Струя газа свободная

Экспериментальные исследования по определению характеристики процесса эжектирования газа свободно истекающей струей кавитирующей жидкости по схеме, представленной на рис. 5.1, б, проводились на стеклянном кавитационном эжекторе, [c.208]

К рассматриваемой группе относятся дроссели, у которых струя газа истекает в приемную трубку (эжекторы), а также сопло со свободным истечением струи газа на выходе (см. рис. 1, в, г, д). Все эти дроссели отличаются от рассмотренных ранее (см. рис. 1, в, б) лишь условиями выхода. Поэтому для вывода более общих формул достаточно установить новые формулы изменения количества движения и сохранения массы газа, учитывающие специфические особенности сопротивления выхода рассматриваемой группы дросселей. [c.247]

Набегающий на пучок поток, сужаясь в соответствии с уменьшением живого сечения из-за наличия трубок пучка в канале, входит в первый ряд. Из щели между двумя смежными трубками вытекает струя, которая свободно развивается до тех пор, пока либо не ударится о трубки следующего ряда, либо не сомкнется со струями, вышедшими из смежных в ряду щелей. Две смежные струйки образуют кормовую вихревую зону за трубкой, разделяющей обе щели. Эта кормовая зона может простираться вплоть до трубки следующего ряда. Когда две смежные струи смыкаются еще в межтрубном пространстве, вихревая зона не достигает следующей трубки. Развитие струи связано с неизбежным присоединением к ней дополнительных масс газа из кормовой области. Так как через каждый ряд труб пучка проходит одно и то же количество газа, то развитию струи в пучке всегда будет сопутствовать циркуляционное вихревое движение газа в кормовой области. При ударе струи о поверхность впереди лежащей трубки или при смыкании двух смежных струй может происходить отслоение присоединенных в процессе развития струи масс газа и возврат их назад в кормовую область. Ядро же постоянной массы струи проходит в межтрубные щели следующего ряда, b. i которым картина качественно повторяется. [c.260]

Наиболее простым примером диффузионного горения является свободный факел, представляющий собой струю газа, горящую в свободном пространстве, заполненном окисляющей средой (воздухом). При этих условиях смешение газа с воздухом осуществляется не в отдельном смесителе, а в том же пространстве, что и процесс горения. [c.69]

А, лежащей на свободной поверхности струи газа, форма которой неизвестна, но на ней задано постоянное давление. Кроме того, параметры известны в точке М, лежащей в поле течения вблизи точки А (рис. 1.65, в). Необходимо найти координаты и параметры потока в точке С, лежащей на пересечении свободной поверхности и характеристики одного из семейств, выходящей из точки М. [c.76]

Рис. 1-65. Схема свободной струи газа.

В работах [Жук В.И., Рыжов О.С., 1979 Жук В.И., 1980 Соколов Л.А., 1980 изучено взаимодействие движущегося с постоянной скоростью скачка уплотнения с ламинарным пограничным слоем и показано, что такое течение в ряде случаев можно описать системой уравнений для стационарного режима свободного взаимодействия при ненулевой скорости поверхности. Задание ненулевой скорости поверхности оказывается также необходимым при описании некоторых режимов взаимодействия внешнего сверхзвукового течения с пограничным слоем, в котором вдоль поверхности вдувается струя газа для обеспечения безотрывного обтекания или уменьшения теплового потока к поверхности. При внезапном начале или прекращении движения поверхности разрыв в граничных условиях вносит возмущение в течение в исходном пограничном слое. Классическая теория пограничного слоя может оказаться неприменимой для описания подобных течений. Вопросы, связанные с влиянием на течение начала и прекращения движения поверхности требуют, поэтому специального рассмотрения. [c.106]

Пусть противодавление окружающей среды стало больше расчетного. Это вызовет появление на срезе сопла г—г (см. рис. 55, б) волну давления, которая со скоростью звука будет внедряться в сверхзвуковую струю газа за соплом. В результате взаимодействия скоростей распространения волны и движения газа, волна давления примет коническую форму и перейдет в косой скачок давления г — г — г (см. рис. 55, б), как и в случае с летящим снарядом. Давление за наружной поверхностью конуса г—г — г равно противодавлению окружающей среды, большему чем давление в струе газа внутри этого же конуса. Протяженность скачка давления в отличие от волны давления очень мала и равна нескольким длинам свободного пробега молекул. [c.172]

Турбулентные струи. Турбулентные свободные (не стесненные стенками) струи жидкости или газа характеризуются наличием поперечных составляющих скоростей движения частиц струи. Поэтому слои окружающей среды увлекаются струей и приходят в движение, а пограничные слои струи подтормаживаются. В результате ширина и масса струи увеличиваются, а скорость струи уменьшается. Исследования показывают, что турбулентная свободная струя имеет вид расходящегося конуса. [c.11]

Разрезаемый лист металла укладывают на специальный стол или подкладки горизонтально. Под ним оставляют свободное пространство для того, чтобы вытекающая нз разреза струя газов и шлака, отражаясь от пола, не мешала резке. В зависимости от толщины разрезаемого изделия (5, мм) величина свободного пространства должна быть не менее 0,55+100 мм. [c.131]

Изменение потенциала зонда можно регистрировать с помощью электронного осциллографа. При этом имеется неопределенность в отношении разности потенциалов между сравнительно холодным зондом и горячей плазмой. Этот метод применялся главным образом в дугах, свободно горящих в воздухе или в струе газа при давлении, близком к атмосферному. В подобных случаях столб не бывает однородным, а вблизи электродов часто происходит взаимодействие различных процессов. [c.55]

Струю газа (жи кости) принято называть свободной и затопленной, если она не ограни чена твердыми стенками и распространяется в пространстве, заполненном средой тех же физических свойств, что и вещество струи. В топочной технике мы имеем дело со свободной затопленной струей при сжигании газов, жидкого и пылевидного топлива. При этом струь всегда турбулентна, так как скорость ее истечения в топочную камеру значительно превышает критическую скорость. [c.90]

Расходомер поплавкового типа (рис. 158, а) состоит из стеклянной трубки с коническим отверстием. Трубка располагается всегда вертикально широким концом отверстия кверху. Внутри трубки помещен легкий поплавок, который может свободно в ней перемещаться. Г аз подводят к нижнему концу трубки и отбирают от верхнего. При прохождении газа через расходомер газ поднимает поплавок до тех пор, пока зазор между поплавком и стенкой трубки не достигнет величины, при которой вес поплавка уравновесится напором струи газа. Чем больше расход газа, тем выше поднимается поплавок. [c.302]

Расходомеры газа в сварочной аппаратуре используют поплавкового и дроссельного типов. Расходомеры поплавкового типа, или ротаметры, состоят из стеклянной трубки с внутренним коническим каналом. Трубка расположена вертикально широким концом кверху. Внутри трубки помещен поплавок, который свободно в ней перемещается. Газ подводят к нижнему концу трубки и отвоДят от верхнего. При прохождении по трубке газ поднимает поплавок до тех пор, пока зазор между- поплавком и стенкой трубки не достигнет такой величины, при которой напор струи газа уравновесит вес поплавка. Чем больше расход газа, тем выше поднимается поплавок. Для определения расхода СО , О и Аг используют расходомеры типа РС. [c.69]

Циркуляция газов в рабочем пространстве печей определяется закономерностями, свободной струи газа (в неограниченном пространстве), взаимодействия струй в ограниченном пространстве, удара струи о плоокость. [c.324]

При движении струи газа вдоль плоскости в результате меньшего взаимодействия струи с окружающей средой затухание скоростей в струе происходит медленнее, чем в свободной струе струя обладает большей дальнобойностью (явление настильности> струи). [c.324]

При вдуве в бак осевой струи ее взаимодействие с поверхностью жидкости протекает по известным законам для турбулентной струи, набегающей перпендикулярно на стенку (рис. 8.И). Движение газа у стенки при осевом вдуве обусловлено вторичными отраженными от зеркала жидкости потоками, фор.мирую-щими у стенки кольцевую полуограниченную струю, направленную вверх. Распространению движений этой струи противодействует свободная конвекция, причем тем существеннее, чем сильнее рассматриваемый слой газа отдален от поверхности жидкости. Непосредственного воздействия струи на стенку нет. Движение газа у границ газовой подушки протекает более интенсивно с увеличением скорости и температуры газа на входе и уменьшением расстояния от среза инжектора до зеркала жидкости. [c.212]

В высокотемпературных камерных печах с большим свободным объемом рабочего пространства (плавильные отражательные и мартеновские печи, нагревательные колодцы и др.) тепло передается нагреваемой поверхности в основном лучеиспусканием газов и кладки. Температура газа в объеме различна наиболее низка она у пристенного слоя газа в непосредственной близости к нагреваемой поверхности, но чем дальше от них отстоят слои газа, тем выше температура газа. На температурное поле оказывают большое влияние процессы горения, движение струй газа и конвективный теплообмен. Сложная картина теплообмена очень трудна для математического моделирования и поэтому пользуются приближенными решениями. Наиболее простой способ учета теплообмена имеет место, если формулу для расчета количества тепла, переданного поверхности нагреваемого материала привести к классическому закону Стефана-Больцмана [c.24]

Абрамович Г. Н. Турбулентные свободные струи жидкостей и газов. [c.109]

Спираль Экмана 473, 479 Стокс (единица вязкости) 150 Стокса формула (закон) 151, 434 Струйка жидкая 52 Струя газа свободная 380 [c.571]

Используя описанную модель процессов эжекции и тепломассообмена в многокомпонентном свободно истекающем струйном течении, рассчитываются расходы жидкой и газовой фаз, их компонентные составы и термогазодинамические параметры, а также находятся из распределения в струе. В качестве примера на рис. 4.13-4.17 представлены рассчитанные профили скоростей жидкой и газовой фазы, плотности газожидкостной смеси и ее температуры в струйном течении, состоящем из жидкостного потенциального ядра, истекающего со скоростью 35 м/с в неподвижный газ, и жидкостно-газового пограничного слоя. Задавались угол сужения потенциального ядра Р = 22,62°, угол расширения пограничного слоя а = 33,4°, радиус струи на выходе из поля составляет 20 мм, температура жидкостного потенциального ядра 290 К (17°С), температура окружающего струю газа 283 К (10°С). [c.128]

Встречная диффузия продуктов горения замедляет проникновение воздуха к центральным частям струи и тем самым уменьшает скорость распространения пламени. Если струя горючего газа движется турбулентно, то чем крупнее масштаб турбу лентности, тем быстрее пульсирующие объемы воздуха проникнут к центральным частям струи, создадут очаги горения, каждый из которых будет иметь собственный фронт пламени. Горение в очагах может носить характер горения смеси, если перемешивание предваряет воспламенение или если оно происходит так, что горючий газ и воздух, поступая навстречу друг другу, образуют фронт пламени. Продукты горения в этом объеме, заполненном очагами горения, диффундируют внутри факела и в конце концов выносятся за его пределы. Если к горючему газу примешать часть воздуха (долю его количества, необходимого для горения), то вблизи сопла образуется фронт пламени, аналогичный фронту пламени при горении смеси, и далее горение носит очаговый характер. Из изложенного следует, что случай горения свободной турбулентной струи газа в воздухе приводит к более сложной структуре факела, чем при горении смеси. [c.111]

Допустим, что на предприятии применяется многоструйная горелка института Мосподземпроект (показывается в натуре или ее схема). Эта горелка изготовляется из стали и состоит из основных частей полого цилиндра (заглушенного с одного конца) головки горелки трубок для выхода газа и насадок, направляющих выход воздуха. Цилиндр разделен поперечной перегородкой на две части в меньшую — заднюю — по штуцеру (короткому отрезку трубы) поступает газ, а в большую (тоже по штуцеру) под давлением, создаваемым вентилятором, — воздух. Воздух вытекает в камеру смешения вдоль газовых трубок через круглые отверстия с направляющими насадками, в которые пропущены трубки. Газ к выходному насадку (головке) поступает через шесть или восемь трубок (в горелке производительностью 250 нм Ыас газ к выходному насадку (головке) поступает через восемь трубок). Концы трубок загнуты тангенциально к оси горелки и сплющены для улучшения перемешивания газа с воздухом и обеспечения более интенсивного горения. При выходе из трубок газ смешивается с воздухом, свободно идущим в пространство между трубками и разделяющими их направляющими. Таким образом струя в воздухе омывает выходящую из трубки струю газа. [c.123]

Кроме развития струи газа в поперечном потоке, исследовался также процесс выравнивания скоростей (в тех же условиях). Ча рис. 10-3 представлен график, на который нанесены опытные точки, характеризующие изменение относительной разности скоростей по оси струи в поперечном свободном потоке. По оси абсцисс данного граф1 ка отложены относительные расстояния L/d, где L — длина пути, на котором происходит смешение, а по оси [c.185]

Экспериментальная установка. Исследование процессов в струе газа, содержащей униполярно (положительно) заряженные частицы, проводилось на установке, схема которой показана на рис. 1. Истечение воздуха из сопла 1 диаметром 20 мм создавало свободную струю, распространяющуюся в неподвижной окружающей среде. Введение униполярных ионов в газовый поток осуществлялось путем обдува струей воздуха коронирующего устройства. Коронный разряд поддерживался между двумя электродами — иглой 2, находящейся под высоким положительным потенциалом и плоской молибдено- [c.359]

Первое упоминание магических чисел встречается в работах Эхта и др. [322, 325], где с помощью времяпролетного масс-спектрометра измерялись масс-спектры кластеров ксенона Хе , возникающих в свободно расширяющейся струе газа. [c.113]

Теоретически и экспериментально наиболее изучены образование и распад димеров в сверхзвуковой свободно распшряющейся струе газа. Так, в работе [347] сообщается о росте числа димеров аргона. Температуру и давление газа в струе рассчитывали по Закону идеальной изоэнтроны. Предполагали, что прямая к/ и обратная скорости реакции (227) связаны через константу равновесия К, которую вычисляли из статистической суммы димера, причем его энергетические уровни определяли решением уравнения Шредингера, описывая взаимодействие атомов парным потенциалом Леннард-Джонса. [c.122]

Чтобы полностью исключить влияние подложки, Фарж и др. [307J изучали электронную дифракцию от кластеров Аг, Ne, Кг и Хе, вырастающих непосредственно в свободно расширяющейся струе газа. Электронограммы показали зависимость структуры кластеров от их размера при числе атомов < 50 возникают полиикосаэдрические аморфные агрегации, в интервале 50 тг< 800 образуются многослойные икосаэдры, а при тг>800 частицы имеют ГЦК-структуру. [c.182]

Газообразные вещества обладают не только смазочноохлаждающими свойствами, но и способностью химического воздействия. В этом случае охлаждающий эффект повышается за счет низкой температуры подаваемой струи газа, а не за счет теплоты парообразования, которая у газов незначительна. При охлаждении газами необходимо строго соблюдать правила техники безопасности. Пары поверхностно-активных веществ, образовавшиеся в результате испарения жидкостей на нагретых поверхностях зоны резания, окутывают режущую часть инструмента, проникают в зону контакта и с высокой скоростью реагируют с неокисленной поверхностью стружки. Образуется достаточно прочная смазочная пленка. Свободное испарение жидкостей на нагретых поверхностях происходит со значительным поглощением теплоты. Это явление в наибольшей степени имеет место при охлаждении распыленными жидкостями ( туманом ). В специальных смесителях жидкость (вода, эмульсия или масла) и воздух смешиваются под давлением 200...300 КПа и распыливаются на мельчайшие частицы. Далее смесь подается через сопло (скорость на выходе достигает 25...30 м/с) к зоне резания. Исследования показали, что применение распыления значительно снижает расход охлаждающих жидкостей, повышает чистоту обработан- [c.56]

Газы. Газовая П. при нормальных условиях давления и обычно занимает 100— 150 см . По Бунзену П. газа забирается в цилиндрич. стеклянный сосуд, снабженный на оконечностях приводящей и отводящей трубками через этот сосуд длительно пропускают струю газа, после чего концы запаиваются. В таком сосуде П. газа пересылается для анализа. Для извлечения газа на придатки сосуда надеваются резиновыр трубки, а концы раздавливаются щипцами. О. Пфейффер предложил надевать на конечные придатки отрезки резиновых трубок (фиг. 3). По наполнении сосуда газом трубки зажимают двумя пальцами и закупоривают стеклянными палочками, смоченными глицерином. Для извлечения газа одну оконечность сосуда присоединяют к газоме-трич. бюретке, а другую часть погружают в воду. Надежность сохранения газа в подобных сосудах была проверена на водороде, освобожденном от кислорода по прошествии 24 дней в сосуде не было обнаружено ни малейшего следа кислорода. Вместо указанных запоров устраиваются также краны, однако непроницаемость последних остается под вопросом. Поэтому к ним обращаются для забора П., к-рые до анализа надо хранить только несколько часов. Как выяснено О. Пфейффером, газ можно сохранять с достаточною надежностью в обычных медицинских пузырьках перевод из них газа в бюретку делается при помощи специального приспособления (фиг. 4). При 24-дневном хранении в трех пузырьках водорода, свободного от кислорода, в газе не [c.372]

Струи газов в зависимости от условий движения могут быть нескольких видов струя свободная затоплеиная, свободная незатопленная, несвободная и состоящая из нескольких потоков. [c.24]

Струя газа, истекающая в заполненное тем же газом пространство (свободная струя) при равенстве температур истекающего газа и газа окружающей среды, распространяется прямолинейно вдоль оси, составляющей продолжение оси насадки. При истечении в среду более низкой температуры струя отклоняется вверх, так как газ струи, имея меньшую плотность, как бы всплывает в более плотном газе окружающей среды. При истечении же в среду более высокой температуры струя отклоняется вниз, так как газ струи как бы тонет в менее плотном газе окружающей среды. Форма струи определяется формой насадки (в данном случае формой горелки), а также характером истечения — прямоточным или закрученным. При прямоточном истечении частицы газа, двигаясь под действием сил инерции, по выходе из насадки почти не меняют своего направления, в результате чего струя получается узкой и длинной. Струя, истекающая из круглой цилиндрической насадки, на расстоянии первых полутора-двух диаметров насадки продолл<ает сохранять форму цилиндра (рис. 20-16, а). Далее в результате подсоса газа из окружающей среды струя начинает понемногу расширяться, пока на расстоянии от источника, равном 6—8 диаметрам насадки, не примет формы круглого конуса, у которого ось совпадает с продолжением оси насадки, вершина лежит в плоскости обреза насадки, а угол при вершине составляет приблизительно 20—24°. В соответствии с формой прямоточной струи скорости движения газа в ней падают очень медленно, а поперечное распределение скоростей оказывается очень неравномерным. При закрученном истечении из круглой полой или кольцевой трубы частицы газа по выходе из источника начинают двигаться по образующим гиперболоида, вследствие чего угол раскрытия струи [c.340]

В районе космодрома Байконур , в частности, глубокое расположение грунтовых вод позволяет вырыть большой котлован, а стартовую плош адку для ракеты СК расположить над ним на железобетонной эстакаде (см. рис. 9.12). Нижняя часть ракеты при установке углубляется в проем стартового устройства. При запуске двигателей струя горячих газов свободно направляется вниз и попадает на односкатный газоотражатель с лотковьв [c.469]

Излагаются оригинальные научные результаты, полученные сотрудниками Института теоретической и прикладной механики СО РАН и Балтийского государственного технического университета в области исследования сверхзвуковых струйных и нестационарных течений газа. Особое внимание уделяется разработке и использованию метода оптимальных ударно-волновых систем применительно к струйным течениям. Подробно рассматриваются вопросы шумообразования и возникновения автоколебаний для свободных и импактных струй газа. Описываются экспериментальные исследования продольных вихревых структур в слое смешения сверхзвуковой струи. [c.2]

Как уже отмечалось, формирование струйного течения как системы происходит в результате силового, теплового, акустического и массообменного взаимодействий основных элементов системы — рабочего и окружающего газов — между собой и с геометрическими ограничениями в окружающем пространстве. В этой связи представляется целесообразным последовательно рассмотреть эти процессы в затопленных, свободных и импактных струях газа. [c.16]

В процессе эксплуатации дизелей удобно использовать дымомеры с поперечным просвечиванием свободно вытекающий из выхлопной трубы струи отработавших газов. Это приборы непрерыв- [c.24]

Решение задачи о характеристиках свободной струи, несущей твердые или капельно-жидкие примеси, с учетом описанной модели явления приведено в работе [5]. Сравнение расчета этих характеристик с экспериментальными данными [87] показало вполне удовлетворительную их сходимость. Согласно расчетам [5] запыленная струя становится уже и дально-бойнее не только тогда, когда в ней содержатся тяжелые примеси, но и тогда, когда чистая газовая струя распространяется в запыленном газовом потоке. Выше было отмечено, что если примесь не имеет начальной скорости (папрн.мер, когда газовая струя вытекает в спутный лоток газа большей плотности), то затухание скорости происходит быстре(, чем в незапы-ленном потоке, т. е. интенсивность расширения такой струи увеличивается с увеличением плотности спутного потока. Это кажущееся противоречие [5] объясняется тем, что в случае распространения газовой струи в запыленном потоке на степень расширения струи влияют два фактора с одной стороны, большая плотность окружающей среды, с увеличением которой степень расширения струи увеличивается, а с другой стороны, подавление турбулентности частицами, попадающими из внешнего потока в струю, которое с ростом концентрации частиц в потоке растет и, следовательно, уменьшает степень расширения струи. Согласно расчету, второй фактор оказывает более сильное влияние на степень расширения струи, чем плотность окружающей среды. [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...