Рассеяние частиц на силовых центрах

Рис.2. Схема рассеяния пробной частицы на силовом центре О. р-прицельный параметр налетающей частицы, в- соответствующий ему угол рассеяния, С - счетчик рассеянных частиц, К-расстояние от рассеивающего центра до счетчика. Изображен случай отталкивания пробной частицы силовым центром

Рассеяние однородного потока частиц на силовом центре 157—160 [c.493]

Тогда можно утверждать, что среднее в единицу времени число частиц, испытывающих на силовом центре рассеяние с прицельным расстоянием, лежащим в интервале (р, р- -сгр), будет равно среднему числу частиц, которые при отсутствии взаимодействия с центром пролетели бы в единицу времени через построенное в проходящей через центр перпендикулярной пучку плоскости 5 кольцо, ограниченное окружностями радиуса [c.74]

Исследуя рассеяние а-частиц, испускаемых (Th ) и обладающих начальной энергией 8,8 Мэе, на ядрах урана, Резерфорд в 1927 г, установил, что рассеяние а-частиц происходило так же, как и от кулоновского силового центра, и что а-частицы не вступают в область действия ядерных сил. Это означает, что ядро урана окру- [c.228]

ПАРАМЕТР УДАРА (прицельный параметр) — расстояние между рассеивающим силовым центром и линией первоначального движения рассеивающейся частицы. В классич, задачах рассеяния П. у. р, наряду со скоростью частицы V, является основной характеристикой столкновения. Движение классич, частицы, находящейся в произвольном внешнем поле, детерминировано. Поэтому угол рассеяния 0 на центрально-симметричном потенциале полностью определяется значениями р и V, так что [c.586]

Таким образом, задача о рассеянии достаточно разреженного пучка частиц на столь же разреженной совокупности частиц-мишеней сводится к задаче о рассеянии пучка фиктивных ц-частиц полем неподвижного силового центра О. Поэтому, прежде чем приступить к нахождению угловых распределений для реально рассеивающихся частиц, необходимо предварительно решить такую же задачу для фиктивных [х-частиц. [c.128]

Рассеяние [х-частиц силовым центром О происходит по Траекториям гиперболического типа (см. рис. 21.1, на котором изображены [c.128]

Таким образом, дифференциальное сечение рассеяния пучка fi-частиц полем неподвижного силового центра, совпадающего с центром масс какой-нибудь пары частиц и т , полностью определяется формулами (21.3), (22.5). Если в этих формулах произвести замену ft /тг, х то они будут определять дифференциальное сечение рассеяния легких частиц массами т и скоростями неподвижной частицей-мишенью массой М т. Чтобы получить отсюда макроскопическое сечение рассеяния S (т. е. вероятность того, что отдельная частица т за единицу времени рассеется под любым углом 0 к направлению падающего пучка при прохождении слоя рассеивателя, состоящего из частиц М, толщиной в 1 см), достаточно умножить полное сечение (21.7) на число iV частиц-мишеней в [c.134]

Рассмотрим рассеяние однородного потока частиц на неподвижном силовом центре (масса силового центра велика по сравнению с массой частицы). Допустим, что силовой центр, помещенный в точке О, действует с отталкивающей силой, исчезающей [c.157]

Так как в этих случаях потенциальная энергия частицы положительна, а кинетическая энергия ее движения не может быть отрицательной, то полная энергия частицы тоже всегда положительна. Это значит, что движение заряженной частицы, как показано в 38, происходит по гиперболической траектории (рис. 94). Точка В соответствует наибольшему сближению частицы с центром О поля. Расстояние р, на котором частица прошла бы мимо центра О, если бы силовое поле отсутствовало, называют прицельным расстоянием. Угол характеризующий отклонение частицы от первоначального направления ее движения, называют углом рассеяния Угол рассеяния совпадает с углом, который образуют между собой асимптоты гиперболической траектории, и зависит, в частности, от прицельного расстояния. [c.125]

В заключение на примере рассеяния бесспиновых частиц силовым центром и (г) рассмотрим амплитуду рассеяния и ее связь с эффективным сечением. Решение Т (г) уравнения Шредингера (1.48), описывающее рассеяние частиц на больших расстояниях от рассеивающего центра, должно иметь вид суперпо-ikr [c.692]

Для познания строения материи очень важно изучение так называемого рассеяния частиц какого-либо вещества на силовых центрах. В упрощенной постановке задачи о рассеянии час1иц мы предположим, что на единичный и достаточно массивный силовой центр набегает поток частиц ), которые не взаимо- [c.152]

Рассматривая процессы рассеяния, мы предполагали до сих пор, что рассеиваюпдай центр неподвижен. В реальных экспериментах по рассеянию происходит рассеяние одной частицы на другой. В этом случае мы сталкиваемся с ситуацией, подобной той, какая рассматривалась несколько раньше в этом же параграфе речь идет о задаче двух частиц, взаимодействующих между собой. Мы видели там, что относительное движение частиц выглядит так, как если бы центр масс всей системы покоился, а частица, масса которой равна приведенной массе, двигалась бы в силовом поле, порождаемом тем самым потенциалом, из которого получались силы, действующие между частицами. [c.32]

Классическая теория рассеяния. Согласно законам классич. нерелятивистской механики, задачу расшяния двух частиц массами тп1 и можно свести путём перехода к системе центра инерции (с. ц. и.) сталкивающихся частиц к задаче рассеяния одной частицы с приведённой массой р = П1 т2/(т1 + т,) на неподвижном силовом центре. Траектория частицы, проходящей через силовое поле (с центром О), искривляется — происходит рассеяние. Угол 0 между начальным (Рдач) конеч-вым (Ркон) импульсами рассеиваемой частицы наз. углом рассеяния. Угол рассеяния зависит от взаимодействия. между частицами и от прицельного параметра р — расстояния, на к-ром частица пролетала бы от силового центра, если бы взаимодействие отсутствовало (рис. 1). [c.271]

Точка М2, двигаясь по траектории (1), имеющей вид гиперболы, приходит из бесконечности с начальной скоростью Фо, сближается с силовым центром и снова уходит в бесконечность со скоростью (дальше мы увидим, что о = к ). Расстояние между параллельными прямыми, на одной из которых расположен вектор начальной скорости, а вторая проходит через силовой центр, называется прицельным расстоянием (на рис. 3.13 оно обозначено через /). Угол 6 между направлениями начальной и конечной скоростей называется углом отклонения, если рассматривается одна материальная точка, или углом рассеяния, если речь идет о потоке частиц. Траектория на схеме (1) соответствует силам отталкивания, но рассеяние возможно и в случае притяжения (см,, например, инфинитное движение в задаче Кеплера). [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...