Спектр кластера

РИС. 48. Масс-спектр кластеров ксенона Хе [c.113]

РИС. 49. Масс-спектр кластеров свинца РЬ , сконденсированных в инертном газе ( — время пролета кластеров в масс-спектрометре 1 — интенсивность. Цифры над кривыми обозначают число атомов в кластере [c.115]

Помимо благородных газов, нерегулярности интенсивности наблюдали также в масс-спектрах кластеров Sb, Bi, Pb, In, Na [37, [c.115]

Рисунок 51 демонстрирует масс-спектры кластеров Na , образующихся в сверхзвуковой струе смеси металлического пара с разными инертными газами [330]. Пики интенсивности, обнаруженные при п = 1, 19, 38, авторы считают преждевременным приписывать магическим числам. [c.116]

РИС. 50. Масс-спектр кластеров 1п (а), Bi (б) и Sb (в), сконденсированных в инертном газе [c.117]

Рис. 11.8. а — спектр кластера из 525 центров в алмазе (в сравнении с точным спектром кристаллической решетки) б — спектр случайной численной реализации тетраэдрической сетки из 500 узлов [1]. [c.531]

Прослеживается взаимосвязь между образованием кластеров в растворах фуллеренов С60 и особенностями поглощения растворов СбО в различных растворителях при их облучении электромагнитным излучением в УФ/видимой области спектра [125]. Подробнее об этом будет рассказано в п. 5.1.8. [c.225]

В [48] подробно описаны оптические свойства фрактальных кластеров, где говорится, что находящиеся в растворах кластеры эффективно поглощают и/или рассеивают излучение в оптической и прилегающих к ней областях спектра. Таким образом, положительные отклонения от ОЗС растворов С60 в ССЦ в видимой области спектра (670 и 750 нм) являются следствием рассеяния и/или поглощения некоторой доли падающего излучения кластерами фуллеренов С60, имеющими фрактальную структуру. Отрицательные отклонения, имеющие место при облучении растворов 60 в коротковолновой УФ-области (315 и 664 нм) обусловлены снижением доли одиночных молекул СбО в растворе, поглощающих излучение вследствие возбуждения им электронных переходов. [c.233]

Одним из важнейших критериев пригодности материала для применения его в элементах конструкции является способность сохранять в рабочих условиях необходимый уровень механических свойств. Поэтому явлениям этого класса в табл. 2 уделено первое место. Механические свойства сильно подвержены воздействию облучения, так как механизмы движения дислокаций весьма чувствительны к дефектам кристаллической решетки, В облученном кристалле движущимся дислокациям необходимо преодолевать, кроме обычного рельефа Пайерлса и сил взаимодействия с исходными дислокациями и другими несовершенствами структуры, еще целый спектр барьеров радиационного происхождения изолированные точечные дефекты и их скопления, кластеры и дислокационные петли вакансионного и межузельного типов, пары, выделения, возникающие в результате ядерных превращений. Облучение, как правило, вызывает повышение пределов текучести и прочности, ускоряет ползучесть материалов, снижает ресурс пластичности, повышает критическую температуру перехода хрупко-вязкого разрушения. [c.11]

Сторонние проникающие частицы и образованные ими каскады, кроме того, создают локальную ионизацию, что влияет на те процессы в изоляторах и проводниках, которые зависят от зарядового состояния — отжиг, диффузию, образование вакансионных кластеров и центров окраски. Следовательно, для того чтобы успешно проводить исследования изменений свойств реакторных материалов под облучением и находить пути к минимизации этих изменений, прежде всего необходимо знать, как тяжелая частица отдает свою энергию, двигаясь в веществе. В частности, нужно обладать теоретическими и экспериментальными методами определения распределения пробегов проникающих ионов и энергии, вложенной в движение атомов материала — мишени, поскольку именно этими величинами определяется концентрационный профиль точечных дефектов. Мы остановимся здесь на кинетическом подходе к описанию каскадов [25—30], в основу которого положены методы, развитые в теории переноса нейтронов, поскольку, во-первых, с помощью этого подхода в настоящее время разработаны программы расчета с необходимой (10—15%) точностью концентрационных профилей радиационных повреждений [31, 32) и, во-вторых, он далеко не исчерпал себя как в смысле повышения точности, так и в смысле увеличения композиционной сложности материалов, доступных исследованию. Дополненный расчетами спектров ПВА, образованных различными [c.46]

Таким образом, в облученном кристалле движущимся дислокациям необходимо преодолевать кроме обычного рельефа Пайерлса и сил взаимодействия с другими несовершенствами исходной структуры еще целый спектр барьеров радиационного происхождения изолированные точечные дефекты и их скопления, кластеры и дислокационные петли вакансионного и межузельного типов, поры, выделения, возникающие в результате ядерных превращений. В табл. 6 приведена примерная классификация барьеров по степени взаимодействия с дислокациями. Видно, что скопления вакансий и атомы растворенного вещества с симметричными полями напряжений ведут себя, как сравнительно слабые барьеры для движения дислокаций. Дефекты с тетрагональными полями (атомы внедрения в ОЦК-ме-таллах, малые призматические петли, комплексы кластер — атом примеси) являются промежуточными барьерами по сопротивлению [c.62]

Поскольку структура фуллеренов близка к структуре графита, наиболее эффективный способ их получения основан на термическом испарении графита. При этом может быть использован как электродуговой нагрев, так и лазерное облучение поверхности графита [68 ]. Характерный масс-спектр заряженных кластеров, образующихся при лазерном испарении графита, представлен на рис. 1.26 [69]. [c.44]

Кластеры Ti ,, получены методом плазмохимического газофазного синтеза. В качестве инертного газа использовали гелий, реагентами были углеводороды (метан, этилен, ацетилен, пропилен и бензол) и пары титана, давление газовой смеси в реакторе составляло 93 ГПа (0,7 мм рт. ст.). Для испарения вращающегося металлического прутка титана и создания ионизированного пучка паров металла применяли сфокусированное излучение Nd-лазера с длиной волны 532 нм. Нейтральные и ионизированные кластеры выделяли из продуктов реакции и анализировали с помощью масс-спектрометра. В масс-спектрах продуктов реакции обнаруживался резкий пик, соответствующий молекуле [c.27]

Для разрешения этого вопроса исследовано образование кластеров Nb, в системе Nb—С [81] в зависимости от условий синтеза (концентрации углеродсодержащего реагента в газовой атмосфере, мощности излучения лазера). Для испарения прутка металлического ниобия, разогрева и поддержания плазмы использовали излучение Nb-лазера с длиной волны 532 нм. В качестве буферного газа применяли гелий, общее давление газовой смеси составляло от 0,4 до 0,65 МПа. Масс-спектры ионизированных кластеров Nb, / снимали непосредственно с плазмы с помощью квадрупольного масс-спектрометра. Анализ полученных масс-спектров показал, что наночастицы с кубической структурой и с соотношением Nb С = 1 1 (МЬ 4С,з) образуются [c.30]

Первые попытки изучения схемы электронных состояний кристаллического 8102 были предприняты более 20 лет назад [8, 9]. Как правило, в ранних работах [8—22] использовались приближенные зонные или кластерные модели и рассматривалась одна кристаллическая фаза (в основном, а-кварц) диоксида кремния. Количественные данные, составляющие основу современных представленных об электронных свойствах ПМ ЗЮг, явились результатом применения достаточно строгих неэмпирических схем расчетов [23—51], где наряду с описанием зонного спектра идеальных кристаллов большое внимание уделено исследованиям локальных электронных характеристик 8102 (в модели молекулярных кластеров [34—36]), а также численным оценкам структурных состояний диоксида методами молекулярной динамики [37 4]. [c.153]

Спектр значений размерности самоподобия структуры кластеров, самоорганизующихся при МЛ, для спектра обобщенных значений золотой пропорции Ь.р [c.326]

Поскольку фрактальные кластеры могут получаться в результате процессов агрегации широкого спектра, то естественно возникает вопрос о сопоставимости кластеров. Учитывая, что радиус К и количество содержащихся в кластере частиц N связаны соотношением N = , можно [c.44]

Некоторый намек на чет-нечетные осцилляции наблюдается и в случае кластеров NaJi (см. рис. 44), но такие осцилляции концентраций отсутствуют в масс-спектре кластеров Hg - При низких давлениях ро масс-спектр паров ртути показывает только интенсивный пик ионов Hg+. G ростом давления ро появляется небольшое количество ионов Hg2, и лишь при Ро 1 атм (Го = 620 К) происходит резкое изменение вида спектра за счет образования многоатомных кластеров. В отличие от масс-спектров инертных газов, для которых характерно распределение кластеров около некоторого среднего размера, у ионов NaJ , С, Hg максимальную концентрацию имеют димеры, а с ростом п концентрация кластеров постепенно спадает. Это объясняется тем, что в случае инертных газов можно задать средний размер кластеров, независимо варьируя давление ро и температуру То в резервуаре, тогда как для исследуемых веществ Ро и То связаны между собой повышение ро требует и увеличения То-Но с ростом То средний размер кластеров сильно смещается в сторону малых п. [c.104]

РИС. 45. Времяпролетный спектр кластеров иода 1 , ионизированных электронами с энергией 16,5 эВ [Т = 480 К) [c.105]

Рядом исследователей [37, 318—331] сообщались различные аномалии в масс-спектрах кластеров, возникающих в свободно расширяющейся струе паров различных веществ. Кластеры регистрировали квадрупольным [318, 3191 или времяпролетным [37, 320, [c.106]

Дрейфусс и Вахман, ссылаясь на обнаруженную Ворснопом (неопубликованная работа) нерегулярность масс-спектра кластеров Аг при п = 20, высказали соображение, что клатратная структура — не единственная причина повышенной стабильности кластеров воды, имеющих 21 молекулу, и что необходимо принимать во внимание более общие структурные особенности, приложимые к кластерам других веществ без водородных связей. Происхождение промежуточных пиков, в отличие от Лина, они связывали не с примесями паров масла из диффузионного насоса, а с дважды ионизированными кластерами воды. [c.110]

Несколько опубликованных работ посвящено исследованию кластеров, возникающих при адиабатическом расширении в вакуум паров веществ более сложных, чем вода. Так, Кастлмэн и др. [320] наблюдали масс-спектры кластеров (HNOa) (НзО)у (1 С х 6 г/ 20) в струе смеси паров воды и азотной кислоты и установили ряд закономерностей. Петерсон и др. [335] изучали термодинамические свойства следующих реакций [c.111]

Первое упоминание магических чисел встречается в работах Эхта и др. [322, 325], где с помощью времяпролетного масс-спектрометра измерялись масс-спектры кластеров ксенона Хе , возникающих в свободно расширяющейся струе газа. [c.113]

Чаще других исследовались кластеры свинца [37, 323, 326, 328, 329]. В работе [326] чистые пары РЬ содержали димеры с концентрацией 1 /оо, но когда к этим парам добавляли небольшое количество газообразного гелия, то регистрировались кластеры до РЬцо. На стороне малых размеров (га 20) масс-спектр кластеров показывал хорошо выраженные особенности максимумы при и = 7, 10, 13, 17, 19 и исключительно низкую интенсивность пика для Pbi4 [323, 326] (рис. 49). Несколько иное соотношение высот пиков при и < 7 наблюдалось в работах [37, 328]. Интересно от.метить, что вслед за максимумом интенсивность пика спадает примерно вдвое, хотя в среднем различие высот соседних пиков составляет несколько процентов. Как утверждается, эти особенности масс-спектра кластеров РЬ не зависят от рода инертного газа-носителя, его давления и температуры (подробности не приводятся), а также от энергии ионизирующих электронов (в пределах между 10 и 300 эВ) [323]. При охлаждении резервуара жидким азотом размеры кластеров возрастали, причем максимально детектируемый размер, достигал величины Pb4oo [326]. [c.115]

Масс-спектры кластеров In , Bi , Sb приведены на рис. 50 1326]. Собственный пар индия является существенно моноатомным. Между тем в свободно расширяющейся струе смеси пара металла с инертным газом-носителем наблюдались, кроме мономера, агрегации 1п2 и 1п (w = 9 -Ь 50). Кластеры Iiij—Ins маскировались фоном, состоящим главным образом из органических молекул. Хотя максимальной разрешаемой агрегацией был Хпдо, масс-спектр простирался до Injoo. [c.116]

У некоторых веществ испаряются не отдельные атомы или молекулы, а небольшие их группировки [1]. Такие группировки обнаружены, например, при измерении времяпролетных масс-спектров кластеров, испаряемых из Bi, Sb и Se в вакуум без столкновений в газовой фазе [346]. [c.120]

Экспериментальные сведения по этому вопросу крайные скудны. По мнению Шульце и др. [51, 7551, существование только одного сильного пика в рамановском спектре кластера Agg свидетельствует о его линейной конфигурации, исключая две другие возможные формы в виде равнобедренного и равностороннего треугольников, имеющих соответственно 2 и 3 активные рамановские моды. Однако, как отметили Московиц и Дилелла [756], это утверждение не доказательно, ибо вообще. молекулы с симметрией равностороннего треугольника обладают очень слабыми асимметричными пиками в рамановском спектре. Более того, одна из рамановских частот кластера Agg согласно ожиданиям должна быть столь низкой, что ее невозможно детектировать в обычных измерениях. Авторы работы [756] наблюдали резонансные рамановские спектры конденсата никеля в твердом аргоне, которые они приписали триметру Nij в виде равнобедренного треугольника с углом при вершине между 90 и 100°. [c.259]

Естественно, что даже абстрагируясь от электронной подсистемы твердого тела, квантово-химические расчеты для модели одноточечной адсорбции на изолированном регулярном атоме поверхности далеки от действительности. Адсорбция на центре М изменяет параметры связей этого атома с окружающими его поверхностными атомами и распределение электронов в соседних связях. Развитие вычислительной техники позволило перейти к следующему этапу расчетов хемосорбционных взаимодействий — к кластерным моделям. Полу-бесконечный кристалл в этих методах аппроксимируется кластером из небольшого числа регулярных атомов. Оптимальный размер кластера зависит не только от возможностей ЭВМ, но и определяется теми параметрами твердого тела, которые предполагается рассчитать. Так, для расчетов теплот адсорбции и эффективных зарядов можно использовать достаточно малые кластеры из десятка атомов, поскольку зависимости этих величин от размеров кластеров быстро приходят к насыщению. Наоборот, для расчета электронной структуры кластера и ее изменения при адсорбции, а также для привязки энергетического спектра кластера к зонной струтоуре твердого тела необходимо использовать большие кластеры. При этом значительные проблемы возникают с выбором краевых условий на фаницах кластера с кристаллом. [c.216]

Более стабильными являются кластеры с четным числом атомов углерода, В этом спектре преобладают молекулы С-60. Как показывают эксперименты, твердый фуллерен С-60 без разложения сублимируется при 400 С [22], [c.61]

Авторы в течение нескольких лет занимались фрактальным компьютерным моделированием различных физических процессов в нефтепереработке и не уставали удивляться, каким образом одни и те же достаточно примитивные модельные <еханизмы (DLA - агрегация, ограниченная диффузией ССА - кластер-кластерная агрегация и ряд разработанных нами модифицированных механизмов [16]) могли быть успешно использованы для широчайше-, го спектра задач моделирования. [c.34]

Третья особенность сильно (промежуточно) легированных полупроводников состоит в том, что носители заряда в них движутся в случайном поле примесей. Это поле представляет собой совокупность случайно расположенных трехмерных потенциальных ям и горбов случайной высоты и формы. Ямы можно представить как результат случайных скоплений примесных ионов в областях, линейные размеры которых меньше Го горбам соответствуют области обеднения. Такие скопления примесных атомов иногда называют кластерами. Случайное поле раооматриваемого вида (даже при одном типе примеси) действует и на электроны, и на дырки. Ведь потенциальная яма для электрона есть вместе с тем и потенциальный горб (барьер) для дырки. Именно по этой причине примесные области спектра возникают, вообще говори как у верхней, так и у нижней границы запрещенной зоны при введении в кристалл только одного вида примесей (рис. 44, в). [c.122]

Диагностика места расположения усталостной трещины основана на принципе пространственно временной селекции регистрируемых сигналов АЭ [127, 128]. На объект устанавливается множество датчиков в виде ат1тенной решетки. Ячейки решетки выбирают по геометрии различной формы в зависимости от алгоритма обработки информации. При визуализации результатов анализа по накоплению повреждений в наиболее повреждающейся зоне их представляют в виде кластера сигналов АЭ наибольшей интенсивности. Достоверность диагностирования зоны появления и развития трещины существенно зависит от спектра шумов и метода их фильтрации. [c.72]

Характер спектров полевого испарения углеродных материалов связан со структурой материала, влияние на которую оказывают как исходное сырье, так и технология изготовления. Следует отметить три различные составляющие спектра поатомное испарение, кластерное испарение, испарение в виде атомных комплексов с малым зарядом. Поатомное испарение — испарение углеродных материалов в виде ионов с соотношением М е = 6—72 (С" " — 6С ). Особенностью кластерного испарения является большая амплитуда импульсов на детекторе ионов и возможность идентификации вышеуказанных масс только при учете недобора энергии ионами, образовавшимися в результате распада кластера на расстоянии нескольких радиусов кривизны образца. Подробно этот вид испарения описан в работе [193]. Испарение УМ в виде атомных комплексов с малым зарядом сочетается как с поатомным испарением, так и с кластерным. Отношение М/е для этих комплексов обычно 100 и более. [c.136]

Изменения степени перекрытия рл-электронных орбиталей атомов в области изгиба может сопровождаться изменением типа гибридизации электронных связей от графитоподобного sp к алмазоподобному spi . Спектр электронных состояний таких атомов углерода будет определяться я-электронами аналогично тому, как это имеет место в алмазе. Степень делокализации соответствующих энергетических уровней может быть достаточно высокой из-за того, что атомы с модифицированной изгибом электронной конфигурацией образуют макроскопически большие области на поверхности кластеров. Электронные свойства этих атомов более подобны алмазу, чем графиту. В частности, их спектр электронных состояний должен содержать уровни, разделенные энергетическим зазором, близким по величине к ширине запрещенной зоны алмаза, как это показано в зонной диаграмме на рис. 5.14 [271]. Так же, как и в случае алмаза, можно ожидать, что дно зоны проводимости (уровень E на рис. 5.14) модифицированного углеродного материала в области изгиба будет расположен достаточно близко к уровню электронов в вакууме Очевидно, что толщина слоя таких атомов, равная [c.210]

Двойной помероиный обмен экспериментально недостаточно изучен. Критич. нров ркой природы обмена двумя померонами было бы установление массового спектра центр, кластера, к-рый должен характеризоваться изоспином /=0 и спином и чётностью / =0+, [c.657]

В случае парамагн. ком1[лексов или соединений d-металлов измерения температурной зависимости маги, восприимчивости позволяют опреде.чить величины атомных магн. моментов и параметры обменного взаи.модей-ствия. Изучение парамагн. восприимчивости много-ядерных кластеров со сложной структурой [5] позволяет исследовать особенности их энергетич. спектра и строения. [c.642]

П. я. р. используются для изучения спектра ядерных уровней, структуры периферии ядра (в частности, периферийных коррелиров. групп нуклонов — кластеров, см. Нуклонных ассоциаций модель) и получения данных о взаимодействии нестабильных элементарных частиц с нуклонами. [c.172]

Методы ПЭМ и РСА — это основные методы изучения структуры наноматериалов. В отдельных случаях используют спеетры комбинационного рассеяния (рамановская спектроскопия) (например, для определения диаметра графитовых нанотрубок), месс-бауэровская спектроскопия (для измерения, например, размера кластеров железа по интенсивности линий спектра), измерение объема сорбированных газов (для определения эффективных диаметров открытых нанопор и наночастиц), рентгеновская абсорбционная спектроскопия (для расчета координационных чисел из экспериментальных ьфивых радиального распределения атомов), [c.24]

Установлено, что при введении примесей замещения (81 -э А1, С К) в соседние узлы в спектре возникают примесные 81, С-уровни вблизи нижнего края ЗЩ нитрида. Резко отличным становится спектр примесных состояний для антисайтов (81 —> N, С А1). Уровни дефектов концентрируются в области ЗЩ кристалла и приводят к драматическим изменениям диэлектрических свойств матрицы. Анализ энергетического состояния систем показал (табл. 2.6), что при замещении 81 —э А1, С —> N наиболее химически стабильной будет система с кластером примесных элементов, где образуются прочные межатомные связи 81—С. Менее выгодно изолированное положение дефектов. [c.57]

Последний применен для описания Ga Ali N (х - 0 0,25 0,5 0,75 1) в [94]. С помощью метода ЛМТО-сильной связи оценивались энергии формирования (Е ) ТР, рассчитаны энергетические спектры, величины прямых (Г—Г) и непрямых (Г—X) переходов, решеточные постоянные, модули упругости, рассмотрены эффекты релаксации. Согласно [94], изменение типа межзонного перехода (прямой—непрямой) происходит при х 0,42. ) раствора составляет незначительную положительную величину ( 15— 20 мэВ/атом) и имеет параболическую концентрационную зависимость. С использованием техники расширенного кластера [106] оценивался предел смешиваемости при образовании неупорядоченных ТР. Установлено, что при типичных температурах синтеза данных систем (/ 600 °С) могут быть достигнуты полная растворимость компонентов и образование неограниченного ТР. [c.60]

Как показано в [11], функция и является той функцией самоподобия, которая копирует множество само на себя и определяет периодичность повторения блоков промежуточной асимптотики при самоподобном росте фрактального кластера. Эта функция дает сжатую информацию о кинетике самоподобного роста фрактального кластера на различных масштабных уровнях разрушения. Возможность сжатия информации определяется масштабной инвариантностью предыдущего характерного размера кластера в спектре к последующему [c.174]

И, наконец, именно с изложенных, а не общепринятых, позиций [44] можно также объяснить физическую природу появления эффекта Баушин-гера - разность напряжения течения в прямом направлении (растяжение) и обратном (сжатие), поскольку последний эффект также исчезает при спо-лировывании поверхностного слоя и обусловлен именно образованием дополнительного спектра дислокационных источников в виде петель и кластеров из точечных дефектов в процессе цикла сжатия. Это соответственно приводит к уменьшению напряжения течения при цикле сжатия по сравнению с циклом растяжения. Более подробно о диффузионном механизме микропластической деформации см. в гл. 7, а также в [368-372]. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...