Расстояние до разрыва

Величину /р часто называют расстоянием до разрыва. Хотя наличие вязкости в реальных жидкостях нарушает эту картину, величина /р остается удобным масштабным параметром при аналитических исследованиях для реальных жидкостей. [c.59]

Если по-прежнему оставаться в рамках представлений о гипотетической идеальной среде, в которой полностью отсутствует внутреннее трение, то многозначность решения Римана при х для такой среды означает образование в ней плоского разрыва, приводящего к отражению волны. Хотя в реальной среде при реальных амплитудах ультразвуковых волн дело до разрыва, как правило, не доходит термин расстояние до разрыва иногда используется в нелинейной акустике для обозначения расстояния, на котором назревают условия разрыва. [c.77]

Если заклепки окажутся прочными и выдержат все перечисленные выше деформации, то соединение может разрушиться в результате следуюш,их видов деформации деталей 1) разрыва деталей по наиболее опасному их сечению, т. е. сечению, ослабленному отверстиями 2) среза листа заклепками, если расстояния до края детали и между рядами будут малы 3) смятия материала листа под заклепками. [c.447]

Противопожарные разрывы выбирают по СНиП П-М-1—71. Расстояния до эвакуационных выходов принимают в пределах 25—100 м. [c.115]

На рис. 85 приведена зависимость длины линии разрыва От расстояния поверхности мембраны до ножа, где по оси абсцисс отложено отношение расстояния до ножа h к рабочему прогибу мембраны W, а по оси ординат соответствующая длина линии разрыва I. Как видно из данных рис. 85, наибольшая длина линии разрыва достигается при h/W = 5. [c.125]

Это соотношение справедливо, если > 1 вплоть до образования разрыва. Расстояния образования разрыва по (3.51) показаны на рис. И. Естественно, есть существенное различие в величинах критических чисел Рейнольдса, при которых разрыв образуется в расходящихся и сходящихся волнах. Эти критерии несколько неопределенны, поскольку несколько неопределенно само понятие разрыва. [c.125]

Это соотношение справедливо для того случая, когда числа Re i вплоть до образования разрыва. Расстояния образования разрыва по (3.58) показаны на рис. И (стр. 125). [c.127]

В рассмотренных случаях расстояние до образования разрыва больше величины Лт-, что говорит о правомерности используемого приближения. [c.190]

Определение относительной разрывной нагрузки и относительного удлинения при разрыве. Эти показатели определяют на разрывных машинах маятникового типа, называемых также динамометрами, с расстоянием между зажимами 0,5 м и средней продолжительностью процесса растяжения нити до разрыва 20 с. За фактическую разрывную нагрузку (наибольшее усилие, выдерживаемое нитями при растяжении их до разрыва) и фактическое разрывное удлинение (приращение длины растягиваемых нитей в момент разрыва в мм) принимают среднее арифметическое из 20 определений. [c.135]

З1 — расстояние от разрыва до поглощения — длина столба [c.164]

Пластичностью называется способность металла изменять форму (деформироваться) под воздействием внешних сил. При этом пластическое изменение формы образца остается и после снятия нагрузки. Чем выше пластичность, тем металл легче изменяет форму под нагрузкой без разрушения. Чаще всего пластичность характеризуется величиной удлинения образца при разрыве. Для измерения удлинения наносят на образце (до его разрыва) две риски а иЬ (фиг. 208). Расстояние между этими рисками на разорванном образце будет больше на величину удлинения образца. Удлинение выражают в процентах по отношению к первоначальной длине. Так, если расстояние между рисками на образце до разрыва равнялось 100 мм, а после разрыва увеличилось до 120 мм, то удлинение равно 120— 100 = 20 мм, или в процентах [c.194]

Величина их для всех точек сечения меняется пропорционально расстоянию до центра и равна х. Хрупкие материалы, например чугун, разрушаются (фиг. 131) при кручении от разрыва по наклонным сечениям ВС (фиг. 130), т. е. по тем, где действуют наибольшие растягивающие напряжения. [c.200]

Расстояние между зажимами динамометра при испытании шерстяных и стеклянных тканей устанавливают равным 100 мм, при испытании всех остальных тканей — 200 мм скорость опускания нижнего зажима для разных типов динамометров устанавливают тпк, чтобы продолжительность растяжения полоски до разрыва находилась в пределах 15—45 сек. [c.304]

Зажимы динамометра устанавливают. на расстоянии 200 мм друг от друга один конец полоски закрепляют в верхнем зажиме, а на другой конец, пропущенный свободно в нижний зажим, подвешивают груз в 500 г для предварительного натяжения испытуемого образца. Не снимая груза, ослабляют верхний зажим так, чтобы полоска ткани под действием этого груза несколько опустилась центрируют образец ткани, закрепляют верхний, а затем нижний зажим и производят нагружение. В случае ручного привода маховичок вращают равномерно, без толчков, со скоростью около 60 об/мин. до разрыва образца. [c.446]

Наиболее существенным отличием параметрического усиления в нелинейной акустике от подобного процесса, например в нелинейной оптике, служит то обстоятельство, что в последнем случае имеется сильная дисперсия и волна накачки слабо убывает с расстоянием. В акустическом же случае мощная волна накачки при Re l (когда и должно было бы иметь место достаточное усиление) превращается в пилообразную, быстро затухает и параметрическое усиление становится все более слабым. Если считать, что процесс усиления может происходить до расстояния образования разрыва Хр, то можно оценить коэффициент усиления. Для этого отметим, что если не учитывать диссипацию и рассматривать простые волны, амплитуда колебательной скорости волны сигнала i из-за взаимодействия с волной накачки на начальном этапе увеличивается согласно [1], с. 156 (рассматриваем для простоты вырожденный случай [c.100]

Расстояние до образования разрыва в размерных единицах нетрудно определить из формулы (22). При о =1 (момент образования разрыва) г = Ь, т. е. выбранная в качестве единицы длины величина Ь = 1/кеМ и есть то расстояние, на котором накапливается разрыв. [c.15]

Точки с одинаковым расстоянием от нулевого уровня образуют непрерывную линию, в разрыве которой ставится число, равное расстоянию до нулевого уровня (рис. 79, б). [c.52]

В процессе эксплуатации многониточных газопроводов происходят разрывы отдельных их ниток. При этом фрагменты разрушенных труб (осколки) под действие С1 возникающих реактивных сил разлетаются со скоростями до нескольких десятков метров в секунду на расстояния до 150 м. В этих условиях возникает опасность соударения этих осколков с отдельными нитками трубопроводов (как открытых, так и подземных), что, в свою очередь, может привести к каскадному разрушению многониточных (в особенности пересекающихся) газопроводов. Для оценки надежности и живучести многониточного газопровода в случае осколочного его поражения необходимо знать не только характеристики возникающего осколочного поля, но и закономерности поражения трубопровода попавшим в него осколком. [c.41]

Предельный закон, по которому будет происходить окончательное затухание ударных волн со временем (или, что то же, с расстоянием г от оси), можно найти аналогично тому, как это было сделано выше для плоского случая. Из приведенного там вывода видно, что предельный закон отвечает времени, когда смещение бг верхней точки профиля становится уже большим по сравнению с первоначальной шириной импульса U (под которой будем понимать, например, расстояние от переднего разрыва до точки с и = 0). Это смещение на пути от Г до г <С /"i есть [c.540]

Для изучения распределения удлинений при растяжении расчетная длина образца 100 мм разделена тонкими рисками на десять равных частей. Диаметр образца до испытания равен 10 мм. После разрыва образца расстояния между рисками оказались равными 11, 12, 12, 12, 15, 19, 13, 12, 11, 11 мм. Диаметр шейки образца равен 6 мм. Построить эпюру (график) распределения относительного остаточного удлинения по длине образца, вычислить среднее (б р) и максимальное (бта,) остаточные удлинения и относительное сужение я в шейке образца. [c.8]

Заметим, что вершина трещины, начиная свое дви>кение, проходит расстояние, равное начальному размеру концевой зоны (ввиду малости которой, этим периодом пренебрегают). В дальнейшем неустойчивые трещины медленно подрастают до критического размера (когда начинается спонтанное развитие). В связи с этим выделим две последовательные фазы разрушения. Вначале элемент сплошной среды переходит в некоторое промежуточное состояние (концевая зона), а затем трещина, попадая в концевую зону, производит окончательное разрушение элемента. Детали этого процесса таковы, что па начальном этапе трещина двигается по уже сформированной концевой зоне (предполагается, что к моменту i = 0 в теле уже существует трещина h с концевой областью do), и поэтому берега разреза уже имеют дополнительное раскрытие за время инкубационного периода. На последующем основном этапе развития трещины такой ситуации уже нет. Трещина разрывает сплошной материал, формируя перед этим концевую область. Раскрытие берегов разреза в концевой области начинается с момента попадания вершины в соответствующую точку вязкоупругой среды (обозначим этот момент через t ). Тогда уравнение медленного роста трещины на этом этапе получим, полагая, что в любой момент выполняется условие (39.3) [c.317]

Относительное удлинение при разрыве. Важной характеристикой пластичности материала является остаточное (относительное) удлинение при разрыве. На рис. 4.9 показан образец до и после разрушения. Для простого измерения удлинения на образец предварительно наносят две риски на расстоянии k после деформации [c.77]

Подбирая углы аир, можно, не увеличивая расстояние от индуктирующего провода до точки удара струи в нагреваемую поверхность, уменьшить угол между плоскостью, касательной к нагреваемой поверхности в точке удара, и осью струи и таким образом избежать отражения струи в зону нагрева. Возникающие центробежные силы отбрасывают частицы жидкости от закаливаемой детали и не дают ей подтекать в зону нагрева. Основной недостаток- рассмотренных выше способов охлаждения закаливаемых деталей с помощью душевых устройств — неравномерность охлаждения. Области, в которые ударяют струи жидкости, охлаждаются гораздо быстрее, чем соседние. В результате возникают закалочные трещины [46]. Для выравнивания условий охлаждения закаливаемые детали приходится вращать. Из-за этого усложняются устройства. В некоторых случаях вращать деталь нельзя. Так, например, при термообработке шлицевых и зубчатых деталей вращение может даже усугубить неравномерность охлаждения из-за отражения струй воды выступами на обрабатываемой детали. Для обеспечения равномерного и интенсивного охлаждения на Московском автомобильном заводе имени И. А. Лихачева разработан новый метод охлаждения быстродвижущимся потоком воды. Охлаждающая жидкость подается в зазор между закаливаемой поверхностью и индуктирующим проводом (см. рис. 10-14) из специальной полости большого объема скорость жидкости в этом объеме незначительна, поэтому давление во всех точках выхода ее в зазор одинаково, а следовательно, одинакова и скорость прохождения жидкости вдоль охлаждаемой поверхности. У выхода площадь поперечного сечения потока жидкости несколько сужается, создает некоторый подпор, чтобы жидкость перемещалась сплошным потоком без разрыва. Рассматриваемые устройства не имеют большого количества отверстий малого диаметра, которые легко засоряются. Для повышения производительности установок закаливаемые изделия после окончания нагрева перемещают в охлаждающее устройство, установленное рядом с индуктором. Пока идет нагрев одной детали, вторая [c.101]

В литературе имеются описания нескольких микрофотоупру-гих исследований, проведенных с различными целями. Одно из первых исследований выполнено Шустером и Скала [63], изучав-щими напряжения вокруг высокопрочных сапфировых (а-АЬОз) усов. В этой работе описан метод, при помощи которого по среднему значению разности главных напряжений на толщине образца вычисляется разность главных напряжений в плоскости, проходящей через ось уса. Предполагалось, что между границей раздела и областью, в которой доминируют условия свободного поля, эта разность линейно меняется с расстоянием. Максимальный коэффициент концентрации касательных напряжений, равный 2,5, был получен для уса с прямоугольным концом, что хорошо согласуется с результатами двумерных фото-упругих исследований [6, 66]. Для усов с заостренными концами концентрация напряжений оказалась значительно ниже. Умень-щение напряжений в матрице наблюдалось на расстоянии до 5 диаметров от конца уса. Наибольшая концентрация напряжений наблюдалась в точках разрушения уса, происшедшего после его заделки. Эта концентрация вызывает поперечное растрескивание матрицы. Количественный анализ напряженного состояния в окрестности разрыва волокна не проводился. [c.521]

Суммарный коэффициент сопротивления на участке от раздающей камеры греющего пара до места разрыва трубы 0 32 X 4 применительно к ППТО котлоагре-гата ПК-41 определяется по формуле M/d = b,93 + + 1,03/, где I—расстояние места разрыва от трубной доски со стороны раздающей камеры первичного пара. [c.63]

Для проведения испытаний на растяжение образец закрепляют в захватах испытательной машины и растягавают до разрыва, измеряя нагрузку и удлинение образца. Поэтому машины, предназначенные для испытаний на растяжение, устроены так, что расстояние от одного захвата образца до другого можно увеличивать, причем один из них непосредственно связан с динамометром, а другой — с движущейся траверсой. Для создания нагрузки применяют системы с механическим и гидравлическим приводами (рис. 3.5.1). [c.229]

При установлении причин разрушения элементов металлических конструкций в ряде случаев неоценимую услугу оказывает строение изломов. Наличие кристаллического излома указывает на возможный температурный диапазон происшедшего треш инообра-зования или разрушения. Рассмотрим конкретный пример. В марте 1995 г. произошло разрушение паропровода Р-20 от Новогорьковской ТЭЦ Нижновэнерго до нефтехимического завода АО НОРСИ в Кс-тове. Паропровод был изготовлен из труб диаметром 377 мм с толш и-ной стенки 9 мм из стали 20. Рабочие параметры пара = 300 °С, Рр = 2 МПа. Общая длина паропровода 3555 м (рис. 2.20). Разрушение произошло на расстоянии 2800 м от ТЭЦ на участке длиной около 150 м. Разрушение имело взрывной характер с разбросом отдельных фрагментов паропровода на расстояние до 15 м от места разрыва. Однако каких-либо выпучин, вздутий, утонений стенок в зоне разрыва паропровода не выявлено. [c.41]

II второго приближений получаются из (3.7) и (3.8), считая Т1 = Ti = 0. В уравнения третьего приближения вязкость уже войдет. Часто этот случай рассматривается приближенно следующим образом предполагается, что диссипативные процессы играют несущественную роль вплоть до расстояний порядка расстояния образования разрыва таким образом, до образования разрыва волна искажается, как в среде без потерь. Диссипативные процессы влияют на ширину фронта образующейся пилообразной волны и на затухание пилообразной волны. В этом смысле случай больших чрюел Рейнольдса является даже несколько более простым, чем случай Re 1. [c.102]

ВОЛНЫ далека от пилообразной. Следует сказать, что условие < 1 эквивалентно условию 2аоХр 1, где Хр — расстояние образования разрыва в невязкой среде, даваемое (2.92), т. е. волна успевает сильно затухнуть до расстояния, на котором мог бы произойти разрыв. Таким образом, при малых числах Re диссипативные процессы препятствуют образованию разрыва волна наиболее сильно искажена в области стабилизации за областью стабилизации искажение в результате влияния поглощения звука уменьшается. [c.104]

Следует здесь сказать, что рассматриваемый случай Re i все-таки относится к акустической области, так как одновременно предполагается, что акустические числа Маха малы. Случай невязкой среды (Re- oo) и малых акустических чисел Маха уже рассмотрен в разделе о невязкой среде. До расстояния образования разрыва пти решения пригодны при 1 после образования разрыва на фронте волны начинают играть существенную роль диссипативные процессы, и для определения структуры фронта они должны приниматься во внимание. Распространение акустических воли при больших числах Re рассматривалось в [8]. Используя то, что при малых числах Маха форма волны в системе координат, двигающейся вместе с волной со скоростью звука, меняется медленно (см. также [9]), можно показать, что уравнения гидро-дииамикп в этом случае сводятся к уравнению теплопроводности. Для скорости в волне (в эйлеровых координатах) можно пол5гчить [c.107]

С тоЧ Ностью до постоянного коэффициента это совпадает с (3.17). Из (3.24) следует один существенный вывод, характерный для распространения воли конечной амплитуды с образованием разрывов. На этих дальних расстояниях амплитуда затухающей волны (3.24) не зависит от амплитуды колебания vo источника звука. Увеличение vo не приводит к увеличению амплитуды волны, т. е., иначе говоря, нелинейные искажения в среде ограничивают сверху максимальные интенсивнос1и, которые могут быть переданы на заданное расстояние. Когда расстояние образования разрыва меньше, чем расстояние между источником и при- [c.109]

Как было показано в предыдущих разделах, при для плоской волны в среде на расстоянии о1 образуются слабые периодические разрывы. Искажение формы волны продолжается и за расстоянием образования разрыва, вплоть до образования на расстояниях порядка а > я/2 стабильной формы волны. Такой стабильной, т. е. мало меняющей форму в некоторой области, волной является пилообразная волна. Этот термин несколько условен. Под пилообразной волной в дальнейшем понимается волна, ширина фронта которой много меньше длины волны. Все дальнейшие соотношения этого параграфа, приведенные для формы профиля волны, апроксимирую-щего реальную волну, следует рассматривать как приближенные. [c.110]

Теперь легко найти, например, расстояние до образования разрыва в первоначально гармонической волне с амш1итудой и и частотой со. Это расстояние или соответствующая высота й = г соз0 определяется равенством [c.95]

Под интегралом стоит неявная функция Р,- = Р,о81п(соГ + 2 Р К Р(о), описывающая распространение простой волны. Здесь Р,о — амплитуда падающей волны, - расстояние до образования в ней разрыва. Переходя к интегрированию по переменной = со/ + 2 Р1/Р/оК , представляющей собой аргумент подынтегральной функции, получим [Островский, 1976] [c.118]

Пз) и глицерине (4=14 Пз). Радиус звукового пучка с частотой f = 2 МГц был равен с1 = 0,75 см, поэтому согласно сказанному выше время установления тепловых эффектов с1 Г) в бензоле и глицерине равно 1,5-10 с. Для используемых в эксперименте импульсов мощностью до 50 Вт и длительностью порядка 1 с процесс был нестационарным, причем длины самофокусировок составляли 12 см в бензоле и 8 см в глицерине при зтом расстояние образования разрыва из-за квадратичной нелинейноста было значительно большим (15—20 см). Регистрация велась с помощью оптической визуализации звука, в экспериментах с глицерином использовали также гидрофон. В экспериментах наблюдалось существенное (до 2 раз) сужение пучка и даже его распад на несколько пучков (нитей) что соответствует описанному выше эффекту самофокусировочной не устойчивоста. [c.190]

Дифференциальные уравнения (8.59) и (8.60) рассматриваемой теории были получены с помощью метрики (8.57) в (а, Р)-простран-стве. Для вывода условий на разрыве требуется соответствующая интегральная форма уравнений. Рассмотрим окрестность разрыва для двух последовательных положений ударной волны, как показано на рис. 8.6. Пусть разность а-координат для этих положений ударной волны составляет Да, а разность р-координат составляет др. Пусть, далее, индексы 1 и 2 означают величины до разрыва и после него. Тогда, согласно рис. 8.6, Р( = МаДа, ( В = = АаДр, = М Аа, Р5 = А Др. Выражая расстояние РВ двумя различными способами, получаем [c.280]

Зависимость энергии двухатомной молекулы от расстояния между ядрами схематически показана на рис. 33.4. Если в результате сближения атомов в системе преобладают силы отталкивания (рис. 33.4, а), то химической связи не образуется, т. е. такая система взаимодействующих атомов является неустойчивой. Наоборот, в том случае, когда результирующая кривая обладает минимумом (рис. 33.4, б), можно говорить об образовании между атомами химической или квазихимиче-ской связи, а следовательно, об устойчивости данной системы. Кривые, характеризующие зависимость полной энергии молекулы от расстояния между ядрами, называются потенциальными кривыми. Положение минимума Ге на кривой рис. 33.4, б определяет равновесное расстояние между атомами — длину связи. Расстояние от минимума кривой до оси абсцисс, к которой кривая асимптотически приближается в своей правой части, соответствует работе, необходимой для разрыва связи между атомами (переноса их на бесконечность). Так как для этого необходимо затратить работу, то потенциальная энергия молекулы отрицательна. Работа О представляет собой энергию диссоциации. [c.237]

Из представленных результатов видно, что сразу после разрыва диафрагмы, т. е. распада произвольного разрыва, в область низкого давления (КНД) идут ударная волна и контактная граница, отделяющая холодный и горячий газы, а в область высокого давления (КВД) —волна разрежения. В начальные моменты времени присутствие частиц не сказывается, и течение формируется, как в чистом (без частиц) газе по замороженной схеме (см. эпюру давления для i = 0,4 мс). Постененно частицы начинают оказывать заметное влияние на развитие процесса, подтормаживая газ, охлаждая горячий газ в области сжатия и нагревая холодный в области разрежения. В результате бегущий по газовзвеси передний скачок затухает п замедляется, а за ним формируется зона релаксацпи. С течением времени, если 1ШД и КНД достаточно длинные для данного размера частиц, конфигурация воли уплотнения асимптотически стремится к своей предельной стационарной структуре (изученной в 4) до тех пор, пока это стремление не нарушится волнами разгрузки от торца КВД или отражением от торца КНД. Предельная стацнонар-ная волна уплотнения может быть как со скачком (при достаточно сильном воздействии, определяемым величиной так и полностью размытой. Чем больше массовое содержание частиц рго/рю, тем требуется более сильное (за счет увеличения р ) стационарное (за счет достаточной длины КВД) воздействие, не зависящее от размера частиц, для сохранения скачка в предельной ударной волне. С уменьшением размера частиц время п расстояние установления стационарной волны сокращаются. Для условий на рис. 4.5.1 характерное время скоростной релаксации [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...