Течение с большой сверхзвуковой скоростью

При больших сверхзвуковых скоростях, когда M os (n,x) 1, справедлива обычная линейная теория Аккерета и вытекающий из нее закон подобия. При этих условиях существуют и достаточно общие специальные методы аналитического расчета потока, основанные на линеаризации уравнений. Однако, до настоящего времени нет остаточно общих специальных методов расчета течений с большими сверхзвуковыми скоростями, для которых условие M os (n,x) 1 не выполняется и поэтому линеаризация уравнений становится недопустимой. [c.26]

Здесь К = и/ уро/роУ = М tg а - параметр подобия для течений с большой сверхзвуковой скоростью. При малых 1 начальная энергия газа в возмущенной области и работа, произведенная поршнем, малы по сравнению с энергией, выделившейся при взрыве, и решение системы (5.1) переходит в приближенное решение задачи о сильном взрыве с цилиндрическими волнами (величину Ш/Е следует при этом считать, как и в п. 3, пренебрежимо малой) [c.305]

Решение вариационных задач сверхзвукового обтекания тел в нелинейной постановке развивалось по двум направлениям. Первое направление основано на использовании приближенных формул, выражающих давление на теле в простом виде через геометрические характеристики тела (подобно формуле Аккерета в линейной теории плоских течений). К таким формулам относятся формулы Ньютона и Буземана, использование которых оправдано в некоторых случаях течений с большой сверхзвуковой скоростью. Обсуждение соответствующих результатов читатель найдет в п. 8.7, посвященном большим сверхзвуковым скоростям. Второе направление, ограниченное пока рассмотрением лишь некоторых [c.179]

Если условие (23.1) выполнено, но изменения скорости в потоке настолько малы, что термодинамическое состояние газа тоже меняется мало, то гиперзвуковое течение не обнаруживает новых характерных свойств по сравнению с изученным в предыдуш.их параграфах линеаризованным сверхзвуковым течением. Поэтому к гиперзвуковым течениям относят лишь такие течения с большой сверхзвуковой скоростью, в которых существенно проявляются нелинейные эффекты. [c.399]

В 1950-х - 1960-х годах, в период освоения гиперзвуковых скоростей в аэрокосмических приложениях, Г.Г. Черным получены выдающиеся результаты по гиперзвуковой аэродинамике, до сих пор стимулирующие ее развитие. Важно отметить, что первые работы Г.Г. Черного по течениям с большой сверхзвуковой скоростью были выполнены в то время, когда для практических приложений были необходимы конкретные данные об аэродинамических характеристиках достаточно сложных тел, а вычислительная газовая динамика, которая в настоящее время успешно решает такие задачи, тогда делала только первые шаги. Поэтому такой сильный резонанс получил разработанный Г.Г. Черным приближенный асимптотический метод, который позволил не только весьма просто получать необходимые количественные данные, но и объяснять и систематизировать многие, на первый взгляд непонятные, особенности течений. [c.5]

Путем упрощения уравнений движения газа при больших значениях числа М в работах [1-4] удалось установить законы подобия при обтекании тел идеальным газом с большими сверхзвуковыми скоростями. В работе [4] показано, что при М сю обтекание тела произвольной формы стремится к некоторому конечному состоянию, которое достигается тем скорее, чем более затуплена передняя часть обтекаемого тела. Такое предельное состояние движения, которое характеризуется соотношением М со8 (п,ж) 1, где со8(п,х) — косинус угла между направлением набегающего потока и нормалью к поверхности тела в его передней части, будем называть, следуя работе [4], гиперзвуковым течением. Коэффициенты аэродинамических сил при гиперзвуковом течении становятся не зависящими от М (подобно случаю течений газа при весьма малых скоростях). [c.25]

В настоящее время имеется большое количество работ, посвященных изучению течений газа с большими сверхзвуковыми скоростями. В ряде таких работ путем упрощения уравнений движения газа [c.37]

Черный Г. Г., Течения газ с большой сверхзвуковой скоростью, Гостехиздат, Москва, 1959. [c.719]

Общее строгое доказательство указанной автомодельности течений с большой сверхзвуковой скоростью было дано впервые С. В. Валандером в 1949 г. ). [c.113]

При вычислении коэффициента Сх сила сопротивления отнесена к кольцевой площади к г — Гд). Коэффициент сопротивления Сх можно представить в виде Сх = F(K) sin а, где К = Msina — параметр подобия для течений с большой сверхзвуковой скоростью [2, 3]. Функция F(K) имеет в рассматриваемом случае вид [c.44]

Течение газа называется гиперзвуковым или течением с большой сверхзвуковой скоростью, если во всей занятой газом области (или в значительной ее части) скорость газа намного превосходит скорость звука в нем, так что выполняется условие М2>1. (23.1) [c.398]

Для обтекания тонких заостренных тел с большими сверхзвуковыми скоростями (большие М]) линеаризованная теория неприменима, как это уже было упомянуто в конце 114. Поэтому представляет особый интерес простое правило подобия, которое можно установить для таких течений (их называют ги-перзвуковыми). [c.657]

Наличие конечной кривизны у поверхности головной волной приводит к вихревому характеру течения газа за поверхностью волны и переменности энтропии. Все это увеличивает трудности рассмотрения обтеканий тел с отошедшей волной. Между тем на практике приходится обычно иметь дело с телами, у которых носовая часть затуплена. Это объясняется наличием процессов разрушения заостренной части тела при полете его с большими сверхзвуковыми скоростями (оплавление, иногда испарение — сублимация) из-за [c.349]

В связи с бурным развитием ракетной и затем космической техники особое внимание стали привлекать проблемы течений с большими сверхзвуковыми или гиперзвуковыми скоростями. Для таких скоростей, пока величина скорости не превышает 6—8 а, можно говорить о гидродинамических свойствах газа, рассматривать его как совершенный газ с постоянными удельными теплоемкостями. При дальнейшем увеличении скорости вступают в сипу законы диссоциации, ионизации, излучения, появляются новые свойства среды физического и химического характера. Исследования гиперзву-ковых течений газа с такими свойствами проводились во второй половине века и нами не рассматриваются. Перейдем к краткому обзору работ по теории гиперзвуковых течений совершенного газа с постоянным отношением удельных теплоемкостей. [c.335]

При обтекании тонких тел с большими сверхзвуковыми скоростями, когда М со8(п, х) имеет порядок единицы или много больше ее, в работах [2 и др. установлен закон подобия, позволяюш ий пересчитывать с одного случая на другой обтекание тел с одинаковым распределением относительной толш ины по длине при равных значениях Мк Ь - наибольшая относительная толш ина). Установлено также соответствие между установившимся пространственным обтеканием тонких тел с большой сверхзвуковой скоростью и неустановившимпся плоскими течениями газа - так называемая гипотеза плоских сечений. [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...