Переноса теоремы

Теорема о переносе силы вдоль линии действия. Действие силы на твердое тело не изменится от переноса силы вдоль своей линии действия. [c.15]

ТЕОРЕМА О ПЕРЕНОСЕ ПАРЫ СИЛ В ПАРАЛЛЕЛЬНУЮ ПЛОСКОСТЬ [c.33]

В самом деле, пусть сторона ВС прямого угла АВС параллельна плоскости проекций П1. Так как при параллельном переносе плоскости проекций проекция фигуры не изменяется, то для простоты рассуждений переместим плоскость проекций П1 параллельно самой себе так, чтобы она прошла через параллельную ей сторону ВС (рис. 69). Тогда из условия, что угол АВС — прямой, следует, что прямая B l= ВС перпендикулярна к прямой А В. Поэтому на основании обратной теоремы о трех перпендикулярах прямая В С перпендикулярна и к проекции A Bi. Таким образом, угол AiB i, являющийся ортогональной проекцией прямого угла АВС, также прямой угол. [c.72]

ТЕОРЕМА О ПАРАЛЛЕЛЬНОМ ПЕРЕНОСЕ СИЛЫ [c.37]

Для параллельного перемещения (переноса) справедливо утверждение, которое может быть выражено в виде следующей теоремы [c.48]

Отсюда сразу следует, что скорости ,о для точек п-й системы распределены так, как распределены главные моменты системы скользящих векторов, что, зная скорость ,о какой-либо одной точки, можно найти скорость любой другой точки по теореме о переносе полюса, что минимальную скорость имеют точки центральной оси системы векторов (Oj,. .., со и т. д. [c.362]

Теорема 1. Пару сил в плоскости ее действия можно переносить в любое новое положение, действие пары на тело при этом не изменится. [c.29]

Теорема 2. Не нарушая состояния твердого тела, пару сил можно переносить в плоскости ее действия. [c.41]

В заключение заметим, что хотя изложение ради наглядности относилось к двумерным отображениям, все сказанное легко переносится на многомерные отображения, а формулировка и доказательство основной теоремы остаются прежними [411. [c.314]

Теорема 2. Действие пары на абсолютно твердое тело не изменится, если мы плоскость ее действия будем переносить параллельно самой себе-Пусть мы имеем пару F , F с плечом АВ (рис. 242). Перенесем плечо АВ параллельно самому себе в положение Аф- и к точкам А и В] приложим направленные в противоположные стороны силы F , F и F , Fq, равные по напряжению силам пары (F , F и параллельные им. Тогда система сил [c.230]

Теорема Жуковского позволяет определить уравновешивающую силу Ру без силового расчета механизма. Практически можно не поворачивать план скоростей, а повернуть на угол 90° силы при переносе их на план скоростей. [c.69]

Как видно из доказательства теоремы 2.5.3, введение кардановых углов переносит особенность в те положения твердого тела, для которых = в1. Вообще появление особенности при использовании минимального набора угловых координат неизбежно и связано с тем, что при поворотах концы базисных векторов описывают дуги большого круга. На сфере же любые две окружности большого круга имеют пересечение. [c.95]

Теорема о переносе пары сил в параллельную плоскость [c.30]

Сила F приложена в точке А. Она эквивалентна такой же по модулю и направлению силе F, приложенной в точке В, где точка В — любая точка линии действия силы F. Теорема доказана. Таким образом, точка приложения силы в абсолютно твердом теле несущественна. Силу для твердого тела можно считать приложенной в любой точке линии действия. Векторные величины, которые можно прикладывать в любой точке линии действия, называют скользящими. Сила, приложенная к твердому телу, есть вектор скользящий. В деформируемом теле силу нельзя переносить вдоль линии действия. Сила в этом случае не является скользящим вектором. [c.13]

При рассмотрении двух основных задач статики для плоской системы сил вводится лемма Пуансо о переносе силы и доказывается теорема о приведении системы сил к силе и паре. [c.37]

Теорема. Не изменяя состояния механического движения тела, силу можно переносить вдоль ее линии действия в произвольную точку тела. [c.221]

Из теоремы 2 93 вытекает, что пару сил можно переносить из плоскости ее действия в параллельную плоскость, не изменяя ее действия на абсолютно твердое тело, к которому она приложена. [c.286]

Доказанная теорема о параллельном переносе силы кладется в основу при решении задачи о приведении произвольной плоской системы сил к простейшей ей эквивалентной системе. [c.80]

Пользуясь теоремой о параллельном переносе силы (см. 17), можно силу N перенести параллельно самой себе в точку А (рис. 93), приложив при этом к цилиндру пару с моментом, равным моменту трения качения m=Nd. Тогда результат, полученный на рис. 92, б, можно условно изобразить в виде рис. 93. Такое изображение удобно применять при решении задач, так как при этом нет никакой необходимости изображать на чертеже деформацию тел в месте их соприкосновения. [c.131]

ТЕОРЕМА О ПЕРЕНОСЕ ПАРЫ В ДРУГУЮ ПЛОСКОСТЬ, ПАРАЛЛЕЛЬНУЮ ПЛОСКОСТИ ДЕЙСТВИЯ ЭТОЙ ПАРЫ [c.166]

Задача о приведении произвольной пространственной системы сил к силе и паре, аналогичная задаче, рассмотренной в 18, решается с помощью теоремы о параллельном переносе силы. Предположим, что к твердому телу приложена произвольная пространственная система сил Р , р2...(рис. 124, а). Выберем произвольную точку О, при- [c.173]

Обратим внимание на важную особенность системы (4.17) в нее не входят константы упругости и и. Следовательно, при заданных на поверхности пластинки нагрузках р , ру (4.4) эти уравнения могут быть решены и дадут напряжения, не зависящие от упругих свойств изотропного линейно-упругого материала. Это положение обычно называют теоремой Леви. Она служит теоретическим основанием, позволяющим напряжения, найденные на моделях, изготовленных из какого-либо материала, переносить на геометрически подобные и аналогично загруженные детали конструкций, выполненные из другого материала. Например, в методе фотоупругости используются прозрачные модели, а результаты экспериментальных исследований переносят на стальные, бетонные и т. п. элементы конструкций. Подчеркнем, что строго это положение справедливо только для элементов с заданной поверхностной нагрузкой (а не перемещениями) и, как показывает более подробный анализ, только для односвязных тел, т. е. тел без отверстий. В телах с отверстиями для применимости теоремы Леви надо, чтобы выполнялось дополнительное условие, а именно на каждом из замкнутых контуров тела и отверстий главные векторы и момент поверхностной нагрузки должны быть равны нулю. [c.77]

Парамагнетизм 37, 41 Парамагнетики 40 Параметрическое возбуждение 426 Пелтье эффект 57, 214 Перенос собственного поворота 96 Переноса теоремы 91, 537 Пиолы —Кирхгофа тензор напряжений 111 Пиромагнитная энергия 356 Пироэлектричество 37 [c.552]

Для определения моментор инерции каждой составляющей (сложную ф/гуру) части относительно центральной оси )(fV] всего сечения используется теорема о преобразорании моментов инерции при папаллельном переносе осей. [c.40]

Поскольку положение пары Q, Q произвольно, то из доказанной теоремы следует, что пару сил, не изменяя ее действия на твердое тело, MOOI HO переносить в любое место в плоскости ее действия, поворачивать ее плечо на любой угол, а также изменять это плечо и модули сил, не изменяя величины ее момента и направления вращения. [c.41]

Теорема 1 (теорема о переносе полюса). Главный момент системы векторов относительно нового полюса О равен сумж перенесенного в новый полюс главного момента системы, подсчитанного относительно старого полюса О, и момента главного вектора системы относительно нового полюса О в предположении, что главный вектор R приложен в старом полюсе [c.340]

Теорема 1. Пары, векторные моменты которых равны, эквивалентны следовательно, не нарущая состояния твердого тела, пару сил можно переносить в плоскость, параллельную данной. [c.158]

Следствия. 1. Из приведенных дзух аксиом выводится теорема о том, что любую силу, не нарушая ее действия на абсолютно твердое тело, можно переносить по линии действия этой силы. [c.10]

Рассмотрим вопрос о приведении системы сил к простейщей форме. Мы воспользуемся здесь результатами, полученными в 97 при рассмотрении свойств системы скользящих векторов. Основная теорема этого параграфа непосредственно переносится в статику произвольную систему сил можно привести к одной силе равной главному вектору) и паре сил, лежащей в плоскости, перпендикулярной к линии действия сил. Эта совокупность силы и пары сил назы- [c.298]

В приемной генерального директора Вас встретит элегантная сетфетарь, со времен Варшьона и Пуансо ( французских ученых 19 века, считающихся основными создателями логики современного курса "Статики") обеспечивающая порядок в рассматриваемом здании - ЛЕММА ПУАНСО. Это маленькая, вспомогательная, но тем не менее достаточно важная ТЕОРЕМА О ПАРАЛЛЕЛЬНОМ ПЕРЕНОСЕ СИЛЫ. Ее формулировка [c.19]

СИЛУ НАЗЫВАЮТ ГЛАВНЫМ ВЕКТОРОМ СИСТЕМЫ СИЛ, А МОМЕНТ ПАРЫ СИЛ НАЗЫВАЮТ ГЛАВНЫМ МОМЕНТОМ СИСТЕМЫ СИЛ ОТНОСИТЕЛЬНО ЦЕНТРА ПРИВЕДЕНИЯ Доказательство теоремы производится секретарем-леммой для любого желающего и в любой момент времени. Все силы системы из точек их приложения секретарь аккуратно "перетаскивает" параллельно их начальному положению в любую указанную ей точку, не забывая при переносе добавить к кавдой силе присоединенную пару, а затем предъявляет результат своей работы - систему сходящихся в заданной точке ( центре приведения ) сил и систему присоединенных пар. Дальше Вам предлагается действовать самостоятельно. Упрощать ССС и систему пар все, обращающиеся к секретарю, должны были уже научиться. При упрощении ССС получается одна сила, приложенная в центре приведения и равная векторной сумме сил систеш. [c.20]

Из доказанной теоремы следует, что 1) не изменяя действия пары на тело, ее можно переносить (Kai жесткий образ) в еа плоскости 2) действие пары по изменится, если изменить величину сил и плеча при условии, что абсолютная величина момента, т. е. произведение силы па плечо, и направление вращенпя пары остаются прежними. [c.55]

Теорема о переносе пары в параллельную плоскость. В п. 2М гл. II было доказано, что две пары, лежащие в одной плоскости, эквивалентны, если они имеют равные по Гис. 5.3. абсолютной величине моменты и одинаковые направления вращения. Докажем теперь теорему об эк-вивалентпости пар в пространстве. [c.99]

Формулы такого типа иногда называют формулами Грина — Кубо для коэффициентов переноса. Они, как и приведенные ниже формулы для брауновского движения (см. также формулу Найквиста в 22), являются частными формами записи весьма общего соотношения между флуктуационными и диссипативными характеристиками систем — так называемой флуктуационно-диссипа-ционной теоремы. [c.47]

Величина q = —% grad Т представляет собой плотность потока теплоты, переносимой посредством теплопроводности. Тот факт, что обусловленный теплопроводностью поток теплоты выражается одинаковым образом как в неподвижной, так и в движущейся жидкости, требует пояснения. Обобщенная сила Xq, связанная с молекулярным переносом теплоты, является вектором, тогда как обобщенная сила X, i, связанная с hotokon импульса, является тензором поэтому согласно теореме Кюри Xq и X i не могут составлять линейной комбинации, определяющей какой-либо обобщенный поток. Следовательно, выражение для плотности потока теплоты, переносимой посредством теплопроводности в движущейся жидкости, не должно содержать Х 1, т. е. градиент скорости, и будет определяться только величиной Xq [c.355]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...