородное разностное уравнение вместо матрицы объекта А входит блок А преобразованной матрицы объекта, соответствующий вектору состояния Ха, а вместо матрицы выхода С входит блок А,з1 преобразованной матрицы объекта, определяющий связь между (к) и у(к- -1) в соответствии с уравнением (8.8-11). [c.176]

Преимущества наблюдателя пониженного порядка по сравнению с эквивалентным наблюдателем (разд. 8.6) состоят в уменьшении порядка его уравнений (на величину г — числа непосредственно измеряемых выходных переменных) и использовании текущих значений выходных переменных у (к), что позволяет исключить задержки, о которых было сказано в разд. 8.7. Эти преимущества, однако, компенсируются существенным увеличением числа необходимых вычислений. Более того, добавляется дополнительное уравнение (8.8-17) для вычисления подлежащих восстановлению переменных состояния. При цифровой реализации на ЭВМ наблюдатель пониженного порядка обычно оказывается предпочтительнее только тогда, когда непосредственно измеряется достаточно много переменных состояния объекта. Во всех других случаях, например для объектов с одним входом и выходом, лучше использовать эквивалентный наблюдатель, модифицированный в соответствии с рекомендациями разд. 8.7, так как его проще рассчитывать, а потенциальное уменьшение числа межтактовых вычислений при понижении порядка такого наблюдателя относительно мало. [c.177]

К первой группе отнесем величины, на множестве размеров которых определены лишь отношения типа тверже — мягче , теплее—холоднее , одинаково твердые—одинаково теплые . В математике эти отношения получили названия отношений порядка и эквивалентности. Существование подобных отношений устанавливается теоретически, исходя из общефизических соображений, или экспериментально с помощью специальных технических устройств (средств измерений), либо наблюдателем. Так, мы без труда находим, что медь тверже резины, но для обнаружелня различия в твердости двух образцов твердости приходится прибегать к помощи измерительных приборов. [c.16]

Момент пары. Преобразование пар. Моментом данной пары называется вектор, равный по величине произведению величины одной из сил пары на плечо этой пары, т. е. на расстояние между линиями действия сил пары. Этот вектор направлен по перпендикуляру к плоскости пары в ту сторону, с которой наблюдатель, смотрящий с конца этого вектора на пару, видел бы обе силы пары направленными против часовой стрелки относительно середины плеча этой пары (фиг. 7). Что касается точки приложения этого вектора (его начала), то эта точка может быть выбрана произвольно, т. е. момент пары есть вектор свободный. Эффект действия пары на данное твёрдое тело вполне определяется её вектором-моментом. Отсюда следует 1) если две пары имеют равные векторы-моменты (т. е. равные по величине, параллельные и направленные в одну сторону), то эти пары эквивалентны, т. е. производят на данное твёрдое тело одинаковое действие и потому могут быть заменены одна другой 2) не изменяя действия данной пары на тело, можно производить всякие преобразования этой пары, при которых её вектор-мо.мент ос- -таётся неизменным. Поэтому данную пару можно как угодно перемещать в её плоскости пару можно переносить в другую плоскость, параллельную плоскости этой пары величину сил и плеча данной пары можно изменять, но так, чтобы величина её момента оставалась неизменной. [c.359]

Можно отметить, что в общем случае поток в фазовом пространстве соответствует изменению энтропии. В отличие от порождения энтропии внутри системы приток пли отток энтропии находится под непосредственным контролем макроскопического наблюдателя. Итак, вторая фундаментальная теорема эквивалентна также следующему утверждению, которое носит несколько более общий характер, чем формулировка, данная в одном нз последних параграфов. В термодинамическом процессе любой поток в фазовом пространстве, не контролируемый макроскопическим наблюдателем, уменьшает информацию о состоянии микросистемы и поэтому увеличивает энтропню. Мы будем называть эту формулировку фазовой версией второй фундаментальной теоремы. [c.46]

Изменения как напряжения внимания, так и принятия решений вносят свой вклад в декремент вигильности, и действия человека в период длительного наблюдения будут представлять собой сочетание результатов работы в разные интервалы времени в различных операционных точках на различных кривых СОХ. Это эквивалентно смешанной стратегии, для которой общая операционная точка является взвешенным усреднением отдельных операционных точек. Изменения в поведении наблюдателя были подчеркнуты Джерисоном и др. [43] в их работе были получены количественные оценки длительности времени, потраченного на менее эффективные способы наблюдения, чтобы объяснить измеренные способность обнаружения сигналов и значения критерия. [c.343]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...